🗊Презентация Электроника и Схемотехника. Тема 1

Электроника и Схемотехника Часть I

Введение

Определение Электроника - это наука о взаимодействии электронов с ЭМП, о методах, охватывающих исследование и разработку электронных приборов и принципах их использования.

Разделы электроники Вакуумная (электронные лампы; работают в области высоких уровней мощности и высоких частот). Плазменная (силовая электроника) Квантовая (пример: лазер). Оптическая (оптические волноводы, устройства, управляющие световыми потоками, приемники оптического излучения и др.).

Разделы электроники Функциональная (используют домены, зарядовые пакеты - динамическая неоднородность)

Разделы электроники Микроэлектроника По количеству выпускаемых промышленностью единиц, точности технологий и чистоте производства, количеству областей применения нет прибора, который хоть в какой-то мере мог приблизиться к транзистору. На основе транзисторов созданы интегральные схемы, совершённый продукт технологического прогресса XX столетия. 1 июля 1948 г. - новость в "New York Times" о новой разработке Bell Telecom Labs, как о замене лампам, 1956 г. - Нобелевская премия по физике за изобретение германиевого транзистора, 1958 г. - полевой транзистор.

Тема 1. Физика полупроводниковых структур

1.1. Энергетические зоны полупроводника Полупроводник - вещество, основным свойством которого является сильная зависимость удельной проводимости от внешних факторов. Основные материалы: Ge, Si, GaAs. Каждый электрон в атоме занимает определенный энергетический уровень. В твердом теле благодаря взаимодействию атомов энергетические уровни расщепляются и образуют энергетические зоны. Электроны могут находиться только на разрешенных уровнях.

1.1. Энергетические зоны полупроводника

1.2. Генерация и рекомбинация носителей заряда Электропроводность полупроводника определяется двумя типами носителей электрического заряда, которые могут перемещаться под действием градиента концентрации или внешнего поля. Носители заряда: Электроны зоны проводимости Дырки валентной зоны

1.2. Генерация и рекомбинация носителей заряда

1.2. Генерация и рекомбинация носителей заряда Дырка - квазичастица или незаполненное электронными состояние (вакансия) в валентной зоне полупроводника. Под действием внешних факторов происходит генерация носителей заряда - образование свободных электронов и дырок. Сопротивление полупроводника при этом уменьшается. Обратный процесс называется рекомбинацией. В состоянии термодинамического равновесия существует равновесная концентрация электронов (n0) и дырок (p0).

1.3. Собственные полупроводники (i-типа) Беспримесный и бездефектный полупроводник с идеальной кристаллической решеткой называется собственным полупроводником. При T=0 является изолятором. При возрастании T возникают колебания атомов в решетке, нарушаются связи между атомами, возникают свободные электроны и дырки. Процесс образования электронно-дырочных пар под действием температуры называется термогенерацией.

1.4. Примесные полупроводники Проводимостью собственного полупроводника можно управлять, вводя примеси. Большинство полупроводниковых приборов изготавливают на основе примесных полупроводников, т.е. полупроводником, электрических характеристики которого определяются донорными или акцепторными примесями. В результате в рабочем диапазоне температур полупроводникового прибора поставщика ми основного носителя заряда должны быть примеси, поэтому в практике важное значение имеют материалы, у которых ощутимая собственная концентрация носителей заряда появляется при возможно более высокой T.

1.4. Примесные полупроводники

1.4. Примесные полупроводники Акцептор - примесный атом, или дефект кристаллической решётки, образующий в запрещённой зоне энергетический уровень, свободный от электрона в невозбуждённом состоянии атома, и способный захватить электрон валентной зоны в возбуждённом состоянии.

1.4. Примесные полупроводники Донор – примесный атом или дефект кристаллической решётки, образующий в запрещённой зоне энергетический уровень, занятый электронами в невозбуждённом состоянии атома, и способный отдать электрон в зону проводимости.

1.4. Примесные полупроводники Энергия ионизации акцептора – минимальная энергия, которую необходимо сообщить электрону валентной зоны, чтоб перенести его на акцепторный уровень. Энергия ионизации донора – минимальная энергия, которую необходимо сообщить электрону, находящемуся на донорном уровне, чтобы перевести его в зону проводимости. При низких T основными источниками носителей заряда являются примеси. Носители преобладающего типа называются основные, другие – неосновные. Что дают примеси: Меньше напряжение для изменения проводимости полупроводника Можно изменять проводимость технологическим путём (вводя примеси), тем самым создавая различные приборы Создание p-n перехода

1.5. Уровень Ферми На энергетических диаграммах полупроводников указывают расположение уровня Ферми, что делает наглядным объяснение многих физических процессов. Вероятность заполнения электроном энергетического уровня Э. Соответствует статистике Ферми-Дирака:

1.5. Уровень Ферми

1.5. Уровень Ферми В невырожденных ПП уровень Ферми всегда лежит в запрещённой зоне. В условиях термодинамического равновесия уровень Ферми – горизонтальный. С увеличением T уровень Ферми стремится к середине запрещённой зоны. С увеличением концентрации носителей заряда – соответственно: к потолку валентной зоны и дну зоны проводимости. Температурный потенциал (25 мВ при T=300 K):

1.6. Процессы переноса носителей заряда в полупроводнике Процесс переноса зарядов происходит при наличии ЭП или grad концентрации носителей заряда. Дрейф – направленное движение носителей заряда при наличии ЭП.

1.6. Процессы переноса носителей заряда в полупроводнике Электронная составляющая плотности дрейфового тока: n – концентрация, E – напряжённость, γn - удельная проводимость полупроводника при одном виде носителей (электрон), μn – подвижность (величина, численно равная средней скорости их направленного движения в ЭП с E=1. Дырочная составляющая плотности дрейфового тока:

1.6. Процессы переноса носителей заряда в полупроводнике Диффузия – направленное движение носителей заряда вследствие градиента концентрации. Из молекулярной физики известно, что поток частиц при диффузии пропорционален градиенту концентрации этих частиц.

1.6. Процессы переноса носителей заряда в полупроводнике Поток – число частиц, пересекающих в единицу времени единичную площадку, перпендикулярную направлению градиента концентрации. Dn – коэффициент диффузии. Плотность диффузионного тока: