🗊Презентация Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций)

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №1Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №2Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №3Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №4Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №5Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №6Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №7Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №8Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №9Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №10Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №11Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №12Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №13Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №14Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №15Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №16Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №17Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №18Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №19Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №20Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №21Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №22Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №23Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №24Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №25Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №26Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №27Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №28Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №29Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №30Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №31Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №32Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №33Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №34Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №35Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №36Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №37Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №38Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №39Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №40Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №41Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №42Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №43Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №44Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №45Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №46Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №47Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №48Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №49Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №50Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №51Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №52Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №53Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №54Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №55Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №56Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №57Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №58Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №59Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №60Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №61Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №62Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №63Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №64Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №65Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №66Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №67Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №68Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №69Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №70Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №71Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №72Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №73Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №74Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №75Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №76
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций). Доклад-сообщение содержит 76 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Омский государственный технический университет Кафедра физики Калистратова Л.Ф. Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики 9 лекций (18 аудиторных часов)
Описание слайда:
Омский государственный технический университет Кафедра физики Калистратова Л.Ф. Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики 9 лекций (18 аудиторных часов)

Слайд 2


Лекция 1. Волновая оптика. Интерференция света План лекции 1.1. Основные характеристики волновых процессов. Электромагнитные волны. 1.2. Основные энергетические величины световых пучков. 1.3. Интерференция света. 1.4. Интерференция света от двух когерентных источников света (опыт Юнга). 1.5. Интерференция света на тонких плёнках. 1.6. Кольца Ньютона. 1.7. Применение интерференции света.
Описание слайда:
Лекция 1. Волновая оптика. Интерференция света План лекции 1.1. Основные характеристики волновых процессов. Электромагнитные волны. 1.2. Основные энергетические величины световых пучков. 1.3. Интерференция света. 1.4. Интерференция света от двух когерентных источников света (опыт Юнга). 1.5. Интерференция света на тонких плёнках. 1.6. Кольца Ньютона. 1.7. Применение интерференции света.

Слайд 3


1.1. Основные характеристики волновых процессов. Электромагнитные волны Волной называется процесс распространения колебания в среде. Волна: переносит энергию; не переносит вещество. Передача колебаний от одной точки среды к другой обусловлена наличием сил упругости между точками среды.
Описание слайда:
1.1. Основные характеристики волновых процессов. Электромагнитные волны Волной называется процесс распространения колебания в среде. Волна: переносит энергию; не переносит вещество. Передача колебаний от одной точки среды к другой обусловлена наличием сил упругости между точками среды.

Слайд 4


Колеблющиеся частицы среды при волновом процессе: Колеблющиеся частицы среды при волновом процессе: - не перемещаются вместе с волной; - колеблются около своих положений равновесия; - передают движение от одной частицы к другой. Волны бывают: механические (упругие, звуковые, сейсмические, волны на воде); электромагнитные (радиоволны и световые волны); ударные (Цунами).
Описание слайда:
Колеблющиеся частицы среды при волновом процессе: Колеблющиеся частицы среды при волновом процессе: - не перемещаются вместе с волной; - колеблются около своих положений равновесия; - передают движение от одной частицы к другой. Волны бывают: механические (упругие, звуковые, сейсмические, волны на воде); электромагнитные (радиоволны и световые волны); ударные (Цунами).

Слайд 5


Монохроматической называется волна, Монохроматической называется волна, - вызывающая колебания точек среды по гармоническому закону (по закону синуса или косинуса) с одинаковой частотой. Волны распространяются в среде с фазовой скоростью v. Скорость звуковых волн в воздухе: v = 340 м/с; Скорость электромагнитных волн в вакууме: С = 3 108 м/с = 300000 км/с Волны бывают: поперечными и продольными.
Описание слайда:
Монохроматической называется волна, Монохроматической называется волна, - вызывающая колебания точек среды по гармоническому закону (по закону синуса или косинуса) с одинаковой частотой. Волны распространяются в среде с фазовой скоростью v. Скорость звуковых волн в воздухе: v = 340 м/с; Скорость электромагнитных волн в вакууме: С = 3 108 м/с = 300000 км/с Волны бывают: поперечными и продольными.

Слайд 6


Поперечной называется волна, вызывающая колебания частиц среды перпендикулярно к направлению распространения волны (например, колебания струны гитары, электромагнитные волны). Поперечной называется волна, вызывающая колебания частиц среды перпендикулярно к направлению распространения волны (например, колебания струны гитары, электромагнитные волны). Продольной называется волна, вызывающая колебания частиц среды вдоль направления распространения волны (например, звуковые волны в воздухе).
Описание слайда:
Поперечной называется волна, вызывающая колебания частиц среды перпендикулярно к направлению распространения волны (например, колебания струны гитары, электромагнитные волны). Поперечной называется волна, вызывающая колебания частиц среды перпендикулярно к направлению распространения волны (например, колебания струны гитары, электромагнитные волны). Продольной называется волна, вызывающая колебания частиц среды вдоль направления распространения волны (например, звуковые волны в воздухе).

Слайд 7


Невозмущённая среда Невозмущённая среда Продольная волна Поперечная волна
Описание слайда:
Невозмущённая среда Невозмущённая среда Продольная волна Поперечная волна

Слайд 8


Волновая поверхность – геометрическое место точек среды, колеблющихся в одинаковых фазах. Волновая поверхность – геометрическое место точек среды, колеблющихся в одинаковых фазах. Волновые поверхности - неподвижны. Фронт волны - геометрическое место точек среды, отделяющее уже возмущённую волной среду от ещё не возмущённой. Фронт волны перемещается в пространстве со скоростью v. В зависимости от формы волновых поверхностей волны бывают: плоские, сферические, цилиндрические, эллиптические.
Описание слайда:
Волновая поверхность – геометрическое место точек среды, колеблющихся в одинаковых фазах. Волновая поверхность – геометрическое место точек среды, колеблющихся в одинаковых фазах. Волновые поверхности - неподвижны. Фронт волны - геометрическое место точек среды, отделяющее уже возмущённую волной среду от ещё не возмущённой. Фронт волны перемещается в пространстве со скоростью v. В зависимости от формы волновых поверхностей волны бывают: плоские, сферические, цилиндрические, эллиптические.

Слайд 9


Плоские волновые поверхности Плоские волновые поверхности Сферический фронт волны
Описание слайда:
Плоские волновые поверхности Плоские волновые поверхности Сферический фронт волны

Слайд 10


Основные параметры волны: Основные параметры волны: фазовая скорость; длина волны; частота волны; период волны; циклическая частота. Фазовая скорость: – это скорость, с которой перемещается в пространстве данная фаза волны. - в каждой точке среды она перпендикулярна к элементу волновой поверхности в случае однородной и изотропной среды. - зависит от плотности среды и ее упругих свойств.
Описание слайда:
Основные параметры волны: Основные параметры волны: фазовая скорость; длина волны; частота волны; период волны; циклическая частота. Фазовая скорость: – это скорость, с которой перемещается в пространстве данная фаза волны. - в каждой точке среды она перпендикулярна к элементу волновой поверхности в случае однородной и изотропной среды. - зависит от плотности среды и ее упругих свойств.

Слайд 11


Частота волны Частота волны  – число полных колебаний частицы среды за единицу времени. Циклическая частота волны – число полных колебаний, совершаемых частицей среды за 2 секунд. Период волны Т – время, в течение которого частица среды совершает одно полное колебание.
Описание слайда:
Частота волны Частота волны  – число полных колебаний частицы среды за единицу времени. Циклическая частота волны – число полных колебаний, совершаемых частицей среды за 2 секунд. Период волны Т – время, в течение которого частица среды совершает одно полное колебание.

Слайд 12


Длина волны: Длина волны: – расстояние между равновесными положениями ближайших частиц среды, колеблющихся в одинаковых фазах; - расстояние, на которое волна распространяется за время, равное периоду.
Описание слайда:
Длина волны: Длина волны: – расстояние между равновесными положениями ближайших частиц среды, колеблющихся в одинаковых фазах; - расстояние, на которое волна распространяется за время, равное периоду.

Слайд 13


Волновое число: Волновое число: - показывает изменение фазы при прохождении волной единичного расстояния. Волновой вектор: указывает направление распространения энергии волны. – единичный вектор нормали к волновой поверхности.
Описание слайда:
Волновое число: Волновое число: - показывает изменение фазы при прохождении волной единичного расстояния. Волновой вектор: указывает направление распространения энергии волны. – единичный вектор нормали к волновой поверхности.

Слайд 14


Колебания частиц, принадлежащих волновой поверхности с координатой х, начнутся несколько позже колебаний точек, принадлежащих источнику колебаний (х = 0), так как требуется некоторое время для того, чтобы волна прошла это расстояние. Колебания частиц, принадлежащих волновой поверхности с координатой х, начнутся несколько позже колебаний точек, принадлежащих источнику колебаний (х = 0), так как требуется некоторое время для того, чтобы волна прошла это расстояние.
Описание слайда:
Колебания частиц, принадлежащих волновой поверхности с координатой х, начнутся несколько позже колебаний точек, принадлежащих источнику колебаний (х = 0), так как требуется некоторое время для того, чтобы волна прошла это расстояние. Колебания частиц, принадлежащих волновой поверхности с координатой х, начнутся несколько позже колебаний точек, принадлежащих источнику колебаний (х = 0), так как требуется некоторое время для того, чтобы волна прошла это расстояние.

Слайд 15


Уравнением волны называется уравнение, позволяющее найти смещение точек среды от положения равновесия в любой момент времени. Уравнением волны называется уравнение, позволяющее найти смещение точек среды от положения равновесия в любой момент времени. Уравнение волны есть периодическая функция координат равновесных положений частиц и времени: Уравнение плоской гармонической волны, распространяющейся в направлении оси Х: Знак минус относится к бегущей волне, знак плюс к отражённой волне.
Описание слайда:
Уравнением волны называется уравнение, позволяющее найти смещение точек среды от положения равновесия в любой момент времени. Уравнением волны называется уравнение, позволяющее найти смещение точек среды от положения равновесия в любой момент времени. Уравнение волны есть периодическая функция координат равновесных положений частиц и времени: Уравнение плоской гармонической волны, распространяющейся в направлении оси Х: Знак минус относится к бегущей волне, знак плюс к отражённой волне.

Слайд 16


Плоская волна Плоская волна относится к простейшим видам волн; колебания частиц среды происходят совершенно одинаково в плоскостях, перпендикулярных направлению распространения волны; - амплитуда колебаний точек среды одинакова на любых расстояниях от источника волн. Уравнение плоской гармонической волны, распространяющейся в произвольном направлении:
Описание слайда:
Плоская волна Плоская волна относится к простейшим видам волн; колебания частиц среды происходят совершенно одинаково в плоскостях, перпендикулярных направлению распространения волны; - амплитуда колебаний точек среды одинакова на любых расстояниях от источника волн. Уравнение плоской гармонической волны, распространяющейся в произвольном направлении:

Слайд 17


Графическое изображение плоской волны Графическое изображение плоской волны
Описание слайда:
Графическое изображение плоской волны Графическое изображение плоской волны

Слайд 18


Сферическая волна Сферическая волна порождается точечным источником колебаний; амплитуда сферической волны уменьшается в зависимости от пройденного волной расстояния. Уравнение сферической волны, распространяющейся в произвольном направлении:
Описание слайда:
Сферическая волна Сферическая волна порождается точечным источником колебаний; амплитуда сферической волны уменьшается в зависимости от пройденного волной расстояния. Уравнение сферической волны, распространяющейся в произвольном направлении:

Слайд 19


Уравнение волны есть решение соответствующего дифференциального уравнения, называемого волновым уравнением. Уравнение волны есть решение соответствующего дифференциального уравнения, называемого волновым уравнением. Волновое уравнение для волны, распространяющейся по оси Х: Волновое уравнение для волны, распространяющейся в произвольном направлении:
Описание слайда:
Уравнение волны есть решение соответствующего дифференциального уравнения, называемого волновым уравнением. Уравнение волны есть решение соответствующего дифференциального уравнения, называемого волновым уравнением. Волновое уравнение для волны, распространяющейся по оси Х: Волновое уравнение для волны, распространяющейся в произвольном направлении:

Слайд 20


Электромагнитные волны Электромагнитные волны Открытый колебательный контур, выполненный в виде антенны, передаёт энергию электромагнитных волн во всех направлениях. Скорость распространения электромагнитных волн:
Описание слайда:
Электромагнитные волны Электромагнитные волны Открытый колебательный контур, выполненный в виде антенны, передаёт энергию электромагнитных волн во всех направлениях. Скорость распространения электромагнитных волн:

Слайд 21


Для случая однородной и изотропной среды вдали от зарядов и токов уравнения колебаний напряжённостей электрического Е и магнитного Н полей в электромагнитной волне записываются в виде: Для случая однородной и изотропной среды вдали от зарядов и токов уравнения колебаний напряжённостей электрического Е и магнитного Н полей в электромагнитной волне записываются в виде: Волновые уравнения
Описание слайда:
Для случая однородной и изотропной среды вдали от зарядов и токов уравнения колебаний напряжённостей электрического Е и магнитного Н полей в электромагнитной волне записываются в виде: Для случая однородной и изотропной среды вдали от зарядов и токов уравнения колебаний напряжённостей электрического Е и магнитного Н полей в электромагнитной волне записываются в виде: Волновые уравнения

Слайд 22


1.2. Основные энергетические величины световых пучков Полная энергия волны, распространяющейся в объёме V в среде с плотностью равна сумме кинетической энергии колеблющихся частиц и потенциальной энергии их взаимодействия. - скорость частиц среды; - деформация среды под действием волны в направлении оси Х.
Описание слайда:
1.2. Основные энергетические величины световых пучков Полная энергия волны, распространяющейся в объёме V в среде с плотностью равна сумме кинетической энергии колеблющихся частиц и потенциальной энергии их взаимодействия. - скорость частиц среды; - деформация среды под действием волны в направлении оси Х.

Слайд 23


Объёмная плотность энергии волны Объёмная плотность энергии волны – энергия, заключённая в единице объёма. - пропорциональна плотности среды ; квадрату амплитуды волны О; квадрату её частоты .
Описание слайда:
Объёмная плотность энергии волны Объёмная плотность энергии волны – энергия, заключённая в единице объёма. - пропорциональна плотности среды ; квадрату амплитуды волны О; квадрату её частоты .

Слайд 24


Поток энергии – энергия перенесённая волной в единицу времени через некоторую площадку S: Поток энергии – энергия перенесённая волной в единицу времени через некоторую площадку S: Плотность потока энергии – энергия, перенесённая волной за единицу времени через единичную площадку:
Описание слайда:
Поток энергии – энергия перенесённая волной в единицу времени через некоторую площадку S: Поток энергии – энергия перенесённая волной в единицу времени через некоторую площадку S: Плотность потока энергии – энергия, перенесённая волной за единицу времени через единичную площадку:

Слайд 25


Вектор плотности потока энергии Вектор плотности потока энергии направлен по скорости распространения волны v; был введён в рассмотрение русским физиком Н. А. Умовым; называется вектором Умова: Электромагнитные волны Объёмная плотность энергии складывается из плотности энергии электрического и магнитного полей:
Описание слайда:
Вектор плотности потока энергии Вектор плотности потока энергии направлен по скорости распространения волны v; был введён в рассмотрение русским физиком Н. А. Умовым; называется вектором Умова: Электромагнитные волны Объёмная плотность энергии складывается из плотности энергии электрического и магнитного полей:

Слайд 26


Тогда модуль плотности потока энергии электромагнитной волны: Тогда модуль плотности потока энергии электромагнитной волны: Поскольку векторы Е, Н и J в электромагнитной волне образуют правовинтовую систему, поэтому вектор плотности потока энергии записывается как: Вектор плотности потока энергии электромагнитной волны J получил название вектора Умова - Пойнтинга.
Описание слайда:
Тогда модуль плотности потока энергии электромагнитной волны: Тогда модуль плотности потока энергии электромагнитной волны: Поскольку векторы Е, Н и J в электромагнитной волне образуют правовинтовую систему, поэтому вектор плотности потока энергии записывается как: Вектор плотности потока энергии электромагнитной волны J получил название вектора Умова - Пойнтинга.

Слайд 27


1.3. Интерференция света Оптика – учение о распространении электромагнитного излучения (света) и его взаимодействии с веществом. Современная теория света – синтез корпускулярных и волновых представлений двойственной природы света. Свет – одна из форм материи, которая может существовать как в виде вещества, так и в виде поля (корпускулярно-волновой дуализм света).
Описание слайда:
1.3. Интерференция света Оптика – учение о распространении электромагнитного излучения (света) и его взаимодействии с веществом. Современная теория света – синтез корпускулярных и волновых представлений двойственной природы света. Свет – одна из форм материи, которая может существовать как в виде вещества, так и в виде поля (корпускулярно-волновой дуализм света).

Слайд 28


Свет – электромагнитная волна с длинами волн в интервале Свет – электромагнитная волна с длинами волн в интервале (0,4 - 0,76) мкм (400 – 760) нм. На глаз человека оказывает действие только электрическое поле электромагнитной волны. Поэтому в дальнейшем, говоря о свете, будем подразумевать только колебания вектора напряжённости электрического поля – вектора Иногда вектор называют световым вектором.
Описание слайда:
Свет – электромагнитная волна с длинами волн в интервале Свет – электромагнитная волна с длинами волн в интервале (0,4 - 0,76) мкм (400 – 760) нм. На глаз человека оказывает действие только электрическое поле электромагнитной волны. Поэтому в дальнейшем, говоря о свете, будем подразумевать только колебания вектора напряжённости электрического поля – вектора Иногда вектор называют световым вектором.

Слайд 29


Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №29
Описание слайда:

Слайд 30


Законы геометрической оптики Законы геометрической оптики 1. Падающий, отражённый, преломленный лучи и перпендикуляр к границе раздела сред лежат в одной плоскости (плоскость падения). 2. Закон отражения: угол падения равен углу отражения. 3. Закон преломления: отношение синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная, равная относительному показателю преломления второй среды относительно первой.
Описание слайда:
Законы геометрической оптики Законы геометрической оптики 1. Падающий, отражённый, преломленный лучи и перпендикуляр к границе раздела сред лежат в одной плоскости (плоскость падения). 2. Закон отражения: угол падения равен углу отражения. 3. Закон преломления: отношение синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная, равная относительному показателю преломления второй среды относительно первой.

Слайд 31


Абсолютный показатель преломления среды показывает, во сколько раз скорость света в веществе меньше, чем в вакууме. Абсолютный показатель преломления среды показывает, во сколько раз скорость света в веществе меньше, чем в вакууме. Полное отражение – явление, при котором энергия падающего света остаётся в первой среде; состояние, при котором нет преломленного луча. Явление полного внутреннего отражения может наступить, когда свет на границу раздела сред идёт из более плотной среды в менее плотную:
Описание слайда:
Абсолютный показатель преломления среды показывает, во сколько раз скорость света в веществе меньше, чем в вакууме. Абсолютный показатель преломления среды показывает, во сколько раз скорость света в веществе меньше, чем в вакууме. Полное отражение – явление, при котором энергия падающего света остаётся в первой среде; состояние, при котором нет преломленного луча. Явление полного внутреннего отражения может наступить, когда свет на границу раздела сред идёт из более плотной среды в менее плотную:

Слайд 32


Полное отражение Полное отражение Предельный угол полного отражения
Описание слайда:
Полное отражение Полное отражение Предельный угол полного отражения

Слайд 33


Интерференция волн Интерференция волн - общее свойство волн любой природы. - явление усиления колебаний в одних точках пространства и ослабление в других в результате наложения двух когерентных волн, приходящих в эти точки. Когерентными называются волны одинаковой частоты с постоянной разностью фаз во времени.
Описание слайда:
Интерференция волн Интерференция волн - общее свойство волн любой природы. - явление усиления колебаний в одних точках пространства и ослабление в других в результате наложения двух когерентных волн, приходящих в эти точки. Когерентными называются волны одинаковой частоты с постоянной разностью фаз во времени.

Слайд 34


Когерентные волны усиливают друг друга, если разность их фаз равна чётному числу : Когерентные волны усиливают друг друга, если разность их фаз равна чётному числу : Когерентные волны ослабляют друг друга, если разность фаз равна нечётному числу : k – целое число.
Описание слайда:
Когерентные волны усиливают друг друга, если разность их фаз равна чётному числу : Когерентные волны усиливают друг друга, если разность их фаз равна чётному числу : Когерентные волны ослабляют друг друга, если разность фаз равна нечётному числу : k – целое число.

Слайд 35


Интерференция электромагнитных волн Интерференция электромагнитных волн Источники естественного света не когерентны. От таких источников с помощью глаза невозможно наблюдать устойчивую интерференционную картину. Томас Юнг предложил метод создания двух когерентных источника света.
Описание слайда:
Интерференция электромагнитных волн Интерференция электромагнитных волн Источники естественного света не когерентны. От таких источников с помощью глаза невозможно наблюдать устойчивую интерференционную картину. Томас Юнг предложил метод создания двух когерентных источника света.

Слайд 36


Опыт Юнга Опыт Юнга
Описание слайда:
Опыт Юнга Опыт Юнга

Слайд 37


Волновой фронт световых волн от источника света (первая щель) проходит через две щели. На экране в области перекрытия волновых фронтов будет наблюдаться интерференционная картина. Волновой фронт световых волн от источника света (первая щель) проходит через две щели. На экране в области перекрытия волновых фронтов будет наблюдаться интерференционная картина.
Описание слайда:
Волновой фронт световых волн от источника света (первая щель) проходит через две щели. На экране в области перекрытия волновых фронтов будет наблюдаться интерференционная картина. Волновой фронт световых волн от источника света (первая щель) проходит через две щели. На экране в области перекрытия волновых фронтов будет наблюдаться интерференционная картина.

Слайд 38


Способы получения когерентных источников света: Способы получения когерентных источников света: деление цуга лучей на две части; бипризма Френеля; зеркало Френеля; зеркало Ллойда.
Описание слайда:
Способы получения когерентных источников света: Способы получения когерентных источников света: деление цуга лучей на две части; бипризма Френеля; зеркало Френеля; зеркало Ллойда.

Слайд 39


Световые волны будут когерентны, если они имеют: Световые волны будут когерентны, если они имеют: одинаковую частоту; постоянную разность фаз во времени: вектор в этих волнах колеблется в одной плоскости. Сложение двух некогерентных монохроматических световых волн Рассмотрим две распространяющиеся в одном направлении световых волны одинаковой частоты, с разными амплитудами, с непостоянной разностью фаз.
Описание слайда:
Световые волны будут когерентны, если они имеют: Световые волны будут когерентны, если они имеют: одинаковую частоту; постоянную разность фаз во времени: вектор в этих волнах колеблется в одной плоскости. Сложение двух некогерентных монохроматических световых волн Рассмотрим две распространяющиеся в одном направлении световых волны одинаковой частоты, с разными амплитудами, с непостоянной разностью фаз.

Слайд 40


Запишем уравнения двух волн: Запишем уравнения двух волн: Амплитуды и начальные фазы у них будут разными. Разность фаз у некогерентных волн изменяется во времени случайным образом:
Описание слайда:
Запишем уравнения двух волн: Запишем уравнения двух волн: Амплитуды и начальные фазы у них будут разными. Разность фаз у некогерентных волн изменяется во времени случайным образом:

Слайд 41


Сложение двух световых волн можно произвести по правилу параллелограмма, представив волны в виде векторов. Сложение двух световых волн можно произвести по правилу параллелограмма, представив волны в виде векторов. Результирующая амплитуда вычисляется по теореме косинусов:
Описание слайда:
Сложение двух световых волн можно произвести по правилу параллелограмма, представив волны в виде векторов. Сложение двух световых волн можно произвести по правилу параллелограмма, представив волны в виде векторов. Результирующая амплитуда вычисляется по теореме косинусов:

Слайд 42


Усредним косинус: ) Усредним косинус: ) Тогда результирующая амплитуда запишется как При этом интенсивность света, которая пропорциональна квадрату амплитуды ( ) будет равна Вывод: при наложении некогерентных световых пучков в любой точке пространства имеет место простое суммирование интенсивностей отдельных источников света (интерференции не наблюдается).
Описание слайда:
Усредним косинус: ) Усредним косинус: ) Тогда результирующая амплитуда запишется как При этом интенсивность света, которая пропорциональна квадрату амплитуды ( ) будет равна Вывод: при наложении некогерентных световых пучков в любой точке пространства имеет место простое суммирование интенсивностей отдельных источников света (интерференции не наблюдается).

Слайд 43


Сложение когерентных световых волн. Сложение когерентных световых волн. Пусть разность фаз равна чётному числу :
Описание слайда:
Сложение когерентных световых волн. Сложение когерентных световых волн. Пусть разность фаз равна чётному числу :

Слайд 44


В этом случае амплитуды двух волн в любой точке пространства просто складываются: В этом случае амплитуды двух волн в любой точке пространства просто складываются: В величинах интенсивностей световой энергии получим выражение: По сравнению со сложением некогерентных пучков получен эффект «усиления» интенсивности света.
Описание слайда:
В этом случае амплитуды двух волн в любой точке пространства просто складываются: В этом случае амплитуды двух волн в любой точке пространства просто складываются: В величинах интенсивностей световой энергии получим выражение: По сравнению со сложением некогерентных пучков получен эффект «усиления» интенсивности света.

Слайд 45


2. Пусть разность фаз равна нечётному числу : 2. Пусть разность фаз равна нечётному числу : При этом условии
Описание слайда:
2. Пусть разность фаз равна нечётному числу : 2. Пусть разность фаз равна нечётному числу : При этом условии

Слайд 46


В величинах интенсивностей световой энергии получим В величинах интенсивностей световой энергии получим По сравнению со сложением некогерентных пучков получен эффект «ослабления» интенсивности света. Интерференцией света называется явление перераспределения световой энергии в пространстве при наложении двух когерентных световых пучков, в результате чего образуются участки повышенной и пониженной интенсивности (max и min света).
Описание слайда:
В величинах интенсивностей световой энергии получим В величинах интенсивностей световой энергии получим По сравнению со сложением некогерентных пучков получен эффект «ослабления» интенсивности света. Интерференцией света называется явление перераспределения световой энергии в пространстве при наложении двух когерентных световых пучков, в результате чего образуются участки повышенной и пониженной интенсивности (max и min света).

Слайд 47


Условия наблюдения max и min света Условия наблюдения max и min света Максимумы света наблюдаются при разности фаз, равной чётному числу ; минимумы – при разности фаз, равной нечётному числу . Целое число k – называется порядком максимума или минимума.
Описание слайда:
Условия наблюдения max и min света Условия наблюдения max и min света Максимумы света наблюдаются при разности фаз, равной чётному числу ; минимумы – при разности фаз, равной нечётному числу . Целое число k – называется порядком максимума или минимума.

Слайд 48


Распределение интенсивности Распределение интенсивности в интерференционной картине Интерференционная картина представляет собой чередования тёмных (min) и светлых (max) полос одинаковой ширины и высоты. Если происходит наложение красных световых пучков ( =760 нм), то все максимумы будут красного цвета.
Описание слайда:
Распределение интенсивности Распределение интенсивности в интерференционной картине Интерференционная картина представляет собой чередования тёмных (min) и светлых (max) полос одинаковой ширины и высоты. Если происходит наложение красных световых пучков ( =760 нм), то все максимумы будут красного цвета.

Слайд 49


Из теории волн известно соотношение между разностью фаз и расстоянием, проходимой волной: Из теории волн известно соотношение между разностью фаз и расстоянием, проходимой волной:
Описание слайда:
Из теории волн известно соотношение между разностью фаз и расстоянием, проходимой волной: Из теории волн известно соотношение между разностью фаз и расстоянием, проходимой волной:

Слайд 50


Два луча до точки наблюдения проходят разные расстояния в разных средах и набирают разность фаз: Два луча до точки наблюдения проходят разные расстояния в разных средах и набирают разность фаз: Оптический путь луча равен произведению геометрического пути L на показатель преломления среды n: Оптическая разность хода ( ) равна разности оптических путей отдельных световых волн.
Описание слайда:
Два луча до точки наблюдения проходят разные расстояния в разных средах и набирают разность фаз: Два луча до точки наблюдения проходят разные расстояния в разных средах и набирают разность фаз: Оптический путь луча равен произведению геометрического пути L на показатель преломления среды n: Оптическая разность хода ( ) равна разности оптических путей отдельных световых волн.

Слайд 51


Условия наблюдения максимумов и минимумов света Условия наблюдения максимумов и минимумов света Максимумы света наблюдаются в тех точках пространства, для которых на оптической разности хода лучей укладывается чётное число полудлин волны; минимумы света – если на оптической разности хода укладывается нечётное число полудлин волны.
Описание слайда:
Условия наблюдения максимумов и минимумов света Условия наблюдения максимумов и минимумов света Максимумы света наблюдаются в тех точках пространства, для которых на оптической разности хода лучей укладывается чётное число полудлин волны; минимумы света – если на оптической разности хода укладывается нечётное число полудлин волны.

Слайд 52


Замечание: правовинтовая система векторов в электромагнитной волне требует, чтобы при отражении света от более плотной среды вектор напряжённости электрического поля (вектор Е) изменил свою фазу на . Замечание: правовинтовая система векторов в электромагнитной волне требует, чтобы при отражении света от более плотной среды вектор напряжённости электрического поля (вектор Е) изменил свою фазу на . Это равносильно изменению оптического пути луча на величину, равную . Это замечание нужно учитывать при решении конкретных задач при интерференции света. Опыт показывает, что интерференция картина будет наблюдаться при выполнении необходимых условий.
Описание слайда:
Замечание: правовинтовая система векторов в электромагнитной волне требует, чтобы при отражении света от более плотной среды вектор напряжённости электрического поля (вектор Е) изменил свою фазу на . Замечание: правовинтовая система векторов в электромагнитной волне требует, чтобы при отражении света от более плотной среды вектор напряжённости электрического поля (вектор Е) изменил свою фазу на . Это равносильно изменению оптического пути луча на величину, равную . Это замечание нужно учитывать при решении конкретных задач при интерференции света. Опыт показывает, что интерференция картина будет наблюдаться при выполнении необходимых условий.

Слайд 53


Световые волны, пришедшие в точку сложения разными путями, должны принадлежать одному цугу волн. Световые волны, пришедшие в точку сложения разными путями, должны принадлежать одному цугу волн. Разность хода этих частей цуга должна быть достаточно малой (значительно меньше длины самого цуга), чтобы эти части были максимально когерентны. Интерференционные полосы на экране наблюдения должны быть локализованы в одном месте. Для этого размеры самого источника света должны быть достаточно малы (источник света должен быть практически точечным).
Описание слайда:
Световые волны, пришедшие в точку сложения разными путями, должны принадлежать одному цугу волн. Световые волны, пришедшие в точку сложения разными путями, должны принадлежать одному цугу волн. Разность хода этих частей цуга должна быть достаточно малой (значительно меньше длины самого цуга), чтобы эти части были максимально когерентны. Интерференционные полосы на экране наблюдения должны быть локализованы в одном месте. Для этого размеры самого источника света должны быть достаточно малы (источник света должен быть практически точечным).

Слайд 54


1.4. Интерференция света от двух когерентных источников (опыт Юнга) Опыт Юнга
Описание слайда:
1.4. Интерференция света от двух когерентных источников (опыт Юнга) Опыт Юнга

Слайд 55


Интерференционная картина
Описание слайда:
Интерференционная картина

Слайд 56


Электронные лекции по разделам оптики, квантовой механики, атомной и ядерной физики (9 лекций), слайд №56
Описание слайда:

Слайд 57


Обозначим: Обозначим: d – расстояние между источниками; L – расстояние от источников до экрана ( ); - длина волны монохроматического света. Геометрическая разность хода лучей ( она же и оптическая разность хода) равна Из геометрии рисунка:
Описание слайда:
Обозначим: Обозначим: d – расстояние между источниками; L – расстояние от источников до экрана ( ); - длина волны монохроматического света. Геометрическая разность хода лучей ( она же и оптическая разность хода) равна Из геометрии рисунка:

Слайд 58


Вычитая из второго уравнения первое, получим Вычитая из второго уравнения первое, получим При выполнении условия Тогда оптическая разность хода лучей: Максимумы света будут наблюдаться в тех точках экрана, для которых выполняется условие:
Описание слайда:
Вычитая из второго уравнения первое, получим Вычитая из второго уравнения первое, получим При выполнении условия Тогда оптическая разность хода лучей: Максимумы света будут наблюдаться в тех точках экрана, для которых выполняется условие:

Слайд 59


Тогда или Тогда или Ширина интерференционного максимума: - равна расстоянию между соседними максимумами; - не зависит от номера максимума; равна ширине интерференционного минимума: Интерференционная полоса тем шире, чем меньше расстояние между источниками d; чем больше расстояние от источников света до экрана L.
Описание слайда:
Тогда или Тогда или Ширина интерференционного максимума: - равна расстоянию между соседними максимумами; - не зависит от номера максимума; равна ширине интерференционного минимума: Интерференционная полоса тем шире, чем меньше расстояние между источниками d; чем больше расстояние от источников света до экрана L.

Слайд 60


Интерференционные картины
Описание слайда:
Интерференционные картины

Слайд 61


1.5. Интерференция света на тонкой плёнке Пусть из среды с показателем преломления n1 на прозрачную плоскопараллельную плёнку с показателем преломления n2 и толщиной d под углом падает плоская монохроматическая волна. На верхней поверхности пленки луч разделится на два: один (1) отразится от верхней поверхности плёнки, а второй (2) преломится и войдёт в другую среду.
Описание слайда:
1.5. Интерференция света на тонкой плёнке Пусть из среды с показателем преломления n1 на прозрачную плоскопараллельную плёнку с показателем преломления n2 и толщиной d под углом падает плоская монохроматическая волна. На верхней поверхности пленки луч разделится на два: один (1) отразится от верхней поверхности плёнки, а второй (2) преломится и войдёт в другую среду.

Слайд 62


Интерференция на тонкой плёнке в отражённом свете Интерференция на тонкой плёнке в отражённом свете Лучи 1 и 2 когерентны. Интерференционная картина будет локализована на верхней плоскости плёнки.
Описание слайда:
Интерференция на тонкой плёнке в отражённом свете Интерференция на тонкой плёнке в отражённом свете Лучи 1 и 2 когерентны. Интерференционная картина будет локализована на верхней плоскости плёнки.

Слайд 63


Условие наблюдения максимумов при интерференции света на тонкой плёнке в отражённом свете (без вывода): Условие наблюдения максимумов при интерференции света на тонкой плёнке в отражённом свете (без вывода): n21 - относительный показатель преломления двух сред. С увеличением толщины плёнки d число интерференционных полос (число k) возрастает. Интерференция света на обычном оконном стекле не наблюдается, так как толщина стекла значительно больше длины волны света.
Описание слайда:
Условие наблюдения максимумов при интерференции света на тонкой плёнке в отражённом свете (без вывода): Условие наблюдения максимумов при интерференции света на тонкой плёнке в отражённом свете (без вывода): n21 - относительный показатель преломления двух сред. С увеличением толщины плёнки d число интерференционных полос (число k) возрастает. Интерференция света на обычном оконном стекле не наблюдается, так как толщина стекла значительно больше длины волны света.

Слайд 64


Интерференционные картины на тонкой плёнке Интерференционные картины на тонкой плёнке
Описание слайда:
Интерференционные картины на тонкой плёнке Интерференционные картины на тонкой плёнке

Слайд 65


1.6. Полосы равного наклона и равной толщины Полосы равного наклона - интерференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами. Полосы равного наклона локализованы в бесконечности.
Описание слайда:
1.6. Полосы равного наклона и равной толщины Полосы равного наклона - интерференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами. Полосы равного наклона локализованы в бесконечности.

Слайд 66


Полосы равной толщины - интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест одинаковой толщины. Полосы равной толщины - интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест одинаковой толщины. Примерами полос равной толщины является интерференция на клине и кольца Ньютона. Полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности клина на его наклонной плоскости.
Описание слайда:
Полосы равной толщины - интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест одинаковой толщины. Полосы равной толщины - интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест одинаковой толщины. Примерами полос равной толщины является интерференция на клине и кольца Ньютона. Полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности клина на его наклонной плоскости.

Слайд 67


Интерференция на клине Интерференция на клине
Описание слайда:
Интерференция на клине Интерференция на клине

Слайд 68


Условия наблюдения максимумов для двух толщин при нулевом угле падения запишутся: Условия наблюдения максимумов для двух толщин при нулевом угле падения запишутся: Угол клина можно определить по количеству интерференционных полос N, приходящихся на расстояние L поверхности клина.
Описание слайда:
Условия наблюдения максимумов для двух толщин при нулевом угле падения запишутся: Условия наблюдения максимумов для двух толщин при нулевом угле падения запишутся: Угол клина можно определить по количеству интерференционных полос N, приходящихся на расстояние L поверхности клина.

Слайд 69


1.6. Кольца Ньютона Кольца Ньютона наблюдаются при отражении света от воздушного клина, образованного пластинкой и соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны. Параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхностей воздушного зазора между линзой и пластинкой. h – толщина воздушного зазора; r – радиус кольца Ньютона; R –радиус линзы.
Описание слайда:
1.6. Кольца Ньютона Кольца Ньютона наблюдаются при отражении света от воздушного клина, образованного пластинкой и соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны. Параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхностей воздушного зазора между линзой и пластинкой. h – толщина воздушного зазора; r – радиус кольца Ньютона; R –радиус линзы.

Слайд 70


Интерференция возникает при сложении волн, отразившихся от двух сторон воздушной прослойки лучей 1 и 2. Интерференция возникает при сложении волн, отразившихся от двух сторон воздушной прослойки лучей 1 и 2. Кольца Ньютона имеют вид концентрических окружностей.
Описание слайда:
Интерференция возникает при сложении волн, отразившихся от двух сторон воздушной прослойки лучей 1 и 2. Интерференция возникает при сложении волн, отразившихся от двух сторон воздушной прослойки лучей 1 и 2. Кольца Ньютона имеют вид концентрических окружностей.

Слайд 71


Из геометрии рисунка: Из геометрии рисунка: 2. Оптическая разность хода лучей в отражённом свете для воздушного клина: По теории:
Описание слайда:
Из геометрии рисунка: Из геометрии рисунка: 2. Оптическая разность хода лучей в отражённом свете для воздушного клина: По теории:

Слайд 72


Совмещая формулы, получим условие наблюдения радиуса светлого и аналогично тёмного k-ого кольца Ньютона в отражённом свете: Совмещая формулы, получим условие наблюдения радиуса светлого и аналогично тёмного k-ого кольца Ньютона в отражённом свете: Если установку для наблюдения колец Ньютона поместить в среду с показателем преломления n, то радиус колец уменьшится в раз.
Описание слайда:
Совмещая формулы, получим условие наблюдения радиуса светлого и аналогично тёмного k-ого кольца Ньютона в отражённом свете: Совмещая формулы, получим условие наблюдения радиуса светлого и аналогично тёмного k-ого кольца Ньютона в отражённом свете: Если установку для наблюдения колец Ньютона поместить в среду с показателем преломления n, то радиус колец уменьшится в раз.

Слайд 73


1.7. Применение интерференции света 1. Интерферометры — очень чувствительные оптические приборы, позволяющие определять незначительные изменения показателя преломления прозрачных тел. 2. Спектроскопия – измерение длин волн. 3. Просветление оптики. 4. Тонирование стёкол.
Описание слайда:
1.7. Применение интерференции света 1. Интерферометры — очень чувствительные оптические приборы, позволяющие определять незначительные изменения показателя преломления прозрачных тел. 2. Спектроскопия – измерение длин волн. 3. Просветление оптики. 4. Тонирование стёкол.

Слайд 74


Просветление оптики – увеличение прошедшего через линзу света отражения света в результате нанесения на неё специальной пленки. Просветление оптики – увеличение прошедшего через линзу света отражения света в результате нанесения на неё специальной пленки. На свободные поверхности линз наносят тонкие плёнки с показателем преломления, меньшим, чем у материала линзы. Другой способ: поверхность стекла обрабатывают реактивами, изменяющими величину показателя преломления.
Описание слайда:
Просветление оптики – увеличение прошедшего через линзу света отражения света в результате нанесения на неё специальной пленки. Просветление оптики – увеличение прошедшего через линзу света отражения света в результате нанесения на неё специальной пленки. На свободные поверхности линз наносят тонкие плёнки с показателем преломления, меньшим, чем у материала линзы. Другой способ: поверхность стекла обрабатывают реактивами, изменяющими величину показателя преломления.

Слайд 75


Тонирование стёкол Тонирование стёкол
Описание слайда:
Тонирование стёкол Тонирование стёкол

Слайд 76


При отражении света от границ раздела воздух - плёнка и плёнка - стекло за счёт интерференции когерентных лучей можно добиться условия минимума, а для прошедших лучей – условия максимума. При отражении света от границ раздела воздух - плёнка и плёнка - стекло за счёт интерференции когерентных лучей можно добиться условия минимума, а для прошедших лучей – условия максимума. Минимальная толщина плёнки при этом должна подчиняться условию: n21 – относительный показатель преломления плёнки и стекла.
Описание слайда:
При отражении света от границ раздела воздух - плёнка и плёнка - стекло за счёт интерференции когерентных лучей можно добиться условия минимума, а для прошедших лучей – условия максимума. При отражении света от границ раздела воздух - плёнка и плёнка - стекло за счёт интерференции когерентных лучей можно добиться условия минимума, а для прошедших лучей – условия максимума. Минимальная толщина плёнки при этом должна подчиняться условию: n21 – относительный показатель преломления плёнки и стекла.

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию