🗊Презентация Строение и свойства вещества

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Строение и свойства вещества, слайд №1Строение и свойства вещества, слайд №2Строение и свойства вещества, слайд №3Строение и свойства вещества, слайд №4Строение и свойства вещества, слайд №5Строение и свойства вещества, слайд №6Строение и свойства вещества, слайд №7Строение и свойства вещества, слайд №8Строение и свойства вещества, слайд №9Строение и свойства вещества, слайд №10Строение и свойства вещества, слайд №11Строение и свойства вещества, слайд №12Строение и свойства вещества, слайд №13Строение и свойства вещества, слайд №14Строение и свойства вещества, слайд №15Строение и свойства вещества, слайд №16Строение и свойства вещества, слайд №17Строение и свойства вещества, слайд №18Строение и свойства вещества, слайд №19Строение и свойства вещества, слайд №20Строение и свойства вещества, слайд №21Строение и свойства вещества, слайд №22

Содержание

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Строение и свойства вещества. Доклад-сообщение содержит 22 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации


Слайд 1





Лекция 3 (3сем).

Строение и свойства вещества
Курс физики для студентов БГТУ
Заочный факультет
для специальностей ЛИД, ТДП, ТДПС, МОЛК, МОЛКС
Кафедра физики БГТУ 
доцент Крылов Андрей Борисович
Описание слайда:
Лекция 3 (3сем). Строение и свойства вещества Курс физики для студентов БГТУ Заочный факультет для специальностей ЛИД, ТДП, ТДПС, МОЛК, МОЛКС Кафедра физики БГТУ доцент Крылов Андрей Борисович

Слайд 2





1. Определение теплового излучения тел
Тепловое излучение – это электромагнитное излучение, возникающее за счет внутренней энергии излучающего тела и зависящее только от температуры и оптических свойств этого тела. 
Тепловое излучение – это передача энергии от одних тел к другим в виде электромагнитных волн за счет их тепловой энергии. 
Любое тело при температуре выше абсолютного нуля (выше 0 К или -2730С) является источником теплового излучения.
Диапазон длин электромагнитных волн (спектральный диапазон), излучаемых нагретым телом, очень широк (теоретически от нуля до бесконечности)

Но только в инфракрасном диапазоне (10-3м > λ > 760 нм) тепловое излучение заметно выше нуля.
Описание слайда:
1. Определение теплового излучения тел Тепловое излучение – это электромагнитное излучение, возникающее за счет внутренней энергии излучающего тела и зависящее только от температуры и оптических свойств этого тела. Тепловое излучение – это передача энергии от одних тел к другим в виде электромагнитных волн за счет их тепловой энергии. Любое тело при температуре выше абсолютного нуля (выше 0 К или -2730С) является источником теплового излучения. Диапазон длин электромагнитных волн (спектральный диапазон), излучаемых нагретым телом, очень широк (теоретически от нуля до бесконечности) Но только в инфракрасном диапазоне (10-3м > λ > 760 нм) тепловое излучение заметно выше нуля.

Слайд 3





Характеристики теплового излучения
1.  Поток излучения Ф («фи большое») – энергия dW, излучаемая за время dt со всей поверхности нагретого тела по всем направлениям в пространстве и во всем спектральном диапазоне: 

измеряется в Джоулях в секунду (Дж/с) или в Ваттах (Вт). 
по физическому смыслу это мощность излучения Р.

2.  Энергетическая светимость R – энергия dW, излучаемая за время dt с площади поверхности тела dS по всем направлениям и во всем спектральном диапазоне: 

выражается в Ваттах на метр квадратный (Вт/м2) 
по физическому смыслу это суммарная интенсивность 
	излучения тела на всех длинах волн λ или на всех 
частотах ν. 
энергетическая светимость зависит от температуры Т, поэтому часто пишется R(T).
3.  Спектральная плотность энергетической светимости (или испускательная способность) r на длине волны  – энергия dW, излучаемая за время dt с площади поверхности тела dS по всем направлениям на длине волны  в узком спектральном диапазоне d, который стремится к нулю (d→0):



спектральная плотность энергетической светимости r выражается в Ваттах на метр кубический (Вт/м3) 
по физическому смыслу это интенсивность излучения 
                     тела I на определённой длине волны :
Описание слайда:
Характеристики теплового излучения 1. Поток излучения Ф («фи большое») – энергия dW, излучаемая за время dt со всей поверхности нагретого тела по всем направлениям в пространстве и во всем спектральном диапазоне: измеряется в Джоулях в секунду (Дж/с) или в Ваттах (Вт). по физическому смыслу это мощность излучения Р. 2. Энергетическая светимость R – энергия dW, излучаемая за время dt с площади поверхности тела dS по всем направлениям и во всем спектральном диапазоне: выражается в Ваттах на метр квадратный (Вт/м2) по физическому смыслу это суммарная интенсивность излучения тела на всех длинах волн λ или на всех частотах ν. энергетическая светимость зависит от температуры Т, поэтому часто пишется R(T). 3. Спектральная плотность энергетической светимости (или испускательная способность) r на длине волны  – энергия dW, излучаемая за время dt с площади поверхности тела dS по всем направлениям на длине волны  в узком спектральном диапазоне d, который стремится к нулю (d→0): спектральная плотность энергетической светимости r выражается в Ваттах на метр кубический (Вт/м3) по физическому смыслу это интенсивность излучения тела I на определённой длине волны :

Слайд 4





Характеристики теплового излучения -2
3а.  Спектральная плотность энергетической светимости (или испускательная способность)  rν  на частоте ν – энергия dW, излучаемая за время dt с площади поверхности тела dS по всем направлениям на частоте ν в узком спектральном диапазоне dν, который стремится к нулю (dν→0):




спектральная плотность энергетической светимости rν  выражается в Джоулях на метр квадратный (Дж/м2), 
по физическому смыслу это интенсивность излучения тела Iν на определённой частоте ν.

4.  Спектр теплового излучения тела при данной температуре (при Т = const) – это зависимость r от .
Спектр даёт распределение излучаемой энергии по длинам волн. 
Энергетическая светимость R и спектральная плотность энергетической светимости r связаны формулой:
Описание слайда:
Характеристики теплового излучения -2 3а. Спектральная плотность энергетической светимости (или испускательная способность) rν на частоте ν – энергия dW, излучаемая за время dt с площади поверхности тела dS по всем направлениям на частоте ν в узком спектральном диапазоне dν, который стремится к нулю (dν→0): спектральная плотность энергетической светимости rν выражается в Джоулях на метр квадратный (Дж/м2), по физическому смыслу это интенсивность излучения тела Iν на определённой частоте ν. 4. Спектр теплового излучения тела при данной температуре (при Т = const) – это зависимость r от . Спектр даёт распределение излучаемой энергии по длинам волн. Энергетическая светимость R и спектральная плотность энергетической светимости r связаны формулой:

Слайд 5





2. Монохроматические коэффициенты
Монохроматический коэффициент поглощения (или поглощательная способность) а - это отношение потока излучения dФпогл (λ) с длиной волны , поглощённого телом к потоку излучения dФпад (λ) той же длины волны, упавшему на тело:
Описание слайда:
2. Монохроматические коэффициенты Монохроматический коэффициент поглощения (или поглощательная способность) а - это отношение потока излучения dФпогл (λ) с длиной волны , поглощённого телом к потоку излучения dФпад (λ) той же длины волны, упавшему на тело:

Слайд 6





Классификация тел по монохроматическому коэффициенту поглощения аλ
По типу зависимости а от   все тела делятся на 3 группы:
Описание слайда:
Классификация тел по монохроматическому коэффициенту поглощения аλ По типу зависимости а от  все тела делятся на 3 группы:

Слайд 7





3. Законы теплового излучения: Закон Кирхгофа и его следствия
         Условия (предпосылки): 
Пусть есть несколько тел, имеющих одинаковую температуру, равную температуре окружающей среды (т.е. тела находятся в условиях термодинамического равновесия). 
Одно из тел  – абсолютно чёрное тело, для которого спектральная плотность энергетической светимости обозначается  («эпсилон лямбда»).
Описание слайда:
3. Законы теплового излучения: Закон Кирхгофа и его следствия Условия (предпосылки): Пусть есть несколько тел, имеющих одинаковую температуру, равную температуре окружающей среды (т.е. тела находятся в условиях термодинамического равновесия). Одно из тел – абсолютно чёрное тело, для которого спектральная плотность энергетической светимости обозначается  («эпсилон лямбда»).

Слайд 8





4. Закон Стефана-Больцмана и следствия из него
Закон Стефана-Больцмана звучит так: энергетическая светимость абсолютно чёрного тела RАЧТ прямо пропорциональна абсолютной температуре Т в четвёртой степени:


где  («сигма») – это константа, называемая постоянной Стефана-Больцмана, причём   5,67  10-8 Вт/(м2К4).
Следствия из закона Стефана-Больцмана

Для серого тела:
где  δ («дельта»)– приведённый коэффициент излучения. 
Таким образом, для серого тела закон Стефана-Больцмана также верен, только коэффициент δ различен для разных серых тел.
Относительное изменение энергетической светимости: 

Это несложно показать:
Описание слайда:
4. Закон Стефана-Больцмана и следствия из него Закон Стефана-Больцмана звучит так: энергетическая светимость абсолютно чёрного тела RАЧТ прямо пропорциональна абсолютной температуре Т в четвёртой степени: где  («сигма») – это константа, называемая постоянной Стефана-Больцмана, причём   5,67  10-8 Вт/(м2К4). Следствия из закона Стефана-Больцмана Для серого тела: где δ («дельта»)– приведённый коэффициент излучения. Таким образом, для серого тела закон Стефана-Больцмана также верен, только коэффициент δ различен для разных серых тел. Относительное изменение энергетической светимости: Это несложно показать:

Слайд 9





5. Закон смещения Вина
Закон смещения Вина звучит так: длина волны λmах максимума в спектре излучения тела обратно пропорциональна его абсолютной температуре Т: 

причём b  2,9 мм  К  2,9  10-3 м  К – 1-я постоянная Вина.
     Уменьшение температуры абсолютно чёрного тела, например, от T1 до Т2 (T1 > Т2) приводит к смещению максимума спектра излучения абсолютно чёрного тела max в сторону бόльших длин волн (max2  max1).
Описание слайда:
5. Закон смещения Вина Закон смещения Вина звучит так: длина волны λmах максимума в спектре излучения тела обратно пропорциональна его абсолютной температуре Т: причём b  2,9 мм  К  2,9  10-3 м  К – 1-я постоянная Вина. Уменьшение температуры абсолютно чёрного тела, например, от T1 до Т2 (T1 > Т2) приводит к смещению максимума спектра излучения абсолютно чёрного тела max в сторону бόльших длин волн (max2  max1).

Слайд 10





Закон испускания Вина
Закон испускания Вина: максимальное значение спектральной плотности энергетической светимости (испускательной способности) r(max) или φ(max) в спектре излучения тела прямо пропорциональна его абсолютной температуре Т:
Описание слайда:
Закон испускания Вина Закон испускания Вина: максимальное значение спектральной плотности энергетической светимости (испускательной способности) r(max) или φ(max) в спектре излучения тела прямо пропорциональна его абсолютной температуре Т:

Слайд 11





Фотоэлектрический эффект и его виды
Фотоэлектрический эффект (фотоэффект) - это испускание электронов веществом под действием света. Различают внешний и внутренний фотоэффект. 
При внешнем фотоэффекте электроны освобождаются светом из поверхностного слоя вещества и переходят в другую среду. 
При внутреннем фотоэффекте оптически возбужденные электроны остаются внутри освещаемого тела, не нарушая электрическую нейтральность последнего.
Описание слайда:
Фотоэлектрический эффект и его виды Фотоэлектрический эффект (фотоэффект) - это испускание электронов веществом под действием света. Различают внешний и внутренний фотоэффект. При внешнем фотоэффекте электроны освобождаются светом из поверхностного слоя вещества и переходят в другую среду. При внутреннем фотоэффекте оптически возбужденные электроны остаются внутри освещаемого тела, не нарушая электрическую нейтральность последнего.

Слайд 12





Внешний фотоэффект
Фотоэлектрический эффект был открыт в 1887 году немецким физиком Г. Герцем и в 1888–1890 годах экспериментально исследован А. Г. Столетовым. 
К этому времени уже был открыт электрон (1897 г., Джордж Томсон), и стало ясно, что внешний фотоэффект  состоит в вырывании электронов из вещества под действием падающего на него света.
В экспериментах использовался стеклянный вакуумный баллон с двумя металлическими электродами (катодом 1 и анодом 2), поверхность которых была тщательно очищена. 
Один из электродов (катод 1) через кварцевое окошко освещался монохроматическим светом некоторой длины волны λ. Стекло берется кварцевое, чтобы могло пропускать ультрафиолетовый диапазон спектра (80-400 нм).
При этом из катода 1 вырываются электроны, которые называют фотоэлектронами. 
Подача на электроды некоторого напряжения U ведет к тому, что фотоэлектроны начинают двигаться к аноду 2, в цепи возникает фототок I, регистрируемый микроамперметром. 
График зависимости фототока I от приложенного внешнего напряжения U между катодом и анодом называют характеристикой фотоэлемента, т. е. того прибора, в котором наблюдают фотоэффект. 
Для этой зависимости характерно наличие участка тока насыщения Iнас=Iн, когда все электроны, вырванные светом с поверхности катода, попадают на анод и участка, на котором фототок уменьшается до нуля (I=0) при некотором задерживающем напряжении Uзад =Uз.
Описание слайда:
Внешний фотоэффект Фотоэлектрический эффект был открыт в 1887 году немецким физиком Г. Герцем и в 1888–1890 годах экспериментально исследован А. Г. Столетовым. К этому времени уже был открыт электрон (1897 г., Джордж Томсон), и стало ясно, что внешний фотоэффект состоит в вырывании электронов из вещества под действием падающего на него света. В экспериментах использовался стеклянный вакуумный баллон с двумя металлическими электродами (катодом 1 и анодом 2), поверхность которых была тщательно очищена. Один из электродов (катод 1) через кварцевое окошко освещался монохроматическим светом некоторой длины волны λ. Стекло берется кварцевое, чтобы могло пропускать ультрафиолетовый диапазон спектра (80-400 нм). При этом из катода 1 вырываются электроны, которые называют фотоэлектронами. Подача на электроды некоторого напряжения U ведет к тому, что фотоэлектроны начинают двигаться к аноду 2, в цепи возникает фототок I, регистрируемый микроамперметром. График зависимости фототока I от приложенного внешнего напряжения U между катодом и анодом называют характеристикой фотоэлемента, т. е. того прибора, в котором наблюдают фотоэффект. Для этой зависимости характерно наличие участка тока насыщения Iнас=Iн, когда все электроны, вырванные светом с поверхности катода, попадают на анод и участка, на котором фототок уменьшается до нуля (I=0) при некотором задерживающем напряжении Uзад =Uз.

Слайд 13





Законы внешнего фотоэффекта
Многочисленными экспериментами были установлены три основные закона внешнего фотоэффекта:
Фототок насыщения Iнас=Iн  прямо пропорционален падающему световому потоку Ф при одном и том же спектральном составе (Iнас=kФ). 
Это значит, что число электронов N, вырываемых светом ежесекундно с единицы площади катода, прямо пропорционально интенсивности Iэ падающего света (Iэ=k1N).
Для каждого металла существует минимальная частота ν0=νкр волны света (или максимальная длина λ0=λкр) при которой ещё происходит вырывание электронов и которая называется красной границей фотоэффекта.
Если частота ν меньше частоты красной границы νкр (ν<νкр), то испускание фотоэлектронов отсутствует даже при достаточно большой интенсивности падающего света.
Максимальная начальная скорость v и максимальная кинетическая энергия (Eкин=mv2/2) фотоэлектронов прямо пропорциональны частоте  облучающего света и не зависит от интенсивности света.
С точки зрения классических волновых представлений: вырывание электронов из металла неудивительно, так как падающая ЭМ волна вызывает вынужденные колебания электронов в металле. Электрон, поглощая энергию, может накопить ее в количестве, достаточном для преодоления сил, удерживающих электрон в металле, т. е. для совершения работы выхода.
Но если это так, то энергия E фотоэлектронов должна зависеть от интенсивности Iэ света. А в эксперименте увеличение интенсивности света приводит лишь к возрастанию числа n фотоэлектронов.
Более того, резкое расхождение теории с опытом возникает уже при очень малой интенсивности Iэ света.
Описание слайда:
Законы внешнего фотоэффекта Многочисленными экспериментами были установлены три основные закона внешнего фотоэффекта: Фототок насыщения Iнас=Iн прямо пропорционален падающему световому потоку Ф при одном и том же спектральном составе (Iнас=kФ). Это значит, что число электронов N, вырываемых светом ежесекундно с единицы площади катода, прямо пропорционально интенсивности Iэ падающего света (Iэ=k1N). Для каждого металла существует минимальная частота ν0=νкр волны света (или максимальная длина λ0=λкр) при которой ещё происходит вырывание электронов и которая называется красной границей фотоэффекта. Если частота ν меньше частоты красной границы νкр (ν<νкр), то испускание фотоэлектронов отсутствует даже при достаточно большой интенсивности падающего света. Максимальная начальная скорость v и максимальная кинетическая энергия (Eкин=mv2/2) фотоэлектронов прямо пропорциональны частоте  облучающего света и не зависит от интенсивности света. С точки зрения классических волновых представлений: вырывание электронов из металла неудивительно, так как падающая ЭМ волна вызывает вынужденные колебания электронов в металле. Электрон, поглощая энергию, может накопить ее в количестве, достаточном для преодоления сил, удерживающих электрон в металле, т. е. для совершения работы выхода. Но если это так, то энергия E фотоэлектронов должна зависеть от интенсивности Iэ света. А в эксперименте увеличение интенсивности света приводит лишь к возрастанию числа n фотоэлектронов. Более того, резкое расхождение теории с опытом возникает уже при очень малой интенсивности Iэ света.

Слайд 14





Законы внешнего фотоэффекта
Многочисленными экспериментами были установлены три основные закона внешнего фотоэффекта:
Фототок насыщения Iнас=Iн  прямо пропорционален падающему световому потоку Ф при одном и том же спектральном составе (Iнас=kФ). 
Это значит, что число электронов N, вырываемых светом ежесекундно с единицы площади катода, прямо пропорционально интенсивности Iэ падающего света (Iэ=k1N).
Для каждого металла существует минимальная частота ν0=νкр волны света (или максимальная длина λ0=λкр) при которой ещё происходит вырывание электронов и которая называется красной границей фотоэффекта.
Если частота ν меньше частоты красной границы νкр (ν<νкр), то испускание фотоэлектронов отсутствует даже при достаточно большой интенсивности падающего света.
Максимальная начальная скорость v и максимальная кинетическая энергия (Eкин=mv2/2) фотоэлектронов прямо пропорциональны частоте  облучающего света и не зависит от интенсивности света.
С точки зрения классических волновых представлений: вырывание электронов из металла неудивительно, так как падающая ЭМ волна вызывает вынужденные колебания электронов в металле. Электрон, поглощая энергию, может накопить ее в количестве, достаточном для преодоления сил, удерживающих электрон в металле, т. е. для совершения работы выхода.
Но если это так, то энергия E фотоэлектронов должна зависеть от интенсивности Iэ света. А в эксперименте увеличение интенсивности света приводит лишь к возрастанию числа n фотоэлектронов.
Более того, резкое расхождение теории с опытом возникает уже при очень малой интенсивности Iэ света.
Описание слайда:
Законы внешнего фотоэффекта Многочисленными экспериментами были установлены три основные закона внешнего фотоэффекта: Фототок насыщения Iнас=Iн прямо пропорционален падающему световому потоку Ф при одном и том же спектральном составе (Iнас=kФ). Это значит, что число электронов N, вырываемых светом ежесекундно с единицы площади катода, прямо пропорционально интенсивности Iэ падающего света (Iэ=k1N). Для каждого металла существует минимальная частота ν0=νкр волны света (или максимальная длина λ0=λкр) при которой ещё происходит вырывание электронов и которая называется красной границей фотоэффекта. Если частота ν меньше частоты красной границы νкр (ν<νкр), то испускание фотоэлектронов отсутствует даже при достаточно большой интенсивности падающего света. Максимальная начальная скорость v и максимальная кинетическая энергия (Eкин=mv2/2) фотоэлектронов прямо пропорциональны частоте  облучающего света и не зависит от интенсивности света. С точки зрения классических волновых представлений: вырывание электронов из металла неудивительно, так как падающая ЭМ волна вызывает вынужденные колебания электронов в металле. Электрон, поглощая энергию, может накопить ее в количестве, достаточном для преодоления сил, удерживающих электрон в металле, т. е. для совершения работы выхода. Но если это так, то энергия E фотоэлектронов должна зависеть от интенсивности Iэ света. А в эксперименте увеличение интенсивности света приводит лишь к возрастанию числа n фотоэлектронов. Более того, резкое расхождение теории с опытом возникает уже при очень малой интенсивности Iэ света.

Слайд 15





Объяснение фотоэффекта с позиции гипотезы о квантовании энергии
По классической волновой теории фотоэффект в этих условиях должен протекать с заметным запаздыванием, поскольку требуется конечное время для накопления необходимой энергии. 
Однако опыт показывает, что фотоэффект появляется практически мгновенно, т. е. одновременно с началом освещения (промежуток времени между началом освещения и появлением фототока не превышает 10-9с).
Все трудности отпадают, если фотоэффект рассматривать на основе гипотезы Эйнштейна о световых квантах, в соответствии с которой падающее монохроматическое излучение рассматривается как поток световых квантов – фотонов, энергия которых Е связана с частотой   соотношением Е=h,  где  h – постоянная Планка (h=6,63 · 10-34 Дж · с).
При поглощении фотона его энергия целиком передается одному электрону. Таким образом, электрон приобретает кинетическую энергию не постепенно, а мгновенно. Этим и объясняется безынерционность фотоэффекта. 
Полученная электроном энергия h затрачивается частично на освобождение из металла, а частично переходит в кинетическую энергию вылетевшего из металла электрона Екин. 
Минимальную энергию, необходимую для освобождения электрона из металла, т. е. для преодоления задерживающих сил, действующих в поверхностном слое металла, называют работой выхода Авых. 
Оторванный электрон может взаимодействовать с атомами внутри металла, растрачивая энергию Е’ в тепло. 
Максимальной энергией Екин вылетевший электрон будет обладать тогда, когда внутри он был свободен, т. е. не связан с атомом, а при вылете наружу не расходовал энергию на тепло (Е’=0).
Описание слайда:
Объяснение фотоэффекта с позиции гипотезы о квантовании энергии По классической волновой теории фотоэффект в этих условиях должен протекать с заметным запаздыванием, поскольку требуется конечное время для накопления необходимой энергии. Однако опыт показывает, что фотоэффект появляется практически мгновенно, т. е. одновременно с началом освещения (промежуток времени между началом освещения и появлением фототока не превышает 10-9с). Все трудности отпадают, если фотоэффект рассматривать на основе гипотезы Эйнштейна о световых квантах, в соответствии с которой падающее монохроматическое излучение рассматривается как поток световых квантов – фотонов, энергия которых Е связана с частотой  соотношением Е=h, где h – постоянная Планка (h=6,63 · 10-34 Дж · с). При поглощении фотона его энергия целиком передается одному электрону. Таким образом, электрон приобретает кинетическую энергию не постепенно, а мгновенно. Этим и объясняется безынерционность фотоэффекта. Полученная электроном энергия h затрачивается частично на освобождение из металла, а частично переходит в кинетическую энергию вылетевшего из металла электрона Екин. Минимальную энергию, необходимую для освобождения электрона из металла, т. е. для преодоления задерживающих сил, действующих в поверхностном слое металла, называют работой выхода Авых. Оторванный электрон может взаимодействовать с атомами внутри металла, растрачивая энергию Е’ в тепло. Максимальной энергией Екин вылетевший электрон будет обладать тогда, когда внутри он был свободен, т. е. не связан с атомом, а при вылете наружу не расходовал энергию на тепло (Е’=0).

Слайд 16





Формула Эйнштейна для фотоэффекта и следствия из неё
Тогда для фотоэлектронов с максимальной кинетической энергией  закон сохранения энергии в элементарном акте поглощения фотона, будет иметь вид:
Описание слайда:
Формула Эйнштейна для фотоэффекта и следствия из неё Тогда для фотоэлектронов с максимальной кинетической энергией закон сохранения энергии в элементарном акте поглощения фотона, будет иметь вид:

Слайд 17





Применение фотоэффекта
Внешний фотоэффект нашел широкое применение в фотоэлементах, фотосопротивлениях, фотоумножителях, широко применяемых в фотоэлектронной аппаратуре и аппаратуре для космических исследований.
При изучении фотоэффекта Столетов создал первый вакуумный фотоэлемент. 
Сейчас в основном используют полупроводниковые фотоэлементы. 
Фотоэлемент – это прибор, в котором падающая на поверхность катода энергия света (видимого и УФ диапазона) при внешнем приложенном напряжении U между электродами превращается в энергию электрического тока. 
Применяется в устройствах сигнализации и автоматики, в солнечных батареях. 
Фотосопротивление (фоторезистор) – это полупроводниковый прибор, у которого при освещении изменяется электрическое сопротивление R. 
Применяется для регистрации видимого света.
Описание слайда:
Применение фотоэффекта Внешний фотоэффект нашел широкое применение в фотоэлементах, фотосопротивлениях, фотоумножителях, широко применяемых в фотоэлектронной аппаратуре и аппаратуре для космических исследований. При изучении фотоэффекта Столетов создал первый вакуумный фотоэлемент. Сейчас в основном используют полупроводниковые фотоэлементы. Фотоэлемент – это прибор, в котором падающая на поверхность катода энергия света (видимого и УФ диапазона) при внешнем приложенном напряжении U между электродами превращается в энергию электрического тока. Применяется в устройствах сигнализации и автоматики, в солнечных батареях. Фотосопротивление (фоторезистор) – это полупроводниковый прибор, у которого при освещении изменяется электрическое сопротивление R. Применяется для регистрации видимого света.

Слайд 18





Свойства фотона: масса, импульс и другие
Фотон – это частица электромагнитного излучения, имеющая энергию Е=h и Е=mc2. Тогда масса m= h/c2. 
Но с другой стороны масса:
Описание слайда:
Свойства фотона: масса, импульс и другие Фотон – это частица электромагнитного излучения, имеющая энергию Е=h и Е=mc2. Тогда масса m= h/c2. Но с другой стороны масса:

Слайд 19





4. Механизмы взаимодействия ЭМ излучения с веществом
Описание слайда:
4. Механизмы взаимодействия ЭМ излучения с веществом

Слайд 20





Теория некогерентного рассеяния (эффекта Комптона)
Опыт Комптона: узкий пучок монохроматических рентгеновских лучей от источника R (рентгеновской трубки) с λ0 падает на «легкое» рассеивающее вещество P (графит, парафин) 
После рассеяния на угол θ попадает в рентгеновский спектрограф S, , в котором роль дифракционной решетки играет кристалл K, закрепленный на поворотном столике,  где измеряется длина волны λ1 рассеянного излучения.
Описание слайда:
Теория некогерентного рассеяния (эффекта Комптона) Опыт Комптона: узкий пучок монохроматических рентгеновских лучей от источника R (рентгеновской трубки) с λ0 падает на «легкое» рассеивающее вещество P (графит, парафин) После рассеяния на угол θ попадает в рентгеновский спектрограф S, , в котором роль дифракционной решетки играет кристалл K, закрепленный на поворотном столике,  где измеряется длина волны λ1 рассеянного излучения.

Слайд 21





Применение когерентного рассеяния 
(рентгено-структурный анализ)
Описание слайда:
Применение когерентного рассеяния (рентгено-структурный анализ)

Слайд 22





Спасибо за внимание!
Курс физики для студентов БГТУ
Заочный факультет
для специальностей ЛИД, ТДП, ТДПС, МОЛК, МОЛКС
Кафедра физики БГТУ 
доцент Крылов Андрей Борисович
Описание слайда:
Спасибо за внимание! Курс физики для студентов БГТУ Заочный факультет для специальностей ЛИД, ТДП, ТДПС, МОЛК, МОЛКС Кафедра физики БГТУ доцент Крылов Андрей Борисович



Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию