🗊Презентация Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9)

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №1Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №2Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №3Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №4Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №5Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №6Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №7Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №8Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №9Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №10Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №11Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №12Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №13Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №14Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №15Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №16Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №17Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №18Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №19Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №20Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №21
Скачать
Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9). Доклад-сообщение содержит 21 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Тема 2. Конвекция Лекции 8, 9
Описание слайда:
Тема 2. Конвекция Лекции 8, 9

Слайд 2


§ 5. Ламинарный тепловой пограничный слой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности В § 10 темы 1 было получено выражение для толщины ламинарного гидродинамического погранслоя на плоской поверхности: .
Описание слайда:
§ 5. Ламинарный тепловой пограничный слой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности В § 10 темы 1 было получено выражение для толщины ламинарного гидродинамического погранслоя на плоской поверхности: .

Слайд 3


1) при y = 0  = 0 – очевидно; 1) при y = 0  = 0 – очевидно; 2) при y = 0 ; 3) при y = Т  = 0 = Т0 – ТW = T (температурный напор) – очевидно; 4) при y = Т ∂/∂y = 0 – условие плавности профиля температуры.
Описание слайда:
1) при y = 0  = 0 – очевидно; 1) при y = 0  = 0 – очевидно; 2) при y = 0 ; 3) при y = Т  = 0 = Т0 – ТW = T (температурный напор) – очевидно; 4) при y = Т ∂/∂y = 0 – условие плавности профиля температуры.

Слайд 4


1. Поток стационарен  ∂T/∂t = 0 . 1. Поток стационарен  ∂T/∂t = 0 . 2. Поскольку поверхность бесконечна по оси z и никаких изменений в этом направлении не происходит, то и . 3. В связи с малой толщиной теплового погранслоя все величины изменяются по его толщине значительно быстрее, чем по длине, то есть .
Описание слайда:
1. Поток стационарен  ∂T/∂t = 0 . 1. Поток стационарен  ∂T/∂t = 0 . 2. Поскольку поверхность бесконечна по оси z и никаких изменений в этом направлении не происходит, то и . 3. В связи с малой толщиной теплового погранслоя все величины изменяются по его толщине значительно быстрее, чем по длине, то есть .

Слайд 5


На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно, На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно, , что то же, что и , – подтвердили 2)-е условие.
Описание слайда:
На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно, На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно, , что то же, что и , – подтвердили 2)-е условие.

Слайд 6


Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид: Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид: . Тогда .
Описание слайда:
Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид: Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид: . Тогда .

Слайд 7


Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем . Подставив в последнюю формулу выражение для Т (слайд 2), найдем, как изменяется  по длине плоской поверхности: .
Описание слайда:
Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем . Подставив в последнюю формулу выражение для Т (слайд 2), найдем, как изменяется  по длине плоской поверхности: .

Слайд 8


Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде: Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде: .
Описание слайда:
Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде: Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде: .

Слайд 9


Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине: Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине: , то есть среднее по длине значение коэффициента теплоотдачи равно удвоенному локальному его значению в конце этой длины.
Описание слайда:
Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине: Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине: , то есть среднее по длине значение коэффициента теплоотдачи равно удвоенному локальному его значению в конце этой длины.

Слайд 10


где , . где , .
Описание слайда:
где , . где , .

Слайд 11


§ 6. Конвективная теплоотдача при свободном движении
Описание слайда:
§ 6. Конвективная теплоотдача при свободном движении

Слайд 12


На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила dFА =   g  dV . В качестве разности плотностей можно выбрать величину  = 0 – W , где 0 – плотность жидкости при температуре T0, W – то же при температуре TW. Порядок объемной плотности архимедовой силы о(fА) =    g .
Описание слайда:
На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила dFА =   g  dV . В качестве разности плотностей можно выбрать величину  = 0 – W , где 0 – плотность жидкости при температуре T0, W – то же при температуре TW. Порядок объемной плотности архимедовой силы о(fА) =    g .

Слайд 13


Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции , а ее порядок , где 0, u0, l0 – характерные величины плотности, скорости и характерный размер потока.
Описание слайда:
Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции , а ее порядок , где 0, u0, l0 – характерные величины плотности, скорости и характерный размер потока.

Слайд 14


С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом: С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом: – критерий Архимеда, определяющий движение жидкости в условиях свободной конвекции
Описание слайда:
С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом: С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом: – критерий Архимеда, определяющий движение жидкости в условиях свободной конвекции

Слайд 15


Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом. Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом. Термическое расширение характеризуется температурным коэффициентом объемного расширения, выражающего относительное изменение удельного объема при изменении температуры на 1 К: , К–1, где v – удельный объем жидкости, то есть величина, обратная плотности.
Описание слайда:
Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом. Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом. Термическое расширение характеризуется температурным коэффициентом объемного расширения, выражающего относительное изменение удельного объема при изменении температуры на 1 К: , К–1, где v – удельный объем жидкости, то есть величина, обратная плотности.

Слайд 16


Подставив выражение для  в формулу для критерия Архимеда, получим: Подставив выражение для  в формулу для критерия Архимеда, получим: – критерий Грасгофа.
Описание слайда:
Подставив выражение для  в формулу для критерия Архимеда, получим: Подставив выражение для  в формулу для критерия Архимеда, получим: – критерий Грасгофа.

Слайд 17


Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №17
Описание слайда:

Слайд 18


Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №18
Описание слайда:

Слайд 19


Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №19
Описание слайда:

Слайд 20


Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №20
Описание слайда:

Слайд 21


Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9), слайд №21
Описание слайда:

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию