Релятивістська кінематика. (Лекція 6) - презентация, доклад, проект скачать

Нажмите для полного просмотра!

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №1

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №2

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №3

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №4

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №5

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №6

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №7

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №8

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №9

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №10

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №11

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №12

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №13

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №14

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №15

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №16

Релятивістська кінематика. (Лекція 6), слайд №17

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Релятивістська кінематика. (Лекція 6). Доклад-сообщение содержит 17 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Лекція 6. Релятивістська кінематика 1. Постулати спеціальної теорії відносності. 2. Перетворення Лоренца. 3. Відносність проміжків часу і довжини в різних інерціальних системах. 4. Релятивістський закон додавання швидкостей. 5. Інваріант релятивістської кінематики.

Слайд 2

Описание слайда:

Дослід Майкельсона з визначення швидкості світла

Слайд 3

Описание слайда:

Альберт Ейнштейн (1879-1955). Нобелівська премія 1921 р.

Слайд 4

Описание слайда:

Постулати спеціальної теорії відносності 1. Принцип відносності: ніякі досліди, проведені в середині інерціальної системи відліку, не дають можливості виявити, чи знаходиться ця система в стані спокою, чи рухається рівномірно і прямолінійно; всі закони природи інваріантні відносно переходу від однієї інерціальної системи відліку до іншої. 2. Принцип інваріантності швидкості світла: швидкість світла у вакуумі не залежить від швидкості руху джерела світла або спостерігача і однакова у всіх інерціальних системах відліку.

Слайд 5

Описание слайда:

Постулати спеціальної теорії відносності Розглянемо дві інерціальні системи К і К’. В початковий час t=t’, коли точки О і О’ збігаються, випромінюється імпульс світла.

Слайд 6

Описание слайда:

Перетворення Лоренца. Розглянемо дві інерціальні системи К і К’. Система К’ рухається зі швидкістю вздовж осі х.

Слайд 7

Описание слайда:

Перетворення Лоренца.

Слайд 8

Описание слайда:

Перетворення Лоренца.

Слайд 9

Описание слайда:

Відносність проміжків часу і довжини і різних системах

Слайд 10

Описание слайда:

Відносність проміжків часу і довжини в різних системах Якщо

Слайд 11

Описание слайда:

Відносність проміжків часу

Слайд 12

Описание слайда:

Задача Апаратура, яка знаходиться на Землі, зареєструвала удари блискавки на висоті 7103 м і 2103 м як одночасну подію. Який інтервал між блискавками зареєструвала апаратура на космічному кораблі, який віддаляється від Землі зі швидкістю, що дорівнює 0,8 від швидкості світла?

Слайд 13

Описание слайда:

Відносність проміжків часу і довжини в різних системах

Слайд 14

Описание слайда:

Відносність проміжків часу і довжини і різних системах Нехай лінійка довжиною рухається разом з системою К’. Довжина в системі К:

Слайд 15

Описание слайда:

Задача Яку частину швидкості світла складає швидкість тіла, що рухається, якщо його релятивістське зменшення лінійних розмірів складає 70% ?

Слайд 16

Описание слайда:

Релятивістський закон додавання швидкостей

Слайд 17

Описание слайда:

Інваріант релятивістської кінематики Нехай відбулися дві події в точках ct1, x1, y1, z1 та ct2, x2, y2, z2. Введемо позначення t = t2 – t1, x = x2 – x1, y = y2 – y1, z = z2 – z1. Точки, які характеризуються 4 координатами, називаються світовими точками. Введемо інтервал: Виявилось, що величина S2 є інваріантом відносно перетворення координат, тобто Величина власного інтервалу часу