🗊Презентация Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №1Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №2Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №3Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №4Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №5Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №6Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №7Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №8Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №9Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №10Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №11Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №12Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №13Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №14Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №15Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №16Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №17Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №18Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №19Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №20Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №21Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №22Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №23Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №24Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №25Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №26Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №27Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №28Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №29Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №30Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №31Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №32Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №33Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №34Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №35Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №36Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №37Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №38Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №39Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №40Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №41Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №42Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №43Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №44Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №45Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №46Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №47Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №48Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №49
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2. Доклад-сообщение содержит 49 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Основы технической механики Тема 2 Связи и их реакции
Описание слайда:
Основы технической механики Тема 2 Связи и их реакции

Слайд 2


Связи и их реакции Тело, которое может свободно перемещаться в пространстве называется свободным. (самолет, снаряд…) Тело, на перемещения которого наложены ограничения называется несвободным. Тело, ограничивающее свободу движения твердого тела, является по отношению к нему связью. Сила, с которой данная связь действует на тело, препятствуя перемещению, называется силой реакции связи. (Аксиома 4)
Описание слайда:
Связи и их реакции Тело, которое может свободно перемещаться в пространстве называется свободным. (самолет, снаряд…) Тело, на перемещения которого наложены ограничения называется несвободным. Тело, ограничивающее свободу движения твердого тела, является по отношению к нему связью. Сила, с которой данная связь действует на тело, препятствуя перемещению, называется силой реакции связи. (Аксиома 4)

Слайд 3


Аксиома связи Всякое несвободное тело можно рассматривать как свободное, если мысленно отбросить наложенные на тело связи и приложить вместо них силы реакции этих связей
Описание слайда:
Аксиома связи Всякое несвободное тело можно рассматривать как свободное, если мысленно отбросить наложенные на тело связи и приложить вместо них силы реакции этих связей

Слайд 4


Принцип освобождаемости Сила mg – заданная или активная. Активная сила – модуль и направление известны. Реакция связей N – пассивная. Пассивная сила (реакция связей) имеет противоположное направление активной силе.
Описание слайда:
Принцип освобождаемости Сила mg – заданная или активная. Активная сила – модуль и направление известны. Реакция связей N – пассивная. Пассивная сила (реакция связей) имеет противоположное направление активной силе.

Слайд 5


Типы связей 1. Гладкая поверхность или плоскость. Гладкая поверхность – это поверхность, на которой можно пренебречь трением.
Описание слайда:
Типы связей 1. Гладкая поверхность или плоскость. Гладкая поверхность – это поверхность, на которой можно пренебречь трением.

Слайд 6


2. Гладкая опора Связь, осуществленная в виде гладкой опоры , не дает телу перемещаться в направлении, перпендикулярном к поверхности тела в точке опоры.
Описание слайда:
2. Гладкая опора Связь, осуществленная в виде гладкой опоры , не дает телу перемещаться в направлении, перпендикулярном к поверхности тела в точке опоры.

Слайд 7


3. Нить Связь, осуществляемая в виде гибкой нити не позволяет телу удаляться от точки привеса А, поэтому реакция связи Т всегда направлена вдоль нити к точке ее закрепления.
Описание слайда:
3. Нить Связь, осуществляемая в виде гибкой нити не позволяет телу удаляться от точки привеса А, поэтому реакция связи Т всегда направлена вдоль нити к точке ее закрепления.

Слайд 8


4. Цилиндрический шарнир Шарнирно-неподвижная опора вала, ось которого проходит через шарнир А перпендикулярно плоскости чертежа. Цилиндрический шарнир А допускает вращение вала, но препятствует его перемещению в плоскости хОу, поэтому реакция шарнира R расположена в плоскости, перпендикулярной оси возможного вращения, и ее направление определяют проекции на оси Ох и Оу
Описание слайда:
4. Цилиндрический шарнир Шарнирно-неподвижная опора вала, ось которого проходит через шарнир А перпендикулярно плоскости чертежа. Цилиндрический шарнир А допускает вращение вала, но препятствует его перемещению в плоскости хОу, поэтому реакция шарнира R расположена в плоскости, перпендикулярной оси возможного вращения, и ее направление определяют проекции на оси Ох и Оу

Слайд 9


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №9
Описание слайда:

Слайд 10


5. Невесомый стержень Жесткий невесомый стержень, шарнирно прикрепленный к телу, испытывает действие только двух сил, приложенных в шарнирах А и В (рис.11,б). Стержень АВ находится в равновесии. Если стержень находится в равновесии, то силы равны по модулю, но противоположно направлены по одной линии действия R1= -R2, а их модули равны R1=R2=R. Стержень может испытывать сжатие или растяжение.
Описание слайда:
5. Невесомый стержень Жесткий невесомый стержень, шарнирно прикрепленный к телу, испытывает действие только двух сил, приложенных в шарнирах А и В (рис.11,б). Стержень АВ находится в равновесии. Если стержень находится в равновесии, то силы равны по модулю, но противоположно направлены по одной линии действия R1= -R2, а их модули равны R1=R2=R. Стержень может испытывать сжатие или растяжение.

Слайд 11


Рис.11,а и б
Описание слайда:
Рис.11,а и б

Слайд 12


6. Жесткая заделка Заделка исключает возможность любых перемещений вдоль осей Ох и Оу, а также поворот в плоскости хОу, поэтому такую связь заменяют реакцией R (или ее проекциями Rx и Ry) и моментом в заделке МА.
Описание слайда:
6. Жесткая заделка Заделка исключает возможность любых перемещений вдоль осей Ох и Оу, а также поворот в плоскости хОу, поэтому такую связь заменяют реакцией R (или ее проекциями Rx и Ry) и моментом в заделке МА.

Слайд 13


Плоская система сил Система сил, линии действия которых лежат в одной плоскости, называется плоской. Плоскую систему могут образовывать произвольно расположенные силы, пары сил, и силы, сходящиеся в одной точке. Сходящимися называются силы, линии действия которых пересекаются в одной точке.
Описание слайда:
Плоская система сил Система сил, линии действия которых лежат в одной плоскости, называется плоской. Плоскую систему могут образовывать произвольно расположенные силы, пары сил, и силы, сходящиеся в одной точке. Сходящимися называются силы, линии действия которых пересекаются в одной точке.

Слайд 14


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №14
Описание слайда:

Слайд 15


Способы сложения сходящихся сил: Геометрический; Аналитический Геометрический способ сложения сходящихся сил: От произвольной точки О откладываем вектор F1, от конца F1 откладываем вектор F2 и т.д. Затем соединяя начало вектора F1 с концом последнего вектора, получаем равнодействующую всех сил R. Построенная фигура называется силовым многоугольником.
Описание слайда:
Способы сложения сходящихся сил: Геометрический; Аналитический Геометрический способ сложения сходящихся сил: От произвольной точки О откладываем вектор F1, от конца F1 откладываем вектор F2 и т.д. Затем соединяя начало вектора F1 с концом последнего вектора, получаем равнодействующую всех сил R. Построенная фигура называется силовым многоугольником.

Слайд 16


Аналитический способ сложения сходящихся сил Проектируя векторное равенство F1+F2+F3=R на оси координат, получим два алгебраических равенства: F1х+F2х+F3х=R х F1у+F2у+F3у=R у или F1cosα1 + F2cosα2 - F3cosα3 = Rcos α F1cos1 - F2cos2 - F3cos3 = - Rcos 
Описание слайда:
Аналитический способ сложения сходящихся сил Проектируя векторное равенство F1+F2+F3=R на оси координат, получим два алгебраических равенства: F1х+F2х+F3х=R х F1у+F2у+F3у=R у или F1cosα1 + F2cosα2 - F3cosα3 = Rcos α F1cos1 - F2cos2 - F3cos3 = - Rcos 

Слайд 17


Определение равнодействующей всех сходящихся сил R
Описание слайда:
Определение равнодействующей всех сходящихся сил R

Слайд 18


Условием равновесия системы сходящихся сил является равенство нулю модуля равнодействующей R, т.е. силовой многоугольник должен быть замкнут (при геометрическом способе сложения) или проекции равнодействующей силы на оси координат должны быть равны нулю Условием равновесия системы сходящихся сил является равенство нулю модуля равнодействующей R, т.е. силовой многоугольник должен быть замкнут (при геометрическом способе сложения) или проекции равнодействующей силы на оси координат должны быть равны нулю (Rx=Ry=0) (при аналитическом способе).
Описание слайда:
Условием равновесия системы сходящихся сил является равенство нулю модуля равнодействующей R, т.е. силовой многоугольник должен быть замкнут (при геометрическом способе сложения) или проекции равнодействующей силы на оси координат должны быть равны нулю Условием равновесия системы сходящихся сил является равенство нулю модуля равнодействующей R, т.е. силовой многоугольник должен быть замкнут (при геометрическом способе сложения) или проекции равнодействующей силы на оси координат должны быть равны нулю (Rx=Ry=0) (при аналитическом способе).

Слайд 19


Для плоской системы сходящихся сил получим два уравнения равновесия: Для плоской системы сходящихся сил получим два уравнения равновесия: ∑������=��; ∑������=��. Следовательно, для равновесия системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на каждую из осей координат была равна нулю.
Описание слайда:
Для плоской системы сходящихся сил получим два уравнения равновесия: Для плоской системы сходящихся сил получим два уравнения равновесия: ∑������=��; ∑������=��. Следовательно, для равновесия системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на каждую из осей координат была равна нулю.

Слайд 20


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №20
Описание слайда:

Слайд 21


Решение: ∑������=��; ∑������=��. -Т2cos60o +T1cos30o=0; Т2cos30o +T1cos60o -mg=0; T1=2,5H; T2=4,34H. При этих силах свободное тело находится в равновесии.
Описание слайда:
Решение: ∑������=��; ∑������=��. -Т2cos60o +T1cos30o=0; Т2cos30o +T1cos60o -mg=0; T1=2,5H; T2=4,34H. При этих силах свободное тело находится в равновесии.

Слайд 22


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №22
Описание слайда:

Слайд 23


Момент силы относительно точки. Сила, действующая на тело может не только его смещать, но и поворачивать вокруг какой-либо точки.
Описание слайда:
Момент силы относительно точки. Сила, действующая на тело может не только его смещать, но и поворачивать вокруг какой-либо точки.

Слайд 24


Моментом силы F относительно центра О называется величина, равная произведению силы на кратчайшее расстояние от точки О до линии действия силы, взятая с соответствующим знаком. Моментом силы F относительно центра О называется величина, равная произведению силы на кратчайшее расстояние от точки О до линии действия силы, взятая с соответствующим знаком. (+) – если сила стремится повернуть тело против часовой стрелки; (-) – если сила поворачивает тело по часовой стрелке. Перпендикуляр h(h1) называется плечом силы относительно точки О(С).
Описание слайда:
Моментом силы F относительно центра О называется величина, равная произведению силы на кратчайшее расстояние от точки О до линии действия силы, взятая с соответствующим знаком. Моментом силы F относительно центра О называется величина, равная произведению силы на кратчайшее расстояние от точки О до линии действия силы, взятая с соответствующим знаком. (+) – если сила стремится повернуть тело против часовой стрелки; (-) – если сила поворачивает тело по часовой стрелке. Перпендикуляр h(h1) называется плечом силы относительно точки О(С).

Слайд 25


Пара сил Система двух равных по модулю, параллельных и противоположно направленных сил, приложенных к телу, называется парой сил.
Описание слайда:
Пара сил Система двух равных по модулю, параллельных и противоположно направленных сил, приложенных к телу, называется парой сил.

Слайд 26


Момент пары сил Плечом пары сил называется кратчайшее расстояние между линиями действия сил, составляющих пару. Моментом пары сил называется взятое со знаком (+) или (-) произведение модуля одной силы на плечо пары.
Описание слайда:
Момент пары сил Плечом пары сил называется кратчайшее расстояние между линиями действия сил, составляющих пару. Моментом пары сил называется взятое со знаком (+) или (-) произведение модуля одной силы на плечо пары.

Слайд 27


Свойства пары сил
Описание слайда:
Свойства пары сил

Слайд 28


Контрольные вопросы 1. Что такое сила? 2. Какие силы называются уравновешивающими? 3. Что называется равнодействующей силой? 4. Каким образом определяется равнодействующая сила для сходящихся сил? 5. Какие силы называются сходящимися? 6. Записать уравнение равновесия плоской системы сил. 7. Найти равнодействующую силу системы 3 сил, действующих на тело под углом 45о. Силы не равны по модулю.
Описание слайда:
Контрольные вопросы 1. Что такое сила? 2. Какие силы называются уравновешивающими? 3. Что называется равнодействующей силой? 4. Каким образом определяется равнодействующая сила для сходящихся сил? 5. Какие силы называются сходящимися? 6. Записать уравнение равновесия плоской системы сил. 7. Найти равнодействующую силу системы 3 сил, действующих на тело под углом 45о. Силы не равны по модулю.

Слайд 29


Пространственная система сил Пространственной будем называть систему сил, линии действия которых имеют любые направления в пространстве. Вектором момента силы относительно некоторого центра называется векторное произведение радиуса-вектора r точки приложения силы, проведенного из этого центра, на вектор силы F.
Описание слайда:
Пространственная система сил Пространственной будем называть систему сил, линии действия которых имеют любые направления в пространстве. Вектором момента силы относительно некоторого центра называется векторное произведение радиуса-вектора r точки приложения силы, проведенного из этого центра, на вектор силы F.

Слайд 30


В соответствии с определением В соответствии с определением Мо= r x F = momo(F) Мо=hF=rFsin(r,F) = = 2 площ.ΔОАВ
Описание слайда:
В соответствии с определением В соответствии с определением Мо= r x F = momo(F) Мо=hF=rFsin(r,F) = = 2 площ.ΔОАВ

Слайд 31


Пространственная система сил Определить моменты сил Q, T, P относительно осей координат, если известны точки приложения этих сил.
Описание слайда:
Пространственная система сил Определить моменты сил Q, T, P относительно осей координат, если известны точки приложения этих сил.

Слайд 32


Решение: 1. Определяем моменты силы T относительно осей координат: momx(T) = -Ta; momy(T) = 0 (так как сила Т пересекает ось Oy) momz(T) = 0 (так как сила Т параллельна оси Oz). 2. Определяем моменты силы Р относительно осей координат: momx(Р) = +Рh; momy(Р) = 0 ((так как сила Т параллельна оси Oy ) momz(Р) = -Pb. 3. Вычисляем моменты силы Q относительно осей координат: momx(Q) = 0; (так как сила Q пересекает ось Ox) momy(Q) = - (Q sinα)b; momz(Q) = + (Q cosα)b.
Описание слайда:
Решение: 1. Определяем моменты силы T относительно осей координат: momx(T) = -Ta; momy(T) = 0 (так как сила Т пересекает ось Oy) momz(T) = 0 (так как сила Т параллельна оси Oz). 2. Определяем моменты силы Р относительно осей координат: momx(Р) = +Рh; momy(Р) = 0 ((так как сила Т параллельна оси Oy ) momz(Р) = -Pb. 3. Вычисляем моменты силы Q относительно осей координат: momx(Q) = 0; (так как сила Q пересекает ось Ox) momy(Q) = - (Q sinα)b; momz(Q) = + (Q cosα)b.

Слайд 33


Пространственная система сил
Описание слайда:
Пространственная система сил

Слайд 34


Теорема приведения пространственной системы сил к заданному центру Пространственная система сил, действующих на АТТ, может быть заменена одной силой, равной сумме всех действующих сил, приложенных в произвольно выбранном центре, и вектором-моментом, равным геометрической сумме моментов всех сил относительно центра приведения.
Описание слайда:
Теорема приведения пространственной системы сил к заданному центру Пространственная система сил, действующих на АТТ, может быть заменена одной силой, равной сумме всех действующих сил, приложенных в произвольно выбранном центре, и вектором-моментом, равным геометрической сумме моментов всех сил относительно центра приведения.

Слайд 35


Кинематика точки Кинематика – это раздел механики, в котором изучается движение материальных тел в пространстве с геометрической точки зрения вне связи с силами, вызывающими это движение. Механическое движение – простейшая форма движения. Система отсчета может быть подвижной или неподвижной.
Описание слайда:
Кинематика точки Кинематика – это раздел механики, в котором изучается движение материальных тел в пространстве с геометрической точки зрения вне связи с силами, вызывающими это движение. Механическое движение – простейшая форма движения. Система отсчета может быть подвижной или неподвижной.

Слайд 36


Способы задания движения материальной точки Траектория – линия движения. Движение точки задано естественным способом, если известны: 1) траектория точки; 2) зависимость изменения длины дуги от времени OM=S=f(t) – уравнение движения материальной точки; 3) начало движения; 4) начало отсчета; 5) направление отсчета.
Описание слайда:
Способы задания движения материальной точки Траектория – линия движения. Движение точки задано естественным способом, если известны: 1) траектория точки; 2) зависимость изменения длины дуги от времени OM=S=f(t) – уравнение движения материальной точки; 3) начало движения; 4) начало отсчета; 5) направление отсчета.

Слайд 37


Положение точки определяется радиусом-вектором r, проведенным из центра О в точку М. Способ задания движения называется векторным: r=r(t). Положение точки определяется Годографом.
Описание слайда:
Положение точки определяется радиусом-вектором r, проведенным из центра О в точку М. Способ задания движения называется векторным: r=r(t). Положение точки определяется Годографом.

Слайд 38


Координатный способ задания движения Должны быть известны зависимости, показывающие изменения во времени координаты в пространстве: x=f1(t); y=f2(t); z=f3(t). Движения точки в декартовых координатах. Если точка движется на плоскости, то ее положение описывается двумя уравнениями: x=f1(t); y=f2(t). Если по прямой, то x=f (t);
Описание слайда:
Координатный способ задания движения Должны быть известны зависимости, показывающие изменения во времени координаты в пространстве: x=f1(t); y=f2(t); z=f3(t). Движения точки в декартовых координатах. Если точка движется на плоскости, то ее положение описывается двумя уравнениями: x=f1(t); y=f2(t). Если по прямой, то x=f (t);

Слайд 39


Скорость точки Скорость характеризует быстроту и направление движения точки. Поскольку v - это производная r=r(t), то вектор скорости всегда направлен по касательной к траектории движения материальной точки. V = √vx2+vy2 +vz2
Описание слайда:
Скорость точки Скорость характеризует быстроту и направление движения точки. Поскольку v - это производная r=r(t), то вектор скорости всегда направлен по касательной к траектории движения материальной точки. V = √vx2+vy2 +vz2

Слайд 40


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №40
Описание слайда:

Слайд 41


Ускорение точки Ускорение точки – векторная величина, характеризующая быстроту изменения с течением времени вектора скорости: а = √аx2+аy2 +аz2
Описание слайда:
Ускорение точки Ускорение точки – векторная величина, характеризующая быстроту изменения с течением времени вектора скорости: а = √аx2+аy2 +аz2

Слайд 42


При естественном способе задания траектории движения материальной точки ее вектор ускорения можно разложить по естественным осям координат Ƭ и n. При естественном способе задания траектории движения материальной точки ее вектор ускорения можно разложить по естественным осям координат Ƭ и n. a=аtƬ +ann. Проекция ускорения на орт Ƭ называется касательным ускорением, которое характеризует быстроту изменения модуля скорости. Касательное ускорение существует только при неравномерном криволинейном движении.
Описание слайда:
При естественном способе задания траектории движения материальной точки ее вектор ускорения можно разложить по естественным осям координат Ƭ и n. При естественном способе задания траектории движения материальной точки ее вектор ускорения можно разложить по естественным осям координат Ƭ и n. a=аtƬ +ann. Проекция ускорения на орт Ƭ называется касательным ускорением, которое характеризует быстроту изменения модуля скорости. Касательное ускорение существует только при неравномерном криволинейном движении.

Слайд 43


Нормальное ускорение an показывает изменение направления вектора скорости, когда материальная точка движется по криволинейной траектории. Нормальное ускорение an показывает изменение направления вектора скорости, когда материальная точка движется по криволинейной траектории.
Описание слайда:
Нормальное ускорение an показывает изменение направления вектора скорости, когда материальная точка движется по криволинейной траектории. Нормальное ускорение an показывает изменение направления вектора скорости, когда материальная точка движется по криволинейной траектории.

Слайд 44


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №44
Описание слайда:

Слайд 45


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №45
Описание слайда:

Слайд 46


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №46
Описание слайда:

Слайд 47


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №47
Описание слайда:

Слайд 48


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №48
Описание слайда:

Слайд 49


Основы технической механики. Связи и их реакции. Тема 2, слайд №49
Описание слайда:

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию