🗊Презентация Форма критичної ізотерми рідин

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Форма критичної ізотерми рідин, слайд №1Форма критичної ізотерми рідин, слайд №2Форма критичної ізотерми рідин, слайд №3Форма критичної ізотерми рідин, слайд №4Форма критичної ізотерми рідин, слайд №5Форма критичної ізотерми рідин, слайд №6Форма критичної ізотерми рідин, слайд №7Форма критичної ізотерми рідин, слайд №8Форма критичної ізотерми рідин, слайд №9Форма критичної ізотерми рідин, слайд №10Форма критичної ізотерми рідин, слайд №11Форма критичної ізотерми рідин, слайд №12
Скачать
Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Форма критичної ізотерми рідин. Доклад-сообщение содержит 12 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Форма критичної ізотерми рідин Виконав: Косячкін Єгор Миколайович Викладач: Булавін Леонід Анатолійович
Описание слайда:
Форма критичної ізотерми рідин Виконав: Косячкін Єгор Миколайович Викладач: Булавін Леонід Анатолійович

Слайд 2


Зміст Метод та зразки для дослідження Висотна залежність пропускання нейтронів Висотна залежність густини зразків Основні похибки вимірювання Визначення критичної точки Визначення та обробка критичної ізотерми (P-V-T дослідження) Критична ізотерма етану Критична ізотерма двоокису вуглецю Висновки
Описание слайда:
Зміст Метод та зразки для дослідження Висотна залежність пропускання нейтронів Висотна залежність густини зразків Основні похибки вимірювання Визначення критичної точки Визначення та обробка критичної ізотерми (P-V-T дослідження) Критична ізотерма етану Критична ізотерма двоокису вуглецю Висновки

Слайд 3


Метод пропускання повільних нейтронів використовується для дослідження властивостей речовин поблизу критичної точки “рідина – пара” (Тс). Метод пропускання повільних нейтронів використовується для дослідження властивостей речовин поблизу критичної точки “рідина – пара” (Тс). З хроматографічного аналізу:
Описание слайда:
Метод пропускання повільних нейтронів використовується для дослідження властивостей речовин поблизу критичної точки “рідина – пара” (Тс). Метод пропускання повільних нейтронів використовується для дослідження властивостей речовин поблизу критичної точки “рідина – пара” (Тс). З хроматографічного аналізу:

Слайд 4


В досліді отримували залежність інтенсивності пропускання нейтронів та густини речовини від рівня на якому знаходився зразок для різних температур в діапазоні (8..40оС). В досліді отримували залежність інтенсивності пропускання нейтронів та густини речовини від рівня на якому знаходився зразок для різних температур в діапазоні (8..40оС). Вимірювання проводилися після термостатування (~2•105с), відхилення не перевищувало 0,001К. Якщо результати повторного вимірювання співпадали в межах похибки, то вважалося, що рівноважний розподіл густини за висотою зразка при даній температурі було досягнуто.
Описание слайда:
В досліді отримували залежність інтенсивності пропускання нейтронів та густини речовини від рівня на якому знаходився зразок для різних температур в діапазоні (8..40оС). В досліді отримували залежність інтенсивності пропускання нейтронів та густини речовини від рівня на якому знаходився зразок для різних температур в діапазоні (8..40оС). Вимірювання проводилися після термостатування (~2•105с), відхилення не перевищувало 0,001К. Якщо результати повторного вимірювання співпадали в межах похибки, то вважалося, що рівноважний розподіл густини за висотою зразка при даній температурі було досягнуто.

Слайд 5


Перехід від пропускання до густини був проведений допоміжними вимірюваннями пропускання порожнього (10-3 мм. рт. ст.) і заповненого етаном зразка при Т~Тс, коли густина етану за висотою зразка однорідна і відповідає середній густині заповнення зразка. Перехід від пропускання до густини був проведений допоміжними вимірюваннями пропускання порожнього (10-3 мм. рт. ст.) і заповненого етаном зразка при Т~Тс, коли густина етану за висотою зразка однорідна і відповідає середній густині заповнення зразка.
Описание слайда:
Перехід від пропускання до густини був проведений допоміжними вимірюваннями пропускання порожнього (10-3 мм. рт. ст.) і заповненого етаном зразка при Т~Тс, коли густина етану за висотою зразка однорідна і відповідає середній густині заповнення зразка. Перехід від пропускання до густини був проведений допоміжними вимірюваннями пропускання порожнього (10-3 мм. рт. ст.) і заповненого етаном зразка при Т~Тс, коли густина етану за висотою зразка однорідна і відповідає середній густині заповнення зразка.

Слайд 6


Випадкова похибка зумовлена в основному статистичною похибкою вимірювання пропускання. Випадкова похибка зумовлена в основному статистичною похибкою вимірювання пропускання. Завдяки щілинному коліматору в "зоні спостереження” містився тільки вузький шар (~0,5•10-3 м) речовини. Оскільки розсіяння повільних нейтронів в етані є практично ізотропним, то за обраної геометрії і площі детектора (0,5х2 10-4 м) внесок багатократно розсіяних нейтронів у потік, що реєструвався детектором, не перевищував 0,5•10-4.
Описание слайда:
Випадкова похибка зумовлена в основному статистичною похибкою вимірювання пропускання. Випадкова похибка зумовлена в основному статистичною похибкою вимірювання пропускання. Завдяки щілинному коліматору в "зоні спостереження” містився тільки вузький шар (~0,5•10-3 м) речовини. Оскільки розсіяння повільних нейтронів в етані є практично ізотропним, то за обраної геометрії і площі детектора (0,5х2 10-4 м) внесок багатократно розсіяних нейтронів у потік, що реєструвався детектором, не перевищував 0,5•10-4.

Слайд 7


Визначення критичної точки У експерименті Tc визначалась при зникненні стрибка густини "рідина – пара". При T<Tc за рахунок кінцевих розмірів щілини в профілі пропускання існує нахилена прямолінійна ділянка на рівні меніска, висота якого дорівнює висоті сформованого пучка нейтронів (ділянка не змінюється). При T>Tc теорія гравітаційного ефекту передбачає збільшення розмірів прямолінійної ділянки, яка спостерігається на експериментальних кривих висотної залежності густини.
Описание слайда:
Визначення критичної точки У експерименті Tc визначалась при зникненні стрибка густини "рідина – пара". При T<Tc за рахунок кінцевих розмірів щілини в профілі пропускання існує нахилена прямолінійна ділянка на рівні меніска, висота якого дорівнює висоті сформованого пучка нейтронів (ділянка не змінюється). При T>Tc теорія гравітаційного ефекту передбачає збільшення розмірів прямолінійної ділянки, яка спостерігається на експериментальних кривих висотної залежності густини.

Слайд 8


Визначення та обробка критичної ізотерми (P-V-T дослідження) Форма критичної ізотерми для О2, 3Не за Вебером, Валласом та Майєром.
Описание слайда:
Визначення та обробка критичної ізотерми (P-V-T дослідження) Форма критичної ізотерми для О2, 3Не за Вебером, Валласом та Майєром.

Слайд 9


Критична ізотерма етану Далі дані з критичної ізотерми оброблялись методом найменших квадратів за формулою для експериментальних даних, причому знайдені величини D і δ були зафіксовані. Критична ізотерма етану асиметрична, причому при однакових відхиленнях густини від критичної. З метою визначення параметрів асимптотичного рівняння критичної ізотерми був проведений пошук ефективних значень δ±ef, D±ef при наближенні інтервалу апроксимації до вершини ізотерми.
Описание слайда:
Критична ізотерма етану Далі дані з критичної ізотерми оброблялись методом найменших квадратів за формулою для експериментальних даних, причому знайдені величини D і δ були зафіксовані. Критична ізотерма етану асиметрична, причому при однакових відхиленнях густини від критичної. З метою визначення параметрів асимптотичного рівняння критичної ізотерми був проведений пошук ефективних значень δ±ef, D±ef при наближенні інтервалу апроксимації до вершини ізотерми.

Слайд 10


Критична ізотерма двоокису вуглецю Аналогічно була проведена обробка критичної ізотерми CO2. Як видно критична ізотерма вуглекислого газу асиметрична, причому знаки асиметричної поправки в рівнянні форми експериментальних даних для CO2 і C2H6 збігаються.
Описание слайда:
Критична ізотерма двоокису вуглецю Аналогічно була проведена обробка критичної ізотерми CO2. Як видно критична ізотерма вуглекислого газу асиметрична, причому знаки асиметричної поправки в рівнянні форми експериментальних даних для CO2 і C2H6 збігаються.

Слайд 11


Висновки Визначення параметрів форми критичної ізотерми залежить від визначення кристичної густини; Ефективні значення параметрів рівняння форми критичної ізотерми визначаються методом найменших квадратів(*); В межах похибки експерименту критична ізотерма індивідуальних речовин може бути описана в рамках розширеного скейлінгу з включенням першої асиметричної поправки до простого скейлінгу.
Описание слайда:
Висновки Визначення параметрів форми критичної ізотерми залежить від визначення кристичної густини; Ефективні значення параметрів рівняння форми критичної ізотерми визначаються методом найменших квадратів(*); В межах похибки експерименту критична ізотерма індивідуальних речовин може бути описана в рамках розширеного скейлінгу з включенням першої асиметричної поправки до простого скейлінгу.

Слайд 12


Дякую за увагу!
Описание слайда:
Дякую за увагу!

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию