🗊Презентация Теория методов ГИС

Курс «Теория методов ГИС»

КАЛЕНДАРНЫЙ ПЛАН занятий по курсу «Теория методов ГИС» на весенний семестр 2008/2009 уч. года

ОБЪКТ ИССЛЕДОВАНИЙ ГИС

ОСНОВНЫЕ НАПРАВЛЕНИЯ ГЕОФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ СКВАЖИН: ИЗУЧЕНИЕ ГЕОЛОГИЧЕСКИХ РАЗРЕЗОВ СКВАЖИН ИЗУЧЕНИЕ ТЕХНИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ СКВАЖИН КОНТРОЛЬ ЗА РАЗРАБОТКОЙ МЕСТОРОЖДЕНИЙ НЕФТИ И ГАЗА ПРОВЕДЕНИЕ ПРОСТРЕЛОЧНЫХ, ВЗРЫВНЫХ И ДРУГИХ РАБОТ В СКВАЖИНАХ (?)

У.Э.С. осадочных горных пород 1. У.Э.С. породообразующих минералов (минерального скелета) 2. % примеси рудных минералов и самородных элементов (проводников) 3. Коэффициент пористости и структура пористости 4. У.Э.С. пластовых флюидов (пластовая вода, нефть, газ) 5. Пластовая температура

ПРОСТРАНСТВЕННОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ У.Э.С. ПЛАСТА-КОЛЛЕКТОРА

Общие сведения о распределении электрического поля в горных породах div j = div σ (grad U) = gradσ grad U — σ ΔU = 0

Однородная и изотропная среда Для однородной среды (σ = 1/ρ = const) третье уравнение преобразуется в дифференциальное уравнение Лапласа div σ (grad U) = ΔU = 0. В прямоугольной системе координат уравнение имеет вид d2U/dx2 + d2U/dy2 + d2U/dz2=0,

УРАВНЕНИЯ, УСТАНАВЛИВАЮЩИЕ НЕПРЕРЫВНОСТЬ ПОТЕНЦИАЛА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ div j = div σ (grad U) = gradσ grad U — σ ΔU = 0 div σ (grad U) = ΔU = 0 d2U/dx2 + d2U/dy2 + d2U/dz2=0

Функция U должна удовлетворять следующим граничным условиям: 1. Вблизи от источника тока А, с которым совмещается начало координат, потенциальная функция U должна стремиться к выражению потенциалов в однородной и изотропной среде, т. е. при R = sqr(x2+y2+z2) → 0 U → I./4R → ∞. 2. В бесконечно удаленных точках U → 0. 3. В точках, бесконечно близко расположенных к поверхности S (см. рис.), ограничивающей любую область vi удельного электрического сопротивления ρi от окружающего пространства ve удельного сопротивления ρe , и раз - деленных этой поверхностью, потенциальные функции Ui (в области vi) и Uе (в области ve), согласно условию непрерывности потенциала, должны быть равными друг другу. То есть на поверхности S: (Ui )s = (Ue )s 4. На этой же поверхности S должно соблюдаться постоянство нормальной составляющей плотности тока j , т. е. (1/i ).(dUi /dn) = (1/e ).(dUe /dn).

Распределение параметров электрического поля точечного источника тока в трехмерном проводящем пространстве получено в явном аналитическом виде для следующих частных случаев: однородного изотропного пространства; 2) однородного анизотропного пространства; 3) среды, состоящей из плоско-параллельных слоев различных мощностей и электрических сопротивлений; 4) коаксиальных-бесконечно длинных цилиндрических слоев при расположении источника тока на их оси.

Однородная и изотропная среда

Однородная и изотропная среда

Однородная и изотропная среда

Измерение кажущегося удельного сопротивления ρк

Измерение кажущегося удельного сопротивления обычными зондами. Зонды.

Измерение кажущегося удельного сопротивления обычными зондами. Измеряемая разность потенциалов.

Измерение кажущегося удельного сопротивления обычными зондами. Вычисление удельного сопротивления.

Диаграммы ρк против пластов ограниченной мощности

ВЫСОКООМНЫЙ ПЛАСТ ОГРАНИЧЕННОЙ МОЩНОСТИ. ПОДОШВЕННЫЙ ГРАДИЕНТ-ЗОНД

ВЫСОКООМНЫЙ ПЛАСТ ОГРАНИЧЕННОЙ МОЩНОСТИ. ПОДОШВЕННЫЙ ГРАДИЕНТ-ЗОНД

ПЛАСТ НИЗКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ОГРАНИЧЕННОЙ МОЩНОСТИ. ПОДОШВЕННЫЙ ГРАДИЕНТ-ЗОНД

ПАЧКА ТОНКИХ ПЛАСТОВ ВЫСОКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ. ГРАДИЕНТ-ЗОНД

ВЫСОКООМНЫЙ ПЛАСТ ОГРАНИЧЕННОЙ МОЩНОСТИ. ПОТЕНЦИАЛ ЗОНД.

.ВЫСОКООМНЫЙ ПЛАСТ ОГРАНИЧЕННОЙ МОЩНОСТИ. ПОТЕНЦИАЛ-ЗОНД

ПЛАСТ НИЗКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ОГРАНИЧЕННОЙ МОЩНОСТИ. ПОТЕНЦИАЛ ЗОНД.

ПАЧКА ТОНКИХ ПЛАСТОВ ВЫСОКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ. ПОТЕНЦИАЛ-ЗОНД

Кривые сопротивления двух тонких пластов высокого сопротивления. Подошвенный градиент-зонд.

Фактические кривые ρк для двух пластов высокого сопротивления и мощностью, большей и меньшей длины зонда. 1 – глина; 2 – песчаник