🗊Презентация Гидравлика. Относительный покой жидкости

Лекция 2 Гидравлика

Относительный покой жидкости Относительный покой жидкости – это равновесие жидкости в движущемся сосуде. Существуют три случая относительного покоя жидкости. 1. Относительный покой жидкости в цилиндрическом сосуде, равномерно вращающемся относительно вертикальной оси Рассмотрим цилиндрический сосуд радиусом R, заполненный до некоторого уровня Н жидкостью плотностью ρ и приведенный во вращение с постоянной угловой скоростью ω относительно вертикальной оси. Через некоторое время после начала вращения сосуда жидкость под действием сил трения будет вращаться с той же скоростью, что и сосуд. Установится равновесие жидкости относительно сосуда.

Относительный покой жидкости В этом случае на жидкость будут действовать две массовые силы: сила тяжести mg и центробежная сила mω²r . Проекции ускорения от силы тяжести Fx = 0; Fy = 0; Fz = -g. Проекции ускорения от центробежной силы Fx = ω²x; Fy = ω²y; Fz = 0. Используя уравнение поверхности равного давления и уравнение равновесия жидкостей и подставляя в них проекции ускорений массовых сил, произведя интегрирование и преобразования, получаем: формулу для поверхности равного давления z = zо + ω²r²/2g

Относительный покой жидкости Формула для определения давления в любой точке жидкости р = ро + ρg(zо – z + ω²r²/2g) Из формулы ясно, что поверхности равного давления представляют собой семейство конгруэнтных параболоидов вращения с вертикальной осью. Ордината zо вершины параболоида свободной поверхности при заданной угловой скорости зависит от объема жидкости в сосуде. До вращения сосуда уровень жидкости был горизонтальным на высоте Н. zо = Н - ω²r²/4g

Относительный покой жидкости 2. Относительный покой жидкости в сосуде, движущемся горизонтально и прямолинейно с постоянным ускорением Рассмотрим равновесие жидкости, находящейся в сосуде, перемещающемся горизонтально с постоянным положительным ускорением а. В этом случае из массовых сил действуют сила тяжести mg и сила инерции mа, направление которой противоположно направлению движения. В данном случае поверхности равного давления представлены семейством параллельных плоскостей, которые наклонены к горизонту под углом θ = аrсtg(а/g)

Относительный покой жидкости Одна из таких плоскостей – свободная поверхность. Таким образом, положение свободной поверхности не зависит от вида жидкости, т.е. от плотности ρ. Формула для определения давления в любой точке жидкости: р = ро + ρg(zо – z – ах/g) zо - координата самой высокой точки свободной поверхности жидкости.

Относительный покой жидкости 3. Относительный покой жидкости в сосуде, движущемся вертикально с постоянным ускорением. В этом случае положительные значения ускорения соответствуют равноускоренному подъему, а отрицательные – равноускоренному опусканию. Поверхности равного давления представляют собой горизонтальные плоскости. Формула для определения давления в любой точке жидкости: р = ро + ρg[1 ± (а/g)](zо-z) zо – расстояние от свободной поверхности до дна сосуда.

Сила давления жидкости на плоскую поверхность Рассмотрим жидкость, покоящуюся относительно Земли. Выберем в жидкости горизонтальную площадку площадью ω. Все точки этой площадки находятся на одинаковой глубине и испытывают одинаковое давление со стороны покоящейся жидкости. Сила давления на площадку определяется по формуле: F = (ро + ρgh)ω Сила направлена со стороны жидкости перпендикулярно площадке, линия действия силы пересекает площадку в центре тяжести. Сила зависит от плотности жидкости, площади дна сосуда и высоты заполнения сосуда жидкость Рассмотрим плоскую стенку с площадью смоченной части ω, наклоненную к горизонту под углом θ. Гидростатической давление жидкости не остается постоянным в пределах смоченной части стенки.

Сила давления жидкости на плоскую поверхность Сила давления покоящейся жидкости на плоскую наклонную стенку: F = (ро + ρghц.т)ω hц.т – глубина погружения центра тяжести смоченной площади. Линия действия силы F пересекает площадку в точке D , которая называется центром давления, который не совпадает с центром тяжести площади ω , поэтому необходимо знать координаты центра давления. Расстояние от линии уреза жидкости до точки D определяется по формуле: lц.д = lц.т + Iо/ωlц.т Iо – момент инерции плоской фигуры, lц.т. – расстояние от линии уреза жидкости до точки D.

Сила давления жидкости на криволинейную поверхность Силы давления покоящейся жидкости на цилиндрическую стенку Рассмотрим некоторую ограниченную часть твердой цилиндрической поверхности, которую назовем цилиндрической стенкой. Пусть рассматриваемая стенка находится под односторонним воздействием покоящейся жидкости, которое сводится к тому, что в каждой точке на стенку действует давление жидкости. Определение сил давления на цилиндрические и шаровые поверхности имеет важное значение, так как в гидротехнических сооружениях обычно применяют конструкции с такими поверхностями (секторные, сегментные, вальцовые и шаровые затворы, водонапорные баки и т.п.).

Сила давления жидкости на криволинейную поверхность Цилиндрическая поверхность с горизонтальной образующей. Направим ось ОY параллельно образующей, а ось ОZ - вертикально вверх. Сила давления на цилиндрическую поверхность в данном случае: F = ( Fx² + Fz²)½ Fx и Fz- горизонтальная и вертикальная составляющие силы давления. Горизонтальная составляющая силы давления определяется по формуле: Fx = (ро + ρgh´ц.т) ω´ где ω´ - проекция всей цилиндрической поверхности на плоскость, нормальную к оси ОХ; h´ц.т - глубина центра тяжести проекции ω´ под пьезометрической плоскостью.

Сила давления на криволинейную поверхность Вертикальная составляющая Fz численно равна весу жидкости в объеме тела давления Vд. Объем тела давления – это объем призмы, ограниченной снизу цилиндрической поверхностью, а сверху - ее проекцией на плоскость пьезометрического напора, при ро=рат совпадающую со свободной поверхностью. Fz = ρgVд Горизонтальная составляющая Fx проходит через центр давления проекции ω´, а вертикальная составляющая Fz - через центр тяжести тела давления.

Закон Архимеда Рассмотрим полностью погруженное в жидкость твердое тело, объем которого Vт, а его форма такова, что любая прямая пересекает поверхность этого тела только в двух точках. Горизонтальные составляющие силы Fx1 и Fх2 взаимно уравновешиваются, а вертикальная составляющая силы давления Fz равна весу жидкости в объеме тела. В данном случае имеем два тела давления: АВМNАЕF, соответствующее давлению на верхнюю часть тела, и АКМFЕ, соответствующее давлению на нижнюю часть тела. Объем первого тела давления равен V1, объем второго тела давления - V2, причем V2 = V1+ Vт. Вертикальная составляющая Fz1 равна весу жидкости в объеме V1, т.е. ρgV1, и направлена по вертикали вниз. Вертикальная составляющая Fz2 равна весу жидкости в объеме V2, т.е. ρgV2, и направлена по вертикали вверх.

Закон Архимеда Равнодействующая сила давления равна разности указанных составляющих: Fz = Fz2 - Fz1 Fz = ρgVт Силу Fz называют архимедовой силой. Закон Архимеда - сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело – архимедова сила - равна весу жидкости в объеме, вытесненном телом, направлена по вертикали вверх и приложена в центре тяжести этого объема. Объем V вытесненной телом жидкости называют объемным водоизмещением. Тело плавает, если вес тела Gт равен архимедовой силе. Gт = Fz = ρgV Если вес тела больше архимедовой силы, то тело тонет (погружается), если меньше – всплывает.

Кинематика жидкости Два способа описания движения жидкости Кинематика жидкости – раздел гидравлики, в котором изучают виды и кинематические характеристики движения жидкости, но не рассматривают силы, под действием которых происходит движение. Жидкость представляет собой совокупность частиц, заполняющих объем без пустот и разрывов. Сплошная среда является моделью жидкости, используемой при рассмотрении ее покоя и движения: предположение о сплошности позволяет считать все параметры, характеризующие движущуюся жидкость, непрерывными и дифференцируемыми функциями координат и времени. Существуют два способа описания движения жидкости: способ Лагранжа и способ Эйлера.

Кинематика жидкости Способ Лагранжа. При этом способе предлагается рассматривать движение каждой частицы жидкости. В начальный момент времени положение частицы определено начальными координатами xо, yо, zо. При движении частица перемещается, и ее координаты изменяются. Движение жидкости определено, если для каждой частицы можно указать координаты x, y, z , как функции начального положения и времени t: x = x( xо,yо,zо,t) y = y(xо,yо, zо,t) z = z(xо,yо,zо,t) Переменные xо, yо, zо и t называют переменными Лагранжа. Способ Лагранжа применяют при решении специальных задач, например, при расчете волновых движений.

Кинематика жидкости Способ Эйлера. При этом способе движение жидкости описывается функциями, выражающими изменения скоростей в точках некоторой неподвижной области, выбранной в пределах потока. В данный момент времени в каждой точке этой области, определяемой координатами x, y, z, находится частица жидкости, имеющая некоторую скорость u. Эту скорость называю мгновенной местной скоростью. Совокупность мгновенных местных скоростей представляет векторное поле, называемое полем скоростей. В общем случае оно может изменяться во времени и по координатам: ux = ux(x, y,z, t) uy = uy(x,y,z, t) uz = uz(x,y,z, t) Переменные x, y, z, t называют переменными Эйлера. Этот метод применяется в гидравлике. Векторными линиями поля скоростей являются линии тока. Линия тока – кривая, в каждой точке которой в данный момент времени вектор местной скорости направлен по касательной.

Кинематика жидкости Движения жидкости по характеру изменения во времени поля скоростей делят на неустановившееся и установившееся. Неустановившееся (нестационарное) движение – это такое движение, когда в точках области, где движется жидкость, местные скорости изменяются с течением времени, и его описывают уравнениями .При неустановившемся движении в общем случае линии тока соответствуют только мгновенному состоянию поля скоростей. В последующие моменты времени поле скоростей и, следовательно, линии тока могут изменяться. Установившееся (стационарное) движение – это такое, когда в каждой точке области, где движется жидкость, местные скорости во времени не изменяются. Тогда уравнения превращаются в следующие: ux = ux(x,y,z) uy = uy(x,y,z) uz = uz(x,y,z) При установившемся движении линии тока и траектории движения частиц совпадают.

Уравнение неразрывности жидкости В гидравлике рассматривается струйная модель движения жидкости. Считают, что поток жидкости состоит из элементарных струек. Внутри элементарной струйки жидкость течет, не пересекая боковых «стенок», так как скорости потока направлены по касательным к линиям тока. Живым сечением струйки называют сечение, нормальное в каждой своей точке к линиям тока. Обозначим площадь живого сечения элементарной струйки ω. Расходом Q струйки называют объем жидкости, проходящей через данное живое сечение в единицу времени. Для струйки вводят понятие средней по живому сечению скорости в данном живом сечении площадью ω: υ = Q/ω

Уравнение неразрывности жидкости Расход можно выразить как произведение средней скорости на площадь: Q = υω Для установившегося движения расход жидкости не изменяется как во времени, так и по длине струйки: Q = соnst Это уравнение неразрывности для элементарной струйки жидкости. От уравнения неразрывности для элементарной струйки можно перейти к уравнению неразрывности для потока. Q = υ1ω1 = υ2ω2 =…= υiωi = соnst

Потоки жидкости В гидравлике в зависимости от характера и сочетания ограничивающих поток поверхностей потоки делят на безнапорные, напорные и гидравлические струи. Безнапорные потоки ограничены частично твердой, частично свободной поверхностью. Примером таких потоков может служить поток в реке или канале, а также в трубе, работающей неполным сечением. Напорные потоки ограничены твердыми поверхностями, например, поток в трубе. Гидравлические струи ограничены только жидкостью или газовой средой, например, струя, вытекающая из сосуда через отверстие в атмосферу.

Потоки жидкости Живое сечение потока - сечение потока, во всех точках которого линии тока, пересекающие эту поверхность, нормальны к ней. Смоченный периметр представляет собой длину линии, по которой жидкость в живом сечении соприкасается с твердыми поверхностями, ограничивающими этот поток. В напорных потоках длина смоченного периметра χ равна длине всего периметра сечения, а в безнапорных потоках – составляет некоторую часть полного периметра. Гидравлическим радиусом называют отношение площади живого сечения к смоченному периметру в этом сечении: R = ω/ χ В напорном потоке для круглого сечения, диаметр которого d : R = ω/χ = πd²/(4πd) = d/4