основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам

Нажмите для полного просмотра!

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №2

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №3

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №4

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №5

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №6

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №7

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №8

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №9

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №10

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №11

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №12

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №13

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №14

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №15

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №16

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №17

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №18

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №19

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №20

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №21

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №22

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №23

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №24

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №25

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №26

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №27

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №28

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №29

основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам, слайд №30

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему основные Законы Электромеханики» По Электромеханическим Системам. Доклад-сообщение содержит 30 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Лекция №2

Слайд 2

Описание слайда:

Тема Основные законы электромеханики

Слайд 3

Описание слайда:

1.Конструктивные особенности ЭМП Конструктивно электрическая машина (ЭМП) состоит из двух основных частей: вращающейся — ротора неподвижной — статора.

Слайд 4

Описание слайда:

2.Магнитные цепи. Основные понятия Известна способность вещества под действием напряженности внешнего магнитного поля Н (А/м) создавать собственное поле, называемое намагниченностью М (А/м), которое характеризуется магнитной восприимчивостью : М=Н. Магнитная индукция в веществе где 0=410-7 Гн/м – абсолютная магнитная проницаемость вакуума, =1+ - относительная магнитная проницаемость вещества, a=0 – абсолютная магнитная проницаемость.

Слайд 5

Описание слайда:

Для ферромагнитных материалов зависимость В от Н нелинейная и называется кривой первоначального намагничивания. Для ферромагнитных материалов зависимость В от Н нелинейная и называется кривой первоначального намагничивания. При этом магнитная проницаемость  также нелинейно зависит от H.

Слайд 6

Описание слайда:

Другая важная характеристика ферромагнитного материала – петля гистерезиса. Другая важная характеристика ферромагнитного материала – петля гистерезиса. Если после получения Bm при Hm, уменьшить Н внешнего поля, то наблюдается гистерезис (процесс запаздывания): размагничивание не идет по кривой первоначального намагничивания и при отсутствии внешнего поля Н=0 индукция отлична от нуля и равна Br – остаточной индукции.

Слайд 7

Описание слайда:

Магнитномягкие материалы имеют малые магнитные потери (узкую петлю гистерезиса - 2), высокую индукцию насыщения Bs1,4…2 Тл., и используются в качестве магнитопроводов. Магнитномягкие материалы имеют малые магнитные потери (узкую петлю гистерезиса - 2), высокую индукцию насыщения Bs1,4…2 Тл., и используются в качестве магнитопроводов. Магнитнотвердые материалы (1) применяют в качестве постоянных магнитов, которые широко используются в электромеханических устройствах. Основная роль магнитопровода: усиление магнитного потока (В); сосредоточение магнитного потока в области сердечника придание полю необходимой конфигурации, что важно для повышения механических и энергетических показателей электромагнитных и электромеханических преобразователей.

Слайд 8

Описание слайда:

Магнитной цепью - МЦ- (магнитопроводом) называется совокупность ферромагнитных и неферромагнитных частей электротехнических устройств (ЭТУ), предназначенных для создания магнитных полей заданной конфигурации и интенсивности. Магнитной цепью - МЦ- (магнитопроводом) называется совокупность ферромагнитных и неферромагнитных частей электротехнических устройств (ЭТУ), предназначенных для создания магнитных полей заданной конфигурации и интенсивности. Магнитопровод является обязательным элементом многих ЭТУ: трансформаторов, дросселей, электрических машин, электрических аппаратов и т.п. МЦ бывают неразветвленные и разветвленные. В неразветвленных МЦ магнитный поток в различных сечениях сердечниках одинаков. В разветвленных МЦ поток в разных сечениях может быть разным.

Слайд 9

Описание слайда:

2 Закон полного тока Устанавливает связь между током I в обмотке и магнитным полем, который этим током создается. где Hk и Lk – средняя напряженность магнитного поля на участке МЦ k с длиной Lk, n – число участков МЦ с постоянной на каждом участке напряженностью, Im – ток m-го контура и число витков этого контура Wm. Алгебраическая сумма падений магнитного напряжения UM=H·L вдоль любого замкнутого контура равна алгебраической сумме магнитнодвижущих сил (МДС) F=I·W, охватываемых этим контуром. При расчете магнитной цепи по закону полного тока МЦ делят на участки с постоянной напряженностью Н. Так как то для деления неразветвленной магнитной цепи с постоянным во всей цепи потоком Ф на участки необходимо, чтобы эти участки были выполнены из одинакового материала a=const и имели бы одинаковое сечение S.

Слайд 10

Описание слайда:

Пример. Оценить роль ферромагнитного материала в магнитной цепи. Даны два одинаковых по геометрическим размерам кольцевых сердечника с радиусом R=5см и поперечным сечением S=1см2. Один выполнен из неферромагнитного материала (например, из меди), второй из ферромагнитного материла (кривая намагничивания дана). На каждом из сердечников намотана обмотка с числом витков w=200, по которой протекает постоянный ток I=0,5А. Определить потоки в сердечниках. Решение. 1. Напряженность поля в обоих сердечниках одинакова, не зависит от их материала и на основании закона полного тока равна

Слайд 11

Описание слайда:

4.Индукция в ферромагнитном сердечнике 4.Индукция в ферромагнитном сердечнике По кривой намагничивания определяем, что при Н=318 А/м индукция в ферромагнитном сердечнике Вф=1,1Тл.

Слайд 12

Описание слайда:

Пример. Оценить влияние воздушного зазора в МЦ на требуемую МДС обмотки. Дан ферромагнитный кольцевой сердечник с радиусом R=5см и поперечным сечением S=1см2 с зазором . В зазоре необходимо обеспечить индукцию В=1,1 Тл. Оценить МДС обмотки при зазоре δ=0; 0,01 мм; 0,1 мм; 0,5; 1 и 2 мм. Кривая намагничивания материала как в предыдущем примере. Решение. 1. МЦ неоднородная, содержит участки с ферромагнитным материалом и воздушный зазор. Поперечное сечение ферромагнитного материала и зазора одинаково. На основании закона полного тока для неразветвленной магнитной цепи МДС

Слайд 13

Описание слайда:

Слайд 14

Описание слайда:

3.Закон Ома для участка МЦ Если по участку МЦ длиной LM и сечением SM проходит магнитный поток Ф, то индукция

Слайд 15

Описание слайда:

Лекция №3

Слайд 16

Описание слайда:

4.Закон электромагнитной индукции Устанавливает связь между электродвижущей силой (ЭДС), наведенной в обмотке, и скоростью изменения магнитного потока. Наведенная (индуцированная) ЭДС – e - в контуре с числом витков W прямо пропорциональна скорости изменения потокосцепления контура :

Слайд 17

Описание слайда:

5.Магнитная энергия контуров Энергия магнитного поля уединенной катушки с током I и индуктивностью L

Слайд 18

Описание слайда:

7.Выражение Fэ в виде производной от энергии магнитного поля По второму закону Кирхгофа для катушки

Слайд 19

Описание слайда:

8.Принцип действия ЭМП (электрических машин) Электрические машины (ЭМ) предназначены для преобразования электрической энергии в механическую и обратно. Принцип действия ЭМ основан на законах электромагнитной индукции и электромагнитных сил.

Слайд 20

Описание слайда:

2. Работа ЭМ в режиме двигателя 2. Работа ЭМ в режиме двигателя Если проводник с током движется в магнитном поле, то электрическая мощность Рэл = UI, подведенная к проводнику, преобразуется в механическую Рмех = Fэм·v =El и частично расходуется на покрытие потерь в проводнике UI = El + RI2 Уравнение электрического состояния U=E + RI В этом случае проводник с током. взаимодействуя с магнитным полем, передвигается в направлении действия Fэм.

Слайд 21

Описание слайда:

Приведенные соотношения показывают, что ЭМ обратима, т. е. может работать как генератор и как двигатель. Приведенные соотношения показывают, что ЭМ обратима, т. е. может работать как генератор и как двигатель. Таким образом, наличие магнитного поля и проводников с током является необходимым условием для работы любой ЭМ как преобразователя энергии. Увеличение электромагнитной силы создается усилением магнитного поля за счет применения ферромагнитных материалов в системе возбуждения и увеличением активной длины проводников. Преобразование энергии в ЭМ возможно лишь при наличии силового взаимодействия между магнитными полями статора и ротора, т. е. поля статора и ротора должны быть неподвижны друг относительно друга при любой частоте вращения ротора. Основное магнитное поле в электрических машинах, называемое полем возбуждения, может быть создано с помощью обмоток возбуждения, получающих питание ют источника постоянного или переменного тока и постоянными магнитами, а вращающееся магнитное поле — с помощью многофазной системы токов.

Слайд 22

Описание слайда:

При равномерном движении проводника вся механическая При равномерном движении проводника вся механическая мощность преобразуется в электрическую Рмех = Рэл = El. Электрическая мощность, отдаваемая во внешнюю цепь будет отличаться на значение потерь мощности в проводнике RI2 UI = El — RI2 Разделив все члены на I, получим уравнение электрического состояния цепи для генератора U=E - RI

Слайд 23

Описание слайда:

9.Сила тяги электромагнита Электромагниты находят широкое применение в полиграфии в качестве привода цифропечатающих устройств, в электромагнитных шаговых двигателях, в аппаратуре защиты и управления и т.д.. Оценим силу тяги электромагнита

Слайд 24

Описание слайда:

Слайд 25

Описание слайда:

При неизменном токе, что характерно для работы электромагнита от источника постоянного тока При неизменном токе, что характерно для работы электромагнита от источника постоянного тока

Слайд 26

Описание слайда:

Слайд 27

Описание слайда:

Слайд 28

Описание слайда:

Слайд 29

Описание слайда:

Слайд 30

Описание слайда:

9.Явление самоиндукции и взаимоиндукции Наведение ЭДС в каком либо контуре при изменении тока, протекающего по этому контуру, называется самоиндукцией, а наведенная ЭДС – ЭДС самоиндукции Наведение ЭДС в каком либо контуре при изменении тока в другом контуре, называется взаимоиндукцией, а наведенная ЭДС – ЭДС взаимоиндукции: М – взаимная индуктивность контуров. Полная ЭДС первого и второго взаимосвязанных контуров (катушек): В этом выражении знак минус при втором члене ставят при согласном направлении потоков самоиндукции и взаимоиндукции, а – плюс при встречном направлении.