Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке

Нажмите для полного просмотра!

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №2

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №3

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №4

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №5

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №6

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №7

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №8

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №9

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №10

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №11

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №12

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №13

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №14

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №15

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №16

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №17

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №18

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №19

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №20

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №21

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №22

Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке, слайд №23

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Система сил, моменты. Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке. Доклад-сообщение содержит 23 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Система сил, моменты

Слайд 2

Описание слайда:

Геометрический метод сложения сил, приложенных в одной точке Поскольку силу можно переносить по линии ее действия, то сходящиеся силы всегда можно перенести в одну точку – в точку пересечения этих линий действия. Пусть даны четыре силы. Перенесем эти силы в точку К.

Слайд 3

Описание слайда:

Слайд 4

Описание слайда:

По правилу треугольника сложим последовательно данные силы. По правилу треугольника сложим последовательно данные силы.

Слайд 5

Описание слайда:

Фигура ОАВСD называется силовым многоугольником. Фигура ОАВСD называется силовым многоугольником. Замыкающая сторона этого многоугольника представляет собой равнодействующую заданной системы сил, равную их геометрической сумме. Равнодействующая сила всегда направлена от начала первого слагаемого к концу последнего слагаемого

Слайд 6

Описание слайда:

Проекция силы на ось. Проекция вектора на ось является скалярной величиной, которая определяется отрезком оси, отсекаемым перпендикулярами, опущенными на нее из начала и конца вектора. Проекция вектора считается положительной, если направление от начала проекции к ее концу совпадает с положительным направлением оси. Проекция вектора считается отрицательной, если направление от начала проекции к ее концу противоположно положительному направлению оси.

Слайд 7

Описание слайда:

Проекция силы на ось координат равна произведению модуля силы на косинус угла между вектором силы и положительным направлением оси. Проекция силы на ось координат равна произведению модуля силы на косинус угла между вектором силы и положительным направлением оси. Fx = F cos α

Слайд 8

Описание слайда:

Слайд 9

Описание слайда:

Слайд 10

Описание слайда:

Проекция векторной суммы или равнодействующей на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось. Проекция векторной суммы или равнодействующей на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось. Fх = F1x+F2x+F3x+ F4x

Слайд 11

Описание слайда:

Пара сил и моменты сил Две равные и параллельные силы, направленные в противоположные стороны и не лежащие на одной прямой, называются парой сил

Слайд 12

Описание слайда:

Действие пары сил на твердое тело состоит в том, что она стремится вращать это тело. Действие пары сил на твердое тело состоит в том, что она стремится вращать это тело. Способность пары сил производить вращение определяется моментом пары, равным произведению силы на кратчайшее расстояние (взятое по перпендикуляру к силам) между линиями действия сил. М = F·a = F '·а. Кратчайшее расстояние между линиями действия сил а называется плечом пары.

Слайд 13

Описание слайда:

Эффект действия пары сил полностью определяется ее моментом. Эффект действия пары сил полностью определяется ее моментом. Момент пары в СИ измеряется в ньютон-метрах (Н·м) или в единицах, кратных ньютон-метру: кН·м, МН·м

Слайд 14

Описание слайда:

Момент пары сил будем считать положительным, если пара стремится повернуть тело по направлению хода часовой стрелки, и отрицательным, если пара стремится вращать тело против хода часовой стрелки Момент пары сил будем считать положительным, если пара стремится повернуть тело по направлению хода часовой стрелки, и отрицательным, если пара стремится вращать тело против хода часовой стрелки

Слайд 15

Описание слайда:

Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие. Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие. Сложение пар производится алгебраическим суммированием их моментов, т. е. момент результирующей пары равен алгебраической сумме моментов составляющих пар. М = М1 + М2 + … + Мn =

Слайд 16

Описание слайда:

Момент силы относительно точки и оси Момент силы относительно точки определяется произведением, модуля силы на длину перпендикуляра, опущенного из точки на линию действия силы

Слайд 17

Описание слайда:

Момент силы F относительно определяется произведением силы на плечо М0 = F·a. Измеряют моменты сил в ньютон-метрах (Н·м)

Слайд 18

Описание слайда:

Для определения момента силы относительно оси нужно спроецировать силу на плоскость, перпендикулярную оси, и найти момент проекции силы относительно точки пересечения оси с этой плоскостью. Для определения момента силы относительно оси нужно спроецировать силу на плоскость, перпендикулярную оси, и найти момент проекции силы относительно точки пересечения оси с этой плоскостью.

Слайд 19

Описание слайда:

Приведение произвольной системы сил к заданному центру

Слайд 20

Описание слайда:

Приведем систему трех произвольно расположенных сил F1, F2 и F3, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и А3, к заданному центру О. Приведем систему трех произвольно расположенных сил F1, F2 и F3, приложенных к твердому телу в точках А1, А2 и А3, к заданному центру О. Получим три силы F1'', F2" и F3'', приложенные в центре О, и три присоединенные пары сил F1, F1', F2, F2‘ и F3, F '3

Слайд 21

Описание слайда:

Произвольно расположенные в пространстве силы, можно привести к одной силе, равной их главному вектору (равнодействующей) и приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения. Произвольно расположенные в пространстве силы, можно привести к одной силе, равной их главному вектору (равнодействующей) и приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения.

Слайд 22

Описание слайда:

Для вычисления главного вектора R* системы сил, произвольно расположенных на плоскости, воспользуемся методом проекций. R*=F1+F2+…+Fn. Для вычисления главного вектора R* системы сил, произвольно расположенных на плоскости, воспользуемся методом проекций. R*=F1+F2+…+Fn. Обозначив Rx, Ry – проекции главного вектора на оси координат, получим Rx = F1x+F2x+…+Fnx, Ry = F1y+F2y+…+Fny, где F1x, F2x, ..., Fnx; F1y, F2y, Fny – проекции сил F1, F2, …, Fn соответственно на оси x и y. Модуль и направление главного вектора R* определяются по формулам .

Слайд 23

Описание слайда:

Все присоединенные пары сил лежат в одной плоскости. Все присоединенные пары сил лежат в одной плоскости. Момент эквивалентной им пары сил, равный главному моменту системы сил относительно центра приведения, определяется согласно как алгебраическая сумма моментов сил относительно этого центра. М = М0 =.