🗊Презентация Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №1Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №2Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №3Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №4Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №5Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №6Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №7Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №8Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №9Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №10Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №11Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №12Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №13Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №14Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №15Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №16Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №17Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №18Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №19Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №20Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №21Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №22Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №23
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке. Доклад-сообщение содержит 23 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Система сил, моменты
Описание слайда:
Система сил, моменты

Слайд 2


Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке Поскольку силу можно переносить по линии ее действия, то сходящиеся силы всегда можно перенести в одну точку – в точку пересечения этих линий действия. Пусть даны четыре силы. Перенесем эти силы в точку К.
Описание слайда:
Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке Поскольку силу можно переносить по линии ее действия, то сходящиеся силы всегда можно перенести в одну точку – в точку пересечения этих линий действия. Пусть даны четыре силы. Перенесем эти силы в точку К.

Слайд 3


Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №3
Описание слайда:

Слайд 4


По правилу треугольника сложим последовательно данные силы. По правилу треугольника сложим последовательно данные силы.
Описание слайда:
По правилу треугольника сложим последовательно данные силы. По правилу треугольника сложим последовательно данные силы.

Слайд 5


Фигура ОАВСD называется силовым многоугольником. Фигура ОАВСD называется силовым многоугольником. Замыкающая сторона этого многоугольника представляет собой равнодействующую заданной системы сил, равную их геометрической сумме. Равнодействующая сила всегда направлена от начала первого слагаемого к концу последнего слагаемого
Описание слайда:
Фигура ОАВСD называется силовым многоугольником. Фигура ОАВСD называется силовым многоугольником. Замыкающая сторона этого многоугольника представляет собой равнодействующую заданной системы сил, равную их геометрической сумме. Равнодействующая сила всегда направлена от начала первого слагаемого к концу последнего слагаемого

Слайд 6


Проекция силы на ось. Проекция вектора на ось является скалярной величиной, которая определяется отрезком оси, отсекаемым перпендикулярами, опущенными на нее из начала и конца вектора. Проекция вектора считается положительной, если направление от начала проекции к ее концу совпадает с положительным направлением оси. Проекция вектора считается отрицательной, если направление от начала проекции к ее концу противоположно положительному направлению оси.
Описание слайда:
Проекция силы на ось. Проекция вектора на ось является скалярной величиной, которая определяется отрезком оси, отсекаемым перпендикулярами, опущенными на нее из начала и конца вектора. Проекция вектора считается положительной, если направление от начала проекции к ее концу совпадает с положительным направлением оси. Проекция вектора считается отрицательной, если направление от начала проекции к ее концу противоположно положительному направлению оси.

Слайд 7


Проекция силы на ось координат равна произведению модуля силы на косинус угла между вектором силы и положительным направлением оси. Проекция силы на ось координат равна произведению модуля силы на косинус угла между вектором силы и положительным направлением оси. Fx = F cos α
Описание слайда:
Проекция силы на ось координат равна произведению модуля силы на косинус угла между вектором силы и положительным направлением оси. Проекция силы на ось координат равна произведению модуля силы на косинус угла между вектором силы и положительным направлением оси. Fx = F cos α

Слайд 8


Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №8
Описание слайда:

Слайд 9


Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №9
Описание слайда:

Слайд 10


Проекция векторной суммы или равнодействующей на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось. Проекция векторной суммы или равнодействующей на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось. Fх = F1x+F2x+F3x+ F4x
Описание слайда:
Проекция векторной суммы или равнодействующей на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось. Проекция векторной суммы или равнодействующей на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось. Fх = F1x+F2x+F3x+ F4x

Слайд 11


Пара сил и моменты сил Две равные и параллельные силы, направленные в противоположные стороны и не лежащие на одной прямой, называются парой сил
Описание слайда:
Пара сил и моменты сил Две равные и параллельные силы, направленные в противоположные стороны и не лежащие на одной прямой, называются парой сил

Слайд 12


Действие пары сил на твердое тело состоит в том, что она стремится вращать это тело. Действие пары сил на твердое тело состоит в том, что она стремится вращать это тело. Способность пары сил производить вращение определяется моментом пары, равным произведению силы на кратчайшее расстояние (взятое по перпендикуляру к силам) между линиями действия сил. М = F·a = F '·а. Кратчайшее расстояние между линиями действия сил а называется плечом пары.
Описание слайда:
Действие пары сил на твердое тело состоит в том, что она стремится вращать это тело. Действие пары сил на твердое тело состоит в том, что она стремится вращать это тело. Способность пары сил производить вращение определяется моментом пары, равным произведению силы на кратчайшее расстояние (взятое по перпендикуляру к силам) между линиями действия сил. М = F·a = F '·а. Кратчайшее расстояние между линиями действия сил а называется плечом пары.

Слайд 13


Эффект действия пары сил полностью определяется ее моментом. Эффект действия пары сил полностью определяется ее моментом. Момент пары в СИ измеряется в ньютон-метрах (Н·м) или в единицах, кратных ньютон-метру: кН·м, МН·м
Описание слайда:
Эффект действия пары сил полностью определяется ее моментом. Эффект действия пары сил полностью определяется ее моментом. Момент пары в СИ измеряется в ньютон-метрах (Н·м) или в единицах, кратных ньютон-метру: кН·м, МН·м

Слайд 14


Момент пары сил будем считать положительным, если пара стремится повернуть тело по направлению хода часовой стрелки, и отрицательным, если пара стремится вращать тело против хода часовой стрелки Момент пары сил будем считать положительным, если пара стремится повернуть тело по направлению хода часовой стрелки, и отрицательным, если пара стремится вращать тело против хода часовой стрелки
Описание слайда:
Момент пары сил будем считать положительным, если пара стремится повернуть тело по направлению хода часовой стрелки, и отрицательным, если пара стремится вращать тело против хода часовой стрелки Момент пары сил будем считать положительным, если пара стремится повернуть тело по направлению хода часовой стрелки, и отрицательным, если пара стремится вращать тело против хода часовой стрелки

Слайд 15


Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие. Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие. Сложение пар производится алгебраическим суммированием их моментов, т. е. момент результирующей пары равен алгебраической сумме моментов составляющих пар. М = М1 + М2 + … + Мn =
Описание слайда:
Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие. Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие. Сложение пар производится алгебраическим суммированием их моментов, т. е. момент результирующей пары равен алгебраической сумме моментов составляющих пар. М = М1 + М2 + … + Мn =

Слайд 16


Момент силы относительно точки и оси Момент силы относительно точки определяется произведением, модуля силы на длину перпендикуляра, опущенного из точки на линию действия силы
Описание слайда:
Момент силы относительно точки и оси Момент силы относительно точки определяется произведением, модуля силы на длину перпендикуляра, опущенного из точки на линию действия силы

Слайд 17


Момент силы F относительно определяется произведением силы на плечо М0 = F·a. Измеряют моменты сил в ньютон-метрах (Н·м)
Описание слайда:
Момент силы F относительно определяется произведением силы на плечо М0 = F·a. Измеряют моменты сил в ньютон-метрах (Н·м)

Слайд 18


Для определения момента силы относительно оси нужно спроецировать силу на плоскость, перпендикулярную оси, и найти момент проекции силы относительно точки пересечения оси с этой плоскостью. Для определения момента силы относительно оси нужно спроецировать силу на плоскость, перпендикулярную оси, и найти момент проекции силы относительно точки пересечения оси с этой плоскостью.
Описание слайда:
Для определения момента силы относительно оси нужно спроецировать силу на плоскость, перпендикулярную оси, и найти момент проекции силы относительно точки пересечения оси с этой плоскостью. Для определения момента силы относительно оси нужно спроецировать силу на плоскость, перпендикулярную оси, и найти момент проекции силы относительно точки пересечения оси с этой плоскостью.

Слайд 19


Приведение произвольной системы сил к заданному центру
Описание слайда:
Приведение произвольной системы сил к заданному центру

Слайд 20


Приведем систему трех произвольно расположенных сил F1, F2 и F3, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и А3, к заданному центру О. Приведем систему трех произвольно расположенных сил F1, F2 и F3, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и А3, к заданному центру О. Получим три силы F1'', F2" и F3'', приложенные в центре О, и три присоединенные пары сил F1, F1', F2, F2‘ и F3, F '3
Описание слайда:
Приведем систему трех произвольно расположенных сил F1, F2 и F3, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и А3, к заданному центру О. Приведем систему трех произвольно расположенных сил F1, F2 и F3, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и А3, к заданному центру О. Получим три силы F1'', F2" и F3'', приложенные в центре О, и три присоединенные пары сил F1, F1', F2, F2‘ и F3, F '3

Слайд 21


Произвольно расположенные в пространстве силы, можно привести к одной силе, равной их главному вектору (равнодействующей) и приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения. Произвольно расположенные в пространстве силы, можно привести к одной силе, равной их главному вектору (равнодействующей) и приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения.
Описание слайда:
Произвольно расположенные в пространстве силы, можно привести к одной силе, равной их главному вектору (равнодействующей) и приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения. Произвольно расположенные в пространстве силы, можно привести к одной силе, равной их главному вектору (равнодействующей) и приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения.

Слайд 22


Для вычисления главного вектора R* системы сил, произвольно расположенных на плоскости, воспользуемся методом проекций. R*=F1+F2+…+Fn. Для вычисления главного вектора R* системы сил, произвольно расположенных на плоскости, воспользуемся методом проекций. R*=F1+F2+…+Fn. Обозначив Rx, Ry – проекции главного вектора на оси координат, получим Rx = F1x+F2x+…+Fnx, Ry = F1y+F2y+…+Fny, где F1x, F2x, ..., Fnx; F1y, F2y, Fny – проекции сил F1, F2, …, Fn соответственно на оси x и y. Модуль и направление главного вектора R* определяются по формулам .
Описание слайда:
Для вычисления главного вектора R* системы сил, произвольно расположенных на плоскости, воспользуемся методом проекций. R*=F1+F2+…+Fn. Для вычисления главного вектора R* системы сил, произвольно расположенных на плоскости, воспользуемся методом проекций. R*=F1+F2+…+Fn. Обозначив Rx, Ry – проекции главного вектора на оси координат, получим Rx = F1x+F2x+…+Fnx, Ry = F1y+F2y+…+Fny, где F1x, F2x, ..., Fnx; F1y, F2y, Fny – проекции сил F1, F2, …, Fn соответственно на оси x и y. Модуль и направление главного вектора R* определяются по формулам .

Слайд 23


Все присоединенные пары сил лежат в одной плоскости. Все присоединенные пары сил лежат в одной плоскости. Момент эквивалентной им пары сил, равный главному моменту системы сил относительно центра приведения, определяется согласно как алгебраическая сумма моментов сил относительно этого центра. М = М0 =.
Описание слайда:
Все присоединенные пары сил лежат в одной плоскости. Все присоединенные пары сил лежат в одной плоскости. Момент эквивалентной им пары сил, равный главному моменту системы сил относительно центра приведения, определяется согласно как алгебраическая сумма моментов сил относительно этого центра. М = М0 =.

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию