🗊Презентация Физические основы высоких технологий (часть 3)

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ВЫСОКИХ ТЕХНОЛОГИЙ (ЧАСТЬ 3) (Колебания и волны)

Графическое изображение гармонических колебаний Графическое изображение гармонических колебаний Сложения колебаний одного направления Биения Частота биений Амплитуда биений Сложения взаимно перпендикулярных колебаний Фигуры Лиссажу

Векторная диаграмма

Сложение гармонических колебаний. Под сложением колебаний понимают нахождение закона результирующих колебаний системы в тех случаях, когда система одновременно участвует в нескольких колебательных процессах. Различают два предельных случая: Сложение колебаний одинакового направления Сложение взаимно перпендикулярных колебаний

Сложение колебаний одного направления

Сложение колебаний одного направления Сумма двух гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты есть гармоническое колебание в том же направлении и с той же частотой, что и складываемые колебаний. Амплитуда результирующего колебаний зависит от разности фаз складываемых колебаний: , где (m=0,1,2…), тогда , где (m=0,1,2…), тогда Если , то говорят, что складываемые колебания синфазны (находятся в одной фазе), а при , складываемые колебания находятся в противофазе.

Биения Рассмотрим колебания одного направления, но частоты которых ω1 и ω2 различны, так как разность их фаз, равная . непрерывно изменяется с течением времени. Следовательно, из векторной диаграммы видно, что A1 и A2 вращаются с разной скоростью, и поэтому при их сложении возникают пульсации. При этом частота результирующего колебания непостоянна. Таким образом, в результате сложения получаем негармоническое колебание.

Биения Наибольший интерес вызывает случай, когда разность частот складывающихся колебаний мала: Имеем 2 колебания: Пусть для определенности А1 > А2 и система координат вращается вместе с вектором A1 с угловой скоростью ω1.

Пусть для определенности А1 > А2 и система координат вращается вместе с вектором A1 с угловой скоростью ω1. Тогда в некоторый момент времени имеем следующую картину: A1 находится под углом φ1 к горизонтальной оси, а вектор A2 вращается вокруг конца вектора A1 с угловой скоростью то есть достаточно медленно.

Биения Для простоты пусть амплитуды складывающихся колебаний равны А1 = А2, и начало отсчета введем в момент времени t, когда φ1 = φ2 = 0 (всегда можно перенести момент отсчета времени). Таким образом, будем складывать следующие колебания: Складываем так как ∆ω<<ω

Биения Фаза ωt меняется значительно быстрее, чем ∆t/2, и поэтому медленно меняющийся косинус можно отнести к амплитуде. Таким образом, получаем амплитуду, пульсирующую во времени: Эта амплитуда вырезает область пространства (x-ов), которая заполняется колебаниями с частотой близкой к ω. Это биения

Частота биений Максимальное значение амплитуды биений равно 2А, минимальное – 0. Частота биений – медленная частота – определяется соотношением:

Амплитуда биений Если амплитуды складывающихся колебаний не одинаковы A1 ≠A2 , тогда амплитуда биений не обращается в 0, а достигает своего минимального |А2-А1| и максимального |А2+А1| значений.

Краткий итог Складываемые колебания Результирующее колебание Амплитуда колебаний Период биений

Настройщики музыкальных инструментов часто используют явление биений, чтобы настроить, например, струну пианино. Настройщик дергает струну и одновременно ударяет по камертону. Если два источника – струна пианино и камертон – воссоздадут заметные биения, то их частоты не идентичны. Настройщик регулирует натяжение струны и повторяет процесс, пока биения не пропадут. По мере приближения частоты колебаний струны к частоте колебаний камертона, частота биений уменьшается, пока не достигает 0 Гц. Если биения более не слышны – это означает, что струна пианино настроена. В ходе этого процесса настройщик сравнивает частоты колебаний струн пианино с частотами колебаний стандартного набора камертонов.

Видео Биения на камертонах https://www.youtube.com/watch?time_continue=75&v=gfC3HXepxgE Биения на осциллографе https://www.youtube.com/watch?time_continue=121&v=-sjLkrjJkxU https://www.youtube.com/watch?v=EnFerU0eiWo

Сложение взаимно перпендикулярных колебаний Рассмотрим сложение 2-х колебаний, направленных вдоль осей x и y. Результирующая траектория – плоская кривая, ее форма зависит от частот складывающихся колебаний и от разности их фаз ∆φ. Рассмотрим случай одинаковых частот ω1= ω2 где φ – разность фаз обоих колебаний. Данные выражения представляют собой заданное в параметрической форме уравнение траектории, по которой движется тело, участвующее в обоих колебаниях. Чтобы получить уравнение траектории в обычном виде, нужно исключить из уравнений параметр t.

Из первого уравнение ( ) получаем: Из первого уравнение ( ) получаем: Подставляем во втрое уравнение ( ) для y предварительно его разложив Преобразуем Возводим в квадрат и получаем

Как известно из аналитической геометрии это уравнение есть уравнение эллипса, оси которого ориентированы относительно осей x и y произвольно. Ориентация эллипса и величина его полуосей зависят довольно сложным образом от амплитуд А и В и разности фаз φ. Исследуем форму траектории в некоторых частных случаях. 1) Разность фаз равна нулю φ=0. Откуда получает уравнение прямой

Колеблющаяся точка перемещается по этой прямой, причем расстояние ее от начала координат равно Колеблющаяся точка перемещается по этой прямой, причем расстояние ее от начала координат равно Подставляя x и y и учитывая, что φ=0, получим закон, по которому r изменяется со временем Видно, что результирующее движение является гармоническим колебанием вдоль прямой с частотой ω и амплитудой

2) Разность фаз равна нулю φ=±π 2) Разность фаз равна нулю φ=±π Получаем тоже прямую линию и гармоническое колебание с той же амплитудой, но только прямая проходит через другие квадранты

3) разность фаз равна φ = ±π/2, тогда получаем эллипс, ориентированный по осям x и y 3) разность фаз равна φ = ±π/2, тогда получаем эллипс, ориентированный по осям x и y При этом движение колеблющегося тела (траектория маятника) совершается по часовой стрелке при разности фаз φ = π/2, и против часовой стрелки при φ = -π/2 . При такой разности фаз и одинаковых амплитудах складывающихся взаимно перпендикулярных колебаний получаем равномерное движение по окружности. При равенстве амплитуд эллипс вырождается в окружность

При сложении взаимно перпендикулярных колебаний, частоты которых кратны между собой (например ω1 : ω2 = 1/2, 2/3 и т.д., т.е. равно m/n, где m и n – целые числа), колеблющееся тело описывает сложные кривые, которые носят название фигур Лиссажу (Жюль Антуан Лиссажу, французский физик, 1822–1880). Отношение частот складываемых колебаний равно отношению числа пересечений фигур Лиссажу с прямыми, параллельными осям координат ( ). По виду фигур можно определить неизвестную частоту по известной или определить отношение частот складываемых колебаний.

Видео https://youtu.be/hUu653khUlE

Блиц-опрос От каких величин зависит период колебаний пружинного маятника? 1) длины пружины 2) массы тела, которое колеблется 3) жесткости пружины 4) температуры тела, которое колеблется Период колебания математического маятника зависит от… 1) от частоты колебаний 2) от длины маятника 3) от массы груза 4) от ускорения свободного падения Период колебаний маятника 0,02 с. Определите линейную частоту колебаний. 1) 0,02 Гц 2) 500 Гц 3) 50 Гц 4) 20 Гц Как изменится период колебаний груза на пружине, если массу груза уменьшить? 1) увеличится в 4 раза 2) уменьшится в 2 раза 3) увеличится в 2 раза 2) уменьшится в 4 раза

Блиц-опрос Частота свободных колебаний нитяного маятника зависит от… 1) амплитуды колебаний 2) периода колебаний 3) длины нити 4) от температуры На рисунке приведен график зависимости смещения гармонически колеблющегося тела от времени. Какое из нижеприведенных уравнений соответствует данному колебанию? 1) X = 4 sin(πt) 2) X = 4 cos(πt) 3) X = 4 sin(2π) 4) X = 4 cos(2πt) 5) X = -4 sin(2πt) 6) X = -4 cos(πt)