🗊Презентация Электрические цепи

План Задачи: 1. Безопасное использование электроэнергии. 2. Основные понятия и определения. Изучение методов расчета электрических цепей.

Электрические цепи Тема№1: Электрические цепи постоянного тока Тема№2: Электрические цепи синусоидального тока Тема№3: Трёхфазные цепи

Тема №1: Электрические цепи постоянного тока. Основные понятия и определения. Элементы электрической цепи и её топология. Классификация цепей.. Законы Ома и Кирхгофа. Мощность цепи постоянного тока. Баланс мощностей.

Пример электрической цепи

Источник электрической энергии Источником электрической энергии (питания) называется устройство, преобразующее какой-либо вид энергии в электрическую. Источники, в которых происходит преобразование неэлектрической энергии в электрическую, называются первичными источниками. Вторичные источники – это такие источники, у которых и на входе, и на выходе – электрическая энергия (например, выпрямительные устройства).

Постоянный электрический ток Постоянным электрическим током называется ток, который с течением времени не меняет величину и направление. Силой тока называется количество электричества, протекающее через поперечное сечение проводника в единицу времени: где: Q - количество электричества, Кл. t - время, с

Пример электрической цепи, представленной с использованием УГО

Элементы электрической цепи и её топология Ветвь электрической цепи (схемы) – участок цепи с одним и тем же током. Ветвь может состоять из одного или нескольких последовательно соединенных элементов. Схема на рис. 1.2 имеет три ветви: ветвь bma, в которую включены элементы r0,E,R и в которой возникает ток I; ветвь ab с элементом R1 и током I1; ветвь anb с элементом R2 и током I2. Узел электрической цепи (схемы) – место соединения трех и более ветвей. В схеме на рис. 1.2 – два узла a и b. Ветви, присоединенные к одной паре узлов, называют параллельными. Сопротивления R1 и R2(рис. 1.2) находятся в параллельных ветвях. Контур – любой замкнутый путь, проходящий по нескольким ветвям. В схеме на рис. 1.2 можно выделить три контура: I – bmab; II – anba; III – manbm, на схеме стрелкой показывают направление обхода контура.

Выбор направлений E, U, I Условные положительные направления ЭДС источников питания, токов во всех ветвях, напряжений между узлами и на зажимах элементов цепи необходимо задать для правильной записи уравнений, описывающих процессы в электрической цепи или ее элементах. На схеме (рис. 1.2) стрелками укажем положительные направления ЭДС, напряжений и токов: а) для ЭДС источников – произвольно, но при этом следует учитывать, что полюс (зажим источника), к которому направлена стрелка, имеет более высокий потенциал по отношению к другому полюсу; б) для токов в ветвях, содержащих источники ЭДС – совпадающими с направлением ЭДС; во всех других ветвях произвольно; в) для напряжений – совпадающими с направлением тока в ветви или элемента цепи.

Линейные и нелинейные электрические цепи Элемент электрической цепи, параметры которого (сопротивление и др.) не зависят от тока в нем, называют линейным, например электропечь. Нелинейный элемент, например лампа накаливания, имеет сопротивление, величина которого увеличивается при повышении напряжения, а следовательно и тока, подводимого к лампочке. Следовательно, в линейной электрической цепи все элементы – линейные, а нелинейной называют электрическую цепь, содержащую хотя бы один нелинейный элемент.

Основные законы цепей постоянного тока  Закон Ома для участка цепи стка цепи

Основные законы цепей постоянного тока 

Основные формулы по теме

Основные законы цепей постоянного тока  Закон Ома для всей цепи

Основные законы цепей постоянного тока  Первый закон Кирхгофа - алгебраическая сумма всех токов, сходящихся в узле равна нулю.

Основные законы цепей постоянного тока Второй закон Кирхгофа - в любом контуре электрической цепи алгебраическая сумма ЭДС равна алгебраической сумме падений напряжений в отдельных сопротивлениях. Данный закон применим к любому замкнутому контуру электрической цепи.

Электрическая энергия и мощность источника питания В действующей цепи электрическая энергия источника питания преобразуется в другие виды энергии. На участке цепи с сопротивлением R в течение времени t при токе I расходуется электрическая энергия

Баланс мощностей. При составлении уравнения баланса мощностей следует учесть, что если действительные направления ЭДС и тока источника совпадают, то источник ЭДС работает в режиме источника питания, и произведение E I подставляют в (1.8) со знаком плюс. Если не совпадают, то источник ЭДС работает в режиме потребителя электрической энергии, и произведение E I подставляют в (1.8) со знаком минус. Для цепи, показанной на рис. 1.2 уравнение баланса мощностей запишется в виде:

Основные формулы по теме

Электрическая цепь с последовательным соединением элементов

Ёмкость + индуктивность в цепи постоянного тока

Электрические цепи синусоидального тока

Цепи однофазного синусоидального тока. Основные соотношения в цепи синусоидального тока.

Цепи однофазного синусоидального тока. Основные соотношения в цепи синусоидального тока. f = 50 Гц, T = 0.02 c f = 1 / T Синусоидальный ток. Если кривая изменения периодического тока описывается синусоидой или косинусоидой (см. рис.), то такой ток называют синусоидальным током

Цепи однофазного синусоидального тока. Обозначения: Мгновенные значения: i, u, e, p; Амплитудные значения: Im, Um, E m, P m; Действующие значения: I, U, E, P.

Получение синусоидальных эдс и тока В равномерное магнитное поле поместим рамку, состоящую из одного витка (рис. 5-2). Рамка вращается с постоянной угловой скоростью ω. В соответствии с законом электромагнитной индукции в ней будет наводиться эдс

Получение синусоидальных эдс и тока

Получение синусоидальных эдс и тока

Получение синусоидальных эдс и тока

Вывод: Получение синусоидальных эдс и тока При всяком изменении магнитного потока через проводящий контур в этом контуре возникает электрический ток. В этом и заключается один из важнейших законов природы — закон электромагнитной индукции, открытый Фарадеем в 1831 г. Правило Лёнца. Индукционный ток всегда имеет такое направление, при котором его магнитное поле уменьшает (компенсирует) изменение магнитного потока, являющееся причиной возникновения этого тока.

Получение синусоидальных эдс и тока Правило Ленца

Представление синусоидальных эдс и тока Синусоидальную функцию времени можно представить: а) графиком; б) уравнением i=Im sin ωt; в) вращающимся радиус-вектором. Последняя форма выражения синусоидальной функции наиболее наглядна и проста. Допустим, что вектор ОА соответствует в принятом масштабе максимальному значению Ет синусоидальной функции e=Em sinωt. Он закреплен в одной точке и вращается против часовой стрелки с угловой скоростью ω; угол α = ωt непрерывно изменяется. Проекция вращающегося вектора ОА на вертикальную ось в любой момент времени равна произведению длины вектора на sin а, т. е. она изменяется по закону синуса

Представление синусоидальных эдс и тока

Действующие значения переменного тока Действующим значением переменного тока называется такой постоянный ток, который на одинаковом сопротивлении R за время, равное одному периоду, выделяет такое же количество тепла, что и данный переменный ток за то же время. Действующие значения обозначают большими буквами без индексов: I, U, Е.

Замена синусоиды ломаной линией

Действующее значение переменного тока для интервала времени Δt

Действующее значение переменного тока

Действующее значение переменного тока

Активные и реактивные элементы в цепи синусоидального тока

Положительная и отрицательная мощность

Основные формулы Активное сопротивление

Мгновенная мощность в цепи с активным сопротивлением

На индуктивности напряжение опережает ток

На индуктивности напряжение опережает ток При изменении силы тока по гармоническому закону i=Im sinωt, ЭДС самоиндукции равна: e = -L di/dt= -L ω Im cosωt Так как u = -еі, то напряжение на концах катушки оказывается равным: U = L ω Im cosωt = L ω Im sin(ωt+π/2)= =Um sin(ωt+π/2), где Um = L ω Im Следовательно, колебания напряжения на катушке опережают по фазе колебания силы тока на π/2, или, что то же самое, колебания силы тока отстают по фазе от колебаний напряжения на π/2.

Основные формулы Индуктивность

Мгновенная мощность в цепи с индуктивным сопротивлением

На емкости ток опережает напряжение i=dq / dt = Cdu/dt=Cd(Umsinωt)/dt= ωCUm sin(ωt+π/2), на индуктивности наоборот.

Основные формулы Емкость

Мгновенная мощность в цепи с емкостным сопротивлением

Мгновенная мощность в цепи с емкостным и индуктивным сопротивлением

Мгновенная мощность в цепи со смешанным (преимущественно индуктивным) сопротивлением

Основные формулы цепи со смешанным (преимущественно индуктивным) сопротивлением

Основные формулы цепи со смешанным (преимущественно индуктивным) сопротивлением

Мощность в цепи переменного тока Цепь однофазного тока

На емкости ток опережает напряжение На емкости ток опережает напряжение i=dq / dt = Cdu/dt=Cd(Um sinωt)/dt= ωCUm sin(ωt+π/2), на индуктивности наоборот

На индуктивности напряжение опережает ток

На индуктивности напряжение опережает ток При изменении силы тока по гармоническому закону i=Im sinωt, ЭДС самоиндукции равна: e = -L di/dt= -L ω Im cosωt Так как u = -еі, то напряжение на концах катушки оказывается равным: U = L ω Im cosωt = L ω Im sin(ωt+π/2)= =Um sin(ωt+π/2), где Um = L ω Im Следовательно, колебания напряжения на катушке опережают по фазе колебания силы тока на π/2, или, что то же самое, колебания силы тока отстают по фазе от колебаний напряжения на π/2.

Основные формулы по теме

Трехфазные электрические цепи. Тема №1: Трёхфазная цепь Получение системы трёхфазных ЭДС. Способы соединения фаз трёхфазных источников и приемников электрической энергии. Измерение мощности и энергии трёхфазной цепи.

АЭС Фукусима-1 Япония до аварии.

Атомная энергетика Японии На момент начала 2011 года ядерная энергетика обеспечивала 30% потребности Японии и планировалось увеличить этот показатель до 40% в течение 10 лет. Однако планомерное развитие атомной энергетики Японии было остановлено аварией на Фукусима-1. Резко отрицательное отношение население к АЭС, заставило правительство остановить реакторы на всех станциях для проверки. 27 марта 2012 года был остановлен последний реактор – Томари-3.  До катастрофы с японской АЭС в стране восходящего солнца действовало 54 реактора, включая крупнейшую АЭС мира — Касивадзаки-Карива, которые покрывали 26% всей потребности страны в энергии.

Атомная энергетика Японии Новые подходы Обсуждение будущего АЭС в Японии началось с планов по закрытию всех станций к 2030 году. Однако с каждым годом приходит понимание, что уход из страны дешевой энергии и почти полное отсутствие энергоресурсов в виду ограниченности и густонаселенности территории, ставит экономику Японии в тупик. ВВП продолжает из года в год снижаться, компании сокращают производства, выводят их в другие страны Азиатско-тихоокеанского региона. На текущий момент по 19 реакторам поданы заявки на возобновление работы. В июле 2014 года были допущены к запуску два первых реактора Японии на АЭС Сэндаи.

Трехфазные электрические цепи.

Рабочая часть обмотки

Обмотка укладывается в пазы и занимает некоторый сектор

Определения Фазные и линейные величины. Величины, относящиеся к одной фазе (рис. 10-5), получили название фазных: фазные эдс Еa, Ев, Ес; фазные токи I а, I в, I с; фазные напряжения U а, U в, U с. * Термин «фаза» в электротехнике имеет два значения: фаза — аргумент синусоидальной функции ωt и фаза — отдельная цепь трехфазной цепи. Обмотки генератора также называют фазами.

Определения Напряжения между линейными проводами называются линейными: U a в, U в с, U с а. Токи в линейных проводах — линейные токи. Токи в фазах генератора и фазах приемника сохранили название фазных токов. Из рис. 10-5 видно, что фазный ток является и линейным током.

Симметричная система ЭДС Симметричная система ЭДС – это три синусоиды, сдвинутые относительно друг друга по фазе на угол 120° . Принято считать, что начальная фаза ЭДС фазы А равна нулю, ЭДС фазы В отстает от ЭДС фазы А на 120°, ЭДС фазы С отстает от ЭДС фазы В на 120° .

Временные зависимости

Представление комплексными числами в показательной форме

Условное изображение фаз обмоток генератора и их разметка представлены на рис.

Трехфазная система ЭДС для мгновенных значений

Способы соединения фаз обмоток генератора. Соединение звездой Соединение треугольником

Соотношение между линейным и фазным напряжением при соединении источника звездой

Соединение «звезда – звезда» с нейтральным проводом

Соединение звезда – звезда без нейтрального провода.

звезда – звезда Несимметричный режим без нулевого провода Линейные напряжения Uab, Ubc, Uca остаются неизменными при любой нагрузке, так как клеммы приемника соединены с началами фаз генератора А, В, С. При неравномерной нагрузке фаз, Za ≠Zb ≠ Zc. В результате сместится точка n, т.е. будут нарушены фазные напряжения. При несимметричных нагрузках возникает несимметричность фазных напряжений (перекос напряжений), нарушается нормальная работа приемников.

Соединение нагрузки треугольником

Соединение нагрузки треугольником

В несимметричной системе фазные токи

В несимметричной системе

Для симметричной нагрузки

Реактивная мощность фазы

Тема 2. Трёхфазная цепь (продолжение) Вращающееся магнитное поле. Принцип действия асинхронных двигателей.

Основные формулы по теме Следовательно, независимо от схемы соединения (звезда или треугольник) для симметричной трехфазной цепи формулы для мощностей имеют одинаковый вид:   [Вт],  [вар],   [ВА].

Вращающееся магнитное поле

Вращающееся магнитное поле Касаткин

Вращающееся магнитное поле

Вращающееся магнитное поле

Магнитная индукция поля статора

Как изменить направление вращения магнитного поля статора Чтобы изменить направление вращения магнитного поля статора, достаточно изменить порядок подключения двух любых фазных обмоток асинхронной машины к трехфазному источнику электрической энергии, например как показано на рис. 14.8, б штриховой линией

Принцип действия асинхронного двигателя

Принцип действия асинхронного двигателя Расположим во вращающемся магнитном поле укрепленный на оси замкнутый виток провода (рис. 18-2). Согласно закону электромагнитной индукции, в витке будет индуктироваться эдс (e=Blv). Направление тока в витке, вызванного этой эдс, определим по правилу правой руки. Согласно закону Ампера, на проводник с током в магнитном поле действует сила F = BIl. Направление силы определим по правилу левой руки — она направлена в сторону вращения магнитного поля. Частота вращения витка п2 не может достигнуть частоты вращения магнитного поля пх. Если бы это случилось (п2 стала равной П1), то виток оказался бы неподвижным относительно магнитного поля, его стороны перестали бы пересекаться магнитными силовыми линиями, исчезли бы эдс и ток в витке и, следовательно, сила F=BIl стала равной нулю — исчезла бы причина, заставляющая виток вращаться. Поэтому всегда n2<n1 Короткозамкнутый виток и магнитное поле вращаются с разной частотой. Такое вращение получило название несинхронного, или асинхронного вращения. Оно лежит в основе принципа действия асинхронного двигателя.

Принцип действия асинхронного двигателя