🗊Презентация Основы электромагнитной теории Максвелла

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №1Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №2Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №3Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №4Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №5Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №6Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №7Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №8Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №9Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №10Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №11Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №12Основы электромагнитной теории Максвелла, слайд №13
Скачать
Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Основы электромагнитной теории Максвелла. Доклад-сообщение содержит 13 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Лекция «Основы электромагнитной теории Максвелла»
Описание слайда:
ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Лекция «Основы электромагнитной теории Максвелла»

Слайд 2


Общая характеристика теории Максвелла Основу теории Максвелла составляют четыре структурных уравнения, которые записываются в интегральной и дифференциальной формах. В интегральной форме они выражают соотношения для мысленно проведенных в ЭМП контуров и замкнутых поверхностей, а в дифференциальной – показывают, как связаны между собой характеристики ЭМП и плотности электрических зарядов и токов в каждой точке пространства. Дифференциальная и интегральная формы получаются друг из друга путем применения двух теорем векторного анализа: теоремы Остроградского-Гаусса; теоремы Стокса.
Описание слайда:
Общая характеристика теории Максвелла Основу теории Максвелла составляют четыре структурных уравнения, которые записываются в интегральной и дифференциальной формах. В интегральной форме они выражают соотношения для мысленно проведенных в ЭМП контуров и замкнутых поверхностей, а в дифференциальной – показывают, как связаны между собой характеристики ЭМП и плотности электрических зарядов и токов в каждой точке пространства. Дифференциальная и интегральная формы получаются друг из друга путем применения двух теорем векторного анализа: теоремы Остроградского-Гаусса; теоремы Стокса.

Слайд 3


Теоремы векторного анализа Теорема Остроградского-Гаусса: поток Фа вектора а сквозь произвольную замкнутую поверхность S равен объемному (тройному) интегралу от дивергенции этого вектора по объему, ограниченному этой поверхностью
Описание слайда:
Теоремы векторного анализа Теорема Остроградского-Гаусса: поток Фа вектора а сквозь произвольную замкнутую поверхность S равен объемному (тройному) интегралу от дивергенции этого вектора по объему, ограниченному этой поверхностью

Слайд 4


Теоремы векторного анализа Теорема Стокса: циркуляция вектора а вдоль замкнутого контура L равна поверхностному интегралу от ротора (вихря) вектора а по замкнутой поверхности S
Описание слайда:
Теоремы векторного анализа Теорема Стокса: циркуляция вектора а вдоль замкнутого контура L равна поверхностному интегралу от ротора (вихря) вектора а по замкнутой поверхности S

Слайд 5


Первое уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах по сути, это закон электромагнитной индукции Фарадея с учетом выражения для магнитного потока Максвелл предположил, что это верно не только для проводящего замкнутого контура, но и для любого мысленно проведенного в пространстве. Другими словами: переменное магнитное поле (МП) существует всегда при наличии вихревого (переменного) электрического поля, и наоборот. Они обуславливают друг друга как при наличии проводников, так и без них. Вихревое (переменное) электрическое поле в отличие от электростатического имеет отличную от нуля циркуляцию.
Описание слайда:
Первое уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах по сути, это закон электромагнитной индукции Фарадея с учетом выражения для магнитного потока Максвелл предположил, что это верно не только для проводящего замкнутого контура, но и для любого мысленно проведенного в пространстве. Другими словами: переменное магнитное поле (МП) существует всегда при наличии вихревого (переменного) электрического поля, и наоборот. Они обуславливают друг друга как при наличии проводников, так и без них. Вихревое (переменное) электрическое поле в отличие от электростатического имеет отличную от нуля циркуляцию.

Слайд 6


Ток смещения Максвелл предположил, что источником МП может быть не только макроток (ток проводимости), но и вихревое (переменное) электрическое поле. Для количественной характеристики магнитного действия переменного электрического поля Максвелл ввел понятие тока смещения (по сути это – переменное электрическое поле). Из теоремы Остроградского-Гаусса для вектора D
Описание слайда:
Ток смещения Максвелл предположил, что источником МП может быть не только макроток (ток проводимости), но и вихревое (переменное) электрическое поле. Для количественной характеристики магнитного действия переменного электрического поля Максвелл ввел понятие тока смещения (по сути это – переменное электрическое поле). Из теоремы Остроградского-Гаусса для вектора D

Слайд 7


Второе уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах С учетом тока смещения закон полного тока для МП в веществе может быть переписан в виде второго уравнения Максвелла в интегральной форме и (по теореме Стокса) дифференциальной форме Для областей, где нет макротоков (токов проводимости) первое и второе уравнения Максвелла имеют симметричный вид
Описание слайда:
Второе уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах С учетом тока смещения закон полного тока для МП в веществе может быть переписан в виде второго уравнения Максвелла в интегральной форме и (по теореме Стокса) дифференциальной форме Для областей, где нет макротоков (токов проводимости) первое и второе уравнения Максвелла имеют симметричный вид

Слайд 8


Третье и четвертое уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах Максвелл обобщил теорему Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике - третье уравнение Максвелла в интегральной форме, с применением теоремы Остроградского-Гаусса получим дифференциальную (локальную) форму Максвелл обобщил также теорему Остроградского-Гаусса для МП в вакууме, выражающую отсутствие особых – магнитных зарядов – четвертое уравнение Максвелла в интегральной форме, в дифференциальной форме с учетом теоремы Остроградского-Гаусса
Описание слайда:
Третье и четвертое уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах Максвелл обобщил теорему Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике - третье уравнение Максвелла в интегральной форме, с применением теоремы Остроградского-Гаусса получим дифференциальную (локальную) форму Максвелл обобщил также теорему Остроградского-Гаусса для МП в вакууме, выражающую отсутствие особых – магнитных зарядов – четвертое уравнение Максвелла в интегральной форме, в дифференциальной форме с учетом теоремы Остроградского-Гаусса

Слайд 9


Полная система структурных уравнений Максвелла для ЭМП в общем случае
Описание слайда:
Полная система структурных уравнений Максвелла для ЭМП в общем случае

Слайд 10


Материальные уравнения и граничные условия для ЭМП Данные четыре структурных уравнения (табл. 1) дополняются тремя материальными уравнениями, характеризующими свойства среды. Для изотропных несегнетоэлектрических и неферромагнитных сред материальные уравнения имеют вид соответственно: Также полную систему уравнений Максвелла дополняют граничными условиями для электрического и магнитного полей
Описание слайда:
Материальные уравнения и граничные условия для ЭМП Данные четыре структурных уравнения (табл. 1) дополняются тремя материальными уравнениями, характеризующими свойства среды. Для изотропных несегнетоэлектрических и неферромагнитных сред материальные уравнения имеют вид соответственно: Также полную систему уравнений Максвелла дополняют граничными условиями для электрического и магнитного полей

Слайд 11


Полная система структурных уравнений Максвелла для стационарных ЭП и МП при наличии зарядов и токов проводимости
Описание слайда:
Полная система структурных уравнений Максвелла для стационарных ЭП и МП при наличии зарядов и токов проводимости

Слайд 12


Полная система уравнений Максвелла состоит из Четырех структурных уравнений в интегральной или дифференциальной форме Трех материальных уравнений Четырех граничных условий ВСЕГО 11 уравнений
Описание слайда:
Полная система уравнений Максвелла состоит из Четырех структурных уравнений в интегральной или дифференциальной форме Трех материальных уравнений Четырех граничных условий ВСЕГО 11 уравнений

Слайд 13


Благодарю за внимание
Описание слайда:
Благодарю за внимание

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию