ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА - презентация, доклад, проект скачать

Нажмите для полного просмотра!

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №1

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №2

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №3

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №4

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №5

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №6

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №7

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №8

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №9

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №10

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №11

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №12

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №13

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №14

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №15

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №16

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №17

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №18

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА, слайд №19

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА. Доклад-сообщение содержит 19 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА Лекция 2 Законы Кирхгофа. Первый закон Киргофа. Алгебраическая сумма токов в узловой точке равна нулю. Σ Ii = 0 Узловой точкой (узлом) называется точка соединения более 2-х ветвей. Алгебраическая сумма подразумевает суммирование токов с учетом знака. Токи, притекающие к узловой точке, считаются положительными. Токи, уходящие от узловой точки, считаются отрицательными. Второй закон Кирхгофа. Во всяком замкнутом контуре алгебраическая сумма э.д.с. равна сумме падений напряжений на элементах этого контура. Σ Еi = Σ I∙Ri При записи второго закона Кирхгофа необходимо задать направление об- хода контура. При обходе замкнутого контура по часовой стрелке (или против часовой стрелки) э.д.с. и токи, направление которых совпадают с принятым напра- влением обхода, следует считать положительными, а э.д.с. и токи, направ- ленные встречно – отрицательными. Иногда удобно пользоваться другой формой записи закона Σ Еi = Σ Ui + Σ I∙Ri.

Слайд 2

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА Расчёт цепей с несколькими источниками питания. Расчёт цепей с несколькими источниками питания основан на примене- нии первого и второго законов Кирхгофа. Последовательность расчёта: 1) по возможности упрощают схему, заменяя несколько сопротивлений эк- вивалентным; 2) наносят на схеме известные направления э.д.с.; 3) задаются положительными направлениями токов; 4) составляют уравнения по первому закону Кирхгофа для всех узловых точек, кроме одной; 5) составляют недостающие уравнения по второму закону Кирхгофа; 6) решают систему уравнений и определяют неизвестные токи. Если некоторые значения токов получаются со знаком «минус», то это означает, что они имеют направления, обратные тем, которые были услов- но приняты для этих токов в начале расчёта. Этот метод удобен при небольшом количестве неизвестных токов. При большом числе неизвестных система получается слишком громоздкой.

Слайд 3

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА Пример расчёта цепи с 2-мя источниками питания.

Слайд 4

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА Метод наложения (суперпозиции). Расчёт цепей с несколькими источниками питания с использованием законов Кирхгофа усложняется при числе источников больше 2-х. В этом случае система уравнений становится слишком громоздкой. Метод наложения основан на принципе независимости действия элект- родвижущих сил. Токи, протекающие в цепи при наличии нескольких э.д.с. можно представить как алгебраическую сумму токов, вызываемых каждой из э.д.с. в отдельности. Расчёт производят, полагая все э.д.с., кроме одной, равными нулю. При этом сохраняют все сопротивления неизменными. Расчёт проводят столько раз, сколько э.д.с. в цепи. Действительный ток в каждой ветви находится как сумма найденных частичных токов. Рассмотрим метод наложения на примере той же схемы с 2-мя источни- ками э.д.с., что и в ранее рассмотренном методе. Для этого вначале иск- лючаем из схемы 2-й источник и рассчитываем результирующее сопротив- ление цепи. После этого, используя закон Ома, находим ток в цепи остав- шегося источника и токи в ветвях. Аналогично – со 2-м источником.

Слайд 5

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА Метод наложения (суперпозиции).

Слайд 6

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА Метод контурных токов. Метод позволяет освободиться от составления уравнений по первому закону Кирхгофа и тем самым сократить число решаемых уравнений.

Слайд 7

Описание слайда:

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ ПОСТОЯННОГО ТОКА На резисторе R4 создаёт падение напряжения контурный ток IIII, также направленный встречно направлению обхода. Таким образом, уравнение по второму закону Кирхгофа для 1-го контура: Во 2-м контуре действуют 2 источника э.д.с., причём источник E2 направ- лен встречно направлению обхода. Падение напряжения создаётся током III на резисторах R3, R5, R6, R7, а также током II на резисторе R3 и током IIII на резисторе R7. Уравнение Кирхгофа: В 3-м контуре действуют источники э.д.с. E1, E3, E4. Падение напряжения создаётся током IIII на резисторах R4, R7, R8, а также токами II на резисто- ре R4, III на резисторе R7. Уравнение Кирхгофа: После нахождения контурных токов из решения системы уравнений, опре- деляются токи в ветвях: I1 = II; I2 = III – II; I3 = III; I4 = III – IIII; I5 = II – IIII; I6 = IIII.

Слайд 8

Описание слайда:

Расчёт цепей постоянного тока Метод узловых напряжений Метод узловых напряжений применяют для расчёта схем, имеющих неско- лько параллельных ветвей, сходящихся в двух узловых точках. Рассмотрим этот метод на примере схемы из 5-ти параллельных ветвей с 3-мя источниками э.д.с.

Слайд 9

Описание слайда:

Расчёт цепей постоянного тока Метод узловых напряжений По первому закону Кирхгофа I1+ I2+ I3+ I4+ I5= 0. Или: (E1- UAB)g1+ (-E2- UAB)g2- UABg3+ (E4-UAB)g4- UABg5= 0. Отсюда получаем фор- мулу для определения узлового напряжения: Произведение Ekgk для k-ой ветви следует брать со знаком минус, если на- правление э.д.с. Ek противоположно принятому направлению тока. Опре- делив узловое напряжение, находят значения токов в отдельных ветвях. Если значение тока получилось со знаком минус, это означает, что напра- вление тока в ветви противоположно тому, которое было принято перво- начально.

Слайд 10

Описание слайда:

Расчёт цепей постоянного тока Нелинейные электрические цепи постоянного тока. Линейной называется электрическая цепь для которой справедлив за- кон Ома. Другими словами – это цепь с постоянным сопротивлением. Вольтамперная характерис- тика линейной цепи.

Слайд 11

Описание слайда:

Нелинейные электрические цепи постоянного тока. Для расчёта нелинейных цепей используются графоаналитические ме- тоды, основанные на применении законов Кирхгофа и вольтамперных ха- рактеристик нелинейных элементов. Последовательное соединение элементов.

Слайд 12

Описание слайда:

Нелинейные электрические цепи постоянного тока. Параллельное соединение элементов.

Слайд 13

Описание слайда:

Нелинейные электрические цепи постоянного тока. Смешанная цепь

Слайд 14

Описание слайда:

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Магнитное поле. Вокруг любого проводника с током возникает магнитное поле. Магнит- ное поле вокруг прямолинейного проводника с током показано на рисунке.

Слайд 15

Описание слайда:

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Магнитное поле. Второй важной величиной, характеризующей магнитное поле является магнитный поток Ф. Магнитный поток связан с индукцией магнитного поля соотношением Ф = B∙S∙cos α, где α – угол между направлением вектора индукции и нормалью к плоскости, через которую проходит магнитный по- ток.

Слайд 16

Описание слайда:

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Магнитные цепи. Магнитной цепью называют совокупность нескольких участков – ферро- магнитных и неферромагнитных, по которым замыкаются линии магнитно- го потока. Закон полного тока. Математическим выражением этого закона служит следующая формула:

Слайд 17

Описание слайда:

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Закон Ома для магнитной цепи. Рассмотрим простейшую магнитную цепь, выполненную в виде кольца из однородного материала. Намагничивающая обмотка расположена рав-

Слайд 18

Описание слайда:

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Электромагнитная индукция. Явление электромагнитной индукции, открытое Фарадеем, заключается в том, что при изменении магнитного потока Ф, пронизывающего контур, в этом контуре индуцируется э.д.с. Под действием э.д.с. в контуре возникает ток, направление которого сов- падает с направлением э.д.с. Знак «минус» введен в соответствии с принципом электромагнитной инерции, установленным Ленцем. Согласно этому принципу, всякий элект- рический контур стремится сохранить пронизывающий его магнитный по- ток.

Слайд 19

Описание слайда:

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Электромагнитная индукция. При движении проводника, расположенного перпендикулярно к линиям магнитного поля, индуцируемая э.д.с. определяется по формуле: E = B∙l∙v∙sin α, где l – длина проводника в магнитном поле; v – скорость его движения; α – угол между вектором скорости и вектором индукции.