🗊Презентация Эквивалентные преобразования схем

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Эквивалентные преобразования схем, слайд №1Эквивалентные преобразования схем, слайд №2Эквивалентные преобразования схем, слайд №3Эквивалентные преобразования схем, слайд №4Эквивалентные преобразования схем, слайд №5Эквивалентные преобразования схем, слайд №6Эквивалентные преобразования схем, слайд №7Эквивалентные преобразования схем, слайд №8Эквивалентные преобразования схем, слайд №9Эквивалентные преобразования схем, слайд №10Эквивалентные преобразования схем, слайд №11Эквивалентные преобразования схем, слайд №12Эквивалентные преобразования схем, слайд №13Эквивалентные преобразования схем, слайд №14Эквивалентные преобразования схем, слайд №15Эквивалентные преобразования схем, слайд №16Эквивалентные преобразования схем, слайд №17Эквивалентные преобразования схем, слайд №18Эквивалентные преобразования схем, слайд №19Эквивалентные преобразования схем, слайд №20Эквивалентные преобразования схем, слайд №21Эквивалентные преобразования схем, слайд №22Эквивалентные преобразования схем, слайд №23Эквивалентные преобразования схем, слайд №24Эквивалентные преобразования схем, слайд №25Эквивалентные преобразования схем, слайд №26Эквивалентные преобразования схем, слайд №27Эквивалентные преобразования схем, слайд №28Эквивалентные преобразования схем, слайд №29Эквивалентные преобразования схем, слайд №30Эквивалентные преобразования схем, слайд №31
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Эквивалентные преобразования схем. Доклад-сообщение содержит 31 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Лекция 2
Описание слайда:
Лекция 2

Слайд 2


Эквивалентные преобразования схем Эквивалентным называется преобразование, при котором напряжения и токи в частях схемы, не подвергшихся преобразованию, не меняются.
Описание слайда:
Эквивалентные преобразования схем Эквивалентным называется преобразование, при котором напряжения и токи в частях схемы, не подвергшихся преобразованию, не меняются.

Слайд 3


Последовательное соединение элементов электрических цепей
Описание слайда:
Последовательное соединение элементов электрических цепей

Слайд 4


Параллельное соединение элементов электрических цепей
Описание слайда:
Параллельное соединение элементов электрических цепей

Слайд 5


Преобразование треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду Сопротивление луча эквивалентной звезды сопротивлений равно произведению сопротивлений прилегающих сторон треугольника, деленному на сумму сопротивлений всех сторон треугольника.
Описание слайда:
Преобразование треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду Сопротивление луча эквивалентной звезды сопротивлений равно произведению сопротивлений прилегающих сторон треугольника, деленному на сумму сопротивлений всех сторон треугольника.

Слайд 6


Преобразование звезды сопротивлений в эквивалентный треугольник Сопротивление стороны эквивалентного треугольника сопротивлений равно сумме сопротивлений двух прилегающих лучей звезды плюс произведение этих же сопротивлений, деленное на сопротивление оставшегося (противолежащего) луча. Сопротивления сторон треугольника определяются по формулам:
Описание слайда:
Преобразование звезды сопротивлений в эквивалентный треугольник Сопротивление стороны эквивалентного треугольника сопротивлений равно сумме сопротивлений двух прилегающих лучей звезды плюс произведение этих же сопротивлений, деленное на сопротивление оставшегося (противолежащего) луча. Сопротивления сторон треугольника определяются по формулам:

Слайд 7


Эквивалентные преобразования схем, слайд №7
Описание слайда:

Слайд 8


Анализ сложных электрических цепей с несколькими источниками энергии 1. Метод непосредственного применения законов Кирхгофа
Описание слайда:
Анализ сложных электрических цепей с несколькими источниками энергии 1. Метод непосредственного применения законов Кирхгофа

Слайд 9


Если в схеме имеется n узлов, количество независимых уравнений, которые можно составить по первому закону Кирхгофа, равно n - 1. Если в схеме имеется n узлов, количество независимых уравнений, которые можно составить по первому закону Кирхгофа, равно n - 1. Недостающее  количество  уравнений составляют по второму закону Кирхгофа. Уравнения по второму закону составляют для независимых контуров. Независимым является контур, в который входит хотя бы одна новая ветвь, не вошедшая в другие контуры.      Выберем три независимых контура и укажем направления обхода контуров. Запишем три уравнения по второму закону Кирхгофа.
Описание слайда:
Если в схеме имеется n узлов, количество независимых уравнений, которые можно составить по первому закону Кирхгофа, равно n - 1. Если в схеме имеется n узлов, количество независимых уравнений, которые можно составить по первому закону Кирхгофа, равно n - 1. Недостающее  количество  уравнений составляют по второму закону Кирхгофа. Уравнения по второму закону составляют для независимых контуров. Независимым является контур, в который входит хотя бы одна новая ветвь, не вошедшая в другие контуры.      Выберем три независимых контура и укажем направления обхода контуров. Запишем три уравнения по второму закону Кирхгофа.

Слайд 10


Решив совместно системы уравнений (1) и (2), определим токи в схеме.  Ток в ветви может иметь отрицательное значение! Это означает, что действительное направление тока противоположно выбранному нами.
Описание слайда:
Решив совместно системы уравнений (1) и (2), определим токи в схеме.  Ток в ветви может иметь отрицательное значение! Это означает, что действительное направление тока противоположно выбранному нами.

Слайд 11


2. Метод контурных токов Число уравнений, составленных по методу контурных токов, равно количеству уравнений, составляемых по второму закону Кирхгофа. Метод контурных токов (МКТ) заключается в том, что вместо токов в ветвях определяются, на основании второго закона Кирхгофа, так называемые контурные токи, замыкающиеся в контурах. I11 и I22 - контурные токи
Описание слайда:
2. Метод контурных токов Число уравнений, составленных по методу контурных токов, равно количеству уравнений, составляемых по второму закону Кирхгофа. Метод контурных токов (МКТ) заключается в том, что вместо токов в ветвях определяются, на основании второго закона Кирхгофа, так называемые контурные токи, замыкающиеся в контурах. I11 и I22 - контурные токи

Слайд 12


Токи в сопротивлениях R1 и R2 равны соответствующим контурным токам. Токи в сопротивлениях R1 и R2 равны соответствующим контурным токам. Ток в сопротивлении R3, являющийся общим для обоих контуров, равен разности контурных токов I11 и I22, так как эти токи направлены в ветви с R3 встречно.
Описание слайда:
Токи в сопротивлениях R1 и R2 равны соответствующим контурным токам. Токи в сопротивлениях R1 и R2 равны соответствующим контурным токам. Ток в сопротивлении R3, являющийся общим для обоих контуров, равен разности контурных токов I11 и I22, так как эти токи направлены в ветви с R3 встречно.

Слайд 13


Порядок расчета: 1. Выбираются независимые контуры, и задаются произвольные направления контурных токов.  Уравнения для этих контуров имеют следующий вид: Перегруппируем слагаемые в уравнениях: (1) (2)
Описание слайда:
Порядок расчета: 1. Выбираются независимые контуры, и задаются произвольные направления контурных токов.  Уравнения для этих контуров имеют следующий вид: Перегруппируем слагаемые в уравнениях: (1) (2)

Слайд 14


Суммарное сопротивление данного контура называется собственным сопротивлением контура. Суммарное сопротивление данного контура называется собственным сопротивлением контура. Собственные сопротивления контуров нашей схемы: Сопротивление R3, принадлежащее одновременно двум контурам, называется общим сопротивлением этих контуров. E11 = E1 и E22 = E2 - контурные ЭДС.
Описание слайда:
Суммарное сопротивление данного контура называется собственным сопротивлением контура. Суммарное сопротивление данного контура называется собственным сопротивлением контура. Собственные сопротивления контуров нашей схемы: Сопротивление R3, принадлежащее одновременно двум контурам, называется общим сопротивлением этих контуров. E11 = E1 и E22 = E2 - контурные ЭДС.

Слайд 15


Решая уравнения (1) и (2) совместно, определим контурные токи I11 и I22, затем от контурных токов переходим к токам в ветвях. Решая уравнения (1) и (2) совместно, определим контурные токи I11 и I22, затем от контурных токов переходим к токам в ветвях. Ветви схемы, по которым протекает один контурный ток, называются внешними, а ветви, по которым протекают несколько контурных токов, называются общими. Ток во внешней ветви совпадает по величине и по направлению c контурным. Ток в общей ветви равен алгебраической сумме контурных токов, протекающих в этой ветви.
Описание слайда:
Решая уравнения (1) и (2) совместно, определим контурные токи I11 и I22, затем от контурных токов переходим к токам в ветвях. Решая уравнения (1) и (2) совместно, определим контурные токи I11 и I22, затем от контурных токов переходим к токам в ветвях. Ветви схемы, по которым протекает один контурный ток, называются внешними, а ветви, по которым протекают несколько контурных токов, называются общими. Ток во внешней ветви совпадает по величине и по направлению c контурным. Ток в общей ветви равен алгебраической сумме контурных токов, протекающих в этой ветви.

Слайд 16


Метод эквивалентного генератора Этот метод используется тогда, когда надо определить ток только в одной ветви сложной схемы. Часть  электрической цепи  с  двумя выделенными зажимами называется двухполюсником. Двухполюсники, содержащие источники энергии, называются активными. (рис.1) Двухполюсники, не  содержащие источников, называются пассивными. (рис.2) Рисунок 1 Рисунок 2
Описание слайда:
Метод эквивалентного генератора Этот метод используется тогда, когда надо определить ток только в одной ветви сложной схемы. Часть  электрической цепи  с  двумя выделенными зажимами называется двухполюсником. Двухполюсники, содержащие источники энергии, называются активными. (рис.1) Двухполюсники, не  содержащие источников, называются пассивными. (рис.2) Рисунок 1 Рисунок 2

Слайд 17


Входное сопротивление пассивного двухполюсника можно измерить. Входное сопротивление пассивного двухполюсника можно измерить. Если известна схема пассивного двухполюсника, входное сопротивление его можно определить, свернув схему относительно заданных зажимов.
Описание слайда:
Входное сопротивление пассивного двухполюсника можно измерить. Входное сопротивление пассивного двухполюсника можно измерить. Если известна схема пассивного двухполюсника, входное сопротивление его можно определить, свернув схему относительно заданных зажимов.

Слайд 18


Эквивалентные преобразования схем, слайд №18
Описание слайда:

Слайд 19


Выделим эту ветвь, а оставшуюся часть схемы заменим активным двухполюсником (рис.3). Рисунок 3
Описание слайда:
Выделим эту ветвь, а оставшуюся часть схемы заменим активным двухполюсником (рис.3). Рисунок 3

Слайд 20


Теорема об активном двухполюснике: Теорема об активном двухполюснике: любой активный двухполюсник можно заменить эквивалентным генератором (источником напряжения) с ЭДС, равным напряжению холостого хода на зажимах этого двухполюсника и внутренним сопротивлением, равным входному сопротивлению того же двухполюсника, из схемы которого исключены все источники (рис. 4). Рисунок 4
Описание слайда:
Теорема об активном двухполюснике: Теорема об активном двухполюснике: любой активный двухполюсник можно заменить эквивалентным генератором (источником напряжения) с ЭДС, равным напряжению холостого хода на зажимах этого двухполюсника и внутренним сопротивлением, равным входному сопротивлению того же двухполюсника, из схемы которого исключены все источники (рис. 4). Рисунок 4

Слайд 21


Искомый ток I1 определится по формуле: Параметры эквивалентного генератора (напряжение холостого хода и входное сопротивление) можно определить экспериментально или расчетным путем.
Описание слайда:
Искомый ток I1 определится по формуле: Параметры эквивалентного генератора (напряжение холостого хода и входное сопротивление) можно определить экспериментально или расчетным путем.

Слайд 22


Рисунок 5 В этой схеме ветвь с сопротивлением R1 разорвана, это сопротивление удалено из схемы. На разомкнутых зажимах появляется напряжение холостого хода. Для определения этого напряжения составим уравнение для первого контура по второму закону Кирхгофа:
Описание слайда:
Рисунок 5 В этой схеме ветвь с сопротивлением R1 разорвана, это сопротивление удалено из схемы. На разомкнутых зажимах появляется напряжение холостого хода. Для определения этого напряжения составим уравнение для первого контура по второму закону Кирхгофа:

Слайд 23


, откуда находим: . где определяется из уравнения, составленного по второму закону Кирхгофа для второго контура: . Так как первая ветвь разорвана, то ЭДС Е1 не создает ток. Падение напряжения на сопротивлении Rвн1 отсутствует.
Описание слайда:
, откуда находим: . где определяется из уравнения, составленного по второму закону Кирхгофа для второго контура: . Так как первая ветвь разорвана, то ЭДС Е1 не создает ток. Падение напряжения на сопротивлении Rвн1 отсутствует.

Слайд 24


На рисунке 6 изображена схема, предназначенная для определения входного сопротивления. На рисунке 6 изображена схема, предназначенная для определения входного сопротивления. Рисунок 6 Из исходной схемы удалены все источники (Е1 и Е2), т.е. эти ЭДС мысленно закорочены. Входное сопротивление Rвх определяют, свертывая схему относительно зажимов 1-1‘:
Описание слайда:
На рисунке 6 изображена схема, предназначенная для определения входного сопротивления. На рисунке 6 изображена схема, предназначенная для определения входного сопротивления. Рисунок 6 Из исходной схемы удалены все источники (Е1 и Е2), т.е. эти ЭДС мысленно закорочены. Входное сопротивление Rвх определяют, свертывая схему относительно зажимов 1-1‘:

Слайд 25


Эквивалентные преобразования схем, слайд №25
Описание слайда:

Слайд 26


Баланс мощностей Закон Джоуля–Ленца: для пассивных участков цепи постоянного тока потребляемая энергия W : где U – напряжение на пассивном участке, – ток, t – время, Р - мощность. Единицы измерения – ватт в секунду [Вт·с] или Джоуль [Дж] .
Описание слайда:
Баланс мощностей Закон Джоуля–Ленца: для пассивных участков цепи постоянного тока потребляемая энергия W : где U – напряжение на пассивном участке, – ток, t – время, Р - мощность. Единицы измерения – ватт в секунду [Вт·с] или Джоуль [Дж] .

Слайд 27


Мощность приемников, потребляемая на участке цепи (единицы измерения – ватт [Вт]) равна: Мощность приемников, потребляемая на участке цепи (единицы измерения – ватт [Вт]) равна: Мощность, вырабатываемая источником ЭДС равна: . Если ЭДС Е и ток на схеме направлены в разные стороны, то мощность источника отрицательна. Это значит, что данный источник не генерирует, а потребляет энергию.
Описание слайда:
Мощность приемников, потребляемая на участке цепи (единицы измерения – ватт [Вт]) равна: Мощность приемников, потребляемая на участке цепи (единицы измерения – ватт [Вт]) равна: Мощность, вырабатываемая источником ЭДС равна: . Если ЭДС Е и ток на схеме направлены в разные стороны, то мощность источника отрицательна. Это значит, что данный источник не генерирует, а потребляет энергию.

Слайд 28


В соответствии с законом сохранения энергии- количество теплоты, выделяющееся в единицу времени в элементах схемы (приемниках), должно равняться энергии, доставляемой за это же время источниками питания. Этому утверждению соответствует уравнение баланса мощностей: В соответствии с законом сохранения энергии- количество теплоты, выделяющееся в единицу времени в элементах схемы (приемниках), должно равняться энергии, доставляемой за это же время источниками питания. Этому утверждению соответствует уравнение баланса мощностей:
Описание слайда:
В соответствии с законом сохранения энергии- количество теплоты, выделяющееся в единицу времени в элементах схемы (приемниках), должно равняться энергии, доставляемой за это же время источниками питания. Этому утверждению соответствует уравнение баланса мощностей: В соответствии с законом сохранения энергии- количество теплоты, выделяющееся в единицу времени в элементах схемы (приемниках), должно равняться энергии, доставляемой за это же время источниками питания. Этому утверждению соответствует уравнение баланса мощностей:

Слайд 29


Принцип суперпозиции (метод наложения) Метод наложения основан на физическом принципе независимости действия сил в линейных системах. В этом случае расчет сложной цепи с несколькими ЭДС сводят к расчету нескольких цепей с одним источником питания. В основе метода лежит Принцип суперпозиции (наложения): ток в любой ветви сложной электрической цепи, содержащей несколько ЭДС, может быть найден как алгебраическая сумма токов в этой ветви от действия каждой ЭДС в отдельности.
Описание слайда:
Принцип суперпозиции (метод наложения) Метод наложения основан на физическом принципе независимости действия сил в линейных системах. В этом случае расчет сложной цепи с несколькими ЭДС сводят к расчету нескольких цепей с одним источником питания. В основе метода лежит Принцип суперпозиции (наложения): ток в любой ветви сложной электрической цепи, содержащей несколько ЭДС, может быть найден как алгебраическая сумма токов в этой ветви от действия каждой ЭДС в отдельности.

Слайд 30


Потенциальная диаграмма
Описание слайда:
Потенциальная диаграмма

Слайд 31


Спасибо за внимание!
Описание слайда:
Спасибо за внимание!

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию