🗊Презентация Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №1Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №2Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №3Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №4Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №5Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №6Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №7Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №8Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №9Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №10Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №11Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №12Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №13Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №14Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №15Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №16Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №17Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №18Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №19Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №20Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №21Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №22Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №23Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №24Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №25Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №26Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №27Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №28Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №29Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №30Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №31Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №32Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №33Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №34Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №35Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №36Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №37Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №38Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №39Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №40Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №41Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №42Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №43Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №44Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №45Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №46Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №47Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №48Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №49Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №50Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №51Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №52Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №53Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №54Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №55Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №56Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №57Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №58Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №59Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №60Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №61Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №62Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №63Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №64Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №65Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №66Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №67Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №68Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №69Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №70Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №71

Содержание

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности. Доклад-сообщение содержит 71 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации


Слайд 1


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №1
Описание слайда:

Слайд 2


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №2
Описание слайда:

Слайд 3


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №3
Описание слайда:

Слайд 4


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №4
Описание слайда:

Слайд 5


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №5
Описание слайда:

Слайд 6


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №6
Описание слайда:

Слайд 7


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №7
Описание слайда:

Слайд 8


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №8
Описание слайда:

Слайд 9


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №9
Описание слайда:

Слайд 10


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №10
Описание слайда:

Слайд 11


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №11
Описание слайда:

Слайд 12


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №12
Описание слайда:

Слайд 13


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №13
Описание слайда:

Слайд 14


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №14
Описание слайда:

Слайд 15


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №15
Описание слайда:

Слайд 16


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №16
Описание слайда:

Слайд 17


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №17
Описание слайда:

Слайд 18


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №18
Описание слайда:

Слайд 19


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №19
Описание слайда:

Слайд 20


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №20
Описание слайда:

Слайд 21


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №21
Описание слайда:

Слайд 22


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №22
Описание слайда:

Слайд 23


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №23
Описание слайда:

Слайд 24


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №24
Описание слайда:

Слайд 25


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №25
Описание слайда:

Слайд 26


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №26
Описание слайда:

Слайд 27


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №27
Описание слайда:

Слайд 28


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №28
Описание слайда:

Слайд 29


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №29
Описание слайда:

Слайд 30


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №30
Описание слайда:

Слайд 31


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №31
Описание слайда:

Слайд 32


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №32
Описание слайда:

Слайд 33


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №33
Описание слайда:

Слайд 34


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №34
Описание слайда:

Слайд 35


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №35
Описание слайда:

Слайд 36


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №36
Описание слайда:

Слайд 37


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №37
Описание слайда:

Слайд 38


Теплопроводность. Дифференциальное уравнение теплопроводности, слайд №38
Описание слайда:

Слайд 39





Теплопередача
Теплообмен излучением
Описание слайда:
Теплопередача Теплообмен излучением

Слайд 40











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела

Переход теплоты в энергию излучения в телах связан с внутриатомными процессами, обусловленными темпера-турными влияниями. Энергия излучения тела может поглощаться другими телами и вновь трансформироваться в теплоту.
Различают монохроматическое (спектральное) и интегральное излучения.
Спектральным называется излучение в узком интервале длин волн от  до  + d. Все описывающие его величины относятся к интервалу длин волн d (или частот d) и обозначаются индексом  (или ).
Интегральным называется суммарное излучение во всем интервале длин волн от  = 0 до  = .
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела Переход теплоты в энергию излучения в телах связан с внутриатомными процессами, обусловленными темпера-турными влияниями. Энергия излучения тела может поглощаться другими телами и вновь трансформироваться в теплоту. Различают монохроматическое (спектральное) и интегральное излучения. Спектральным называется излучение в узком интервале длин волн от  до  + d. Все описывающие его величины относятся к интервалу длин волн d (или частот d) и обозначаются индексом  (или ). Интегральным называется суммарное излучение во всем интервале длин волн от  = 0 до  = .

Слайд 41











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела

Абсолютно черное тело - это тело, которое полностью поглощает все падающее на него излучение, независимо от направления его распространения, спектрального состава и состояния поляризации.
Излучение, испускаемое в любом направлении, характеризуется интенсивностью излучения.
Спектральная интенсивность изучения (рисунок 3.1) определяется как энергия излучения, испускаемая в единицу времени, в единице узкого интервала волн d, включающего длину волны , единицей площади проекции элемента поверхности dАр, перпендикулярной направлению (, Θ), в единице элементарного телесного угла d, осью которого является выбранное направление (, Θ).
Здесь , Θ соответственно, полярный и азимутальный углы. Угловое положение Θ=0 произвольное.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела Абсолютно черное тело - это тело, которое полностью поглощает все падающее на него излучение, независимо от направления его распространения, спектрального состава и состояния поляризации. Излучение, испускаемое в любом направлении, характеризуется интенсивностью излучения. Спектральная интенсивность изучения (рисунок 3.1) определяется как энергия излучения, испускаемая в единицу времени, в единице узкого интервала волн d, включающего длину волны , единицей площади проекции элемента поверхности dАр, перпендикулярной направлению (, Θ), в единице элементарного телесного угла d, осью которого является выбранное направление (, Θ). Здесь , Θ соответственно, полярный и азимутальный углы. Угловое положение Θ=0 произвольное.

Слайд 42











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела

Слайд 43











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела

Спектральная и интегральная интенсивности излучения абсолютно черного тела связаны между собой интегральным соотношением:
Здесь индексы: 
      ′ – величина, имеющая направление; 
      в – абсолютно черное тело.
Энергия излучения, испускаемая единицей площади элемента абсолютно черной поверхности dA в единицу времени, в единице бесконечно малого интервала длин волн d, включающего длину волны , в единицу элементарного телесного угла dω, осью которого является направление (, Θ), называется направленной спектральной силой излучения абсолютно черной поверхности е'(, β, Θ).
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела Спектральная и интегральная интенсивности излучения абсолютно черного тела связаны между собой интегральным соотношением: Здесь индексы: ′ – величина, имеющая направление; в – абсолютно черное тело. Энергия излучения, испускаемая единицей площади элемента абсолютно черной поверхности dA в единицу времени, в единице бесконечно малого интервала длин волн d, включающего длину волны , в единицу элементарного телесного угла dω, осью которого является направление (, Θ), называется направленной спектральной силой излучения абсолютно черной поверхности е'(, β, Θ).

Слайд 44











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела

Для абсолютно черной поверхности: 
Данное уравнение известно как закон Ламберта. Поверхности, излучающие по закону Ламберта, называются идеально диффузными поверхностями.
Для абсолютно черного тела:
Энергия излучения в телесном угле, ограниченном пределами β1 и β2, а также Θ1 и Θ2, равна:
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела Для абсолютно черной поверхности: Данное уравнение известно как закон Ламберта. Поверхности, излучающие по закону Ламберта, называются идеально диффузными поверхностями. Для абсолютно черного тела: Энергия излучения в телесном угле, ограниченном пределами β1 и β2, а также Θ1 и Θ2, равна:

Слайд 45











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела

Закон спектрального распределения поверхностной плотности потока излучения Планка (излучение в вакууме) определяется выражением:
где С1 и С2 – постоянные: С1= hс02 = 0,5954410-16 Втм2, 
       h – постоянная Планка, h = 6,62610-34 Джс, 
       с0 – скорость распространения электромагнитного излучения в  
               вакууме, с0 =2,9979108 м/с; , 
       к – постоянная Больцмана, к = 1,3810-23Дж/К; 
       Т – температура тела.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела Закон спектрального распределения поверхностной плотности потока излучения Планка (излучение в вакууме) определяется выражением: где С1 и С2 – постоянные: С1= hс02 = 0,5954410-16 Втм2, h – постоянная Планка, h = 6,62610-34 Джс, с0 – скорость распространения электромагнитного излучения в вакууме, с0 =2,9979108 м/с; , к – постоянная Больцмана, к = 1,3810-23Дж/К; Т – температура тела.

Слайд 46











Основные термодинамические сведения
Излучение абсолютно черного тела

Длина волны max, которой соответствует максимум поверхностной плотности потока излучаемой энергии ев(), определяется законом смещения Вина:
		
где С3 –постоянная, С3 = 2,897810-3 мК
Полусферическая интегральная поверхностная плотность потока излучения равна:
Это соотношение известно как закон Стефана-Больцмана, 
σ = 5,669310-8 Вт/м2К4 (расчетное значение)
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Излучение абсолютно черного тела Длина волны max, которой соответствует максимум поверхностной плотности потока излучаемой энергии ев(), определяется законом смещения Вина: где С3 –постоянная, С3 = 2,897810-3 мК Полусферическая интегральная поверхностная плотность потока излучения равна: Это соотношение известно как закон Стефана-Больцмана, σ = 5,669310-8 Вт/м2К4 (расчетное значение)

Слайд 47











Основные термодинамические сведения
Определение радиационных свойств нечерных поверхностей

Степенью черноты  называется отношение энергии, излучаемой телом при температуре Т, к энергии излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Излучательная способность тела зависит от температуры тела, длины волны, которой соответствует испускаемое излучение, и угла, под которым испускается излучение.
Попадая на какие либо тела, тепловое излучение может отражаться, поглощаться или пропускаться этими телами. Падающее излучение имеет свойства, присущие излучению источника. Отношения энергий поглощенного, отраженного и пропущенного телом излучения к энергии падающего на тело излучения называются, соответственно, поглощательной (), отражательной () и пропускательной (d) способностями.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Определение радиационных свойств нечерных поверхностей Степенью черноты  называется отношение энергии, излучаемой телом при температуре Т, к энергии излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Излучательная способность тела зависит от температуры тела, длины волны, которой соответствует испускаемое излучение, и угла, под которым испускается излучение. Попадая на какие либо тела, тепловое излучение может отражаться, поглощаться или пропускаться этими телами. Падающее излучение имеет свойства, присущие излучению источника. Отношения энергий поглощенного, отраженного и пропущенного телом излучения к энергии падающего на тело излучения называются, соответственно, поглощательной (), отражательной () и пропускательной (d) способностями.

Слайд 48











Основные термодинамические сведения
Определение радиационных свойств нечерных поверхностей

Для спектрального и интегрального излучений различают направленные и полусферические степени черноты и поглощательные способности, двунаправленные, полусферические, направленно-полусферические и полусферически-направленные отражательные способности. 
Закон Кирхгофа устанавливает связь между способностями тела излучать и поглощать энергию:
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Определение радиационных свойств нечерных поверхностей Для спектрального и интегрального излучений различают направленные и полусферические степени черноты и поглощательные способности, двунаправленные, полусферические, направленно-полусферические и полусферически-направленные отражательные способности. Закон Кирхгофа устанавливает связь между способностями тела излучать и поглощать энергию:

Слайд 49











Основные термодинамические сведения
Определение радиационных свойств нечерных поверхностей

Нечерными называются тела, коэффициенты поглощения которых менее 1. Все нечерные тела могут быть разделены по характеру спектра излучения на серые тела и тела с селективным излучением. 

Серым называется тело, которое поглощает одну и ту же долю падающего на него излучения во всем интервале длин волн. Серые тела обладают сплошным спектром излучения, подобным спектру излучения абсолютно черного тела, а их поглощательная способность во всем интервале длин волн в одинаковое число раз меньше, чем у абсолютно черного тела.
В отличие от серых тел, тела с селективным излучением могут излучать и поглощать энергию лишь в определенных, характерных для каждого тела областях спектра.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Определение радиационных свойств нечерных поверхностей Нечерными называются тела, коэффициенты поглощения которых менее 1. Все нечерные тела могут быть разделены по характеру спектра излучения на серые тела и тела с селективным излучением. Серым называется тело, которое поглощает одну и ту же долю падающего на него излучения во всем интервале длин волн. Серые тела обладают сплошным спектром излучения, подобным спектру излучения абсолютно черного тела, а их поглощательная способность во всем интервале длин волн в одинаковое число раз меньше, чем у абсолютно черного тела. В отличие от серых тел, тела с селективным излучением могут излучать и поглощать энергию лишь в определенных, характерных для каждого тела областях спектра.

Слайд 50











Основные термодинамические сведения
Равновесная температура

Общим критерием, определяющим свойства данной селективной поверхности, является отношение направленной интегральной поглощательной способности поверхности        (, , Т), подвергаемой воздействию падающего солнечного излучения, к полусферической интегральной степени черноты этой поверхности  (Т).
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Равновесная температура Общим критерием, определяющим свойства данной селективной поверхности, является отношение направленной интегральной поглощательной способности поверхности (, , Т), подвергаемой воздействию падающего солнечного излучения, к полусферической интегральной степени черноты этой поверхности  (Т).

Слайд 51











Основные термодинамические сведения
Равновесная температура

Отношение / для падающего солнечного излучения является критерием, определяющим теоретическую максимальную температуру, которая может быть достигнута некоторой изолированной от других воздействий поверхностью при падении на нее солнечного излучения:
где   Травн – достигнутая равновесная температура; 
          qi = 1394 Вт/м2 – поверхностная плотность потока солнечного      
                                       излучения; 
          - угол падения солнечного излучения.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Равновесная температура Отношение / для падающего солнечного излучения является критерием, определяющим теоретическую максимальную температуру, которая может быть достигнута некоторой изолированной от других воздействий поверхностью при падении на нее солнечного излучения: где Травн – достигнутая равновесная температура; qi = 1394 Вт/м2 – поверхностная плотность потока солнечного излучения;  - угол падения солнечного излучения.

Слайд 52







Основные термодинамические сведения
Определение радиационных свойств нечерных поверхностей

Доля энергии излучения, испускаемого одной поверхностью и достигающего другой поверхности, определяется как угловой коэффициент между двумя поверхностями и зависит от геометрической ориентации поверхностей относительно друг друга.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Определение радиационных свойств нечерных поверхностей Доля энергии излучения, испускаемого одной поверхностью и достигающего другой поверхности, определяется как угловой коэффициент между двумя поверхностями и зависит от геометрической ориентации поверхностей относительно друг друга.

Слайд 53







Основные термодинамические сведения
Определение радиационных свойств нечерных поверхностей

Угловые коэффициенты для расчета теплообмена между двумя элементарными площадками dA1 и dA2, между элементарной площадкой dA1 и поверхностью конечных размеров А2, между двумя поверхностями конечных размеров А1 и А2 определяются, соответственно, соотношениями:
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Определение радиационных свойств нечерных поверхностей Угловые коэффициенты для расчета теплообмена между двумя элементарными площадками dA1 и dA2, между элементарной площадкой dA1 и поверхностью конечных размеров А2, между двумя поверхностями конечных размеров А1 и А2 определяются, соответственно, соотношениями:

Слайд 54







Основные термодинамические сведения
Теплообмен излучением между поверхностями конечных размеров


Плотность теплового потока между двумя серыми пластинами (рисунок 3.3) будет равна:
где 1, 2, Т1, Т2 –    
        соответственно,   
        степени черноты и 
        температуры  пластин 
        1 и 2.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Теплообмен излучением между поверхностями конечных размеров Плотность теплового потока между двумя серыми пластинами (рисунок 3.3) будет равна: где 1, 2, Т1, Т2 – соответственно, степени черноты и температуры пластин 1 и 2.

Слайд 55





Основные термодинамические сведения
Ослабление излучения
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Ослабление излучения

Слайд 56





Основные термодинамические сведения
Ослабление излучения
Согласно закону Бугера (рисунок 3.4):
где S – толщина слоя вещества;
       i’ (S) – интенсивность излучения в точке S; 
       i’(0) – интенсивность падающего на слой вещества излучения; 
       k (S*) – коэффициент ослабления в точке S*= S, 
Т.е. интенсивность монохроматического излучения вдоль некоторого направления экспоненциально уменьшается при распространении излучения в поглощающей и рассеивающей средах; показатель экспоненты равен интегралу от местного коэффициента ослабления по всей длине пути, пройденной излучением.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Ослабление излучения Согласно закону Бугера (рисунок 3.4): где S – толщина слоя вещества; i’ (S) – интенсивность излучения в точке S; i’(0) – интенсивность падающего на слой вещества излучения; k (S*) – коэффициент ослабления в точке S*= S, Т.е. интенсивность монохроматического излучения вдоль некоторого направления экспоненциально уменьшается при распространении излучения в поглощающей и рассеивающей средах; показатель экспоненты равен интегралу от местного коэффициента ослабления по всей длине пути, пройденной излучением.

Слайд 57





Основные термодинамические сведения
Ослабление излучения
При расчете потока излучения между объемом газа и черной граничной поверхностью А (рисунок 3.5) используется соотношение:
где qi – плотность интегрального потока излучения; 
      g – интегральная степень черноты газа;
      Tg  – температура газа.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Ослабление излучения При расчете потока излучения между объемом газа и черной граничной поверхностью А (рисунок 3.5) используется соотношение: где qi – плотность интегрального потока излучения; g – интегральная степень черноты газа; Tg – температура газа.

Слайд 58





Основные термодинамические сведения
Ослабление излучения
Средняя длина пути луча представляет собой радиус такой полусферы, плотность потока падающего излучения которой к центру ее основания равна средней плотности потока излучения, падающего на рассматриваемый элемент поверхности от реального объема газа. 
Для смеси газов интегральная степень черноты подсчитывается с учетом величины , учитывающей уменьшение степени черноты вследствие перекрывания спектральных полос поглощения составляющих газов.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Ослабление излучения Средняя длина пути луча представляет собой радиус такой полусферы, плотность потока падающего излучения которой к центру ее основания равна средней плотности потока излучения, падающего на рассматриваемый элемент поверхности от реального объема газа. Для смеси газов интегральная степень черноты подсчитывается с учетом величины , учитывающей уменьшение степени черноты вследствие перекрывания спектральных полос поглощения составляющих газов.

Слайд 59





Пример решения задачи

Задача 
Абсолютно черное тело при Т = 1110К излучает в космосе. 
а) Каково отношение спектральных интенсивностей излучения абсолютно черного тела при 1= 1 мкм и 2 = 5 мкм?
б) Какая доля полусферической поверхностной плотности потока излучения приходится на область от 1 до 5 мкм?
в) Какой длине волны соответствует максимум в спектре излучения этого абсолютно черного тела?
г) Какова плотность потока излучения (кВт/м2), испускаемого этим телом в диапазоне 1    5 мкм?
Описание слайда:
Пример решения задачи Задача Абсолютно черное тело при Т = 1110К излучает в космосе. а) Каково отношение спектральных интенсивностей излучения абсолютно черного тела при 1= 1 мкм и 2 = 5 мкм? б) Какая доля полусферической поверхностной плотности потока излучения приходится на область от 1 до 5 мкм? в) Какой длине волны соответствует максимум в спектре излучения этого абсолютно черного тела? г) Какова плотность потока излучения (кВт/м2), испускаемого этим телом в диапазоне 1    5 мкм?

Слайд 60





Пример решения задачи

Решение
а) Из закона спектрального распределения поверхностной плотности потока излучения Планка будем иметь:
 
 
Здесь принято С2 = 1,4388  10-2 м  К = 1,4388  104 мкм  К.
Описание слайда:
Пример решения задачи Решение а) Из закона спектрального распределения поверхностной плотности потока излучения Планка будем иметь:     Здесь принято С2 = 1,4388  10-2 м  К = 1,4388  104 мкм  К.

Слайд 61





Пример решения задачи

Решение
б) Обозначим: 1 = 1 мкм, 2 = 5 мкм.
Доля полусферической интегральной поверхностной плотности потока излучения, испускаемого в полосе спектра 12, определяется формулой:
Описание слайда:
Пример решения задачи Решение б) Обозначим: 1 = 1 мкм, 2 = 5 мкм. Доля полусферической интегральной поверхностной плотности потока излучения, испускаемого в полосе спектра 12, определяется формулой:

Слайд 62





Пример решения задачи

Решение
б) Решения, которые могут быть получены путем непосредственного интегрирования интегралов F0 -T, не рассматриваем.
Решение с использованием таблиц значений F0 -T : 
1Т = 1  1110 мкм К = 1110 мкм К = 0,11110-2 м К;
2Т = 5  1110 мкм К = 5550 мкм К = 0,55510-2 м К;
F0 -2T = F0 – 0,555  10-2 =0,69655;
F0 -1T = F0 – 0,111  10-2 = 0,00101;
F2 -1 = F0 -2T  F0 -1T =  0,69655  0,00101=0,69554  0,696.
Описание слайда:
Пример решения задачи Решение б) Решения, которые могут быть получены путем непосредственного интегрирования интегралов F0 -T, не рассматриваем. Решение с использованием таблиц значений F0 -T : 1Т = 1  1110 мкм К = 1110 мкм К = 0,11110-2 м К; 2Т = 5  1110 мкм К = 5550 мкм К = 0,55510-2 м К; F0 -2T = F0 – 0,555  10-2 =0,69655; F0 -1T = F0 – 0,111  10-2 = 0,00101; F2 -1 = F0 -2T  F0 -1T = 0,69655  0,00101=0,69554  0,696.

Слайд 63





Пример решения задачи

Решение
в) Из закона смещения Вина (формула 3.6) будем иметь:
 
г) Используем закон Стефана-Больцмана :
Описание слайда:
Пример решения задачи Решение в) Из закона смещения Вина (формула 3.6) будем иметь: г) Используем закон Стефана-Больцмана :

Слайд 64





Теплопередача
Нестационарные процессы теплопроводности
Описание слайда:
Теплопередача Нестационарные процессы теплопроводности

Слайд 65











Основные термодинамические сведения

Процессы теплопроводности, когда поле температуры в теле изменяется не только в пространстве, но и во времени, называются нестационарными.
Среди практических задач нестационарной теплопроводности  важное  значение имеют две группы процессов:
а)  тело стремится к тепловому равновесию;
б)  температура тела претерпевает периодические изменения.
К первой группе относятся процессы нагрева или охлаждения тел, помещенных в среду с заданным тепловым состоянием.
Ко второй группе   относятся процессы в периодически действующих подогревателях.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Процессы теплопроводности, когда поле температуры в теле изменяется не только в пространстве, но и во времени, называются нестационарными. Среди практических задач нестационарной теплопроводности важное значение имеют две группы процессов: а) тело стремится к тепловому равновесию; б) температура тела претерпевает периодические изменения. К первой группе относятся процессы нагрева или охлаждения тел, помещенных в среду с заданным тепловым состоянием. Ко второй группе относятся процессы в периодически действующих подогревателях.

Слайд 66











Основные термодинамические сведения

В условиях передачи тепла через стенку при внезапном изменении температуры одного из теплоносителей не все тепло будет передаваться через стенку: часть его уйдет на изменение внутренней энергии самой стенки (ее температуры), и только при наступлении стационарного процесса все тепло будет передаваться через стенку от одной жидкости к другой.
При внесении тела в среду с постоянной температурой по мере нагрева (охлаждения тела) температура в каждой точке тела будет асимптотически приближаться по времени к температуре окружающей среды.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения В условиях передачи тепла через стенку при внезапном изменении температуры одного из теплоносителей не все тепло будет передаваться через стенку: часть его уйдет на изменение внутренней энергии самой стенки (ее температуры), и только при наступлении стационарного процесса все тепло будет передаваться через стенку от одной жидкости к другой. При внесении тела в среду с постоянной температурой по мере нагрева (охлаждения тела) температура в каждой точке тела будет асимптотически приближаться по времени к температуре окружающей среды.

Слайд 67











Основные термодинамические сведения

Эти примеры указывают на то, что нестационарные тепловые процессы всегда связаны с изменением внутренней энергии или энтальпии вещества. Так как скорость изменения энтальпии прямо пропорциональна способности материала проводить тепло (т.е. коэффициенту теплопроводности  λ) и обратно пропорциональна его аккумулирующей способности (т.е. объемной теплоемкости сρ ), то в целом скорость теплового процесса при нестационарном режиме теплопроводности определяется значением коэффициента температуропроводности  :
который здесь имеет такое же важное значение, как и коэффициент теплопроводности при стационарном режиме распространения тепла.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Эти примеры указывают на то, что нестационарные тепловые процессы всегда связаны с изменением внутренней энергии или энтальпии вещества. Так как скорость изменения энтальпии прямо пропорциональна способности материала проводить тепло (т.е. коэффициенту теплопроводности λ) и обратно пропорциональна его аккумулирующей способности (т.е. объемной теплоемкости сρ ), то в целом скорость теплового процесса при нестационарном режиме теплопроводности определяется значением коэффициента температуропроводности : который здесь имеет такое же важное значение, как и коэффициент теплопроводности при стационарном режиме распространения тепла.

Слайд 68











Основные термодинамические сведения

Для решения задач. относящихся к процессам, в которых тело стремится к тепловому равновесию, применяются следующие дифференциальные уравнения:
для полуограниченного тела и неограниченной плоской пластины:
для неограниченного цилиндра:
для шара:
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения Для решения задач. относящихся к процессам, в которых тело стремится к тепловому равновесию, применяются следующие дифференциальные уравнения: для полуограниченного тела и неограниченной плоской пластины: для неограниченного цилиндра: для шара:

Слайд 69











Основные термодинамические сведения

В вышеприведенных выражениях:
    t – температура тела,  
    x, r – координаты распространения тепла, 
   τ – время процесса. 
Относительно решения задач нестационарной теплопроводности следует отметить, что после выбора тепловой схемы задачи и назначения начальных и граничных условий требуемая задача может быть решена аналитически  (или графически ) по предложенным выражениям.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения В вышеприведенных выражениях: t – температура тела, x, r – координаты распространения тепла, τ – время процесса. Относительно решения задач нестационарной теплопроводности следует отметить, что после выбора тепловой схемы задачи и назначения начальных и граничных условий требуемая задача может быть решена аналитически (или графически ) по предложенным выражениям.

Слайд 70











Основные термодинамические сведения

В полученных решениях критерий Фурье  представляет собой относительное безразмерное время процесса. 
В нем сопоставлено текущее время τ и группа величин       , имеющая размерность времени и характеризующая скорость перестройки температурного поля в теле. 
Отношение             является безразмерной координатой.
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения В полученных решениях критерий Фурье представляет собой относительное безразмерное время процесса. В нем сопоставлено текущее время τ и группа величин , имеющая размерность времени и характеризующая скорость перестройки температурного поля в теле. Отношение является безразмерной координатой.

Слайд 71











Основные термодинамические сведения

В задачах с граничными условиями третьего рода, кроме Fo и , добавляется еще одна независимая переменная –  критерий Био :


Здесь  –коэффициент теплообмена внешней среды и тела, 
            λ  коэффициент теплопроводности тела, 
            h – определяющий размер тела: для пластины  толщина, для  
                  полуограниченного тела – глубина и т.д.

Критерий Вi можно представить, как отношение внутреннего и внешнего тепловых сопротивлений:
Описание слайда:
Основные термодинамические сведения В задачах с граничными условиями третьего рода, кроме Fo и , добавляется еще одна независимая переменная – критерий Био : Здесь  –коэффициент теплообмена внешней среды и тела, λ  коэффициент теплопроводности тела, h – определяющий размер тела: для пластины  толщина, для полуограниченного тела – глубина и т.д. Критерий Вi можно представить, как отношение внутреннего и внешнего тепловых сопротивлений:



Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию