🗊Презентация Аппараты высокого давления

1.1 Конструктивные особенности и основные параметры аппаратов высокого давления Корпусы АВД (по стандарту — сосуды), находящиеся одно-временно под воздействием давления, температуры и кор-розионно-активных сред, эксплуатируются в экстремальных условиях, которые требуют тщательного учета указанных параметров как на этапе разработки технического задания на эти ответственные изделия, так и при их конструировании, изготовлении и эксплуатации. Чтобы правильно учесть специфику этого уникального оборудования при разработке расчетных схем его элементов, рассмотрим назначение, конструкцию и параметры особенно часто применяемых типовых аппаратов и машин. Толстостенным называется такой цилиндр, для которого отношение толщины стенки к внутреннему диаметру не менее 1/20. На рис. 1.1 приведены типовые конструкции стальных корпусов АВД, рекомендации по конструированию и расчету основных элементов которых содержатся в ГОСТ Р54522-2011.

Рис. 1.1. Конструкции стальных корпусов аппаратов высокого давления: а — цельнокованый; б- ковано-сварной; в — рулонированный сварной; г — спирально-рулонный сварной Обечайки (кованные, штампованные или валь-цованные), крышки и дни-ща корпусов, приведенных на рис. 1.1, а, 6, имеют однослойную стенку. Корпус, показанный на рис. 1.1, в, сварен из много-слойных рулонных обечаек. В случае обработки в ап-паратах агрессивных сред корпусы футеруют коррози-онно-стойкой сталью тол-щиной до 10 мм. Спираль-но-рулонный корпус, при-веденный на рис. 1.1, г, включает в себя внутрен-ний коррозионно-стойкий цилиндр, на который

1.2 Напряжения, действующие в толстостенных цилиндрических оболочках Рассмотрим задачу о расчете толстостенного цилиндра, подвергающегося действию равномерно распределенных наружного давления рн и внутреннего давления рв (рис. 1.2, а). Такая нагрузка не может вызывать деформации изгиба цилиндра.

Поэтому расчет толстостенных цилиндров нельзя производить по формуле уравнения Лапласа. В связи с полярной симметрией цилиндра и нагрузки нормальные напряжения σƟ и σr являются главными напряжениями; в площадках, по которым они действуют, касательные напряжения равны нулю. Третьим главным напряжением в каждой точке толстостен-ного цилиндра является напряжение σm (меридиональные) действующее по площадке, совпадающей с поперечным сечением цилиндра, т. е. с сечением плоскостью, перпенди-кулярной его оси симметрии. При выводе расчетных формул рассмотрим открытые цилиндры, т. е. цилиндры, не имеющие днищ. Напряжения σm в таких цилиндрах равны нулю.

Точное решение, выполненное методами теории упругости, показывает, что поперечные сечения цилиндра, плоские до его нагружения, остаются плоскими и после нагружения и что, следовательно, относительная деформация εm  в направлении оси симметрии одинакова во всех точках поперечного сечения. На основании обобщенного закона Гука при εm=сonst=A (1.1) при  σm=0 (1.2)   откуда (1.3) Из формулы следует, что сумма напряжений σƟ и σr одинакова для всех точек цилиндра.

На рис. 1.2, б изображен элемент, выделенный из толстостенного цилиндра двумя цилиндрическими поверхностями радиусами r и r=dr, двумя плоскостями, проходящими через ось О симметрии цилиндра и образующими друг с другом угол dφ и двумя поперечными сечениями, отстоящими друг от друга на расстоянии, равном единице. Все грани элемента совпадают с главными площадками.

Сокращая это на dφ и пренебрегая бесконечно малыми величинами второго порядка, находим Заменим σƟ в этом уравнении на [см. выражение (1.3)]: или, учитывая, что Получаем (1.4) Проинтегрировав последнее уравнение, найдем где С — постоянная интегрирования.

Постоянные А и С определим из граничных условий на поверхностях цилиндра: а) на внутренней поверхности цилиндра, т. е. при r=rв и σr=-pв, следовательно, (1.5) б) на наружной поверхности цилиндра, т. е. при  и r=rн и σr=-pн , следовательно, (1.6) Решив совместно уравнения (1.5) и (1.6), найдем:

Подставим найденные выражения и С в уравнение (1.4). После преобразований (1.7) После подстановки в уравнение (1.3) выражения  (1.8) Равенства (1.7) и (1.8) носят название формул Ламе. В этих формулах расстояние r от точки до оси цилиндра учитывается членами rв2/r2, rн2/r2 стоящими в круглых скобках. Величины выражений в круглых скобках положительны при любых значениях r.

Следовательно, при действии на цилиндр только наружного или внутреннего давления знаки напряжений σr (а также и σƟ) во всех точках цилиндра одинаковы. В частности, при действии только наружного давления (рис. 1.3, а) напряжения σƟ и σr во всех точках цилиндра отрицательны (сжатие); при действии же только внутреннего давления (рис. 1, б) напряжения σr во всех точках цилиндра отрицательны (сжатие), а σƟ — положительны (растяжение).

Выведем формулу для определения радиального переме-щения u произвольной точки цилиндра (расположенной на расстоянии r от оси его симметрии). Для этого выразим через u относительную деформацию εm в направлении, перпендикулярном радиусу (в окружном направлении): На основании обобщенного закона Гука (при σm=0) Подставив в это уравнение значения σƟ и σr [из выражений (1.7) и (1.8)], найдем (1.9) Положительное значение и указывает, что точка смещается по радиусу от оси симметрии цилиндра.

Для того чтобы определить увеличения (в результате деформации) внутреннего радиуса цилиндра uв и наружного радиуса uн в формулу (1.9) вместо r  надо подставить соответственно значения rв и rн. В результате такой подстановки получим: (1.10, 1.11)

Расчетные схемы цилиндров АВД: а — со свободными торцами (осевая сила N=Q):б — с торцами, связанными днищами или крышками (осевая сила N ≠ 0) В закрытых крышками и днищами корпусах АВД (см. рис. 1.7, б), трубопроводах и других закрытых цилиндрах имеют место не только напряжения σr и σƟ, в виде (1.13), но и меридиональные напряжения т.е. в этом случае реализуется объемное напряженное состояние материала толстостенного цилиндра.

В случае закрытого цилиндра (цилиндра с днищем) формулы (1.7) и (1.8) для напряжений σƟ и σr остаются без изменения, а напряжения σm в поперечных сечениях цилиндра определяются по формуле, вывод которой получен из следующих рассуждений. Уравнения равновесия части цилиндра, отсеченной плоскостью А—А (см. рис. 1.4, б): Или (1.14) вводя β = rн/rв — коэффициент толстостенности цилиндра: где N — продольная внутренняя сила в сечении А—А.

Т.к цилиндр закрытый используем полное соотношение для определения меридиональной деформации: . Тогда получим соотношение для радиальных перемещений: Формулы для определения напряжений σr и σθ оказываются также полностью совпадающими с уравнениями Ламе.

1.3 Проверочные и проектные расчеты на прочность толстостенной цилиндрической оболочки. Часто на практике цилиндры (см. рис. 1.8, б) нагружены или только давлением рв или только давлением рн при продольной силе N≠0. Рассмотрим сначала важный частный случай, когда цилиндр нагружен внутренним давлением рв и продольной растягивающей силой N. В этом случае формулы (1.7),(1.8) и (1.9) упрощаются, так как рн = 0: ; (1.13) (1.14) . (1.15) Аналогично можно получить формулы для рв = 0

Наиболее часто толстостенные цилиндры находятся под действием внутреннего давления. Изменения главных напряжений по радиусу элемента цилиндра показано на рис 1.9. Можно сделать следующие выводы: 1.В наиболее тяжелых условиях работают внутренние слои материала сосуда, где максимальными являются все три главных напряжения.

Из формул (1.7) и (1.8) следует, что при действии только внутреннего давления напряжения σƟ  в любых точках цилиндра положительны и по абсолютной величине больше напряжений σr (которые отрицательны). Наибольшей величины напряжения σƟ достигают у точек внутренней поверхности цилиндра, где они равны  . В остальных точках напряжения σƟ меньше этого значения (см. эпюру  на рис. 1.3, б).

Для расчета толщины стенки используем третью гипотезу прочности и формулами (1.13), (1.14) и (1.15): (1.16) откуда . (1.17) Тогда для проектного расчета толщины стенки и учетом, что s = rн- rв= rв(β-1) и прибавки на коррозию, получим . (1.18) По аналогичной методике рассчитываются толстостенные цилиндры, нагруженные только наружным давлением.

1.4 Особенности расчета многослойных цилиндров Из сделанных ранее выводов следует, что при действии только внутреннего давления напряжения σƟ  в любых точках цилиндра положительны и по абсолютной величине больше напряжений σr (которые отрицательны). Наибольшей величины напряжения σƟ достигают у точек внутренней поверхности цилиндра, где они равны   В остальных точках напряжения σƟ меньше этого значения (см. эпюру  на рис. 1.3, б). Наибольшее значение σƟ можно уменьшить путем применения составных толстостенных цилиндров, состоящих из нескольких более тонких труб, надетых друг на друга (рис. 1.4).

Рис. 1.4 Вторая труба (рис. 1.4) изготовляется с внутренним диаметром, несколько меньшим наружного диаметра первой (внутренней) трубы, а третья — с внутренним диаметром, меньшим наружного диаметра второй трубы, и т. д. Разница (до сборки) между наружным диаметром внутренней трубы и внутренним диаметром надеваемой на нее трубы, принятая при их изготовлении, называется натягом.

Перед надеванием второй трубы на первую ее нагревают настолько, чтобы внутренний диаметр, увеличившись от нагрева, стал несколько больше наружного диаметра первой трубы. В процессе остывания вторая труба (внутренний диаметр которой при остывании уменьшается) оказывает на первую внешнее давление и сжимает ее. Аналогично на вторую трубу насаживают третью и т. д. Такой способ насадки одной трубы на другую называют посадкой с натягом. В результате натяга в трубах возникают начальные напряжения. Чем больше величина натяга, тем больше начальные напряжения. Способ уменьшения напряжений σƟ и, следовательно, повышения прочности толстостенного цилиндра путем замены сплошного цилиндра составным предложен в середине прошлого века академиком А. В. Гадолиным.

В качестве примера показан составной цилиндр из трех труб со стенками одинаковой толщины, собранных с натя-гом (рис. 6.16, а). Цилиндр находится под действием внут-реннего давления. Радиусы труб равны r1-4= 10,15,20,25см.

Если к трубам до их сборки приложить давления , то в результате деформации наружный радиус первой трубы станет равен внутреннему радиусу второй, а наружный радиус второй — внутреннему радиусу третьей

При выполнении этих условий в составном цилиндре после его сборки возникнут необходимые начальные напряжения, а при действии внутреннего давления полные напряжения будут равны напряжениям, показанным на рис. 6.16, д. Если, например, первая труба изготовляется с наружным радиусом, равным 15 см, то внутренний радиус второй трубы следует брать равным 14,9961 см; если же вторая труба изготовлена с внутренним радиусом 15 см, то наружный радиус первой трубы следует брать равным 15,0039 см и т. д. 1.5 Цилиндр под действием тепловых нагрузок. Самостоятельно (ист 1, стр. 101-105).