🗊Презентация Скачок уплотнения. Возникновение скачка уплотнения

Скачок уплотнения Возникновение скачка уплотнения

Прямой скачок уплотнения Возникновение прямого скачка можно представить, если рассматривать конечное по величине изменение давления как сумму следующих друг за другом малых возмущений. Примером подобного явления в капельной жидкости является рассмотренный выше гидравлический удар. Рассмотрим распространение конечных возмущений в газе, который находится в трубе с поршнем и сначала неподвижен, рисунок 1.

Рисунок 1

Косые скачки уплотнения Возникновение косых скачков наблюдается, например, при обтекании сверхзвуковым потоком (w1>a; M1 > 1) острого клина с очень малым углом раствора , когда возмущение потока весьма невелико и угол  характеристики АВ может быть определен по формуле для характеристик  = arcsin*1/М1

Косые скачки уплотнения   Если же угол  "конечный", то и возмущение сжатия оказывается конечным; волна уплотнения АВ носит название косого скачка уплотнения (рисунок 2 б), при переходе через который скачкообразно возрастают p,  и T, а скорость газа уменьшается (w2 < w1), но остается , в целом, сверхзвуковой. При этом угол косого скачка  > угла Маха , уменьшается с увеличением w1(M1) и возрастает с увеличением . Кроме случая обтекания клина, косой скачок наблюдается при обтекании внутреннего тупого угла  (рисунок 2 в), когда сверхзвуковой поток, текущий вдоль плоской стенки, поворачивает вместе с ней на угол . Косой скачок появляется также при сверхзвуковых истечениях газа в среду с повышенным противодавлением (рисунок 2 г) (например, при истечении из сопла Лаваля на нерасчетных режимах). В этом случае  определяется отношением давлений р2/р1 > 1.

Рисунок 2

Конические скачки (трехмерные) возникают при продольном обтекании конуса (иглы). Их интенсивность меньше, чем косых при плоских течениях (рис. 3)

Рисунок 3

Вход в камеру реактивного двигателя с "иглой", разбивающей головную ударную волну на систему конических скачков