🗊Презентация Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №1Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №2Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №3Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №4Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №5Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №6Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №7Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №8Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №9Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №10Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №11Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №12Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №13Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №14Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №15Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №16Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №17Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №18Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №19Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №20Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №21Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №22Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №23Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №24Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №25Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №26Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №27Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №28Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №29Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №30Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №31
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо. Доклад-сообщение содержит 31 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Приведение системы сил к заданному центру Теорема Пуансо
Описание слайда:
Приведение системы сил к заданному центру Теорема Пуансо

Слайд 2


Теорема1 - О параллельном переносе силы (лемма Пуансо): силу , не изменяя ее действия на абсолютно твердое тело, можно переносить из данной точки А в любую другую точку О тела, прибавляя при этом пару с моментом равным моменту переносимой силы относительно точки О, в которую переносится сила .
Описание слайда:
Теорема1 - О параллельном переносе силы (лемма Пуансо): силу , не изменяя ее действия на абсолютно твердое тело, можно переносить из данной точки А в любую другую точку О тела, прибавляя при этом пару с моментом равным моменту переносимой силы относительно точки О, в которую переносится сила .

Слайд 3


Доказательство
Описание слайда:
Доказательство

Слайд 4


Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №4
Описание слайда:

Слайд 5


Теорема 2 – О приведении системы сил к заданному центру (теорема Пуансо): Любая система сил , действующая на абсолютно твердое тело, при приведении к произвольному центру О заменяется главным вектором системы сил, приложенным в центре О и парой сил с моментом , равным главному моменту системы сил относительно центра О.
Описание слайда:
Теорема 2 – О приведении системы сил к заданному центру (теорема Пуансо): Любая система сил , действующая на абсолютно твердое тело, при приведении к произвольному центру О заменяется главным вектором системы сил, приложенным в центре О и парой сил с моментом , равным главному моменту системы сил относительно центра О.

Слайд 6


Доказательство
Описание слайда:
Доказательство

Слайд 7


Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №7
Описание слайда:

Слайд 8


Используя теорему 1 перенесем все силы в центр О прибавляя пары с моментами равными моментам сил относительно центра О. Сложив все силы и моменты получим в центре О два вектора и равные: Используя теорему 1 перенесем все силы в центр О прибавляя пары с моментами равными моментам сил относительно центра О. Сложив все силы и моменты получим в центре О два вектора и равные:
Описание слайда:
Используя теорему 1 перенесем все силы в центр О прибавляя пары с моментами равными моментам сил относительно центра О. Сложив все силы и моменты получим в центре О два вектора и равные: Используя теорему 1 перенесем все силы в центр О прибавляя пары с моментами равными моментам сил относительно центра О. Сложив все силы и моменты получим в центре О два вектора и равные:

Слайд 9


Для плоской системы сил главный вектор лежит в плоскости действия сил, а главный момент  перпендикулярен этой плоскости. Поэтому главный момент плоской системы сил относительно центра О определяется как сумма алгебраических моментов сил относительно центра О и изображается на плоскости дуговой стрелкой.
Описание слайда:
Для плоской системы сил главный вектор лежит в плоскости действия сил, а главный момент  перпендикулярен этой плоскости. Поэтому главный момент плоской системы сил относительно центра О определяется как сумма алгебраических моментов сил относительно центра О и изображается на плоскости дуговой стрелкой.

Слайд 10


Частные случаи приведения системы сил: система сил приводится к одной паре, лежащей в плоскости действия сил с моментом (причем это свободный вектор).
Описание слайда:
Частные случаи приведения системы сил: система сил приводится к одной паре, лежащей в плоскости действия сил с моментом (причем это свободный вектор).

Слайд 11


система сил приводится к равнодействующей , приложенной в центреО.   система сил приводится к равнодействующей , проходящей через точку С, положение которой определяется равенством
Описание слайда:
система сил приводится к равнодействующей , приложенной в центреО.   система сил приводится к равнодействующей , проходящей через точку С, положение которой определяется равенством

Слайд 12


система сил уравновешена. Теорема: Для равновесия любой системы сил необходимо и достаточно, чтобы главный вектор и главный момент этой системы относительно любого центра (точки) были равны нулю.
Описание слайда:
система сил уравновешена. Теорема: Для равновесия любой системы сил необходимо и достаточно, чтобы главный вектор и главный момент этой системы относительно любого центра (точки) были равны нулю.

Слайд 13


РАВНОВЕСИЕ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СИЛ Необходимые и достаточные условия равновесия твердого тела, находящегося под действием произвольной плоской системы сил имеют вид Из этих векторных уравнений следуют три формы аналитических условий равновесия.
Описание слайда:
РАВНОВЕСИЕ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СИЛ Необходимые и достаточные условия равновесия твердого тела, находящегося под действием произвольной плоской системы сил имеют вид Из этих векторных уравнений следуют три формы аналитических условий равновесия.

Слайд 14


Основная форма условий равновесия для сил, лежащих в плоскости ОХУ: Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций сил на каждую из координатных осей и сумма моментов сил относительно любой точки, лежащей в плоскости действия сил, были равны нулю.
Описание слайда:
Основная форма условий равновесия для сил, лежащих в плоскости ОХУ: Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций сил на каждую из координатных осей и сумма моментов сил относительно любой точки, лежащей в плоскости действия сил, были равны нулю.

Слайд 15


Вторая форма условий равновесия: Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех сил относительно двух точек А и В и сумма их проекций на ось ОX, не перпендикулярную прямой АВ, были равны нулю.
Описание слайда:
Вторая форма условий равновесия: Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех сил относительно двух точек А и В и сумма их проекций на ось ОX, не перпендикулярную прямой АВ, были равны нулю.

Слайд 16


Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №16
Описание слайда:

Слайд 17


Третья форма условий равновесия Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех сил относительно любых трех точек А, В и С, не лежащих на одной прямой, были равны нулю. 
Описание слайда:
Третья форма условий равновесия Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех сил относительно любых трех точек А, В и С, не лежащих на одной прямой, были равны нулю. 

Слайд 18


Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №18
Описание слайда:

Слайд 19


Для проверки решения задачи на равновесие плоской системы сил составляют сумму моментов всех сил относительно других точек или строят в масштабе многоугольник всех сил, действующих на тело. Если проверочное уравнение обращается в тождество, а многоугольник сил замкнут, то задача решена верно.
Описание слайда:
Для проверки решения задачи на равновесие плоской системы сил составляют сумму моментов всех сил относительно других точек или строят в масштабе многоугольник всех сил, действующих на тело. Если проверочное уравнение обращается в тождество, а многоугольник сил замкнут, то задача решена верно.

Слайд 20


РАВНОВЕСИЕ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ Пусть все силы лежат в плоскости О1XY. При приведении этой системы сил к произвольному центру (точке) О получим главный вектор // , приложенный в точке О, и пару сил с моментом //O1Z.
Описание слайда:
РАВНОВЕСИЕ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ Пусть все силы лежат в плоскости О1XY. При приведении этой системы сил к произвольному центру (точке) О получим главный вектор // , приложенный в точке О, и пару сил с моментом //O1Z.

Слайд 21


Расположим ось О1Y параллельно силам тогда вектор перпендикулярен плоскости О1XY и его можно считать величиной алгебраической
Описание слайда:
Расположим ось О1Y параллельно силам тогда вектор перпендикулярен плоскости О1XY и его можно считать величиной алгебраической

Слайд 22


Основная форма условий равновесия Для равновесия плоской системы параллельных сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на ось О1Y, параллельную им, и сумма их моментов относительно любой точки О, лежащей в плоскости действия сил О1XY, были равны нулю.
Описание слайда:
Основная форма условий равновесия Для равновесия плоской системы параллельных сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на ось О1Y, параллельную им, и сумма их моментов относительно любой точки О, лежащей в плоскости действия сил О1XY, были равны нулю.

Слайд 23


Вторая форма условий равновесия: Для равновесия плоской системы параллельных сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех сил относительно любых двух точек А и В (причем прямая АВ не параллельна силам), были равны нулю
Описание слайда:
Вторая форма условий равновесия: Для равновесия плоской системы параллельных сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех сил относительно любых двух точек А и В (причем прямая АВ не параллельна силам), были равны нулю

Слайд 24


Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №24
Описание слайда:

Слайд 25


РАСПРЕДЕЛЕННЫЕ НАГРУЗКИ равномерно распределенная вдоль прямой нагрузка. Это система параллельных сил, которая характеризуется постоянной интенсивностью q - значением силы, приходящейся на единицу длины нагруженного участка АВ длиной а. Размерность распределенной нагрузки [q] = H/м. При статических расчетах эту систему параллельных сил заменяют равнодействующей , приложенной в середине отрезка АВ, ее модуль равен Q = q×a.
Описание слайда:
РАСПРЕДЕЛЕННЫЕ НАГРУЗКИ равномерно распределенная вдоль прямой нагрузка. Это система параллельных сил, которая характеризуется постоянной интенсивностью q - значением силы, приходящейся на единицу длины нагруженного участка АВ длиной а. Размерность распределенной нагрузки [q] = H/м. При статических расчетах эту систему параллельных сил заменяют равнодействующей , приложенной в середине отрезка АВ, ее модуль равен Q = q×a.

Слайд 26


Неравномерно распределенная нагрузка. Параллельные силы увеличиваются от нуля до qmax по линейному закону. Равнодействующая таких сил по модулю равна площади треугольника АВС, Q = 0,5×qmax×a. Линия действия равнодействующей силы проходит через центр тяжести треугольника, т. е. на расстоянии a/3 от точки В.
Описание слайда:
Неравномерно распределенная нагрузка. Параллельные силы увеличиваются от нуля до qmax по линейному закону. Равнодействующая таких сил по модулю равна площади треугольника АВС, Q = 0,5×qmax×a. Линия действия равнодействующей силы проходит через центр тяжести треугольника, т. е. на расстоянии a/3 от точки В.

Слайд 27


РАВНОВЕСИЕ СИСТЕМЫ ТЕЛ
Описание слайда:
РАВНОВЕСИЕ СИСТЕМЫ ТЕЛ

Слайд 28


Для определения внутренних и внешних реакций связей трех шарнирной арки расчленим конструкцию по соединительному шарниру С на две части и рассмотрим равновесие каждой из частей в отдельности.
Описание слайда:
Для определения внутренних и внешних реакций связей трех шарнирной арки расчленим конструкцию по соединительному шарниру С на две части и рассмотрим равновесие каждой из частей в отдельности.

Слайд 29


При действии на трех шарнирную арку заданной произвольной плоской системы сил для каждой части можно записать по три уравнения равновесия: дляАС                                          дляСВ
Описание слайда:
При действии на трех шарнирную арку заданной произвольной плоской системы сил для каждой части можно записать по три уравнения равновесия: дляАС                                          дляСВ

Слайд 30


Статически определимые системы тел Системы тел (тело), для которых число неизвестных реакций связей равно числу уравнений равновесия, называются статически определимыми. Если число неизвестных реакций связей больше числа уравнений равновесия (на одно, два и т.д.), то системы тел называются статически неопределимыми (соответственно один, два и т.д. раза). Такие задачи невозможно решить методами статики.
Описание слайда:
Статически определимые системы тел Системы тел (тело), для которых число неизвестных реакций связей равно числу уравнений равновесия, называются статически определимыми. Если число неизвестных реакций связей больше числа уравнений равновесия (на одно, два и т.д.), то системы тел называются статически неопределимыми (соответственно один, два и т.д. раза). Такие задачи невозможно решить методами статики.

Слайд 31


Приведение системы сил к заданному центру. Теорема Пуансо, слайд №31
Описание слайда:

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию