🗊Презентация Основы атомно-эмиссионного спектрального анализа. Происхождение атомных спектров

Основы Атомно-эмиссионного спектрального анализа. Происхождение атомных спектров

Атомно-эмиссионный спектральный анализ Основан на термическом возбуждении свободных атомов или ионов и регистрации спектра испускания в у. ф. и видимой части спектра. Каждая спектральная линия соответствует переходу между отдельными стационарным энергетическим состоянием атомов. ΔЕ = Ев – Ео = hυ

Интенсивность спектральных линий Описывается законом распределения Больцмана. Y = A· N (1 - x) · L-Е ⁄ КТ  где: Y – интенсивность, А – коэффициент пропорциональности (зависит от вероятности спонтанного перехода), N – число возбужденных атомов, х – степень ионизации, L – число 2,7 или основание натурального логарифма ln, Е – энергия возбуждения, К – константа Больцмана, Т – температурный источник возбуждения в К0.

Интенсивность спектральных линий интенсивность зависит: 1. от числа возбужденных атомов 2. от энергии возбуждения

Резонансные линии Резонансные линии – самые интенсивные линии, связанные с нижним энергетическим состоянием атомов. 1. часто находятся в трудно доступной области спектра (далекий у. ф.) 2. при большой концентрации может наблюдаться высокое почернение фотопластинки, превышающее область нормального почернения эмульсии.

Последние линии Последние линии – интенсивные линии, расположенные в доступной для исследования области спектра. При уменьшении концентрации вещества они исчезают последние. Такие линии часто используются для обнаружения предельно малых концентраций. В качестве последних линий могут быть использованы резонансные линии или другие интенсивные линии доступные для исследования.

Происхождение атомных спектров Легче всего возбуждаются электроны, которые находятся далеко от ядра, (линии появляются в видимом диапазоне). Если электроны находятся ближе к ядру, то линии появляются в рентгеновской области. Промежуточные электроны в у.ф. области.

Происхождение атомных спектров

Связь спектров элементов с периодической системой Д.И. Менделеева. Потенциал возбуждения ионизации находится в периодической зависимости от величины заряда атомных ядер (порядковый номер). Для элементов одного периода разность энергий между уровнями растет с увеличением заряда ядра, следовательно, потенциал возбуждения последних линий увеличивается, а длина волны уменьшается. 1. Все металлы легко возбуждаются. Поэтому последние линии имеют высокую длину волны. Цветные металлы имеют простой спектр, черные – сложный.

2. Все инертные газы трудновозбудимы. 2. Все инертные газы трудновозбудимы. 3. Элементы 1 группы имеют один внешний электрон на S уровне слабо связанный с ядром, следовательно, потенциал возбуждения или ионизации низкий. потенциал возбуждения от лития к цезию связь будет уменьшаться.

4. Элементы 2 группы имеют нижний терм или уровень S и потенциал возбуждения больше чем для щелочных металлов. 4. Элементы 2 группы имеют нижний терм или уровень S и потенциал возбуждения больше чем для щелочных металлов. Элементы побочных групп имеют внешние электроны на d уровни, лантаноиды и актиноиды на f уровне, следовательно потенциал возбуждения последних линий, которые находятся в у.ф. и видимой области.

Элементы находятся в конце каждого периода и имеют высокий потенциал возбуждения, поэтому последние линии имеют низкую длину волны и находятся в далекой у. ф. области. Поэтому для анализа используются другие доступные интенсивные линии. Элементы находятся в конце каждого периода и имеют высокий потенциал возбуждения, поэтому последние линии имеют низкую длину волны и находятся в далекой у. ф. области. Поэтому для анализа используются другие доступные интенсивные линии. Для элементов находящихся в одной группе расстояние между уровнями уменьшается при переходе к тяжелым металлам, т.к. ослабляются связи электронов с ядром, следовательно, потенциал возбуждения последних линий увеличивается, а длина волны уменьшается.

Источники излучения и атомизации в АЭСА Функции источников Перевод пробы из жидкого или твердого состояния в газообразное. Термическая диссоциация (атомизация). Возбуждение атомов.

От температуры источника зависит химическое состояние анализируемого вещества и интенсивность излучения, т.е. От температуры источника зависит химическое состояние анализируемого вещества и интенсивность излучения, т.е. 1.Полнота атомизации пробы 2.Доля возбужденных частиц.

Пламя – самый низкий температурный источник (открыт Кирхгофом и Бунзеном). 1. В восстановительной зоне наблюдается термическая диссоциация (атомизация) и неполное сгорание горючей смеси ( горючий газ + окислитель входит в пламя). 2. Внутренний конус отделяет зону 1 от зоны 3. Внутренний конус и восстановительная зона содержит много возбужденных молекул и свободных радикалов излучение накладывается на эмиссионные линии атомов. в анализе зона 1 не используется. 3. В окислительной зоне наблюдается полное сгорание горючей смеси. Зона III интенсивно излучает в ик области и мало излучает в уф и видимой области Т.о. для анализа используется зона III в у.ф. области и видимой области.

Характеристика пламени

Физические явления и процессы, происходящие в пламени

Физические явления и процессы, происходящие в пламени При переходе атома из возбужденного в нормальное наблюдается эмиссия. Кроме того может происходить ионизация атомов (уменьшается число возбужденных атомов), а также занижается результат; самопоглощение

Достоинство пламени. Достоинство пламени. 1. Высокая стабильность пламени, обеспечивает хорошую воспроизводимость результатов. 2.Выбор состава горючей смеси, следовательно, температура позволяет оптимизировать условия атомизации и устранить физико-химические помехи (ионизация и самопоглощение). Недостатки. 1. Большой расход материала (непродолжительное пребывание частиц к источнику). 2.Не экономический источник. 3. Высокая неоднородность анализируемой пробы (множество молекул, атомов и ионов с разной кинетической энергией или температурой), следовательно, обуславливает процессы самопоглощения и самообращения – возбуждение частицы не излучают, а передают свою энергию не возбужденным атомам.

Теоретические пути повышения интенсивности. Теоретические пути повышения интенсивности. 1. Увеличение температуры пламени (замена горючей смеси). 2. Увеличение продолжительности пребывания атомов в зоне III ( окислительная зона, скорость истечения газа). 3. Снижение затрат энергии на атомизацию пробы (уменьшение размеров капель аэрозоля).

Электрическая дуга Работа всех электрических источников света (искра, дуга) основана на газовом разряде – прохождение тока через воздух или другой газ. В обычных условиях газ не проводит электрический ток (изолятор). Если подключить 2 электрода к внешнему источнику тока и в воздушном промежутке создать заряженные частицы, то воздух начинает проводить ток.

По виду образования заряженных частиц разряд делится на 2 группы: По виду образования заряженных частиц разряд делится на 2 группы: 1. Самостоятельный – при повышении напряжения заряженные частицы в воздухе приобретают высокую кинетическую энергию и передают ее молекулам газа или электродам. Поэтому возрастает количество заряженных частиц в воздушном промежутке за счет ионизации атомов и молекул и эмиссия частиц электродов. При самостоятельном газовом разряде между электродами образуется плазма – это газ, имеющий высокую t и состоящую из заряженных и нейтральных частиц. 2.Не самостоятельный разряд возникает при освещении электродов в у. ф. и рентгеновском излучении.

Электрическая дуга создает продолжительный разряд при высокой силе тока (5-7 Ампер) и не высоким напряжением (50-80 Вольт). Разряд пропускают между двумя электродами, которые изготавливают из анализируемого образца. Электрическая дуга создает продолжительный разряд при высокой силе тока (5-7 Ампер) и не высоким напряжением (50-80 Вольт). Разряд пропускают между двумя электродами, которые изготавливают из анализируемого образца. Способы введения пробы в зону электрического разряда: Анализируемый металл сам служит электродом Растворы вводят с помощью распылителей. Порошкообразные пробы помещают в специальные углубления в электродах