🗊Презентация Лекция 4. Законы постоянного тока

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №1Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №2Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №3Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №4Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №5Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №6Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №7Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №8Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №9Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №10Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №11Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №12Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №13Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №14Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №15Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №16Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №17Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №18Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №19Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №20Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №21Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №22Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №23
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Лекция 4. Законы постоянного тока. Доклад-сообщение содержит 23 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Лекция 4. Законы постоянного тока, слайд №1
Описание слайда:

Слайд 2


Постоянный ток: Закон Ома ЗО в дифференциальной форме j=E, где =1/- удельное электрическое сопротивление  j s L - закон Ома в интегральной форме (или закон Ома для участка цепи)
Описание слайда:
Постоянный ток: Закон Ома ЗО в дифференциальной форме j=E, где =1/- удельное электрическое сопротивление  j s L - закон Ома в интегральной форме (или закон Ома для участка цепи)

Слайд 3


Пример 1: электрическое поле в верхнем слое
Описание слайда:
Пример 1: электрическое поле в верхнем слое

Слайд 4


Пример 2: Растекание тока в верхнем слое
Описание слайда:
Пример 2: Растекание тока в верхнем слое

Слайд 5


Вывод уравнения Лапласса Используем 1-ое уравнение Максвелла div j = 0 – закон Кирхгофа div rot A = 0 всегда div j = 0 путем последовательных подстановок при x = y = z превращается вU = 0
Описание слайда:
Вывод уравнения Лапласса Используем 1-ое уравнение Максвелла div j = 0 – закон Кирхгофа div rot A = 0 всегда div j = 0 путем последовательных подстановок при x = y = z превращается вU = 0

Слайд 6


Граничные условия 1- Электрические потенциалы равны на границе двух сред 2- Нормальные компоненты плотности тока равны 3- Тангенциальные компоненты электрического поля равны
Описание слайда:
Граничные условия 1- Электрические потенциалы равны на границе двух сред 2- Нормальные компоненты плотности тока равны 3- Тангенциальные компоненты электрического поля равны

Слайд 7


Замечание 1. 3-е граничное условие Тангенциальная компонента электрического поля пересекает границы без изменения амплитуды
Описание слайда:
Замечание 1. 3-е граничное условие Тангенциальная компонента электрического поля пересекает границы без изменения амплитуды

Слайд 8


2 Примера
Описание слайда:
2 Примера

Слайд 9


Замечание 2. Если среда поляризуется,
Описание слайда:
Замечание 2. Если среда поляризуется,

Слайд 10


Граничные условия с ВП
Описание слайда:
Граничные условия с ВП

Слайд 11


Граничные условия с ВП
Описание слайда:
Граничные условия с ВП

Слайд 12


Поле на «бесконечности» при r Электрическое поле и его потенциал стремятся к нулю на больших расстояниях от источника поля З а м е ч а н и я: В природе источники тока всегда бывают в паре « + - » и это обеспечивает убывание поля для любых типов источников не медленнее, чем 1/r или Ln(Ra/Rb) Все источники физически имеют конечные размеры и на «бесконечности» всегда превращаются в точку
Описание слайда:
Поле на «бесконечности» при r Электрическое поле и его потенциал стремятся к нулю на больших расстояниях от источника поля З а м е ч а н и я: В природе источники тока всегда бывают в паре « + - » и это обеспечивает убывание поля для любых типов источников не медленнее, чем 1/r или Ln(Ra/Rb) Все источники физически имеют конечные размеры и на «бесконечности» всегда превращаются в точку

Слайд 13


Влияние поверхности Земли Влияние зарядов, индуцированных на поверхности Земли, можно заменить мнимым источником, расположенным в однородном проводящем пространстве U=UA+U*A= I /((xm-xa)2+(zm-za)2) 1/2 + I  /((xm-xa)2+(zm+za)2) 1/2
Описание слайда:
Влияние поверхности Земли Влияние зарядов, индуцированных на поверхности Земли, можно заменить мнимым источником, расположенным в однородном проводящем пространстве U=UA+U*A= I /((xm-xa)2+(zm-za)2) 1/2 + I  /((xm-xa)2+(zm+za)2) 1/2

Слайд 14


Принцип взаимности 1. Использование полевых инверсных установок приводит к автоматизации процесса сбора данных и дает возможность использовать многоканальные установки. Полезный сигнал не меняется, а пропорционально длине линии MN возрастают помехи. 2. Принцип взаимности активно используется при решении прямых задач, когда при одной поляризации поля можно сразу получить множество решений для целого набора разносов.
Описание слайда:
Принцип взаимности 1. Использование полевых инверсных установок приводит к автоматизации процесса сбора данных и дает возможность использовать многоканальные установки. Полезный сигнал не меняется, а пропорционально длине линии MN возрастают помехи. 2. Принцип взаимности активно используется при решении прямых задач, когда при одной поляризации поля можно сразу получить множество решений для целого набора разносов.

Слайд 15


Теорема суперпозиции Теорема суперпозиции активно используется при расчетах полей от разного рода источников : искусственных, естественных, вторичных , ВП и т.д. Теорема позволяет всегда использовать соотношение для любой среды
Описание слайда:
Теорема суперпозиции Теорема суперпозиции активно используется при расчетах полей от разного рода источников : искусственных, естественных, вторичных , ВП и т.д. Теорема позволяет всегда использовать соотношение для любой среды

Слайд 16


Е и U вблизи двух электродов Вблизи электродов E убывает как 1/r2 Вблизи электродов U убывает как 1/r Вне установки поле меняется как поле диполя В центре установки поле однородное не равно 0
Описание слайда:
Е и U вблизи двух электродов Вблизи электродов E убывает как 1/r2 Вблизи электродов U убывает как 1/r Вне установки поле меняется как поле диполя В центре установки поле однородное не равно 0

Слайд 17


Разрезы чувствительности для трехэлектродной установки
Описание слайда:
Разрезы чувствительности для трехэлектродной установки

Слайд 18


Зависимость глубины исследования от действующего разноса
Описание слайда:
Зависимость глубины исследования от действующего разноса

Слайд 19


Сравнительная глубинность установок
Описание слайда:
Сравнительная глубинность установок

Слайд 20


Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством
Описание слайда:
Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством

Слайд 21


Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством
Описание слайда:
Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством

Слайд 22


Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством
Описание слайда:
Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством

Слайд 23


Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством
Описание слайда:
Нормальное поле и потенциал точечного источника над однородным полупространством

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию