🗊 Презентация Основные понятия и определения механики жидкости и газа

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №1 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №2 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №3 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №4 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №5 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №6 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №7 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №8 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №9 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №10 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №11 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №12 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №13 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №14 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №15 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №16 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №17 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №18 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №19 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №20 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №21 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №22 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №23 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №24 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №25 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №26 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №27 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №28 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №29 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №30 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №31 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №32 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №33 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №34 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №35 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №36 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №37 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №38 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №39 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №40 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №41 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №42 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №43 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №44 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №45 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №46 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №47 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №48 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №49 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №50 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №51 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №52 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №53 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №54 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №55 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №56 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №57 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №58 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №59 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №60 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №61 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №62 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №63 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №64 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №65 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №66 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №67 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №68 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №69 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №70 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №71 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №72 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №73 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №74 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №75 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №76 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №77 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №78 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №79 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №80 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №81 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №82 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №83 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №84 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №85 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №86 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №87 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №88 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №89 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №90 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №91 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №92 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №93 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №94 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №95 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №96 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №97 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №98 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №99 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №100 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №101 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №102 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №103 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №104 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №105 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №106 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №107 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №108 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №109 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №110 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №111 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №112 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №113 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №114 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №115 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №116 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №117 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №118 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №119 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №120 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №121 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №122 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №123 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №124 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №125 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №126 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №127 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №128 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №129 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №130 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №131 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №132 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №133 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №134 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №135 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №136 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №137 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №138 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №139 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №140 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №141 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №142 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №143 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №144 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №145 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №146 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №147 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №148 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №149 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №150 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №151 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №152 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №153 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №154 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №155 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №156 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №157 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №158 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №159 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №160 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №161 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №162 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №163 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №164 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №165 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №166 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №167 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №168 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №169 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №170 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №171 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №172 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №173 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №174 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №175 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №176 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №177 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №178 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №179 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №180 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №181 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №182 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №183 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №184 Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №185
Скачать

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Основные понятия и определения механики жидкости и газа. Доклад-сообщение содержит 185 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


ВВЕДЕНИЕ Гидрогазодинамика или механика жидкости и газа — это наука о движении жидкостей и газов, ее следует рассматривать как часть механики...
Описание слайда:
ВВЕДЕНИЕ Гидрогазодинамика или механика жидкости и газа — это наука о движении жидкостей и газов, ее следует рассматривать как часть механики сплошных сред. Гидрогазодинамика изучает законы движения жидкостей и газов и на этой основе выявляет условия их взаимодействия с обтекаемыми твердыми телами или с твердыми поверхностями, ограничивающими движущуюся среду.

Слайд 2


Впервые уравнения движения жидкости в пограничном слое, ставшие основой теории сопротивления тел в жидкости, были получены Прандтлем в 1904 г....
Описание слайда:
Впервые уравнения движения жидкости в пограничном слое, ставшие основой теории сопротивления тел в жидкости, были получены Прандтлем в 1904 г. Большой вклад в теорию пограничного слоя внесли советские ученые Л.Г.Лойцянский, А.П.Мельников, К.К.Федяевский, А.А. Дородницин, Н.Е.Кочин, Е.М.Минский, Г.И.Петров, В.В.Струминский и др. Впервые уравнения движения жидкости в пограничном слое, ставшие основой теории сопротивления тел в жидкости, были получены Прандтлем в 1904 г. Большой вклад в теорию пограничного слоя внесли советские ученые Л.Г.Лойцянский, А.П.Мельников, К.К.Федяевский, А.А. Дородницин, Н.Е.Кочин, Е.М.Минский, Г.И.Петров, В.В.Струминский и др. Важное значение для развития гидрогазодинамики имеет теория подобия и размерностей. Первым, кто решил эту задачу применительно к исследованию сопротивления судов, был У.Фруд (1810—1879 гг.). Значительный вклад в разработку теории подобия осуществил О. Рейнольдс (1842-1912 гг.). Работы Фруда и Рейнольдса о физическом подобии явлений нашли широкое развитие и применение в экспериментальной аэродинамике.

Слайд 3


1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ МЕХАНИКИ ЖИДКОСТИ И ГАЗА
Описание слайда:
1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ МЕХАНИКИ ЖИДКОСТИ И ГАЗА

Слайд 4


1.1. Предмет механики жидкости и газа Механика жидкости и газа — наука о движении жидкостей и газов — является разделом механики сплошных сред. В...
Описание слайда:
1.1. Предмет механики жидкости и газа Механика жидкости и газа — наука о движении жидкостей и газов — является разделом механики сплошных сред. В отличие от твердых тел, в которых молекулярные силы сцепления весьма велики, жидкости, и в особенности газы, обладают относительно слабыми межмолекулярными связями. Эта особенность их физической природы проявляется в легкой подвижности, т.е. текучести или деформируемости: движение жидкостей и газов под действием внешних и внутренних сил сопровождается изменением формы, а в общем случае — и объема выделенной ее части.

Слайд 5


Жидкость принимает форму сосуда, в который она заключена, но образует поверхность свободного уровня, отделяющую ее от других жидкостей или газов,...
Описание слайда:
Жидкость принимает форму сосуда, в который она заключена, но образует поверхность свободного уровня, отделяющую ее от других жидкостей или газов, имеющих иные физические свойства. Жидкость принимает форму сосуда, в который она заключена, но образует поверхность свободного уровня, отделяющую ее от других жидкостей или газов, имеющих иные физические свойства. Газы целиком заполняют сосуд, в который они помещены, и не образуют поверхности свободного уровня. Сжимаемость свойственна всем жидкостям и газам, однако ее количественное проявление будет различным в зависимости от физических свойств среды. Это послужило основанием объединить сплошные среды, обладающие общим свойством сплошности и легкой подвижности, под общим названием жидкости, выделяя по мере необходимости практически несжимаемые (капельные) и сжимаемые (газообразные) жидкости.

Слайд 6


Все жидкости обладают внутренним трением, обусловленным вязкими свойствами сред. Все жидкости обладают внутренним трением, обусловленным вязкими...
Описание слайда:
Все жидкости обладают внутренним трением, обусловленным вязкими свойствами сред. Все жидкости обладают внутренним трением, обусловленным вязкими свойствами сред. Идеальная жидкость — это абстрактная жидкость, лишенная внутренних сил трения. В теплотехнике широко используются двухфазные среды — физически однородные вещества, находящиеся в двух различных агрегатных состояниях.

Слайд 7


1.2. Классификация сил, действующих в жидкости В жидкости имеют место только распределенные силы. Приложение к жидкости сосредоточенных сил ведет к...
Описание слайда:
1.2. Классификация сил, действующих в жидкости В жидкости имеют место только распределенные силы. Приложение к жидкости сосредоточенных сил ведет к ее разрыву. Обозначим вектор поверхностной силы, действующей на площадку ΔF с внешней нормалью n, символом pn (рис.1.1,а) и вычислим предел отношения этого вектора к площадке ΔF : Эту величину называют вектором напряжения поверхностной силы в данной точке.

Слайд 8


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №8
Описание слайда:

Слайд 9


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №9
Описание слайда:

Слайд 10


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №10
Описание слайда:

Слайд 11


Физическую величину, характеризуемую в данной точке вектором рn, который принимает различные значения в зависимости от ориентации площадки, называют...
Описание слайда:
Физическую величину, характеризуемую в данной точке вектором рn, который принимает различные значения в зависимости от ориентации площадки, называют тензором. Физическую величину, характеризуемую в данной точке вектором рn, который принимает различные значения в зависимости от ориентации площадки, называют тензором. Давление в жидкости является примером поверхностной силы, и его гидродинамический смысл становится ясным из рассмотрения поверхностного напряжения рn, определяемого нормальными и касательными напряжениями. Возникновение в жидкости касательных напряжений обусловлено ее вязкостью и движением (относительным сдвигом). В неподвижной жидкости, а также в движущейся жидкости, лишенной вязкости (идеальная жидкость), касательные напряжения равны нулю (τxy=τyz=τzx=0) и поверхностные силы определяются только нормальными напряжениями σx, σy, σz.

Слайд 12


Для этого частного случая вместо зависимостей (1.1) и (1.2) получим: Для этого частного случая вместо зависимостей (1.1) и (1.2) получим:
Описание слайда:
Для этого частного случая вместо зависимостей (1.1) и (1.2) получим: Для этого частного случая вместо зависимостей (1.1) и (1.2) получим:

Слайд 13


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №13
Описание слайда:

Слайд 14


Грани тетраэдра, имеющие площади поверхности Fx, Fy, Fz, Fn, ориентированы перпендикулярно к осям координат х, у, z и к нормали n. Поскольку...
Описание слайда:
Грани тетраэдра, имеющие площади поверхности Fx, Fy, Fz, Fn, ориентированы перпендикулярно к осям координат х, у, z и к нормали n. Поскольку Fncos(nx)=Fx, Fncos(ny)=Fy, Fncos(nz)=Fz, в пределе, стягивая рассматриваемый тетраэдр в точку, получаем Грани тетраэдра, имеющие площади поверхности Fx, Fy, Fz, Fn, ориентированы перпендикулярно к осям координат х, у, z и к нормали n. Поскольку Fncos(nx)=Fx, Fncos(ny)=Fy, Fncos(nz)=Fz, в пределе, стягивая рассматриваемый тетраэдр в точку, получаем

Слайд 15


В соответствии со сказанным выше гидродинамическое давление р не зависит от ориентации площадки, на которую оно действует, и является только функцией...
Описание слайда:
В соответствии со сказанным выше гидродинамическое давление р не зависит от ориентации площадки, на которую оно действует, и является только функцией координат и времени: р=f(х,у,z,t). В соответствии со сказанным выше гидродинамическое давление р не зависит от ориентации площадки, на которую оно действует, и является только функцией координат и времени: р=f(х,у,z,t). Кроме поверхностных сил в любой точке выделенного объема действуют силы, пропорциональные массе жидкости, заключенной в элементарном объеме ∆V, окружающем рассматриваемую точку. Эти силы получили название массовых. К массовым силам относятся силы тяжести, центробежные силы, силы инерции, электромагнитные и электростатические силы. Для характеристики массовых сил введем вектор напряжения массовых сил М, равный пределу отношения массовой силы Т к массе жидкости ∆m, заключенной в элементарном объеме ∆V:

Слайд 16


Отсюда следует, что М имеет размерность ускорения. Разлагая вектор М по координатным осям, получаем Отсюда следует, что М имеет размерность...
Описание слайда:
Отсюда следует, что М имеет размерность ускорения. Разлагая вектор М по координатным осям, получаем Отсюда следует, что М имеет размерность ускорения. Разлагая вектор М по координатным осям, получаем где X, Y, Z — проекции напряжения массовых сил на оси координат (единичные массовые силы). Если массовой силой является сила тяжести и направление оси z нормально к поверхности земли, то X=0, Y=0, Z=-mg/m=-g, M=-kg.

Слайд 17


1.3. Параметры потока Термодинамическими параметрами потока являются давление р, плотность ρ и температура Т, причем в газодинамике эти параметры...
Описание слайда:
1.3. Параметры потока Термодинамическими параметрами потока являются давление р, плотность ρ и температура Т, причем в газодинамике эти параметры рассматриваются в точке. Величину, обратную плотности, называют удельным объемом, м3/кг: Три термодинамических параметра (давление, плотность и температура) связаны между собой для совершенных газов уравнением состояния (1.3) где R — газовая постоянная.

Слайд 18


Величина R для совершенных газов может быть выражена через удельные теплоемкости при постоянном давлении ср и постоянном объеме cv : Величина R для...
Описание слайда:
Величина R для совершенных газов может быть выражена через удельные теплоемкости при постоянном давлении ср и постоянном объеме cv : Величина R для совершенных газов может быть выражена через удельные теплоемкости при постоянном давлении ср и постоянном объеме cv : или Здесь k=cp/cv — показатель изоэнтропы. Для воздуха k=1,4; для перегретого водяного пара k=1,3.

Слайд 19


1.4. Методы изучения движения жидкости При математическом описании движения жидкости возможно два различных подхода, предложенных Лагранжем и...
Описание слайда:
1.4. Методы изучения движения жидкости При математическом описании движения жидкости возможно два различных подхода, предложенных Лагранжем и Эйлером. По методу Лагранжа в жидкости выделяется определенная фиксированная частица и задается се траектория следующей системой уравнений: (1.4) где а, Ь, с — параметры Лагранжа, характеризующие коор­динаты выделенной частицы в начальный момент времени.

Слайд 20


Используя зависимости (1.4), легко найти составляющие скорости u, v, w выделенной частицы жидкости в направлении декартовых осей координат: Используя...
Описание слайда:
Используя зависимости (1.4), легко найти составляющие скорости u, v, w выделенной частицы жидкости в направлении декартовых осей координат: Используя зависимости (1.4), легко найти составляющие скорости u, v, w выделенной частицы жидкости в направлении декартовых осей координат: (1.5) Абсолютная скорость в любой момент времени может быть записана в виде векторной суммы составляющих c=iu+jv+kw.

Слайд 21


В отличие от метода Лагранжа метод Эйлера состоит в том, что задается не траектория выделенной частицы жидкости, а все поле скоростей в движущейся...
Описание слайда:
В отличие от метода Лагранжа метод Эйлера состоит в том, что задается не траектория выделенной частицы жидкости, а все поле скоростей в движущейся жидкости как функция координат и времени: В отличие от метода Лагранжа метод Эйлера состоит в том, что задается не траектория выделенной частицы жидкости, а все поле скоростей в движущейся жидкости как функция координат и времени: (1.6)

Слайд 22


Для нахождения скорости в любой фиксированной точке рассматриваемого пространства необходимо только задать координаты этой точки. Для нахождения...
Описание слайда:
Для нахождения скорости в любой фиксированной точке рассматриваемого пространства необходимо только задать координаты этой точки. Для нахождения скорости в любой фиксированной точке рассматриваемого пространства необходимо только задать координаты этой точки. Например, определим изменение скорости в точке с координатами х=а, у=Ь, z=с: (1.7) Таким образом, составляющие скорости, являющиеся в общем случае функциями четырех переменных, в фиксированной точке пространства зависят только от времени.

Слайд 23


Составляющие поля ускорений находим прямым дифференцированием зависимости (1.6) по времени. В результате получаем Составляющие поля ускорений находим...
Описание слайда:
Составляющие поля ускорений находим прямым дифференцированием зависимости (1.6) по времени. В результате получаем Составляющие поля ускорений находим прямым дифференцированием зависимости (1.6) по времени. В результате получаем (1.8) Видно, что в общем случае полное ускорение складывается из локального ускорения, определяемого частными производными дu/дt, дv/дt, дw/дt и изменения скорости, обусловленного перемещением частицы в пространстве (члены, заключенные в прямоугольник). Эти составляющие полного ускорения называют конвективными.

Слайд 24


При плоском течении все изменение скорости происходит только в плоскости переменных х и у, а при переходе от плоскости z = const к другой изменения...
Описание слайда:
При плоском течении все изменение скорости происходит только в плоскости переменных х и у, а при переходе от плоскости z = const к другой изменения ее составляющих не происходит (дu/дz=дv/дz=дw/дz=0). Тогда При плоском течении все изменение скорости происходит только в плоскости переменных х и у, а при переходе от плоскости z = const к другой изменения ее составляющих не происходит (дu/дz=дv/дz=дw/дz=0). Тогда Если течение одномерное, т. е. изменение скорости происходит только вдоль одной координаты (например, x), то du/dt=udu/dx=cdc/dx.

Слайд 25


1.5. Деформационное и вращательное движение жидкого элемента Конвективное ускорение, определяемое соотношениями (1.8), содержит компоненты скорости и...
Описание слайда:
1.5. Деформационное и вращательное движение жидкого элемента Конвективное ускорение, определяемое соотношениями (1.8), содержит компоненты скорости и их производные по одноименным (дu/дx, дv/дy, дw/дz) и разноименным (дu/дy, дu/дz, дv/дx, дv/дz, дw/дx, дw/дy) координатам. Выясним физический смысл этих производных. Рассмотрим жидкий элемент АВ (рис. 1.3) длиной dx, движущийся вдоль оси х.

Слайд 26


Если скорость в точке А равна uА, то в точке В имеем uB=uА+(дuА/дx)dx. При этом за время dt произойдет не только смещение выделенного элемента вдоль...
Описание слайда:
Если скорость в точке А равна uА, то в точке В имеем uB=uА+(дuА/дx)dx. При этом за время dt произойдет не только смещение выделенного элемента вдоль оси x, но и его линейная деформация. Эта деформация равна Δdx=ВВ'—АА'=(дu/дх)dхdt. Аналогично получим абсолютные линейные деформации вдоль осей у и z. Выражения (дu/дх)dt, (дv/дy)dt и (дw/дz)dt определяют относительные линейные деформации. Разделив их на dt, получим скорости относительных линейных деформаций Если скорость в точке А равна uА, то в точке В имеем uB=uА+(дuА/дx)dx. При этом за время dt произойдет не только смещение выделенного элемента вдоль оси x, но и его линейная деформация. Эта деформация равна Δdx=ВВ'—АА'=(дu/дх)dхdt. Аналогично получим абсолютные линейные деформации вдоль осей у и z. Выражения (дu/дх)dt, (дv/дy)dt и (дw/дz)dt определяют относительные линейные деформации. Разделив их на dt, получим скорости относительных линейных деформаций (1.9)

Слайд 27


Таким образом, частные производные от составляющих скорости по одноименным координатам определяют скорости относительных линейных деформаций жидкого...
Описание слайда:
Таким образом, частные производные от составляющих скорости по одноименным координатам определяют скорости относительных линейных деформаций жидкого элемента вдоль координатных осей. Таким образом, частные производные от составляющих скорости по одноименным координатам определяют скорости относительных линейных деформаций жидкого элемента вдоль координатных осей. Жидкий элемент, ориентированный вдоль оси х, при движении в направлении оси у (рис. 1.4) за время dt из положения АВ переместится в положение А'В', претерпев угловую деформацию, равную (1.10) или dγ/dt=дv/дх. Следовательно, производные от составляющих скорости по разноименным координатам определяют скорости угловой деформации жидкого элемента.

Слайд 28


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №28
Описание слайда:

Слайд 29


Рассматривая движение реальной жидкости, часто можно наблюдать области, где имеет место ее интенсивное вращение, напоминающее вращение твердого тела....
Описание слайда:
Рассматривая движение реальной жидкости, часто можно наблюдать области, где имеет место ее интенсивное вращение, напоминающее вращение твердого тела. Однако если частицы твердого тела при вращении не меняют относительного расположения, то в жидкости одновременно с вращением происходит деформация сдвига или скашивания частицы. Попытаемся разделить указанные составляющие движения (вращение и деформацию сдвига). Дли этого спроектируем на плоскость хоz элементарный жидкий параллелепипед (рис. 1.5). При перемещении его из положения / в положение // углы не сохраняются прямыми, и в новом положении проекция исходного параллелепипеда будет А'В'С‘D'. Углы dγ1 и dγ2 согласно соотношению (1.10) связаны с проекциями скорости u и w следующим образом: Рассматривая движение реальной жидкости, часто можно наблюдать области, где имеет место ее интенсивное вращение, напоминающее вращение твердого тела. Однако если частицы твердого тела при вращении не меняют относительного расположения, то в жидкости одновременно с вращением происходит деформация сдвига или скашивания частицы. Попытаемся разделить указанные составляющие движения (вращение и деформацию сдвига). Дли этого спроектируем на плоскость хоz элементарный жидкий параллелепипед (рис. 1.5). При перемещении его из положения / в положение // углы не сохраняются прямыми, и в новом положении проекция исходного параллелепипеда будет А'В'С‘D'. Углы dγ1 и dγ2 согласно соотношению (1.10) связаны с проекциями скорости u и w следующим образом: (1.11)

Слайд 30


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №30
Описание слайда:

Слайд 31


Деформация углов исходного параллелепипеда происходит в результате сложения поворота dα и деформации скашивания или сдвига dβ. Если предположить, что...
Описание слайда:
Деформация углов исходного параллелепипеда происходит в результате сложения поворота dα и деформации скашивания или сдвига dβ. Если предположить, что деформация скашивания по всем граням одинакова и характеризуется углом dβ, то Деформация углов исходного параллелепипеда происходит в результате сложения поворота dα и деформации скашивания или сдвига dβ. Если предположить, что деформация скашивания по всем граням одинакова и характеризуется углом dβ, то (1.12) При выборе знаков будем считать угол положительным, когда он отсчитывается в направлении круговой перестановки индексов координатных осей. Если углы отсчитываются в направлении от оси z к оси х, от оси х к оси у и от y к z, то этим углам будем приписывать положительный знак. При отсчете углов в обратном направлении их значения будут иметь отрицательный знак. Складывая и вычитая последовательно уравнения (1.12), найдем значение угла dα, характеризующего вращение, и угла dβ, характеризующего деформацию сдвига: (1.13)

Слайд 32


Используя (1.11) и деля (1.13) на dt, получаем составляющие скорости углового поворота (угловая скорость вращения ωy) и скорости деформации сдвига...
Описание слайда:
Используя (1.11) и деля (1.13) на dt, получаем составляющие скорости углового поворота (угловая скорость вращения ωy) и скорости деформации сдвига или скашивания (δy): Используя (1.11) и деля (1.13) на dt, получаем составляющие скорости углового поворота (угловая скорость вращения ωy) и скорости деформации сдвига или скашивания (δy): (1.14) Аналогичные рассуждения применительно к проекциям исходного параллелепипеда на остальные координатные плоскости дают возможность определить все составляющие вектора угловой скорости со и вектора деформации

Слайд 33


Составляющие рассматриваемых векторов определяются по формулам Составляющие рассматриваемых векторов определяются по формулам (1.15) Индексы...
Описание слайда:
Составляющие рассматриваемых векторов определяются по формулам Составляющие рассматриваемых векторов определяются по формулам (1.15) Индексы указывают координатную ось, перпендикулярно которой расположена плоскость проекции исходного параллелепипеда, или ось, вокруг которой рассматривается поворот (вращение) жидкой частицы. Используя уравнения (1.15), легко найти скорости скашивания прямых углов (суммарную скорость угловой деформации) в плоскостях ху; уz; zх. Обозначим эти скорости γxy=2δz; γyz=2δx; γzx=2δy.

Слайд 34


Выделим далее в жидкости элементарный жидкий объем в форме параллелепипеда и рассмотрим ого деформцию за время dt. Выделим далее в жидкости...
Описание слайда:
Выделим далее в жидкости элементарный жидкий объем в форме параллелепипеда и рассмотрим ого деформцию за время dt. Выделим далее в жидкости элементарный жидкий объем в форме параллелепипеда и рассмотрим ого деформцию за время dt. Если в начальный момент времени параллелепипед занимал некоторое положение /, то через промежуток времени dt произойдет его смещение в положение //. При этом вследствие линейной деформации ребер изменится его первоначальный объем. Изменением длины ребер, обусловленным их угловой деформацией, можно пренебречь. Найдем изменение первоначального объема dV1=dxdydz при смещении его из положения / в положе­ ние //, имея в виду линейную деформацию ребер, определяемую выражениями (1.9):

Слайд 35


Перемножив выражение в скобках и отбросив малые высших по сравнению с dV порядков, получим Перемножив выражение в скобках и отбросив малые высших по...
Описание слайда:
Перемножив выражение в скобках и отбросив малые высших по сравнению с dV порядков, получим Перемножив выражение в скобках и отбросив малые высших по сравнению с dV порядков, получим Относительное изменение первоначального объема за время dt Отсюда скорость относительного изменения жидкого объема (скорость объемной деформации) в точке (1.16) Полученное соотношение в векторном исчислении называют дивергенцией вектора скорости с и обозначают div с. Следовательно, (1.17)

Слайд 36


1.6. Линии тока и вихревые линии. Трубка тока (элементарная струйка) и вихревая трубка Линию, касательная к которой в каждой точке дает направление...
Описание слайда:
1.6. Линии тока и вихревые линии. Трубка тока (элементарная струйка) и вихревая трубка Линию, касательная к которой в каждой точке дает направление вектора скорости с, называют линией тока. Линию, касательная к которой в каждой точке определяет направление вектора угловой скорости ω, называют вихревой линией. Приведенные определения означают, что векторы скорости с и угловой скорости ω коллинеарны с вектором dl (рис. 1.6), где dl — элемент линии тока или вихревой линии, составляющие которого по осям координат равны dх, dу, dz.

Слайд 37


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №37
Описание слайда:

Слайд 38


Условие коллинеарности дает возможность определить уравнения линий тока и вихревых линий, так как в этом случае векторные произведения |dlХс| и...
Описание слайда:
Условие коллинеарности дает возможность определить уравнения линий тока и вихревых линий, так как в этом случае векторные произведения |dlХс| и |dlХω| должны обращаться в нуль. Условие коллинеарности дает возможность определить уравнения линий тока и вихревых линий, так как в этом случае векторные произведения |dlХс| и |dlХω| должны обращаться в нуль. Если dl=idx+jdy+kdz, то

Слайд 39


Вектор, разложенный по трем взаимно ортогональным осям, равен нулю в случае, когда все его составляющие порознь обращаются в нуль. Следовательно,...
Описание слайда:
Вектор, разложенный по трем взаимно ортогональным осям, равен нулю в случае, когда все его составляющие порознь обращаются в нуль. Следовательно, Вектор, разложенный по трем взаимно ортогональным осям, равен нулю в случае, когда все его составляющие порознь обращаются в нуль. Следовательно, Отсюда для линии тока для вихревой линии

Слайд 40


1.7. Циркуляция скорости Циркуляция скорости Г по некоторому контуру L представляет собой интеграл от скалярного произведения вектора скорости с на...
Описание слайда:
1.7. Циркуляция скорости Циркуляция скорости Г по некоторому контуру L представляет собой интеграл от скалярного произведения вектора скорости с на элемент контура dl, взятый по всему контуру L0 или по его части L1. Если с=iu+jv+kw, а dl=i dx+j dy+k dz то (1.18) При вычислении циркуляции скорости по формуле (1.18) не безразлично, в каком направлении производится обход контура. Условно величине Г присваивается положительный знак, если при обходе контура его внутренняя область остается слева.

Слайд 41


2. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ МЕХАНИКИ ЖИДКОСТИ И ГАЗА
Описание слайда:
2. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ МЕХАНИКИ ЖИДКОСТИ И ГАЗА

Слайд 42


2.1. Уравнение неразрывности Уравнение неразрывности выражает закон сохранения массы, записанный для движущейся жидкой среды. Согласно этому закону...
Описание слайда:
2.1. Уравнение неразрывности Уравнение неразрывности выражает закон сохранения массы, записанный для движущейся жидкой среды. Согласно этому закону масса m изолированной системы за все время движения остается постоянной, т. е. (2.1) Так как m=ρV, где V — элементарный объем движущейся жидкости, то

Слайд 43


Отсюда, разделяя переменные и переходя к пределу при V  0, находим Отсюда, разделяя переменные и переходя к пределу при V  0, находим (2.2)...
Описание слайда:
Отсюда, разделяя переменные и переходя к пределу при V  0, находим Отсюда, разделяя переменные и переходя к пределу при V  0, находим (2.2) Величина является скоростью объемной деформации. Заменяя ее по соотношению (1.16), получаем (2.3)

Слайд 44


Поскольку плотность ρ является функцией координат и времени, Поскольку плотность ρ является функцией координат и времени, (2.4) Подставим (2.4) в...
Описание слайда:
Поскольку плотность ρ является функцией координат и времени, Поскольку плотность ρ является функцией координат и времени, (2.4) Подставим (2.4) в (2.3). После несложных преобразований запишем (2.3) в такой форме: (2.5) Уравнение (2.5) является дифференциальным уравнением неразрывности нестационарного трехмерного течения. Используя операторы векторной алгебры (2.5), можно записать (2.6)

Слайд 45


При стационарном течении отсутствует локальное изменение плотности по времени, т.е. дρ/дt=0. Следовательно, При стационарном течении отсутствует...
Описание слайда:
При стационарном течении отсутствует локальное изменение плотности по времени, т.е. дρ/дt=0. Следовательно, При стационарном течении отсутствует локальное изменение плотности по времени, т.е. дρ/дt=0. Следовательно, (2.7) Для несжимаемой жидкости (ρ=соnst) находим (2.8) Физически это означает, что при движении несжимаемой жидкости скорость ее объемной деформации равна нулю. Если рассматривается плоское стационарное течение сжимаемой жидкости, то (2.9)

Слайд 46


Для несжимаемой жидкости Для несжимаемой жидкости (2.10) В случае одномерного течения (v=w=0, u=c) (2.11) Полученный результат указывает, что при...
Описание слайда:
Для несжимаемой жидкости Для несжимаемой жидкости (2.10) В случае одномерного течения (v=w=0, u=c) (2.11) Полученный результат указывает, что при одномерном течении удельный расход ρс (расход жидкости на единицу площади поперечного сечения потока) имеет одно и то же значение в каждой точке поперечного сечения трубки тока. Уравнение неразрывности часто используется в интегральной форме. Для его вывода рассмотрим элемент трубки тока, расположенный между произвольно проведенными контрольными сечениями (рис. 2.1).

Слайд 47


Рис. 2.1. К выводу интегральной формы уравнения неразрывности Рис. 2.1. К выводу интегральной формы уравнения неразрывности
Описание слайда:
Рис. 2.1. К выводу интегральной формы уравнения неразрывности Рис. 2.1. К выводу интегральной формы уравнения неразрывности

Слайд 48


Другими словами, расход массы жидкости через поверхность рассматриваемого объема должен быть равен нулю: Другими словами, расход массы жидкости через...
Описание слайда:
Другими словами, расход массы жидкости через поверхность рассматриваемого объема должен быть равен нулю: Другими словами, расход массы жидкости через поверхность рассматриваемого объема должен быть равен нулю: (2.12) Здесь F — площадь всей поверхности рассматриваемого объема; сn — скорость жидкости в каждой точке, нормальная к элементу поверхности dF. Тогда (2.13) Полученное уравнение иногда называют уравнением расхода для одномерного течения. Для несжимаемой жидкости ρ=const, и от уравнения массового расхода (2.13) легко перейти к уравнению объемного расхода (2.14)

Слайд 49


2.2. Уравнение движения идеальной жидкости Рассматриваемые уравнения представляет собой математическое выражение закона сохранения количества...
Описание слайда:
2.2. Уравнение движения идеальной жидкости Рассматриваемые уравнения представляет собой математическое выражение закона сохранения количества движения применительно к жидкому элементу: скорость изменения вектора количества движения равна сумме всех массовых и поверхностных сил, действующих на рассматриваемый жидкий элемент. (2.15)

Слайд 50


Рис. 2.2. К выводу дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости Рис. 2.2. К выводу дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости
Описание слайда:
Рис. 2.2. К выводу дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости Рис. 2.2. К выводу дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости

Слайд 51


Разложим векторы, входящие в уравнение (2.15), по осям прямоугольной системы координат: Разложим векторы, входящие в уравнение (2.15), по осям...
Описание слайда:
Разложим векторы, входящие в уравнение (2.15), по осям прямоугольной системы координат: Разложим векторы, входящие в уравнение (2.15), по осям прямоугольной системы координат: (2.16) Здесь, как и ранее, u, v, w — проекции абсолютной скорости с на координатные оси, а Рx, Ру, Рz X, Y, Z —составляющие поверхностных и массовых сил в направлении этих осей.

Слайд 52


Проектируя векторное уравнение (2.15) на оси координат с учетом обозначений (2.16), получаем три уравнения Проектируя векторное уравнение (2.15) на...
Описание слайда:
Проектируя векторное уравнение (2.15) на оси координат с учетом обозначений (2.16), получаем три уравнения Проектируя векторное уравнение (2.15) на оси координат с учетом обозначений (2.16), получаем три уравнения (2.17) Поскольку в данном случае рассматривается движение идеальной жидкости, единственной поверхностной силой является сила, обусловленная гирдродинамическим давлением р. Тогда на грани, перпендикулярные оси х, будут действовать следующие силы: на левую — рdуdz, на правую — (р+дp/дх)dydz.

Слайд 53


Учитывая принятое направление осей, получаем для поверхностей силы, отнесенной к единице объема, действующей в на правлении оси х, Px=-дρ/дx....
Описание слайда:
Учитывая принятое направление осей, получаем для поверхностей силы, отнесенной к единице объема, действующей в на правлении оси х, Px=-дρ/дx. Аналогичным образом Py=-дρ/дy; Pz=-дρ/дz.В результате уравнения (2.17) примут следующий вид: Учитывая принятое направление осей, получаем для поверхностей силы, отнесенной к единице объема, действующей в на правлении оси х, Px=-дρ/дx. Аналогичным образом Py=-дρ/дy; Pz=-дρ/дz.В результате уравнения (2.17) примут следующий вид: (2.18) Заменяя полное ускорение в левой части через локальное и конвективное по соотношениям (1.8), получаем

Слайд 54


(2.19) Уравнения (2.19) являются уравнениями движения идеальной жидкости в форме Эйлера. Для установившегося течения локальные составляющие ускорений...
Описание слайда:
(2.19) Уравнения (2.19) являются уравнениями движения идеальной жидкости в форме Эйлера. Для установившегося течения локальные составляющие ускорений равны нулю и система (2.19) несколько упрощается (2.20)

Слайд 55


В случае плоского установившегося (стационарного) течения остаются два уравнения В случае плоского установившегося (стационарного) течения остаются...
Описание слайда:
В случае плоского установившегося (стационарного) течения остаются два уравнения В случае плоского установившегося (стационарного) течения остаются два уравнения (2.21) Наконец, при одномерном течении, когда параметры потока и скорость зависят только от одной координаты, система (2.20) сводится к одному простому уравнению (2.22) Пусть X=Y=Z=0, тогда для одномерного течения (2.23)

Слайд 56


Полученные уравнения движения совместно с дифференциальным уравнением неразрывности, дополненные соответствующими начальными и граничными условиями,...
Описание слайда:
Полученные уравнения движения совместно с дифференциальным уравнением неразрывности, дополненные соответствующими начальными и граничными условиями, позволяют в принципе решить задачу о движении несжимаемой идеальной жидкости в любом заданном канале пли задачу обтекания идеальной жидкостью любого заданного тела. Полученные уравнения движения совместно с дифференциальным уравнением неразрывности, дополненные соответствующими начальными и граничными условиями, позволяют в принципе решить задачу о движении несжимаемой идеальной жидкости в любом заданном канале пли задачу обтекания идеальной жидкостью любого заданного тела. В общем случае проинтегрировать уравнение движения не удается. Однако при некоторых дополнительных условиях такое интегрирование оказывается возможным. Для этого введем в уравнения (2.20) составляющие вектора угловой скорости ω, добавив к левой части каждого уравнения некоторые дополнительные члены. К первому уравнению системы (2.20) добавим величины ±vдv/дx и ±wдw/дx , не нарушающие исходного равенства. Тогда

Слайд 57


Члены в фигурных скобках легко приводятся к виду, указанному под каждой скобкой, и, следовательно,
Описание слайда:
Члены в фигурных скобках легко приводятся к виду, указанному под каждой скобкой, и, следовательно,

Слайд 58


Преобразуя второе уравнение движения, добавим к нему члены ±uдu/дy и ±wдw/дy . Тогда Преобразуя второе уравнение движения, добавим к нему члены...
Описание слайда:
Преобразуя второе уравнение движения, добавим к нему члены ±uдu/дy и ±wдw/дy . Тогда Преобразуя второе уравнение движения, добавим к нему члены ±uдu/дy и ±wдw/дy . Тогда и

Слайд 59


Аналогичным образом преобразуется и третье уравнение. В результате система (2.20) принимает вид, впервые предложенный профессором И.С. Громеко в 1881...
Описание слайда:
Аналогичным образом преобразуется и третье уравнение. В результате система (2.20) принимает вид, впервые предложенный профессором И.С. Громеко в 1881 г.: Аналогичным образом преобразуется и третье уравнение. В результате система (2.20) принимает вид, впервые предложенный профессором И.С. Громеко в 1881 г.: (2.24)

Слайд 60


2.3. Интегралы уравнений движения идеальной жидкости Для интегрирования уравнений движения предположим, что массовые силы являются потенциальными и,...
Описание слайда:
2.3. Интегралы уравнений движения идеальной жидкости Для интегрирования уравнений движения предположим, что массовые силы являются потенциальными и, следовательно, составляющие их по координатным осям могут быть выражены через одну функцию. Если потенциал массовых сил обозначить — U(х, у, z), то (2.25)

Слайд 61


Примем далее, что трехчлен Примем далее, что трехчлен может быть представлен в виде полного дифференциала от некоторой функции Р(х, у, z). Такую...
Описание слайда:
Примем далее, что трехчлен Примем далее, что трехчлен может быть представлен в виде полного дифференциала от некоторой функции Р(х, у, z). Такую функцию всегда можно ввести, если рассматривать давление р зависящим только от плотности. Жидкость, для которой выполняется эхо условие, называют баротропной. Воздух или любой газ можно считать баротропной жидкостью, если изменение его состояния происходит изотермически или адиабатически. Важным случаем адиабатного процесса является изоэнтропийный процесс dS=0. Для T=const p/ρ=const. Для изоэнтропы p/ρk=const, где k — показатель изоэнтропы. Таким образом, для баротропной жидкости (2.26)

Слайд 62


После сделанных допущений умножим каждое уравнение системы (2.24) на dх, dу, dz соответственно и проведем сложение всех этих уравнений. После...
Описание слайда:
После сделанных допущений умножим каждое уравнение системы (2.24) на dх, dу, dz соответственно и проведем сложение всех этих уравнений. После сделанных допущений умножим каждое уравнение системы (2.24) на dх, dу, dz соответственно и проведем сложение всех этих уравнений. С учетом (2.25) и (2.26) получим (2.27) Интегрирование уравнения (2.27) возможно в случае, когда определитель обращается в нуль. Для этого необходимо, чтобы либо все члены одной из строк или столбца обратились в нуль, либо строки или столбцы оказались пропорциональными друг другу. Отсюда в следующих пяти случаях течения жидкости возможно интегрирование уравнения (2.27): 1. u=v=w=с=0. Движение жидкости отсутствует и (2.27) выражает условие статического равновесия жидкости.

Слайд 63


2. ωx=ωy=ωz=0. Движение жидкости безвихревое. В дальнейшем такое движение будем называть потенциальным, а интеграл (2.27), представленный в виде 2....
Описание слайда:
2. ωx=ωy=ωz=0. Движение жидкости безвихревое. В дальнейшем такое движение будем называть потенциальным, а интеграл (2.27), представленный в виде 2. ωx=ωy=ωz=0. Движение жидкости безвихревое. В дальнейшем такое движение будем называть потенциальным, а интеграл (2.27), представленный в виде (2.28) — интегралом Эйлера. Если из массовых сил рассматривать только силу тяжести, то для потенциала U можно записать (2.29) Знак минус указывает, что направление массовой силы противоположно положительному направлению оси z. С учетом (2.29) интеграл (2.28) запишем в виде (2.30)

Слайд 64


Постоянная в правой части уравнения (2.30) имеет одно и то же значение для всей области течения. Постоянная в правой части уравнения (2.30) имеет...
Описание слайда:
Постоянная в правой части уравнения (2.30) имеет одно и то же значение для всей области течения. Постоянная в правой части уравнения (2.30) имеет одно и то же значение для всей области течения. 3. dx/u=dy/v=dz/w. Написанное условие пропор-циональности первых двух строчек определителя (2.27) представляет собой дифференциальное уравнение линии тока. В этом случае формально интеграл уравнения (2.27) будет иметь вид (2.30), но постоянная интегрирования сохраняет свое значение только вдоль рассматриваемой линии тока. При переходе к соседней линии тока эта постоянная может изменяться. 4. dx/ωx=dy/ωy=dz/ωz. Здесь интегрирование осуществляется вдоль вихревой линии и, следовательно постоянная в (2.30) не меняется вдоль выбранной вихревой линии, но принимает новое значение на другой линии.

Слайд 65


Интегралы, получаемые при интегрировании вдоль линии тока и вихревой линии, называют интегралами Бернулли. В дальнейшем будем уравнение (2.30)...
Описание слайда:
Интегралы, получаемые при интегрировании вдоль линии тока и вихревой линии, называют интегралами Бернулли. В дальнейшем будем уравнение (2.30) называть интегралом Бернулли независимо от условий интегрируемости, оговаривая эти условия при необходимости особо. Интегралы, получаемые при интегрировании вдоль линии тока и вихревой линии, называют интегралами Бернулли. В дальнейшем будем уравнение (2.30) называть интегралом Бернулли независимо от условий интегрируемости, оговаривая эти условия при необходимости особо. 5. u/ωx=v/ωy=w/ωz. Пропорциональность членов второй и третьей строчек определителя уравнения (2.27) определяет особый вид течения, при котором линии тока совпадают с вихревыми линиями. Такого рода течение на­зывают винтовым, и для него, так же как и в случае по­тенциального течения, постоянная интегрирования в интеграле (2.30) остается неизменной во всем поле течения. В случае несжимаемой жидкости уравнение (2.30) принимает особенно простой вид (∫dp/ρ=p/ρ) (2.31)

Слайд 66


и выражает по существу закон сохранения энергии: сумма кинетической (с2/2) и потенциальной (р/ρ+gz) энергий остается постоянной вдоль вихревой линии...
Описание слайда:
и выражает по существу закон сохранения энергии: сумма кинетической (с2/2) и потенциальной (р/ρ+gz) энергий остается постоянной вдоль вихревой линии или линии тока, а при безвихревом (потенциальном) или винтовом движении энергия постоянна во всем поле течения жидкости. В случае сжимаемой жидкости необходимо воспользоваться зависимостью плотности от давления. Для изоэнтропийных процессов связь между указанными параметрами дается уравнением изоэнтропы р/ρк=А. Отсюда после формального дифференцирования и выражает по существу закон сохранения энергии: сумма кинетической (с2/2) и потенциальной (р/ρ+gz) энергий остается постоянной вдоль вихревой линии или линии тока, а при безвихревом (потенциальном) или винтовом движении энергия постоянна во всем поле течения жидкости. В случае сжимаемой жидкости необходимо воспользоваться зависимостью плотности от давления. Для изоэнтропийных процессов связь между указанными параметрами дается уравнением изоэнтропы р/ρк=А. Отсюда после формального дифференцирования (2.32) и подстановки (2.32) в (2.30) получаем

Слайд 67


Заменим далее постоянную А ее значением (А=р/ρк) Заменим далее постоянную А ее значением (А=р/ρк) (2.33) Если пренебречь силой тяжести, что для...
Описание слайда:
Заменим далее постоянную А ее значением (А=р/ρк) Заменим далее постоянную А ее значением (А=р/ρк) (2.33) Если пренебречь силой тяжести, что для газодинамики вполне допустимо, то интеграл Бернулли (2.33) для сжимаемой жидкости примет вид (2.34)

Слайд 68


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №68
Описание слайда:

Слайд 69


Отсюда полный вектор поверхностной силы Р, отнесенный к единице объема , есть Разложим каждую из векторных величин рх,ру,pz по координатным осям (на...
Описание слайда:
Отсюда полный вектор поверхностной силы Р, отнесенный к единице объема , есть Разложим каждую из векторных величин рх,ру,pz по координатным осям (на рис. 2.3 показано разложение век­торов рх и pz). Это разложение определяется формулами (1.1а), (1.16) и (1.1в). Подставив систему (1.1) в выражение (2.38), получим разложение поверхностной силы по осям координат:

Слайд 70


Внесем составляющие поверхностной силы в уравнения движения (2.20). Тогда Внесем составляющие поверхностной силы в уравнения движения (2.20). Тогда
Описание слайда:
Внесем составляющие поверхностной силы в уравнения движения (2.20). Тогда Внесем составляющие поверхностной силы в уравнения движения (2.20). Тогда

Слайд 71


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №71
Описание слайда:

Слайд 72


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №72
Описание слайда:

Слайд 73


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №73
Описание слайда:

Слайд 74


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №74
Описание слайда:

Слайд 75


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №75
Описание слайда:

Слайд 76


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №76
Описание слайда:

Слайд 77


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №77
Описание слайда:

Слайд 78


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №78
Описание слайда:

Слайд 79


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №79
Описание слайда:

Слайд 80


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №80
Описание слайда:

Слайд 81


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №81
Описание слайда:

Слайд 82


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №82
Описание слайда:

Слайд 83


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №83
Описание слайда:

Слайд 84


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №84
Описание слайда:

Слайд 85


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №85
Описание слайда:

Слайд 86


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №86
Описание слайда:

Слайд 87


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №87
Описание слайда:

Слайд 88


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №88
Описание слайда:

Слайд 89


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №89
Описание слайда:

Слайд 90


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №90
Описание слайда:

Слайд 91


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №91
Описание слайда:

Слайд 92


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №92
Описание слайда:

Слайд 93


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №93
Описание слайда:

Слайд 94


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №94
Описание слайда:

Слайд 95


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №95
Описание слайда:

Слайд 96


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №96
Описание слайда:

Слайд 97


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №97
Описание слайда:

Слайд 98


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №98
Описание слайда:

Слайд 99


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №99
Описание слайда:

Слайд 100


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №100
Описание слайда:

Слайд 101


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №101
Описание слайда:

Слайд 102


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №102
Описание слайда:

Слайд 103


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №103
Описание слайда:

Слайд 104


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №104
Описание слайда:

Слайд 105


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №105
Описание слайда:

Слайд 106


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №106
Описание слайда:

Слайд 107


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №107
Описание слайда:

Слайд 108


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №108
Описание слайда:

Слайд 109


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №109
Описание слайда:

Слайд 110


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №110
Описание слайда:

Слайд 111


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №111
Описание слайда:

Слайд 112


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №112
Описание слайда:

Слайд 113


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №113
Описание слайда:

Слайд 114


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №114
Описание слайда:

Слайд 115


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №115
Описание слайда:

Слайд 116


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №116
Описание слайда:

Слайд 117


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №117
Описание слайда:

Слайд 118


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №118
Описание слайда:

Слайд 119


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №119
Описание слайда:

Слайд 120


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №120
Описание слайда:

Слайд 121


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №121
Описание слайда:

Слайд 122


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №122
Описание слайда:

Слайд 123


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №123
Описание слайда:

Слайд 124


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №124
Описание слайда:

Слайд 125


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №125
Описание слайда:

Слайд 126


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №126
Описание слайда:

Слайд 127


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №127
Описание слайда:

Слайд 128


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №128
Описание слайда:

Слайд 129


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №129
Описание слайда:

Слайд 130


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №130
Описание слайда:

Слайд 131


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №131
Описание слайда:

Слайд 132


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №132
Описание слайда:

Слайд 133


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №133
Описание слайда:

Слайд 134


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №134
Описание слайда:

Слайд 135


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №135
Описание слайда:

Слайд 136


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №136
Описание слайда:

Слайд 137


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №137
Описание слайда:

Слайд 138


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №138
Описание слайда:

Слайд 139


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №139
Описание слайда:

Слайд 140


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №140
Описание слайда:

Слайд 141


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №141
Описание слайда:

Слайд 142


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №142
Описание слайда:

Слайд 143


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №143
Описание слайда:

Слайд 144


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №144
Описание слайда:

Слайд 145


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №145
Описание слайда:

Слайд 146


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №146
Описание слайда:

Слайд 147


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №147
Описание слайда:

Слайд 148


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №148
Описание слайда:

Слайд 149


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №149
Описание слайда:

Слайд 150


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №150
Описание слайда:

Слайд 151


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №151
Описание слайда:

Слайд 152


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №152
Описание слайда:

Слайд 153


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №153
Описание слайда:

Слайд 154


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №154
Описание слайда:

Слайд 155


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №155
Описание слайда:

Слайд 156


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №156
Описание слайда:

Слайд 157


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №157
Описание слайда:

Слайд 158


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №158
Описание слайда:

Слайд 159


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №159
Описание слайда:

Слайд 160


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №160
Описание слайда:

Слайд 161


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №161
Описание слайда:

Слайд 162


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №162
Описание слайда:

Слайд 163


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №163
Описание слайда:

Слайд 164


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №164
Описание слайда:

Слайд 165


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №165
Описание слайда:

Слайд 166


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №166
Описание слайда:

Слайд 167


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №167
Описание слайда:

Слайд 168


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №168
Описание слайда:

Слайд 169


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №169
Описание слайда:

Слайд 170


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №170
Описание слайда:

Слайд 171


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №171
Описание слайда:

Слайд 172


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №172
Описание слайда:

Слайд 173


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №173
Описание слайда:

Слайд 174


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №174
Описание слайда:

Слайд 175


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №175
Описание слайда:

Слайд 176


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №176
Описание слайда:

Слайд 177


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №177
Описание слайда:

Слайд 178


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №178
Описание слайда:

Слайд 179


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №179
Описание слайда:

Слайд 180


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №180
Описание слайда:

Слайд 181


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №181
Описание слайда:

Слайд 182


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №182
Описание слайда:

Слайд 183


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №183
Описание слайда:

Слайд 184


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №184
Описание слайда:

Слайд 185


Основные понятия и определения механики жидкости и газа, слайд №185
Описание слайда:

Скачать

Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию