🗊Презентация Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №1Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №2Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №3Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №4Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №5Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №6Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №7Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №8Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №9Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №10Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №11Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №12Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №13Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №14Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №15Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №16Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №17Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №18Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №19Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №20Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №21Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №22Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №23

Содержание

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем. Доклад-сообщение содержит 23 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации


Слайд 1





Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем
Описание слайда:
Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем

Слайд 2





Броуновское движение
Описание слайда:
Броуновское движение

Слайд 3





Диффузия
Диффузией называют самопроизвольный процесс выравнивания концентрации частиц по всему объему раствора или газа под влиянием теплового (или броуновского) движения.
Описание слайда:
Диффузия Диффузией называют самопроизвольный процесс выравнивания концентрации частиц по всему объему раствора или газа под влиянием теплового (или броуновского) движения.

Слайд 4





Осмотическое давление 
 P = cRT
c = ν/NA


Осмотическое давление обратно пропорционально кубу радиуса частиц, т.е. прямо пропорционально кубу степени дисперсности
Описание слайда:
Осмотическое давление P = cRT c = ν/NA Осмотическое давление обратно пропорционально кубу радиуса частиц, т.е. прямо пропорционально кубу степени дисперсности

Слайд 5





Седиментация
Седиментацией (от лат. sedimentum — осадок) называют процесс оседания частиц дисперсной фазы в жидкой или газообразной среде под действием силы тяжести.
f = V(ρ-ρ0)g
V – объем частицы, ρ и ρ0 – плотность частиц и среды, g –ускорение свободного падения.
f'  = BU, где B = 6πηr
U – скорость оседания, В – коэффициент трения
V(ρ-ρ0)g = 6πηrU
Для сферической частицы это уравнение будет записано  в следующем виде:
6πηrU = 4/3πr3(ρ-ρ0)g
По закону Стокса, скорость оседания шарообразных частиц с радиусом г равна
U = 2/9r2(ρ-ρ0)g /η
где g — ускорение силы тяжести. Если частицы легче среды (например, капли масла в эмульсиях), то разность (р—ро) имеет знак минус и, согласно тому же закону, частицы всплывают, а не оседают.
Описание слайда:
Седиментация Седиментацией (от лат. sedimentum — осадок) называют процесс оседания частиц дисперсной фазы в жидкой или газообразной среде под действием силы тяжести. f = V(ρ-ρ0)g V – объем частицы, ρ и ρ0 – плотность частиц и среды, g –ускорение свободного падения. f' = BU, где B = 6πηr U – скорость оседания, В – коэффициент трения V(ρ-ρ0)g = 6πηrU Для сферической частицы это уравнение будет записано в следующем виде: 6πηrU = 4/3πr3(ρ-ρ0)g По закону Стокса, скорость оседания шарообразных частиц с радиусом г равна U = 2/9r2(ρ-ρ0)g /η где g — ускорение силы тяжести. Если частицы легче среды (например, капли масла в эмульсиях), то разность (р—ро) имеет знак минус и, согласно тому же закону, частицы всплывают, а не оседают.

Слайд 6





Измерив, скорость оседания частиц, можно по уравнению Стокса вычислить радиус частиц. На этом основан седиментационный анализ размеров грубодисперсных частиц в порошках, суспензиях, эмульсиях, различных взвесях и т. д., с размером частиц от 1 до 100 мкм. Если размер частиц более 100 мкм, то они оседают ускоренно, частицы с размером менее 1 мкм, как правило, находятся в кинетически устойчивых системах. Для перечисленных систем уравнение Стокса не применимо.
Измерив, скорость оседания частиц, можно по уравнению Стокса вычислить радиус частиц. На этом основан седиментационный анализ размеров грубодисперсных частиц в порошках, суспензиях, эмульсиях, различных взвесях и т. д., с размером частиц от 1 до 100 мкм. Если размер частиц более 100 мкм, то они оседают ускоренно, частицы с размером менее 1 мкм, как правило, находятся в кинетически устойчивых системах. Для перечисленных систем уравнение Стокса не применимо.
Описание слайда:
Измерив, скорость оседания частиц, можно по уравнению Стокса вычислить радиус частиц. На этом основан седиментационный анализ размеров грубодисперсных частиц в порошках, суспензиях, эмульсиях, различных взвесях и т. д., с размером частиц от 1 до 100 мкм. Если размер частиц более 100 мкм, то они оседают ускоренно, частицы с размером менее 1 мкм, как правило, находятся в кинетически устойчивых системах. Для перечисленных систем уравнение Стокса не применимо. Измерив, скорость оседания частиц, можно по уравнению Стокса вычислить радиус частиц. На этом основан седиментационный анализ размеров грубодисперсных частиц в порошках, суспензиях, эмульсиях, различных взвесях и т. д., с размером частиц от 1 до 100 мкм. Если размер частиц более 100 мкм, то они оседают ускоренно, частицы с размером менее 1 мкм, как правило, находятся в кинетически устойчивых системах. Для перечисленных систем уравнение Стокса не применимо.

Слайд 7





Для монодисперсных систем скорость оседания всех частиц одинакова, отстаивание суспензии будет происходить равномерно, т.е. высота слоя осветленной жидкости будет пропорциональна времени оседания.
Для монодисперсных систем скорость оседания всех частиц одинакова, отстаивание суспензии будет происходить равномерно, т.е. высота слоя осветленной жидкости будет пропорциональна времени оседания.
H – высота слоя осветленной жидкости, τ – время оседания.
Описание слайда:
Для монодисперсных систем скорость оседания всех частиц одинакова, отстаивание суспензии будет происходить равномерно, т.е. высота слоя осветленной жидкости будет пропорциональна времени оседания. Для монодисперсных систем скорость оседания всех частиц одинакова, отстаивание суспензии будет происходить равномерно, т.е. высота слоя осветленной жидкости будет пропорциональна времени оседания. H – высота слоя осветленной жидкости, τ – время оседания.

Слайд 8





Способность системы сохранять равномерное распределение частиц по всему объему называют седиментационной (или кинетической) устойчивостью, которую часто выражают через константу седиментации, величина которой определяется как отношение скорости оседания и к ускорению свободного падения g.
Способность системы сохранять равномерное распределение частиц по всему объему называют седиментационной (или кинетической) устойчивостью, которую часто выражают через константу седиментации, величина которой определяется как отношение скорости оседания и к ускорению свободного падения g.
S = U/g,  
или через величину 1/S.
Факторами кинетической устойчивости являются размер частиц и вязкость среды.
Описание слайда:
Способность системы сохранять равномерное распределение частиц по всему объему называют седиментационной (или кинетической) устойчивостью, которую часто выражают через константу седиментации, величина которой определяется как отношение скорости оседания и к ускорению свободного падения g. Способность системы сохранять равномерное распределение частиц по всему объему называют седиментационной (или кинетической) устойчивостью, которую часто выражают через константу седиментации, величина которой определяется как отношение скорости оседания и к ускорению свободного падения g. S = U/g, или через величину 1/S. Факторами кинетической устойчивости являются размер частиц и вязкость среды.

Слайд 9





Закон распределения коллоидных частиц по высоте в состоянии равновесия аналогичен гипсометрической формуле Лапласа для газов в атмосфере:
Закон распределения коллоидных частиц по высоте в состоянии равновесия аналогичен гипсометрической формуле Лапласа для газов в атмосфере:
где n0 – число частиц в единице объема на исходном уровне h1; n – число частиц на высоте H = h2 – h1.
Описание слайда:
Закон распределения коллоидных частиц по высоте в состоянии равновесия аналогичен гипсометрической формуле Лапласа для газов в атмосфере: Закон распределения коллоидных частиц по высоте в состоянии равновесия аналогичен гипсометрической формуле Лапласа для газов в атмосфере: где n0 – число частиц в единице объема на исходном уровне h1; n – число частиц на высоте H = h2 – h1.

Слайд 10





Это уравнение позволяет вычислить высоту, на которой концентрация молекул или коллоидно-дисперсных частиц в гравитационном поле уменьшается вдвое (характеристическую высоту), на которой n0/n = 2. Для частиц сферической формы 
Это уравнение позволяет вычислить высоту, на которой концентрация молекул или коллоидно-дисперсных частиц в гравитационном поле уменьшается вдвое (характеристическую высоту), на которой n0/n = 2. Для частиц сферической формы 
Как видно из уравнения, эта высота обратно пропорциональна кубу радиуса частиц r.
Описание слайда:
Это уравнение позволяет вычислить высоту, на которой концентрация молекул или коллоидно-дисперсных частиц в гравитационном поле уменьшается вдвое (характеристическую высоту), на которой n0/n = 2. Для частиц сферической формы Это уравнение позволяет вычислить высоту, на которой концентрация молекул или коллоидно-дисперсных частиц в гравитационном поле уменьшается вдвое (характеристическую высоту), на которой n0/n = 2. Для частиц сферической формы Как видно из уравнения, эта высота обратно пропорциональна кубу радиуса частиц r.

Слайд 11





Если поместить коллоидную систему в центробежное поле ультрацентрифуги с ускорением 103-106g, то можно проводить дисперсионный анализ коллоидных систем с радиусом частиц менее 0,5105см, определяя их радиус по уравнению Тальбо  Сведберга
Если поместить коллоидную систему в центробежное поле ультрацентрифуги с ускорением 103-106g, то можно проводить дисперсионный анализ коллоидных систем с радиусом частиц менее 0,5105см, определяя их радиус по уравнению Тальбо  Сведберга
где h2 – уровень частиц по истечении времени ;   угловая скорость вращения ротора центрифуги,  = 2n; n – число оборотов в секунду.
Описание слайда:
Если поместить коллоидную систему в центробежное поле ультрацентрифуги с ускорением 103-106g, то можно проводить дисперсионный анализ коллоидных систем с радиусом частиц менее 0,5105см, определяя их радиус по уравнению Тальбо  Сведберга Если поместить коллоидную систему в центробежное поле ультрацентрифуги с ускорением 103-106g, то можно проводить дисперсионный анализ коллоидных систем с радиусом частиц менее 0,5105см, определяя их радиус по уравнению Тальбо  Сведберга где h2 – уровень частиц по истечении времени ;   угловая скорость вращения ротора центрифуги,  = 2n; n – число оборотов в секунду.

Слайд 12





Молекулярная масса полимеров может быть вычислена по уравнению Сведберга:
Молекулярная масса полимеров может быть вычислена по уравнению Сведберга:
где с1 и с2 – концентрация полимера на расстоянии h1 и h2 от оси ротора центрифуги;  – удельный объем растворенного полимера, м3/кг; 0 – плотность растворителя, кг/м3
Описание слайда:
Молекулярная масса полимеров может быть вычислена по уравнению Сведберга: Молекулярная масса полимеров может быть вычислена по уравнению Сведберга: где с1 и с2 – концентрация полимера на расстоянии h1 и h2 от оси ротора центрифуги;  – удельный объем растворенного полимера, м3/кг; 0 – плотность растворителя, кг/м3

Слайд 13










Проявление молекулярно-кинетических свойств коллоидных систем неразрывно связано с их реологическими (вязкостными) свойствами.

Реология — это наука о деформации и течении материалов. К реологическим свойствам относят вязкость и текучесть.
Вязкостью (η) называют внутреннее трение между слоями данного вещества (жидкости или газа), движущимися относительно друг друга.
Текучесть представляет собой свойство, противоположное вязкости, ее величина обратна величине вязкости τ = 1/η.
Описание слайда:
Проявление молекулярно-кинетических свойств коллоидных систем неразрывно связано с их реологическими (вязкостными) свойствами. Реология — это наука о деформации и течении материалов. К реологическим свойствам относят вязкость и текучесть. Вязкостью (η) называют внутреннее трение между слоями данного вещества (жидкости или газа), движущимися относительно друг друга. Текучесть представляет собой свойство, противоположное вязкости, ее величина обратна величине вязкости τ = 1/η.

Слайд 14





Ламинарным называют течение жидкости в виде параллельных слоев, не перемешивающихся между собой. Примером ламинарно текущей жидкости может служить спокойная равнинная река.
Ламинарным называют течение жидкости в виде параллельных слоев, не перемешивающихся между собой. Примером ламинарно текущей жидкости может служить спокойная равнинная река.
Турбулентное течение — это бурное течение, сопровождающееся образованием завихрений, воронок и взаимным перемешиванием слоев жидкости (подобно горной реке).
Описание слайда:
Ламинарным называют течение жидкости в виде параллельных слоев, не перемешивающихся между собой. Примером ламинарно текущей жидкости может служить спокойная равнинная река. Ламинарным называют течение жидкости в виде параллельных слоев, не перемешивающихся между собой. Примером ламинарно текущей жидкости может служить спокойная равнинная река. Турбулентное течение — это бурное течение, сопровождающееся образованием завихрений, воронок и взаимным перемешиванием слоев жидкости (подобно горной реке).

Слайд 15





Реальные системы классифицируют по реологическим свойствам на жидкообразные и твердообразные. Отличительной особенностью всех жидкостей является способность к течению при сколь угодно малых давлениях, предел текучести для них равен нулю (рпред=0).
Реальные системы классифицируют по реологическим свойствам на жидкообразные и твердообразные. Отличительной особенностью всех жидкостей является способность к течению при сколь угодно малых давлениях, предел текучести для них равен нулю (рпред=0).
Жидкости, в свою очередь, подразделяют на ньютоновские и неньютоновские.
К ньютоновским относятся жидкие системы, для которых характерно подчинение закону вязкости, установленному И. Ньютоном (1687).
Описание слайда:
Реальные системы классифицируют по реологическим свойствам на жидкообразные и твердообразные. Отличительной особенностью всех жидкостей является способность к течению при сколь угодно малых давлениях, предел текучести для них равен нулю (рпред=0). Реальные системы классифицируют по реологическим свойствам на жидкообразные и твердообразные. Отличительной особенностью всех жидкостей является способность к течению при сколь угодно малых давлениях, предел текучести для них равен нулю (рпред=0). Жидкости, в свою очередь, подразделяют на ньютоновские и неньютоновские. К ньютоновским относятся жидкие системы, для которых характерно подчинение закону вязкости, установленному И. Ньютоном (1687).

Слайд 16





Закон Ньютона выражает равновесие между приложенной силой F и силой сопротивления жидкости течению при установившемся равномерном движении ее:
Закон Ньютона выражает равновесие между приложенной силой F и силой сопротивления жидкости течению при установившемся равномерном движении ее:
Описание слайда:
Закон Ньютона выражает равновесие между приложенной силой F и силой сопротивления жидкости течению при установившемся равномерном движении ее: Закон Ньютона выражает равновесие между приложенной силой F и силой сопротивления жидкости течению при установившемся равномерном движении ее:

Слайд 17





Ньютоновскими или нормально вязкими называют жидкости, вязкость которых не зависит ни от приложенного давления, ни от градиента скорости (в условиях равномерного ламинарного течения):
Ньютоновскими или нормально вязкими называют жидкости, вязкость которых не зависит ни от приложенного давления, ни от градиента скорости (в условиях равномерного ламинарного течения):
При турбулентном течении перестает выполняться закон Ньютона даже для ньютоновских жидкостей, так как нарушается параболическое распределение скоростей в потоке.
Описание слайда:
Ньютоновскими или нормально вязкими называют жидкости, вязкость которых не зависит ни от приложенного давления, ни от градиента скорости (в условиях равномерного ламинарного течения): Ньютоновскими или нормально вязкими называют жидкости, вязкость которых не зависит ни от приложенного давления, ни от градиента скорости (в условиях равномерного ламинарного течения): При турбулентном течении перестает выполняться закон Ньютона даже для ньютоновских жидкостей, так как нарушается параболическое распределение скоростей в потоке.

Слайд 18





Уравнение Пуазейля. 
На основе экспериментальных данных по измерению скорости вытекания жидкостей из капилляров Ф. Пуазейль получил эмпирическое уравнение, согласно которому объем V жидкости, вытекающей из капилляра, прямо пропорционален константе К, зависящей от длины l и радиуса r капилляра, давлению р, под которым жидкость продавливается через капилляр, времени наблюдения τ и обратно пропорционален вязкости:
Описание слайда:
Уравнение Пуазейля. На основе экспериментальных данных по измерению скорости вытекания жидкостей из капилляров Ф. Пуазейль получил эмпирическое уравнение, согласно которому объем V жидкости, вытекающей из капилляра, прямо пропорционален константе К, зависящей от длины l и радиуса r капилляра, давлению р, под которым жидкость продавливается через капилляр, времени наблюдения τ и обратно пропорционален вязкости:

Слайд 19





Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдопластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление; следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления. Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается.
Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдопластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление; следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления. Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается.
Описание слайда:
Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдопластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление; следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления. Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается. Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдопластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление; следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления. Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается.

Слайд 20


Молекулярно-кинетические свойства коллоидных систем, слайд №20
Описание слайда:

Слайд 21





А. Эйнштейн установил зависимость вязкости раствора от концентрации взвешенных частиц. При этом он исходил из допущений, что частицы дисперсной фазы удалены друг от друга, имеют одинаковые размер и форму и между ними отсутствует взаимодействие, а также что они велики по сравнению с частицами растворителя. Тогда
А. Эйнштейн установил зависимость вязкости раствора от концентрации взвешенных частиц. При этом он исходил из допущений, что частицы дисперсной фазы удалены друг от друга, имеют одинаковые размер и форму и между ними отсутствует взаимодействие, а также что они велики по сравнению с частицами растворителя. Тогда
где η — вязкость раствора; η0 — вязкость растворителя; α — коэффициент, зависящий от формы частиц; φ — объемная доля дисперсной фазы.
Уравнение Эйнштейна применимо для золей и разбавленных суспензий, у которых частицы дисперсной фазы не взаимодействуют с дисперсионной средой (лиофобные системы).
Описание слайда:
А. Эйнштейн установил зависимость вязкости раствора от концентрации взвешенных частиц. При этом он исходил из допущений, что частицы дисперсной фазы удалены друг от друга, имеют одинаковые размер и форму и между ними отсутствует взаимодействие, а также что они велики по сравнению с частицами растворителя. Тогда А. Эйнштейн установил зависимость вязкости раствора от концентрации взвешенных частиц. При этом он исходил из допущений, что частицы дисперсной фазы удалены друг от друга, имеют одинаковые размер и форму и между ними отсутствует взаимодействие, а также что они велики по сравнению с частицами растворителя. Тогда где η — вязкость раствора; η0 — вязкость растворителя; α — коэффициент, зависящий от формы частиц; φ — объемная доля дисперсной фазы. Уравнение Эйнштейна применимо для золей и разбавленных суспензий, у которых частицы дисперсной фазы не взаимодействуют с дисперсионной средой (лиофобные системы).

Слайд 22





Аномалия вязкости. 
Аномалия вязкости заключается в отклонении течения от законов Ньютона и Пуазейля. В общем случае подчинение этим законам выражается в том, что скорость течения жидкости пропорциональна приложенному давлению.
Для ньютоновских жидкостей вязкость не изменяется с увеличением давления.
Для многих коллоидных растворов, суспензий и растворов ВМВ вязкость не остается постоянной при изменении давления. У этих систем произведение pt снижается с увеличением р. Это свидетельствует о том , что и вязкость падает. Такое отклонение от законов Ньютона и Пуазейля вызывается наличием структурной вязкости у подобных систем.
Описание слайда:
Аномалия вязкости. Аномалия вязкости заключается в отклонении течения от законов Ньютона и Пуазейля. В общем случае подчинение этим законам выражается в том, что скорость течения жидкости пропорциональна приложенному давлению. Для ньютоновских жидкостей вязкость не изменяется с увеличением давления. Для многих коллоидных растворов, суспензий и растворов ВМВ вязкость не остается постоянной при изменении давления. У этих систем произведение pt снижается с увеличением р. Это свидетельствует о том , что и вязкость падает. Такое отклонение от законов Ньютона и Пуазейля вызывается наличием структурной вязкости у подобных систем.

Слайд 23





Структурная вязкость — это дополнительная (к ньютоновской) вязкость, обусловленная добавочным сопротивлением течению со стороны внутренних пространственных структур — сеток, нитей, крупных капель эмульсий и т. п. Структурированные системы относятся к пластичным телам. Вязкость таких систем с увеличением давления уменьшается вследствие разрушения структуры. При повышении давления в широком интервале уменьшение значений pt и η продолжается до некоторого предела, после чего обе эти величины становятся постоянными. Область постоянства вязкости аномально вязких жидкостей называют псевдопластической областью. Дальнейшее повышение давления вызывает увеличение pt (и η), но это отклонение связано уже с турбулентностью. У аномально вязких коллоидных систем турбулентность обычно наступает раньше при меньших значениях давления, чем у ньютоновских жидкостей.
Структурная вязкость — это дополнительная (к ньютоновской) вязкость, обусловленная добавочным сопротивлением течению со стороны внутренних пространственных структур — сеток, нитей, крупных капель эмульсий и т. п. Структурированные системы относятся к пластичным телам. Вязкость таких систем с увеличением давления уменьшается вследствие разрушения структуры. При повышении давления в широком интервале уменьшение значений pt и η продолжается до некоторого предела, после чего обе эти величины становятся постоянными. Область постоянства вязкости аномально вязких жидкостей называют псевдопластической областью. Дальнейшее повышение давления вызывает увеличение pt (и η), но это отклонение связано уже с турбулентностью. У аномально вязких коллоидных систем турбулентность обычно наступает раньше при меньших значениях давления, чем у ньютоновских жидкостей.
Описание слайда:
Структурная вязкость — это дополнительная (к ньютоновской) вязкость, обусловленная добавочным сопротивлением течению со стороны внутренних пространственных структур — сеток, нитей, крупных капель эмульсий и т. п. Структурированные системы относятся к пластичным телам. Вязкость таких систем с увеличением давления уменьшается вследствие разрушения структуры. При повышении давления в широком интервале уменьшение значений pt и η продолжается до некоторого предела, после чего обе эти величины становятся постоянными. Область постоянства вязкости аномально вязких жидкостей называют псевдопластической областью. Дальнейшее повышение давления вызывает увеличение pt (и η), но это отклонение связано уже с турбулентностью. У аномально вязких коллоидных систем турбулентность обычно наступает раньше при меньших значениях давления, чем у ньютоновских жидкостей. Структурная вязкость — это дополнительная (к ньютоновской) вязкость, обусловленная добавочным сопротивлением течению со стороны внутренних пространственных структур — сеток, нитей, крупных капель эмульсий и т. п. Структурированные системы относятся к пластичным телам. Вязкость таких систем с увеличением давления уменьшается вследствие разрушения структуры. При повышении давления в широком интервале уменьшение значений pt и η продолжается до некоторого предела, после чего обе эти величины становятся постоянными. Область постоянства вязкости аномально вязких жидкостей называют псевдопластической областью. Дальнейшее повышение давления вызывает увеличение pt (и η), но это отклонение связано уже с турбулентностью. У аномально вязких коллоидных систем турбулентность обычно наступает раньше при меньших значениях давления, чем у ньютоновских жидкостей.



Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию