Спин и магнитный момент электрона. - презентация, доклад, проект скачать

Нажмите для полного просмотра!

Спин и магнитный момент электрона., слайд №1

Спин и магнитный момент электрона., слайд №2

Спин и магнитный момент электрона., слайд №3

Спин и магнитный момент электрона., слайд №4

Спин и магнитный момент электрона., слайд №5

Спин и магнитный момент электрона., слайд №6

Спин и магнитный момент электрона., слайд №7

Спин и магнитный момент электрона., слайд №8

Спин и магнитный момент электрона., слайд №9

Спин и магнитный момент электрона., слайд №10

Спин и магнитный момент электрона., слайд №11

Спин и магнитный момент электрона., слайд №12

Спин и магнитный момент электрона., слайд №13

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Спин и магнитный момент электрона.. Доклад-сообщение содержит 13 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц 13 (1). Спин и магнитный момент электрона.

Слайд 2

Описание слайда:

Спектры атомов щелочных металлов Спектры атомов щелочных металлов схожи со спектрами водорода: они также состоят из се-рий, причем линии в серии закономерно сгу-щаются к границе серии. Общий вид термов щелочных атомов имеет вид (13.1) где σ – некоторая поправка, различная для раз-личных серий.

Слайд 3

Описание слайда:

На рисунке изображены На рисунке изображены уровни энергии и пере- ходы в атоме лития. Видно качественное сходство с атомом во- дорода. Однако изуче- ние структуры спект- ральных линий указы- вает на то, что уровни p, d, f, …, - т.е. все, кро- ме s – уровней – рас- щеплены на два (т.е. являются двойными).

Слайд 4

Описание слайда:

Дублетная структура термов, а также некото-рые другие экспериментальные факты, на-пример аномальный эффект Зеемана, кото-рый мы рассмотрим позднее, вызвали в свое время (20-е годы прошлого столетия) большие затруднения у физиков. Эти фак-ты в конце концов привели к гипотезе о том, что у электрона существует собственный механический момент (спин) и связанный с ним магнитный момент. Эта гипотеза была выдвинута Уленбеком и Гаудсмитом (Uhlenbeck G., Goudsmit S., 1925 г). Дублетная структура термов, а также некото-рые другие экспериментальные факты, на-пример аномальный эффект Зеемана, кото-рый мы рассмотрим позднее, вызвали в свое время (20-е годы прошлого столетия) большие затруднения у физиков. Эти фак-ты в конце концов привели к гипотезе о том, что у электрона существует собственный механический момент (спин) и связанный с ним магнитный момент. Эта гипотеза была выдвинута Уленбеком и Гаудсмитом (Uhlenbeck G., Goudsmit S., 1925 г).

Слайд 5

Описание слайда:

Величина механического момента – спина – может быть определена из факта дублетнос-ти термов атомов щелочных металлов. Как всякий момент спин электрона должен быть квантованным. Его величину принято обозна-чать буквой S (не путать с обозначением s-термов), и выражать с помощью соответству-ющего квантового числа s: Величина механического момента – спина – может быть определена из факта дублетнос-ти термов атомов щелочных металлов. Как всякий момент спин электрона должен быть квантованным. Его величину принято обозна-чать буквой S (не путать с обозначением s-термов), и выражать с помощью соответству-ющего квантового числа s: (13.2)

Слайд 6

Описание слайда:

Далее число возможных проекций спина на выб-ранное направление равно 2s+1. С другой стороны опыт показывает, что термы дублет-ны, поэтому спин имеет только две возможных ориентации. Следовательно Далее число возможных проекций спина на выб-ранное направление равно 2s+1. С другой стороны опыт показывает, что термы дублет-ны, поэтому спин имеет только две возможных ориентации. Следовательно 2s+1 = 2, отсюда s = 1/2,

Слайд 7

Описание слайда:

Кроме механического момента, электрон имеет и магнитный момент. Орбитальному движению электрона соответствует орбитальный магнит-ный момент, а спину – собственный магнитный момент. Кроме механического момента, электрон имеет и магнитный момент. Орбитальному движению электрона соответствует орбитальный магнит-ный момент, а спину – собственный магнитный момент. Определим в рамках теории Бора величину орби-тального магнитного момента. “Сила тока” на орбите электрона i = e. Магнитный момент где "площадь орбиты"

Слайд 8

Описание слайда:

Поэтому Поэтому Итак, (13.3)

Слайд 9

Описание слайда:

Величина Величина (13.4) называется магнетоном Бора и применяется для измерения магнитных моментов атомов и молекул: (13.5) Проекция магнитного момента на некоторое на-правление Z, так же, как и проекция момента импульса, может принимать 2l+1 значений: (13.6) где m = 0, ± 1, ± 2, …± l.

Слайд 10

Описание слайда:

Отношение величины магнитного момента к моменту импульса называется гиромаг-нитным отношением. Для орбитального момента Отношение величины магнитного момента к моменту импульса называется гиромаг-нитным отношением. Для орбитального момента (13.7)

Слайд 11

Описание слайда:

Собственному моменту импульса элект-рона – спину – соответствует и собст-венный магнитный момент μs, причем вся совокупность экспериментальных фактов указывает на то, что этот собст-венный магнитный момент электрона равен: Собственному моменту импульса элект-рона – спину – соответствует и собст-венный магнитный момент μs, причем вся совокупность экспериментальных фактов указывает на то, что этот собст-венный магнитный момент электрона равен: (13.8)

Слайд 12

Описание слайда:

Таким образом, гиромагнитное отношение для собственных моментов электрона Таким образом, гиромагнитное отношение для собственных моментов электрона (13.9) вдвое больше, чем для орбитальных моментов. Проекция собственного магнитного момента на некоторое направление Z, так же как и проек-ция спина, может принимать всего 2 значения: (13.10)

Слайд 13

Описание слайда:

Наличие спина и магнитного момента электрона объясняет многие экспериментальные факты. Например, дублетную структуру термов щелоч-ных атомов можно объяснить следующим об-разом. В состояниях l ≠ 0 (p, d, f, … - термы) атом обладает орбитальным магнитным мо-ментом, с которым взаимодействует собствен-ный магнитный момент электрона, причем он может ориентироваться относительно орби-тального момента так, что его проекция равна либо + , либо – . Поэтому вместо од-ного уровня возникает два уровня, и p-, d-, f-,… термы являются двойными. Наличие спина и магнитного момента электрона объясняет многие экспериментальные факты. Например, дублетную структуру термов щелоч-ных атомов можно объяснить следующим об-разом. В состояниях l ≠ 0 (p, d, f, … - термы) атом обладает орбитальным магнитным мо-ментом, с которым взаимодействует собствен-ный магнитный момент электрона, причем он может ориентироваться относительно орби-тального момента так, что его проекция равна либо + , либо – . Поэтому вместо од-ного уровня возникает два уровня, и p-, d-, f-,… термы являются двойными.