🗊Презентация Электродвижущие силы при несинусоидальном поле

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №1Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №2Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №3Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №4Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №5Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №6Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №7Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №8
Скачать
Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Электродвижущие силы при несинусоидальном поле. Доклад-сообщение содержит 8 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


ЭДС при несинусоидальном токе
Описание слайда:
ЭДС при несинусоидальном токе

Слайд 2


Электродвижущие силы при несинусоидальном поле, слайд №2
Описание слайда:

Слайд 3


Электродвижущие силы при несинусоидальном поле.  На рисунке представлена кривая поля (сплошная линия), созданного, например, вращающимися полюсами. Ее можно разложить на гармоники, причем вследствие симметрии кривой относительно оси абсцисс и максимальной ординаты в разложении будут иметь место только синусоиды нечетного порядка, показанные на пунктиром. Все гармоники поля вращаются относительно статора с одной и той же частотой, равной частоте вращения полюсов. Полюсное деление первой или основной гармоники равно τ, полюсное деление ν-й гармоники равно τ / ν. Таким образом, ν -я гармоника поля имеет в ν раз больше полюсов, чем первая гармоника.
Описание слайда:
Электродвижущие силы при несинусоидальном поле.  На рисунке представлена кривая поля (сплошная линия), созданного, например, вращающимися полюсами. Ее можно разложить на гармоники, причем вследствие симметрии кривой относительно оси абсцисс и максимальной ординаты в разложении будут иметь место только синусоиды нечетного порядка, показанные на пунктиром. Все гармоники поля вращаются относительно статора с одной и той же частотой, равной частоте вращения полюсов. Полюсное деление первой или основной гармоники равно τ, полюсное деление ν-й гармоники равно τ / ν. Таким образом, ν -я гармоника поля имеет в ν раз больше полюсов, чем первая гармоника.

Слайд 4


Электродвижущая сила, наведенная в фазе обмотки ν -й гармоникой поля, равна: E ν=4,44f νwk0 νФm ν, Где f ν = ν pn/60= ν f1 –частота ν -й гармоники ЭДС в ν раз большая, чем частота f1 первой гармоники э.д.с.; Фм ν  =(2/π ) (τ/ν)l В m ν - поток, соответствующий ν -й гармонике поля k0 ν= ky ν kpν — обмоточный коэффициент для ν -й гармоники э.д.с.
Описание слайда:
Электродвижущая сила, наведенная в фазе обмотки ν -й гармоникой поля, равна: E ν=4,44f νwk0 νФm ν, Где f ν = ν pn/60= ν f1 –частота ν -й гармоники ЭДС в ν раз большая, чем частота f1 первой гармоники э.д.с.; Фм ν  =(2/π ) (τ/ν)l В m ν - поток, соответствующий ν -й гармонике поля k0 ν= ky ν kpν — обмоточный коэффициент для ν -й гармоники э.д.с.

Слайд 5


Обмоточный коэффициент k01 для первой гармоники, очевидно, не отличается от k0, рассмотренного нами ранее; k0 ν для высших гармоник отличается от k01, так как сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка и э.д.с. катушек, составляющих катушечную группу, зависит от номера гармоники ν. Сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка, наведенных ν -й гармоникой поля, равен νγ, где γ — сдвиг сторон витка в электрических градусах для первой гармоники поля; следовательно, ky ν= sin νγ/2= sin ν (y/τ) 900
Описание слайда:
Обмоточный коэффициент k01 для первой гармоники, очевидно, не отличается от k0, рассмотренного нами ранее; k0 ν для высших гармоник отличается от k01, так как сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка и э.д.с. катушек, составляющих катушечную группу, зависит от номера гармоники ν. Сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка, наведенных ν -й гармоникой поля, равен νγ, где γ — сдвиг сторон витка в электрических градусах для первой гармоники поля; следовательно, ky ν= sin νγ/2= sin ν (y/τ) 900

Слайд 6


Коэффициент распределения для ν-й гармоники рассчитывается по формуле         kpν =(sin νqα/2)/(qsin(να/2)), Таким образом путем выбора шага мы можем значительно уменьшить амплитуды высших гармоник в кривой фазной э.д.с. Действующее значение фазной э.д.с. E=√E12 + E32+E52  +…           Так как в обычных случаях амплитуды высших гармоник сравнительно с амплитудой первой гармоники невелики, мы можем практически считать: E ν=Е1=4,44f νwk0 1Ф
Описание слайда:
Коэффициент распределения для ν-й гармоники рассчитывается по формуле         kpν =(sin νqα/2)/(qsin(να/2)), Таким образом путем выбора шага мы можем значительно уменьшить амплитуды высших гармоник в кривой фазной э.д.с. Действующее значение фазной э.д.с. E=√E12 + E32+E52  +…           Так как в обычных случаях амплитуды высших гармоник сравнительно с амплитудой первой гармоники невелики, мы можем практически считать: E ν=Е1=4,44f νwk0 1Ф

Слайд 7


где f1 и k01 определяются для первой гармоники, а Ф (индекс «м» здесь и в последующем опускаем) — по первой гармонике кривой поля (или приближенно по действительной кривой поля). Гармоники фазных э.д.с. трехфазной обмотки с номером, кратным трем, совпадают по фазе, прочие гармоники фазных э.д.с. (5, 7, 11, 13. 17, ...) той же обмотки будут сдвинуты по фазе на 120°. Следовательно, при соединении обмотки звездой в линейной э.д.с. все гармоники с номером, кратным трем, пропадают:
Описание слайда:
где f1 и k01 определяются для первой гармоники, а Ф (индекс «м» здесь и в последующем опускаем) — по первой гармонике кривой поля (или приближенно по действительной кривой поля). Гармоники фазных э.д.с. трехфазной обмотки с номером, кратным трем, совпадают по фазе, прочие гармоники фазных э.д.с. (5, 7, 11, 13. 17, ...) той же обмотки будут сдвинуты по фазе на 120°. Следовательно, при соединении обмотки звездой в линейной э.д.с. все гармоники с номером, кратным трем, пропадают:

Слайд 8


Eл=√3√E12 + E32+E52  +…        При соединении обмотки треугольником мы также не будем иметь в линейном напряжении гармоник с номером, кратным трем, так как при таком соединении все эти гармоники по контуру, составленному из трех фаз обмотки, будут в любой момент времени направлены в одну и ту же сторону (фазы обмотки для гармоник с номером, кратным трем, могут рассматриваться как последовательно соединенные генераторы).
Описание слайда:
Eл=√3√E12 + E32+E52  +…        При соединении обмотки треугольником мы также не будем иметь в линейном напряжении гармоник с номером, кратным трем, так как при таком соединении все эти гармоники по контуру, составленному из трех фаз обмотки, будут в любой момент времени направлены в одну и ту же сторону (фазы обмотки для гармоник с номером, кратным трем, могут рассматриваться как последовательно соединенные генераторы).

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию