🗊 Основы специальной теории относительности © В.Е.Фрадкин, 2004

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №1  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №2  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №3  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №4  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №5  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №6  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №7  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №8  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №9  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №10  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №11  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №12  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №13  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №14  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №15  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №16  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №17  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №18  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №19  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №20  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №21  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №22  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №23  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №24  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №25  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №26  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №27  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №28  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №29  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №30  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №31  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №32  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №33  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №34  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №35  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №36  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №37  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №38  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №39  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №40  
  Основы специальной теории относительности  © В.Е.Фрадкин, 2004  , слайд №41

Содержание

Вы можете ознакомиться и скачать Основы специальной теории относительности © В.Е.Фрадкин, 2004 . Презентация содержит 41 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации


Слайд 1





Основы специальной теории относительности
© В.Е.Фрадкин, 2004
Описание слайда:
Основы специальной теории относительности © В.Е.Фрадкин, 2004

Слайд 2





Домашнее задание № 1
Г.Н. Степанова. Физика-11, ч.1 
		стр. 130 – Введение
		§ 28 – знать:
В чем проявляется относительность механического движения
Принцип относительности Галилея
Суть и принцип опыта Майкельсона
Постулаты СТО
		§ 29 – знать:
	    Смысл и формулы для кинематических следствий СТО
Описание слайда:
Домашнее задание № 1 Г.Н. Степанова. Физика-11, ч.1 стр. 130 – Введение § 28 – знать: В чем проявляется относительность механического движения Принцип относительности Галилея Суть и принцип опыта Майкельсона Постулаты СТО § 29 – знать: Смысл и формулы для кинематических следствий СТО

Слайд 3





Специальная (или частная) теория относительности (СТО)
представляет собой современную физическую теорию пространства и времени. 
Наряду с квантовой механикой, СТО служит теоретической базой современной физики и техники. 
СТО часто называют релятивистской теорией, а специфические явления, описываемые этой теорией, – релятивистскими эффектами. 
Эти эффекты наиболее отчетливо проявляются при скоростях движения тел, близких к скорости света в вакууме c ≈ 3·108 м/с.
Описание слайда:
Специальная (или частная) теория относительности (СТО) представляет собой современную физическую теорию пространства и времени. Наряду с квантовой механикой, СТО служит теоретической базой современной физики и техники. СТО часто называют релятивистской теорией, а специфические явления, описываемые этой теорией, – релятивистскими эффектами. Эти эффекты наиболее отчетливо проявляются при скоростях движения тел, близких к скорости света в вакууме c ≈ 3·108 м/с.

Слайд 4





Создатели СТО
Специальная теория относительности была создана А. Эйнштейном (1905 г.). 
Предшественниками Эйнштейна, очень близко подошедшими к решению проблемы, были нидерландский физик Х. Лоренц и выдающийся французский физик А. Пуанкаре.
Значительный вклад внесли Д. Лармор, Д.Фитцджеральд, математик Г. Минковский.
Описание слайда:
Создатели СТО Специальная теория относительности была создана А. Эйнштейном (1905 г.). Предшественниками Эйнштейна, очень близко подошедшими к решению проблемы, были нидерландский физик Х. Лоренц и выдающийся французский физик А. Пуанкаре. Значительный вклад внесли Д. Лармор, Д.Фитцджеральд, математик Г. Минковский.

Слайд 5





Альберт Эйнштейн (Einstein) (14.III.1879–18.IV.1955)

Физик-теоретик, один из основателей современной физики. Родился в Германии, с 1893 жил в Швейцарии, в 1933 эмигрировал в США. 
В 1905 вышла в свет его первая серьезная научная работа, посвященная броуновскому движению: «О движении взвешенных в покоящейся жидкости частиц, вытекающем из молекулярно-кинетической теории». В том же году вышла и другая работа Эйнштейна «Об одной эвристической точке зрения на возникновение и превращение света». Вслед за Максом Планком он выдвинул предположение, что свет испускается и поглощается дискретно, и сумел объяснить фотоэффект. Эта работа была удостоена Нобелевской премии (1921).
Наибольшую известность Эйнштейну все же принесла теория относительности, изложенная им впервые в 1905 году, в статье «К электродинамике движущихся тел».
Описание слайда:
Альберт Эйнштейн (Einstein) (14.III.1879–18.IV.1955) Физик-теоретик, один из основателей современной физики. Родился в Германии, с 1893 жил в Швейцарии, в 1933 эмигрировал в США. В 1905 вышла в свет его первая серьезная научная работа, посвященная броуновскому движению: «О движении взвешенных в покоящейся жидкости частиц, вытекающем из молекулярно-кинетической теории». В том же году вышла и другая работа Эйнштейна «Об одной эвристической точке зрения на возникновение и превращение света». Вслед за Максом Планком он выдвинул предположение, что свет испускается и поглощается дискретно, и сумел объяснить фотоэффект. Эта работа была удостоена Нобелевской премии (1921). Наибольшую известность Эйнштейну все же принесла теория относительности, изложенная им впервые в 1905 году, в статье «К электродинамике движущихся тел».

Слайд 6





Хендрик Антон Лоренц (Lorentz) (18.VII.1853–4.II.1898)
Нидерландский физик-теоретик, создатель классической электронной теории. Работы в области электродинамики, термодинамики, оптики, теории излучения, атомной физики. 
 
Исходя из электромагнитной теории Максвелла–Герца и вводя в учение об электричестве атомистику, создал (1880–1909) классическую электронную теорию, основанную на анализе движений дискретных электрических зарядов. Вывел формулу, связывающую диэлектрическую проницаемость с плотностью диэлектрика, и зависимость показателя преломления вещества от его плотности (формула Лоренца–Лоренца), дал выражение для силы, действующей на движущийся заряд в магнитном поле (сила Лоренца), объяснил зависимость электропроводности вещества от теплопроводности, развил теорию дисперсии света.
Описание слайда:
Хендрик Антон Лоренц (Lorentz) (18.VII.1853–4.II.1898) Нидерландский физик-теоретик, создатель классической электронной теории. Работы в области электродинамики, термодинамики, оптики, теории излучения, атомной физики. Исходя из электромагнитной теории Максвелла–Герца и вводя в учение об электричестве атомистику, создал (1880–1909) классическую электронную теорию, основанную на анализе движений дискретных электрических зарядов. Вывел формулу, связывающую диэлектрическую проницаемость с плотностью диэлектрика, и зависимость показателя преломления вещества от его плотности (формула Лоренца–Лоренца), дал выражение для силы, действующей на движущийся заряд в магнитном поле (сила Лоренца), объяснил зависимость электропроводности вещества от теплопроводности, развил теорию дисперсии света.

Слайд 7





Анри Пуанкаре (Poincare) (29.IV.1854–17.VII.1912)
Французский математик и физик. Основные труды по топологии, теории вероятностей, теории дифференциальных уравнений, теории автоморфных функций, неевклидовой геометрии. 
	Занимался математической физикой, в частности теорией потенциала, теорией теплопроводности, а также решением различных задач по механики и астрономии.
Описание слайда:
Анри Пуанкаре (Poincare) (29.IV.1854–17.VII.1912) Французский математик и физик. Основные труды по топологии, теории вероятностей, теории дифференциальных уравнений, теории автоморфных функций, неевклидовой геометрии. Занимался математической физикой, в частности теорией потенциала, теорией теплопроводности, а также решением различных задач по механики и астрономии.

Слайд 8





Принцип относительности и преобразования Галилея.
законы динамики одинаковы во всех инерциальных системах отсчета. 
Этот принцип означает, что законы динамики инвариантны (т. е. неизменны) относительно преобразований Галилея, которые позволяют вычислить координаты движущегося тела в одной инерциальной системе (K), если заданы координаты этого тела в другой инерциальной системе (K'). 
В частном случае, когда система K' движется со скоростью υ вдоль положительного направления оси x системы K  преобразования Галилея имеют вид: 
	x = x' +  υxt,   y = y',   z = z',   t = t'.
	В начальный момент оси координат обеих систем совпадают.
Описание слайда:
Принцип относительности и преобразования Галилея. законы динамики одинаковы во всех инерциальных системах отсчета. Этот принцип означает, что законы динамики инвариантны (т. е. неизменны) относительно преобразований Галилея, которые позволяют вычислить координаты движущегося тела в одной инерциальной системе (K), если заданы координаты этого тела в другой инерциальной системе (K'). В частном случае, когда система K' движется со скоростью υ вдоль положительного направления оси x системы K преобразования Галилея имеют вид: x = x' +  υxt,   y = y',   z = z',   t = t'. В начальный момент оси координат обеих систем совпадают.

Слайд 9





Принцип относительности и преобразования Галилея.
Следствие преобразований Галилея - закон преобразования скоростей при переходе от одной системы отсчета к другой: 
υx =  υ'x +  υ,    υy =  υ'y,    υz =  υ'z.
Ускорения тела во всех инерциальных системах оказываются одинаковыми. Следовательно, уравнение движения классической механики не меняет своего вида при переходе от одной инерциальной системы к другой.
Описание слайда:
Принцип относительности и преобразования Галилея. Следствие преобразований Галилея - закон преобразования скоростей при переходе от одной системы отсчета к другой: υx =  υ'x +  υ,    υy =  υ'y,    υz =  υ'z. Ускорения тела во всех инерциальных системах оказываются одинаковыми. Следовательно, уравнение движения классической механики не меняет своего вида при переходе от одной инерциальной системы к другой.

Слайд 10





Постулаты СТО
В основе специальной теории относительности лежат два постулата (или принципа), сформулированные Эйнштейном в 1905 г.
Эти принципы являются обобщением всей совокупности опытных фактов.
Описание слайда:
Постулаты СТО В основе специальной теории относительности лежат два постулата (или принципа), сформулированные Эйнштейном в 1905 г. Эти принципы являются обобщением всей совокупности опытных фактов.

Слайд 11





Принцип относительности Эйнштейна:
все законы природы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. 

Это означает, что во всех инерциальных системах физические законы (не только механические) 
      имеют одинаковую форму.
Описание слайда:
Принцип относительности Эйнштейна: все законы природы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. Это означает, что во всех инерциальных системах физические законы (не только механические) имеют одинаковую форму.

Слайд 12





Принцип постоянства скорости света:
скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света или наблюдателя и одинакова во всех инерциальных системах отсчета. 
Скорость света в СТО занимает особое положение. Это предельная скорость передачи взаимодействий и сигналов из одной точки пространства в другую.
Описание слайда:
Принцип постоянства скорости света: скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света или наблюдателя и одинакова во всех инерциальных системах отсчета. Скорость света в СТО занимает особое положение. Это предельная скорость передачи взаимодействий и сигналов из одной точки пространства в другую.

Слайд 13





Принцип соответствия Н.Бора
новая теория (СТО) не отвергла старую классическую механику Ньютона, а только уточнила пределы ее применимости. Такая взаимосвязь между старой и новой, более общей теорией, включающей старую теорию как предельный случай, носит название принципа соответствия.
Описание слайда:
Принцип соответствия Н.Бора новая теория (СТО) не отвергла старую классическую механику Ньютона, а только уточнила пределы ее применимости. Такая взаимосвязь между старой и новой, более общей теорией, включающей старую теорию как предельный случай, носит название принципа соответствия.

Слайд 14





Опыты Майкельсона и Морли
Майкельсон (Michelson) Альберт (19.XII.1852–9.V.1931).Американский физик. В 1878–82 и 1924–26 провел измерения скорости света, долгое время остававшиеся непревзойденными по точности. В 1881 экспериментально доказал и совместно с Э. У. Морли (1885–87) подтвердил с большой точностью независимость скорости света от скорости движения Земли.
Морли (Morley) Эдвард Уильямс (29.I.1839–1923)
     Американский физик. Наибольшую известность получили его работы в области интерферометрии, выполненные совместно с Майкельсоном. В химии же высшим достижением Морли было точное сравнение атомных масс элементов с массой атома водорода, за которое ученый был удостоен наград нескольких научных обществ.
Описание слайда:
Опыты Майкельсона и Морли Майкельсон (Michelson) Альберт (19.XII.1852–9.V.1931).Американский физик. В 1878–82 и 1924–26 провел измерения скорости света, долгое время остававшиеся непревзойденными по точности. В 1881 экспериментально доказал и совместно с Э. У. Морли (1885–87) подтвердил с большой точностью независимость скорости света от скорости движения Земли. Морли (Morley) Эдвард Уильямс (29.I.1839–1923) Американский физик. Наибольшую известность получили его работы в области интерферометрии, выполненные совместно с Майкельсоном. В химии же высшим достижением Морли было точное сравнение атомных масс элементов с массой атома водорода, за которое ученый был удостоен наград нескольких научных обществ.

Слайд 15





Принцип опыта
Цель опыта – измерить скорость света относительно «эфирного ветра» (параллельно и перпендикулярно движению Земли).
Описание слайда:
Принцип опыта Цель опыта – измерить скорость света относительно «эфирного ветра» (параллельно и перпендикулярно движению Земли).

Слайд 16





Идея опыта
Описание слайда:
Идея опыта

Слайд 17





Преобразования Лоренца
Кинематические формулы преобразования координат и времени в СТО называются преобразованиями Лоренца. Они были предложены в 1904 году еще до появления СТО как преобразования, относительно которых инвариантны уравнения электродинамики.
Описание слайда:
Преобразования Лоренца Кинематические формулы преобразования координат и времени в СТО называются преобразованиями Лоренца. Они были предложены в 1904 году еще до появления СТО как преобразования, относительно которых инвариантны уравнения электродинамики.

Слайд 18





Относительность одновременности 
события, являющиеся одновременными в одной ИСО, неодновременны в другой ИСО, движущейся относительно первой
Описание слайда:
Относительность одновременности события, являющиеся одновременными в одной ИСО, неодновременны в другой ИСО, движущейся относительно первой

Слайд 19





Относительность промежутков времени.
Моменты наступлений событий в системе K' фиксируются по одним и тем же часам C, а в системе K – по двум синхронизованным пространственно-разнесенным часам C1 и C2. Система K' движется со скоростью υ в положительном направлении оси x системы K.
Описание слайда:
Относительность промежутков времени. Моменты наступлений событий в системе K' фиксируются по одним и тем же часам C, а в системе K – по двум синхронизованным пространственно-разнесенным часам C1 и C2. Система K' движется со скоростью υ в положительном направлении оси x системы K.

Слайд 20





Относительность промежутков времени.
Описание слайда:
Относительность промежутков времени.

Слайд 21





Пример
если космонавты отправляются к звездной системе (и обратно), находящейся на расстоянии 500 световых лет от Земли, со скоростью v=0,9999c, то на это потребуется по их часам 14,1 года; в то время как на Земле пройдет 10 веков
Описание слайда:
Пример если космонавты отправляются к звездной системе (и обратно), находящейся на расстоянии 500 световых лет от Земли, со скоростью v=0,9999c, то на это потребуется по их часам 14,1 года; в то время как на Земле пройдет 10 веков

Слайд 22





Относительность расстояний
Описание слайда:
Относительность расстояний

Слайд 23





Относительность расстояний
Описание слайда:
Относительность расстояний

Слайд 24





Домашнее задание № 2
Г.Н. Степанова. Физика-11, ч.1 
		§ 30, 31 – знать:
Формулу сложения скоростей и ее смысл.
Формулу релятивистского импульса
Формулы полной энергии и энергии покоя
Связь энергии и импульса
Понимать задачи и границы применимости СТО, принцип соответствия
В помощь: 
			Таблица «Подведем итоги» на стр. 146.
Описание слайда:
Домашнее задание № 2 Г.Н. Степанова. Физика-11, ч.1 § 30, 31 – знать: Формулу сложения скоростей и ее смысл. Формулу релятивистского импульса Формулы полной энергии и энергии покоя Связь энергии и импульса Понимать задачи и границы применимости СТО, принцип соответствия В помощь: Таблица «Подведем итоги» на стр. 146.

Слайд 25





Сложение скоростей
Эти соотношения выражают релятивистский закон сложения скоростей для случая, когда частица движется параллельно относительной скорости   систем отсчета K и K'.
Описание слайда:
Сложение скоростей Эти соотношения выражают релятивистский закон сложения скоростей для случая, когда частица движется параллельно относительной скорости систем отсчета K и K'.

Слайд 26





Сложение скоростей
Описание слайда:
Сложение скоростей

Слайд 27





Импульс в СТО
Уравнения классической механики Ньютона оказались неинвариантными относительно преобразований Лоренца, и поэтому СТО потребовала пересмотра и уточнения законов механики.
В основу такого пересмотра Эйнштейн положил требования выполнимости закона сохранения импульса и закона сохранения энергии в замкнутых системах. 
Для этого оказалось необходимым изменить определение импульса тела. 
	Релятивистский импульс   тела с массой m, движущегося со скоростью   записывается в виде
Описание слайда:
Импульс в СТО Уравнения классической механики Ньютона оказались неинвариантными относительно преобразований Лоренца, и поэтому СТО потребовала пересмотра и уточнения законов механики. В основу такого пересмотра Эйнштейн положил требования выполнимости закона сохранения импульса и закона сохранения энергии в замкнутых системах. Для этого оказалось необходимым изменить определение импульса тела. Релятивистский импульс тела с массой m, движущегося со скоростью записывается в виде

Слайд 28





Масса в СТО
Масса m, входящая в выражение для импульса, есть фундаментальная характеристика частицы, не зависящая от выбора инерциальной системы отсчета, а, следовательно, и от скорости ее движения.
(Во многих учебниках прошлых лет ее было принято обозначать буквой m0 и называть массой покоя. Кроме того, вводилась так называемая релятивистская масса, зависящая от скорости движения тела. Современная физика постепенно отказывается от этой терминологии).
Описание слайда:
Масса в СТО Масса m, входящая в выражение для импульса, есть фундаментальная характеристика частицы, не зависящая от выбора инерциальной системы отсчета, а, следовательно, и от скорости ее движения. (Во многих учебниках прошлых лет ее было принято обозначать буквой m0 и называть массой покоя. Кроме того, вводилась так называемая релятивистская масса, зависящая от скорости движения тела. Современная физика постепенно отказывается от этой терминологии).

Слайд 29





Динамика СТО
Основной закон релятивистской динамики материальной точки записывается так же, как и второй закон Ньютона, но только в СТО под   понимается релятивистский импульс частицы:
Описание слайда:
Динамика СТО Основной закон релятивистской динамики материальной точки записывается так же, как и второй закон Ньютона, но только в СТО под понимается релятивистский импульс частицы:

Слайд 30





Энергия в СТО
Вычисление кинетической энергии приводит к следующему выражению:
Описание слайда:
Энергия в СТО Вычисление кинетической энергии приводит к следующему выражению:

Слайд 31





Зависимость кинетической энергии от скорости
Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц. 
При υ << c оба закона совпадают.
Описание слайда:
Зависимость кинетической энергии от скорости Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц. При υ << c оба закона совпадают.

Слайд 32





Связь массы и энергии
Утверждение о том, что находящаяся в покое масса m содержит огромный запас энергии получило разнообразные практические применения, включая использование ядерной энергии. 
Если масса частицы или системы частиц уменьшилась на Δm, то при этом должна выделиться энергия ΔE = Δm·c2.
Описание слайда:
Связь массы и энергии Утверждение о том, что находящаяся в покое масса m содержит огромный запас энергии получило разнообразные практические применения, включая использование ядерной энергии. Если масса частицы или системы частиц уменьшилась на Δm, то при этом должна выделиться энергия ΔE = Δm·c2.

Слайд 33





Связь массы и энергии
Закон пропорциональности массы и энергии является одним из самых важных выводов СТО. Масса и энергия являются характеристиками материальных объектов.
Описание слайда:
Связь массы и энергии Закон пропорциональности массы и энергии является одним из самых важных выводов СТО. Масса и энергия являются характеристиками материальных объектов.

Слайд 34





Связь энергии и импульса
Отсюда следует, что для покоящихся частиц (p = 0) 
E = E0 = mc2.
Описание слайда:
Связь энергии и импульса Отсюда следует, что для покоящихся частиц (p = 0) E = E0 = mc2.

Слайд 35





Безмассовые частицы
Т.о. частица может иметь энергию и импульс, но не иметь массы (m = 0). Такие частицы называются безмассовыми. Для безмассовых частиц связь между энергией и импульсом выражается простым соотношением Е = pc.
 К безмассовым частицам относятся фотоны – кванты электромагнитного излучения и, возможно, нейтрино.
Безмассовые частицы не могут существовать в состоянии покоя, во всех инерциальных системах отсчета они движутся с предельной скоростью c.
Описание слайда:
Безмассовые частицы Т.о. частица может иметь энергию и импульс, но не иметь массы (m = 0). Такие частицы называются безмассовыми. Для безмассовых частиц связь между энергией и импульсом выражается простым соотношением Е = pc. К безмассовым частицам относятся фотоны – кванты электромагнитного излучения и, возможно, нейтрино. Безмассовые частицы не могут существовать в состоянии покоя, во всех инерциальных системах отсчета они движутся с предельной скоростью c.

Слайд 36





Подведем итоги
Описание слайда:
Подведем итоги

Слайд 37





Задание 1
Два автомобиля движутся в противоположных направлениях со скоростями υ1 и υ2 относительно поверхности Земли. Чему равна скорость света от фар первого автомобиля в системе отсчета, связанной с другим автомобилем?  
c + (υ1 + υ2) 
c - (υ1 – υ2) 
c – (υ1 + υ2) 
c – (υ1 – υ2) 
c
Описание слайда:
Задание 1 Два автомобиля движутся в противоположных направлениях со скоростями υ1 и υ2 относительно поверхности Земли. Чему равна скорость света от фар первого автомобиля в системе отсчета, связанной с другим автомобилем? c + (υ1 + υ2) c - (υ1 – υ2) c – (υ1 + υ2) c – (υ1 – υ2) c

Слайд 38





Задание 2

Панель дома массой 200 кг поднята на высоту 10 м. Как изменится при этом его масса? 
Не изменится  
Увеличится на 0,22∙10–12 кг
Уменьшится на 0,22∙10–12 кг 
Для решения задачи не хватает данных
Описание слайда:
Задание 2 Панель дома массой 200 кг поднята на высоту 10 м. Как изменится при этом его масса? Не изменится Увеличится на 0,22∙10–12 кг Уменьшится на 0,22∙10–12 кг Для решения задачи не хватает данных

Слайд 39





Задание 3
Опыты по наблюдению спектра водорода, находящегося в спектральной трубке, выполнялись дважды. Первый раз на Земле, второй раз в космическом корабле, движущемся относительно Земли с постоянной скоростью. Наблюдаемые спектры  
одинаковы  
существенно различны  
сходны, но все спектральные линии сдвинуты друг относительно друга
Описание слайда:
Задание 3 Опыты по наблюдению спектра водорода, находящегося в спектральной трубке, выполнялись дважды. Первый раз на Земле, второй раз в космическом корабле, движущемся относительно Земли с постоянной скоростью. Наблюдаемые спектры одинаковы существенно различны сходны, но все спектральные линии сдвинуты друг относительно друга

Слайд 40





Задание 4
Рассчитайте отношение времени τ в системе отсчета, движущейся со скоростью υ = 1,5∙108 м/с относительно лабораторной системы отсчета, к собственному времени τ 0.
Описание слайда:
Задание 4 Рассчитайте отношение времени τ в системе отсчета, движущейся со скоростью υ = 1,5∙108 м/с относительно лабораторной системы отсчета, к собственному времени τ 0.

Слайд 41





Задание 5
Найдите скорость υ частицы, которой потребовалось бы на 2 года больше, чем световому импульсу, чтобы пройти расстояние в 6,0 световых лет до далекой звезды. Скорость частицы выразите в долях скорости света c.
Описание слайда:
Задание 5 Найдите скорость υ частицы, которой потребовалось бы на 2 года больше, чем световому импульсу, чтобы пройти расстояние в 6,0 световых лет до далекой звезды. Скорость частицы выразите в долях скорости света c.



Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию