🗊Презентация Молекулярна фізика

Молекулярна фізика. Термодинаміка Лекція 6

Термодинамічними називаються системи, що містять значну кількість складових елементів (теоретично N  1010...1020 елементів) і підкоряються законам термодинаміки. Термодинамічними називаються системи, що містять значну кількість складових елементів (теоретично N  1010...1020 елементів) і підкоряються законам термодинаміки. Величини, що характеризують стан термодинамічної системи, носять назву параметрів стану

Температура характеризує ступінь нагрітості системи і визначається через поняття теплової рівноваги системи чи систем. В міжнародній системі одиниць SІ температура вимірюється в кельвінах (К). Температура характеризує ступінь нагрітості системи і визначається через поняття теплової рівноваги системи чи систем. В міжнародній системі одиниць SІ температура вимірюється в кельвінах (К). t =Т‑273 t - температура за шкалою Цельсія; Т - температура за абсолютною термодинамічною шкалою

Внутрішньою енергією (Е) називається енергія тіл, що складають систему. Внутрішньою енергією (Е) називається енергія тіл, що складають систему. Внутрішня енергія системи - це енергія механічного руху (кінетична і потенціальна) структурних елементів (молекул), що створюють систему, енергія їх неупорядкованого руху.

Кількість теплоти (Q) є міра зміни внутрішньої енергії в теплових процесах, що не супроводжуються виконання механічної роботи (тобто в процесах, де внутрішня енергія хаотичного руху одних тіл переходить у внутрішню енергію інших тіл системи чи систем). Кількість теплоти, як і внутрішня енергія, вимірюється в джоулях. Кількість теплоти (Q) є міра зміни внутрішньої енергії в теплових процесах, що не супроводжуються виконання механічної роботи (тобто в процесах, де внутрішня енергія хаотичного руху одних тіл переходить у внутрішню енергію інших тіл системи чи систем). Кількість теплоти, як і внутрішня енергія, вимірюється в джоулях.

Якщо параметри термодинамічної системи фіксовані, то йдеться про стан системи. Якщо параметри термодинамічної системи фіксовані, то йдеться про стан системи. Стан називається рівноважним, якщо кожен з параметрів у всіх точках системи має однакове значення. Зміна стану термодинамічної системи називається термодинамічним процесом.

Ідеальний газ - це газ, що складається з матеріальних точок, які рухаються абсолютно хаотично і сили взаємодії між якими відсутні. Ідеальний газ - це газ, що складається з матеріальних точок, які рухаються абсолютно хаотично і сили взаємодії між якими відсутні. Для ідеальних газів справедливий закон Авогадро, який стверджує, що в рівних об’ємах при рівних умовах міститься однакове число молекул. Один моль довільної речовини містить NА = 6,0231023 моль-1 - число Авогадро молекул. На підставі закону Авогадро моль ідеальних газів при нормальних умовах (тиск Ро = 760 мм.рт.ст. = 1,015105 Па; температура То = 273,15 К) займає один і той же, незалежно від природи ідеального газу, об’єм, що, як показує досвід, дорівнює Vм = 22,410-3 м3/моль. Термодинамічні процеси, що відбуваються за постійного значення одного з параметрів, називаються ізопроцесами.

Ізотермічний процес було досліджено дослідниками Бойлем та Маріоттом. Закон Бойля-Маріотта стверджує, що для постійної маси ідеального газу за сталої температури добуток тиску на об’єм залишається незмінним: Ізотермічний процес було досліджено дослідниками Бойлем та Маріоттом. Закон Бойля-Маріотта стверджує, що для постійної маси ідеального газу за сталої температури добуток тиску на об’єм залишається незмінним:

Ізобарний процес підкоряється закону Гей Люссака: для постійної маси ідеального газу за постійного тиску об’єм зростає прямо пропорційно до зростання температури: Ізобарний процес підкоряється закону Гей Люссака: для постійної маси ідеального газу за постійного тиску об’єм зростає прямо пропорційно до зростання температури:

Ізохоричний (ізохорний) процес підкоряється закону Шарля: для постійної маси ідеального газу за постійного об’єму тиск зростає прямо пропорційно до зростання температури: Ізохоричний (ізохорний) процес підкоряється закону Шарля: для постійної маси ідеального газу за постійного об’єму тиск зростає прямо пропорційно до зростання температури:

Об’єднаний газовий закон, стверджує: для постійної маси ідеального газу добуток тиску на об’єм віднесений до абсолютної температури залишається незмінним в довільних процесах: Об’єднаний газовий закон, стверджує: для постійної маси ідеального газу добуток тиску на об’єм віднесений до абсолютної температури залишається незмінним в довільних процесах:

Рівняння стану довільної маси ідеального газу зв’язує параметри його стану: Рівняння стану довільної маси ідеального газу зв’язує параметри його стану: де Р - тиск; V - об’єм; Т - температура; m - маса; М - молярна маса газу;  - кількість молів газу; R - універсальна газова стала. Рівняння стану може бути переписане в інших формах призначених для визначення конкретних характеристик: а) для густини речовини б) для концентрації молекул

Молекулярно-кінетична теорія Молекулярно-кінетична теорія В основі її лежать слідуючи положення: 1) всі речовини складаються з атомів та молекул; 2) атоми та молекули знаходяться в безперервному хаотичному тепловому рухові; 3) атоми та молекули взаємодіють між собою. Атомом називається найменша частинка хімічного елемента, що ще зберігає його основні фізичні (спектр електромагнітного випромінення) та хімічні (здатність вступати в хімічні реакції) властивості. Молекула – це найменша частинка речовини, що ще зберігає його основні фізичні та хімічні властивості.

Основним рівнянням молекулярно-кінетичної теорії називається рівняння, що зв’язує між собою характеристики руху молекул з макропараметри стану термодинамічної системи в цілому, вирішує тим саме основну задачу теорії, дає тлумачення фізичного змісту термодинамічних параметрів. Основним рівнянням молекулярно-кінетичної теорії називається рівняння, що зв’язує між собою характеристики руху молекул з макропараметри стану термодинамічної системи в цілому, вирішує тим саме основну задачу теорії, дає тлумачення фізичного змісту термодинамічних параметрів. де Р – тиск; V - об’єм газу; mi таVi – відповідно маса та швидкість руху і- тої молекули; N – загальна кількість молекул газу.

Динамічні характеристики окремих молекул позбавлені фізичного змісту – з ними не можливо проводити розрахунки, фізичний зміст мають тільки середні значення цих характеристик, молекулярна фізика оперує тільки з ними. Динамічні характеристики окремих молекул позбавлені фізичного змісту – з ними не можливо проводити розрахунки, фізичний зміст мають тільки середні значення цих характеристик, молекулярна фізика оперує тільки з ними. Якщо розглядається газ з однорідних молекул масою mi = m, то а, де Vкв – середньостатистична величина, що носить назву середня квадратична швидкість руху молекул. Основне рівняння молекулярно-кінетичної теорії приймає форму: - середня кінетична енергія поступального руху молекул. п – концентрація молекул, Т – температура газу

Термодинаміка – розділ фізики, який вивчає загальні властивості макроскопічних систем, що перебувають у стані термодинамічної рівноваги. Термодинаміка – розділ фізики, який вивчає загальні властивості макроскопічних систем, що перебувають у стані термодинамічної рівноваги.

Внутрішня енергія макроскопічного тіла дорівнює сумі кінетичних енергій безладного руху всіх молекул і потенціальних енергій взаємодії всіх молекул одна з одною. Внутрішня енергія макроскопічного тіла дорівнює сумі кінетичних енергій безладного руху всіх молекул і потенціальних енергій взаємодії всіх молекул одна з одною. Внутрішня енергія змінюється при: - теплопередачі - виконанні роботи над тілом або самим тілом.

Внутрішня енергія ідеального газу обумовлюється лише кінетичною енергією руху молекул, потенціальною енергією їх взаємодії можна знехтувати. Внутрішня енергія ідеального газу дорівнює Внутрішня енергія ідеального газу обумовлюється лише кінетичною енергією руху молекул, потенціальною енергією їх взаємодії можна знехтувати. Внутрішня енергія ідеального газу дорівнює де і – число ступенів вільності молекул. Для одноатомного газу і=3, двохатомного – і=5, трьохатомного і більше – і = 6.

Робота ідеального газу. Термодинамічна робота виконується тілами при зміні їхнього обєму. Роботу в термодинаміці може виконувати лише газ який значно змінює свій обєм при нагріванні. Робота ідеального газу. Термодинамічна робота виконується тілами при зміні їхнього обєму. Роботу в термодинаміці може виконувати лише газ який значно змінює свій обєм при нагріванні. Робота ідеального газу при ізобарному процесі Робота ідеального газу при ізотермічному процесі Робота газу чисельно дорівнює площі фігури, обмеженої графіком залежності p від V

Теплопередачею називається процес передавання енергії від одного тіла до іншого без виконання роботи. Теплопередачею називається процес передавання енергії від одного тіла до іншого без виконання роботи. Існує три способи теплопередачі: * теплопровідність – вид теплопередачі, за якої передавання внутрішньої енергії від одних тіл до інших відбувається при їх безпосередньому контакті й зумовлене взаємодією атомів і молекул. * конвекція – вид теплопередачі, за якої внутрішня енергія від одних тіл до інших передається рухомими струменями рідини чи газу. * випромінювання – при ньому теплообмін зумовлений передачею енергії світловим потоком

Питома теплоємність речовини (с) – це величина, яка чисельно дорівнює кількості теплоти, що отримує або віддає 1 кг речовини при зміні її температури на 1 К . Одиниця вимірювання Дж/кг*К Питома теплоємність речовини (с) – це величина, яка чисельно дорівнює кількості теплоти, що отримує або віддає 1 кг речовини при зміні її температури на 1 К . Одиниця вимірювання Дж/кг*К Молярна теплоємність речовини – величина, яка визначається кількістю теплоти, необхідної для нагрівання 1 моль речовини на 1 К. Одиниця вимірювання Дж/моль*К. Якщо нагрівати газ за сталого обєму, його молярну теплоємність (Сv) і питому теплоємність (сv ) можна обчислити за формулами: Якщо нагрівати газ за сталого тиску, його молярну теплоємність (Ср) і питому теплоємність (ср) можна обчислити за формулою

Перший закон термодинаміки: Кількість теплоти Q передана системі, витрачається на зміну її внутрішньої енергії ∆U і на виконання системою роботи А над зовнішніми тілами. Перший закон термодинаміки: Кількість теплоти Q передана системі, витрачається на зміну її внутрішньої енергії ∆U і на виконання системою роботи А над зовнішніми тілами.

Застосування першого закону термодинаміки до різних ізопроцесів у газах Застосування першого закону термодинаміки до різних ізопроцесів у газах

Адіабатний процес – це процес, що відбувається без теплообміну з навколишнім середовищем Q=0 Адіабатний процес – це процес, що відбувається без теплообміну з навколишнім середовищем Q=0 Рівняння Пуасона: Адіабата розміщується більш круто ніж ізотерма. Це пояснюється тим, що при адіабатичному стисненні збільшення тиску газу зумовлено не тільки зменшенням його обєму, як при ізотермічному стисненні, а й підвищенням температури. При адіабатному розширенні температура знижується(∆U= -A), при стисненні – підвищується(∆U= A).

Другий закон термодинаміки Другий закон термодинаміки - Неможливо здійснити такий періодичний процес, єдиним наслідком якого було б повне перетворення на роботу теплоти, отримуваної від нагрівача - Неможливий процес, єдиним результатом якого є передача енергії у формі теплоти від менш нагрітого тіла до більш нагрітого - Вічний двигун другого роду неможливий, тобто двигун ККД якого при перетворенні теплоти на роботу дорівнює 100%

Тепловий двигун – машина, що перетворює внутрішню енергію палива на механічну енергію Тепловий двигун – машина, що перетворює внутрішню енергію палива на механічну енергію Три основних частини двигуна: 1 нагрівач (Т1) – джерело внутрішньої енергії 2 робоче тіло (газ або пара), що виконує механічну роботу за рахунок внутрішньої енергії, отриманої від нагрівача 3 холодильник (Т2 менше Т1) – забезпечує природній процес передачі тепла від більш нагрітого тіла до більш холодного, чим здійснює компенсацію процесу перетворення теплової енергії на механічну.

Прямий цикл Карно складається з двох ізотерм: 12 за температури Т1 і 34 за температури Т2 та двох адіабат: 23 і 41. Прямий цикл Карно складається з двох ізотерм: 12 за температури Т1 і 34 за температури Т2 та двох адіабат: 23 і 41. В ізотермічному процесі 12 робоче тіло знаходиться в прямому контакті з нагрівачем за температури Т1 та забирає від нього кількість тепла Q1. В точці 2 припиняється тепловий контакт з нагрівачем, робоче тіло ізолюється і в адіабатичному розширенні робочого тіла продовжує виконуватись робота за рахунок запасеної внутрішньої енергії робочого тіла. В точці 3 робоче тіло знову приводиться в прямий тепловий контакт але уже з холодильником за температури Т2. В ізотермічному процесі 34 холодильник відбирає від робочого тіла кількість теплоти Q2. В точці 4 припиняється тепловий контакт з холодильником, робоче тіло знову ізолюється і в адіабатичному процесі 41 виконується робота стискування робочого тіла. При цьому температура робочого тіла зростає і в точці 1 робоче тіло знову матиме температуру Т1. Цикл закінчено, робоче тіло знову ізолюється і приводиться в контакт з нагрівачем – цикл може повторюватись.

ККД теплової машини ККД теплової машини Термодинамічний ККД теплового двигуна ККД ідеальної теплової машини