🗊Презентация Основы теории двухполюсников. (Лекция 5)

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №1Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №2Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №3Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №4Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №5Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №6Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №7Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №8Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №9Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №10Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №11Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №12Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №13Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №14Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №15Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №16Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №17Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №18Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №19Основы теории двухполюсников. (Лекция 5), слайд №20
Скачать
Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Основы теории двухполюсников. (Лекция 5). Доклад-сообщение содержит 20 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Сотовые телефоны
Описание слайда:
Сотовые телефоны

Слайд 2


Лекция 5 Основы теории двухполюсников
Описание слайда:
Лекция 5 Основы теории двухполюсников

Слайд 3


Определение Двухполюсником называется электрическая цепь (или часть ЭЦ), имеющая два зажима (вывода, полюса) для подключения к внешней цепи
Описание слайда:
Определение Двухполюсником называется электрическая цепь (или часть ЭЦ), имеющая два зажима (вывода, полюса) для подключения к внешней цепи

Слайд 4


Классификация В зависимости от наличия в двухполюснике активных элементов они бывают активными, когда содержат источники электрической энергии и пассивными, когда не содержат источники
Описание слайда:
Классификация В зависимости от наличия в двухполюснике активных элементов они бывают активными, когда содержат источники электрической энергии и пассивными, когда не содержат источники

Слайд 5


Теорема замещения значение всех токов и напряжений в цепи не изменится, если любую ветвь цепи заменить источником напряжения, у которого эдс равна напряжению на этой ветви до замены или источником тока, у которого равен току в этой ветви до замены.
Описание слайда:
Теорема замещения значение всех токов и напряжений в цепи не изменится, если любую ветвь цепи заменить источником напряжения, у которого эдс равна напряжению на этой ветви до замены или источником тока, у которого равен току в этой ветви до замены.

Слайд 6


Принцип суперпозиции напряжения и токи в отдельных ветвях цепи равны алгебраической сумме соответственно напряжений и токов в данных ветвях от каждого напряжения (ЭДС) и тока источников в отдельности.
Описание слайда:
Принцип суперпозиции напряжения и токи в отдельных ветвях цепи равны алгебраической сумме соответственно напряжений и токов в данных ветвях от каждого напряжения (ЭДС) и тока источников в отдельности.

Слайд 7


Расчет методом наложения Рассчитываем столько вспомогательных схем, сколько источников в цепи. При составлении вспомогательной схемы оставляем один из источников, а напряжения (эдс)
Описание слайда:
Расчет методом наложения Рассчитываем столько вспомогательных схем, сколько источников в цепи. При составлении вспомогательной схемы оставляем один из источников, а напряжения (эдс)

Слайд 8


Расчет методом наложения и токи остальных источников считаем равными нулю. При этом на схеме источники эдс замыкаем накоротко, а ветви с источниками тока размыкаем.
Описание слайда:
Расчет методом наложения и токи остальных источников считаем равными нулю. При этом на схеме источники эдс замыкаем накоротко, а ветви с источниками тока размыкаем.

Слайд 9


Расчет методом наложения Токи в исходной цепи находим как алгебраическую сумму соответствующих токов в вспомогательных схемах.
Описание слайда:
Расчет методом наложения Токи в исходной цепи находим как алгебраическую сумму соответствующих токов в вспомогательных схемах.

Слайд 10


Пример. Методом наложения определить ток I, если: J= 3 A, E1= 6 B, R1 = 1 Ом, R2= 2 Ом.
Описание слайда:
Пример. Методом наложения определить ток I, если: J= 3 A, E1= 6 B, R1 = 1 Ом, R2= 2 Ом.

Слайд 11


Решение: 1. I1 = J R1/(R1+R2) = 1A, 2. I2 = E1/(R1+R2) = 2 A, 3. I = I1 – I2= - 1 A.
Описание слайда:
Решение: 1. I1 = J R1/(R1+R2) = 1A, 2. I2 = E1/(R1+R2) = 2 A, 3. I = I1 – I2= - 1 A.

Слайд 12


Теорема об эквивалентном источнике напряжения ток в любой ветви линейной электрической цепи не изменится, если активный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником напряжения (ЭДС) , равным напряжению холостого хода на зажимах разомкнутой ветви Uх х , и внутренним сопротивлением, равным эквивалентному входному сопротивлению пассивного двухполюсника со стороны разомкнутой ветви Rв х .
Описание слайда:
Теорема об эквивалентном источнике напряжения ток в любой ветви линейной электрической цепи не изменится, если активный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником напряжения (ЭДС) , равным напряжению холостого хода на зажимах разомкнутой ветви Uх х , и внутренним сопротивлением, равным эквивалентному входному сопротивлению пассивного двухполюсника со стороны разомкнутой ветви Rв х .

Слайд 13


Теорема об эквивалентном источнике тока ток в любой ветви линейной электрической цепи не изменится, если активный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником тока, равным току короткого замыкания этой ветви Jк з , и внутренней проводимостью, равной эквивалентной входной проводимости пассивного двухполюсника со стороны разомкнутой ветви Gв х .
Описание слайда:
Теорема об эквивалентном источнике тока ток в любой ветви линейной электрической цепи не изменится, если активный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником тока, равным току короткого замыкания этой ветви Jк з , и внутренней проводимостью, равной эквивалентной входной проводимости пассивного двухполюсника со стороны разомкнутой ветви Gв х .

Слайд 14


Эквивалентный источник напряжения
Описание слайда:
Эквивалентный источник напряжения

Слайд 15


Эквивалентный источник тока
Описание слайда:
Эквивалентный источник тока

Слайд 16


Пример расчета с помощью эквивалентного источника:
Описание слайда:
Пример расчета с помощью эквивалентного источника:

Слайд 17


Решение:
Описание слайда:
Решение:

Слайд 18


Расчет эквивалентной схемы
Описание слайда:
Расчет эквивалентной схемы

Слайд 19


Передача энергии i = uxx/(Rвх+Rн), Pн=Rнi2= =Rнu2xx/ /(Rвх+Rн)2,
Описание слайда:
Передача энергии i = uxx/(Rвх+Rн), Pн=Rнi2= =Rнu2xx/ /(Rвх+Rн)2,

Слайд 20


Оптимальная нагрузка
Описание слайда:
Оптимальная нагрузка

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию