Работа электрического поля - презентация, доклад, проект скачать

Нажмите для полного просмотра!

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Работа электрического поля. Доклад-сообщение содержит 23 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Работа сил электрического поля. Циркуляция вектора напряженности электрического поля. Рассмотрим электростатическое поле, создаваемое неподвижным точечным зарядом Q. В любой точке этого поля на точечный заряд Qo действует кулоновская сила. Тогда работа, совершаемая этой силой над зарядом Qo на элементарном перемещении dl, или:

Слайд 2

Описание слайда:

Работа при перемещении заряда Qo вдоль произвольной траектории из точки 1 в точку 2 Работа при перемещении заряда Qo вдоль произвольной траектории из точки 1 в точку 2

Слайд 3

Описание слайда:

Если в электростатическом поле заряда Q переносить единичный точечный положительный заряд, то работа сил поля на элементарном перемещении равна , Если в электростатическом поле заряда Q переносить единичный точечный положительный заряд, то работа сил поля на элементарном перемещении равна , где El = Ecosα - проекция вектора Е на направление элементарного перемещения. Тогда:

Слайд 4

Описание слайда:

Интеграл Интеграл называют циркуляцией вектора напряженности, а выражение - теоремой о циркуляции вектора напряженности электростатического поля.

Слайд 5

Описание слайда:

Следствия теоремы 1. Из теоремы следует, что циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнутого контура равна нулю. Силовое поле Е называют потенциальным, если циркуляция вектора Е по любому замкнутому контуру равна нулю. 2. Теорема справедлива только для электростатического поля. 3. Линии напряженности электростатического поля не могут быть замкнутыми, они начинаются и кончаются на зарядах (соответственно на положительных или отрицательных) или же уходят в бесконечность. Предположим, что линия напряженности замкнута. Если выбрать ее в качестве контура интегрирования L, то при обходе этого контура в положительном направлении линии напряженности, подынтегральное выражение в интеграле и сам интеграл положительны. Это, однако, противоречит теореме, что и доказывает, что линии напряженности вектора Е замкнутыми быть не могут.

Слайд 6

Описание слайда:

Потенциал электростатического поля разность потенциалов Работу сил электростатического поля можно представить как разность потенциальных энергий, которыми обладает точечный заряд Qo в начальной и конечной точках поля, создаваемого зарядом Q: Следовательно: потенциальная энергия заряда Qo в поле заряда Q равна Потенциальная энергия W определяется с точностью до постоянной С. Значение постоянной обычно выбирается так, чтобы при удалении заряда на бесконечность (r → ∞) потенциальная энергия обращалась в нуль (W = 0), тогда С = 0 и потенциальная энергия заряда Qo, находящегося в поле заряда Q на расстоянии r от него, равна

Слайд 7

Описание слайда:

Для одноименных зарядов Q0Q > 0 и потенциальная энергия их взаимодействия (отталкивания) положительна, для разноименных зарядов Q0Q < 0 и потенциальная энергия их взаимодействия (притяжения) отрицательна. Для одноименных зарядов Q0Q > 0 и потенциальная энергия их взаимодействия (отталкивания) положительна, для разноименных зарядов Q0Q < 0 и потенциальная энергия их взаимодействия (притяжения) отрицательна. Если поле создается системой п точечных зарядов Q1, Q2 ..., Qn, то работа электростатических сил, совершаемая над зарядом Q0, равна алгебраической сумме работ сил, обусловленных каждым из зарядов в отдельности. Поэтому потенциальная энергия W заряда Q0, находящегося в этом поле, равна сумме потенциальных энергий Wi. каждого из зарядов: Введем общую энергетическую характеристику точки поля, в которой находится пробный заряд Q0

Слайд 8

Описание слайда:

Потенциал Потенциалом  в какой-либо точке электростатического поля называется физическая величина, определяемая потенциальной энергией единичного положительного заряда, помещенного в эту точку. Если поле создается системой п точечных зарядов, то потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей этих зарядов, создаваемых в этой точке каждым зарядом в отдельности:

Слайд 9

Описание слайда:

Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении заряда Qo из точки 1 в точку 2, может быть записана в виде Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении заряда Qo из точки 1 в точку 2, может быть записана в виде Таким образом, работа, совершаемая силами поля над зарядом Qo, равна произведению величины этого заряда на разность потенциалов в начальной и конечной точках (на убыль потенциала). Из формулы следует, что разность потенциалов двух точек 1 и 2 в электростатическом поле определяется работой, совершаемой силами поля, при перемещении единичного положительного заряда из точки 1 в точку 2. Если заряд Qo перемешать из произвольной точки 1 за пределы поля, т. е. на бесконечность (где, по условию, потенциал равен нулю), то работа сил электростатического поля, и следовательно