🗊Презентация Электростатическое поле в вакууме

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Электростатическое поле в вакууме, слайд №1Электростатическое поле в вакууме, слайд №2Электростатическое поле в вакууме, слайд №3Электростатическое поле в вакууме, слайд №4Электростатическое поле в вакууме, слайд №5Электростатическое поле в вакууме, слайд №6Электростатическое поле в вакууме, слайд №7Электростатическое поле в вакууме, слайд №8Электростатическое поле в вакууме, слайд №9Электростатическое поле в вакууме, слайд №10Электростатическое поле в вакууме, слайд №11Электростатическое поле в вакууме, слайд №12Электростатическое поле в вакууме, слайд №13Электростатическое поле в вакууме, слайд №14Электростатическое поле в вакууме, слайд №15Электростатическое поле в вакууме, слайд №16Электростатическое поле в вакууме, слайд №17Электростатическое поле в вакууме, слайд №18Электростатическое поле в вакууме, слайд №19Электростатическое поле в вакууме, слайд №20Электростатическое поле в вакууме, слайд №21Электростатическое поле в вакууме, слайд №22Электростатическое поле в вакууме, слайд №23Электростатическое поле в вакууме, слайд №24Электростатическое поле в вакууме, слайд №25Электростатическое поле в вакууме, слайд №26Электростатическое поле в вакууме, слайд №27Электростатическое поле в вакууме, слайд №28Электростатическое поле в вакууме, слайд №29Электростатическое поле в вакууме, слайд №30Электростатическое поле в вакууме, слайд №31Электростатическое поле в вакууме, слайд №32Электростатическое поле в вакууме, слайд №33
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Электростатическое поле в вакууме. Доклад-сообщение содержит 33 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Лекция 2. ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ 2.1. Электростатическое поле. Напряженность поля 2.2. Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции 2.3. Электростатическое поле диполя 2.4. Взаимодействие диполей
Описание слайда:
Лекция 2. ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ 2.1. Электростатическое поле. Напряженность поля 2.2. Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции 2.3. Электростатическое поле диполя 2.4. Взаимодействие диполей

Слайд 2


1.3. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля Почему заряды взаимодействуют? Имеет место борьба двух теорий: теория дальнодействия – Ньютон, Ампер теория близкодействия – Фарадей, Максвелл и т.д. Для электростатического поля справедливы обе эти теории.
Описание слайда:
1.3. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля Почему заряды взаимодействуют? Имеет место борьба двух теорий: теория дальнодействия – Ньютон, Ампер теория близкодействия – Фарадей, Максвелл и т.д. Для электростатического поля справедливы обе эти теории.

Слайд 3


Вокруг заряда всегда есть электрическое поле, основное свойство которого заключается в том, что на всякий другой заряд, помещенный в это поле, действует сила. Вокруг заряда всегда есть электрическое поле, основное свойство которого заключается в том, что на всякий другой заряд, помещенный в это поле, действует сила. Электрические и магнитные поля – частный случай более общего – электромагнитного поля (ЭМП). Они могут порождать друг друга, превращаться друг в друга. Если заряды не движутся, то магнитное поле не возникает.
Описание слайда:
Вокруг заряда всегда есть электрическое поле, основное свойство которого заключается в том, что на всякий другой заряд, помещенный в это поле, действует сила. Вокруг заряда всегда есть электрическое поле, основное свойство которого заключается в том, что на всякий другой заряд, помещенный в это поле, действует сила. Электрические и магнитные поля – частный случай более общего – электромагнитного поля (ЭМП). Они могут порождать друг друга, превращаться друг в друга. Если заряды не движутся, то магнитное поле не возникает.

Слайд 4


ЭМП – есть не абстракция, а объективная реальность – форма существования материи, обладающая определенными физическими свойствами, которые мы можем измерить. ЭМП – есть не абстракция, а объективная реальность – форма существования материи, обладающая определенными физическими свойствами, которые мы можем измерить. Не существует статических электрических полей, не связанных с зарядами, как не существует «голых», не окруженных полем зарядов.
Описание слайда:
ЭМП – есть не абстракция, а объективная реальность – форма существования материи, обладающая определенными физическими свойствами, которые мы можем измерить. ЭМП – есть не абстракция, а объективная реальность – форма существования материи, обладающая определенными физическими свойствами, которые мы можем измерить. Не существует статических электрических полей, не связанных с зарядами, как не существует «голых», не окруженных полем зарядов.

Слайд 5


Силовой характеристикой поля, создаваемого зарядом q, является отношение силы действующей на заряд к величине этого заряда называемое напряженностью электростатического поля, т.е. Силовой характеристикой поля, создаваемого зарядом q, является отношение силы действующей на заряд к величине этого заряда называемое напряженностью электростатического поля, т.е.
Описание слайда:
Силовой характеристикой поля, создаваемого зарядом q, является отношение силы действующей на заряд к величине этого заряда называемое напряженностью электростатического поля, т.е. Силовой характеристикой поля, создаваемого зарядом q, является отношение силы действующей на заряд к величине этого заряда называемое напряженностью электростатического поля, т.е.

Слайд 6


Или в векторной форме Или в векторной форме здесь r – расстояние от заряда до точки, где мы изучаем это поле. Тогда При
Описание слайда:
Или в векторной форме Или в векторной форме здесь r – расстояние от заряда до точки, где мы изучаем это поле. Тогда При

Слайд 7


Вектор напряженности электростатического поля равен силе, действующей в данной точке на помещенный в нее пробный единичный положительный заряд. Вектор напряженности электростатического поля равен силе, действующей в данной точке на помещенный в нее пробный единичный положительный заряд. Единица измерения напряженности электростатического поля – ньютон на кулон (Н/Кл). 1 Н/Кл – напряженность такого поля, которое на точечный заряд 1 Кл действует с силой в 1 Н.
Описание слайда:
Вектор напряженности электростатического поля равен силе, действующей в данной точке на помещенный в нее пробный единичный положительный заряд. Вектор напряженности электростатического поля равен силе, действующей в данной точке на помещенный в нее пробный единичный положительный заряд. Единица измерения напряженности электростатического поля – ньютон на кулон (Н/Кл). 1 Н/Кл – напряженность такого поля, которое на точечный заряд 1 Кл действует с силой в 1 Н.

Слайд 8


В СИ В СИ размерность напряженности
Описание слайда:
В СИ В СИ размерность напряженности

Слайд 9


1.4. Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции Если поле создается несколькими точечными зарядами, то на пробный заряд q действует со стороны заряда qk такая сила, как если бы других зарядов не было.
Описание слайда:
1.4. Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции Если поле создается несколькими точечными зарядами, то на пробный заряд q действует со стороны заряда qk такая сила, как если бы других зарядов не было.

Слайд 10


Результирующая сила определится выражением: Результирующая сила определится выражением: – это принцип суперпозиции или независимости действия сил
Описание слайда:
Результирующая сила определится выражением: Результирующая сила определится выражением: – это принцип суперпозиции или независимости действия сил

Слайд 11


т.к. то – результирующая напряженность поля в точке, где расположен пробный заряд, так же подчиняется принципу суперпозиции: т.к. то – результирующая напряженность поля в точке, где расположен пробный заряд, так же подчиняется принципу суперпозиции: Это соотношение выражает принцип наложения или суперпозиции электрических полей и представляет важное свойство электрического поля.
Описание слайда:
т.к. то – результирующая напряженность поля в точке, где расположен пробный заряд, так же подчиняется принципу суперпозиции: т.к. то – результирующая напряженность поля в точке, где расположен пробный заряд, так же подчиняется принципу суперпозиции: Это соотношение выражает принцип наложения или суперпозиции электрических полей и представляет важное свойство электрического поля.

Слайд 12


Напряженность результирующего поля системы точечных зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, созданных в данной точке каждым из них в отдельности. Напряженность результирующего поля системы точечных зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, созданных в данной точке каждым из них в отдельности.
Описание слайда:
Напряженность результирующего поля системы точечных зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, созданных в данной точке каждым из них в отдельности. Напряженность результирующего поля системы точечных зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, созданных в данной точке каждым из них в отдельности.

Слайд 13


Пример 1 т. е. и задача симметрична
Описание слайда:
Пример 1 т. е. и задача симметрична

Слайд 14


Электростатическое поле в вакууме, слайд №14
Описание слайда:

Слайд 15


Рассмотрим другой пример. Найдем напряженность электростатического поля Е, создаваемую двумя положительными зарядами q1 и q2 в точке А, находящейся на расстоянии r1 от первого и r2 от второго зарядов Рассмотрим другой пример. Найдем напряженность электростатического поля Е, создаваемую двумя положительными зарядами q1 и q2 в точке А, находящейся на расстоянии r1 от первого и r2 от второго зарядов
Описание слайда:
Рассмотрим другой пример. Найдем напряженность электростатического поля Е, создаваемую двумя положительными зарядами q1 и q2 в точке А, находящейся на расстоянии r1 от первого и r2 от второго зарядов Рассмотрим другой пример. Найдем напряженность электростатического поля Е, создаваемую двумя положительными зарядами q1 и q2 в точке А, находящейся на расстоянии r1 от первого и r2 от второго зарядов

Слайд 16


Электростатическое поле в вакууме, слайд №16
Описание слайда:

Слайд 17


Если поле создается не точечными зарядами, то используют обычный в таких случаях прием. Тело разбивают на бесконечно малые элементы и определяют напряженность поля создаваемого каждым элементом, затем интегрируют по всему телу: Если поле создается не точечными зарядами, то используют обычный в таких случаях прием. Тело разбивают на бесконечно малые элементы и определяют напряженность поля создаваемого каждым элементом, затем интегрируют по всему телу: где – напряженность поля, обусловленная заряженным элементом. Интеграл может быть в зависимости от формы тела линейным, по площади или по объему.
Описание слайда:
Если поле создается не точечными зарядами, то используют обычный в таких случаях прием. Тело разбивают на бесконечно малые элементы и определяют напряженность поля создаваемого каждым элементом, затем интегрируют по всему телу: Если поле создается не точечными зарядами, то используют обычный в таких случаях прием. Тело разбивают на бесконечно малые элементы и определяют напряженность поля создаваемого каждым элементом, затем интегрируют по всему телу: где – напряженность поля, обусловленная заряженным элементом. Интеграл может быть в зависимости от формы тела линейным, по площади или по объему.

Слайд 18


Для решения подобных задач пользуются соответствующими значениями плотности заряда: Для решения подобных задач пользуются соответствующими значениями плотности заряда: – линейная плотность заряда, измеряется в Кл/м; – поверхностная плотность заряда измеряется в Кл/м2; – объемная плотность заряда, измеряется в Кл/м3.
Описание слайда:
Для решения подобных задач пользуются соответствующими значениями плотности заряда: Для решения подобных задач пользуются соответствующими значениями плотности заряда: – линейная плотность заряда, измеряется в Кл/м; – поверхностная плотность заряда измеряется в Кл/м2; – объемная плотность заряда, измеряется в Кл/м3.

Слайд 19


Определим напряженность электрического поля в точке А на расстоянии х от бесконечно длинного, линейного, равномерно распределенного заряда. Пусть λ – заряд, приходящийся на единицу длины. Определим напряженность электрического поля в точке А на расстоянии х от бесконечно длинного, линейного, равномерно распределенного заряда. Пусть λ – заряд, приходящийся на единицу длины.
Описание слайда:
Определим напряженность электрического поля в точке А на расстоянии х от бесконечно длинного, линейного, равномерно распределенного заряда. Пусть λ – заряд, приходящийся на единицу длины. Определим напряженность электрического поля в точке А на расстоянии х от бесконечно длинного, линейного, равномерно распределенного заряда. Пусть λ – заряд, приходящийся на единицу длины.

Слайд 20


Считаем, что х – мало по сравнению с длиной проводника. Элемент длины dy, несет заряд dq = dy λ. Создаваемая этим элементом напряженность электрического поля в точке А: Считаем, что х – мало по сравнению с длиной проводника. Элемент длины dy, несет заряд dq = dy λ. Создаваемая этим элементом напряженность электрического поля в точке А:
Описание слайда:
Считаем, что х – мало по сравнению с длиной проводника. Элемент длины dy, несет заряд dq = dy λ. Создаваемая этим элементом напряженность электрического поля в точке А: Считаем, что х – мало по сравнению с длиной проводника. Элемент длины dy, несет заряд dq = dy λ. Создаваемая этим элементом напряженность электрического поля в точке А:

Слайд 21


Вектор имеет проекции dEx и dEy причем Вектор имеет проекции dEx и dEy причем Т.к. проводник бесконечно длинный, а задача симметричная, то у – компонента вектора обратится в ноль (скомпенсируется), т.е. .
Описание слайда:
Вектор имеет проекции dEx и dEy причем Вектор имеет проекции dEx и dEy причем Т.к. проводник бесконечно длинный, а задача симметричная, то у – компонента вектора обратится в ноль (скомпенсируется), т.е. .

Слайд 22


тогда тогда Теперь выразим y через θ. Т.к. то и тогда
Описание слайда:
тогда тогда Теперь выразим y через θ. Т.к. то и тогда

Слайд 23


Таким образом, напряженность электрического поля линейно распределенных зарядов изменяется обратно пропорционально расстоянию до заряда. Таким образом, напряженность электрического поля линейно распределенных зарядов изменяется обратно пропорционально расстоянию до заряда.
Описание слайда:
Таким образом, напряженность электрического поля линейно распределенных зарядов изменяется обратно пропорционально расстоянию до заряда. Таким образом, напряженность электрического поля линейно распределенных зарядов изменяется обратно пропорционально расстоянию до заряда.

Слайд 24


Задание: по тонкому кольцу радиуса R равномерно распределен заряд q. Определить Е в точке А Задание: по тонкому кольцу радиуса R равномерно распределен заряд q. Определить Е в точке А
Описание слайда:
Задание: по тонкому кольцу радиуса R равномерно распределен заряд q. Определить Е в точке А Задание: по тонкому кольцу радиуса R равномерно распределен заряд q. Определить Е в точке А

Слайд 25


1.5. Электростатическое поле диполя Электрическим диполем называется система двух одинаковых по величине, но разноименных точечных зарядов, расстояние между которыми значи –тельно меньше расстояния до тех точек, в которых определяется поле системы Плечо диполя – вектор, направленный от отрицательного заряда к положительному и численно равный расстоянию между зарядами.
Описание слайда:
1.5. Электростатическое поле диполя Электрическим диполем называется система двух одинаковых по величине, но разноименных точечных зарядов, расстояние между которыми значи –тельно меньше расстояния до тех точек, в которых определяется поле системы Плечо диполя – вектор, направленный от отрицательного заряда к положительному и численно равный расстоянию между зарядами.

Слайд 26


Пример 1. Найдем Е в точке А на прямой, проходящей через центр диполя и перпендикулярной к оси. Пример 1. Найдем Е в точке А на прямой, проходящей через центр диполя и перпендикулярной к оси.
Описание слайда:
Пример 1. Найдем Е в точке А на прямой, проходящей через центр диполя и перпендикулярной к оси. Пример 1. Найдем Е в точке А на прямой, проходящей через центр диполя и перпендикулярной к оси.

Слайд 27


Из подобия заштрихованных треугольников можно записать: Из подобия заштрихованных треугольников можно записать:
Описание слайда:
Из подобия заштрихованных треугольников можно записать: Из подобия заштрихованных треугольников можно записать:

Слайд 28


Обозначим вектор: – электрический момент диполя (или дипольный момент) – произведение положительного заряда диполя на плечо . Обозначим вектор: – электрический момент диполя (или дипольный момент) – произведение положительного заряда диполя на плечо . Направление совпадает с направлением , т.е. от отрицательного заряда к положительному. Тогда, учитывая что получим:
Описание слайда:
Обозначим вектор: – электрический момент диполя (или дипольный момент) – произведение положительного заряда диполя на плечо . Обозначим вектор: – электрический момент диполя (или дипольный момент) – произведение положительного заряда диполя на плечо . Направление совпадает с направлением , т.е. от отрицательного заряда к положительному. Тогда, учитывая что получим:

Слайд 29


Пример 2. На оси диполя, в точке В
Описание слайда:
Пример 2. На оси диполя, в точке В

Слайд 30


Пример 3. В произвольной точке С
Описание слайда:
Пример 3. В произвольной точке С

Слайд 31


Электрическое поле диполя. Электрическое поле диполя.
Описание слайда:
Электрическое поле диполя. Электрическое поле диполя.

Слайд 32


Из приведенных примеров видно, что напряженность электрического поля системы зарядов равна геометрической сумме напряженностей полей каждого из зарядов в отдельности (принцип суперпозиции). Из приведенных примеров видно, что напряженность электрического поля системы зарядов равна геометрической сумме напряженностей полей каждого из зарядов в отдельности (принцип суперпозиции).
Описание слайда:
Из приведенных примеров видно, что напряженность электрического поля системы зарядов равна геометрической сумме напряженностей полей каждого из зарядов в отдельности (принцип суперпозиции). Из приведенных примеров видно, что напряженность электрического поля системы зарядов равна геометрической сумме напряженностей полей каждого из зарядов в отдельности (принцип суперпозиции).

Слайд 33


Электростатическое поле в вакууме, слайд №33
Описание слайда:

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию