🗊 Школа № 625 Н.М.Турлакова

Категория: Физика
Нажмите для полного просмотра!
  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №1  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №2  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №3  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №4  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №5  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №6  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №7  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №8  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №9  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №10  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №11  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №12  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №13  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №14  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №15  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №16  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №17  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №18  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №19  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №20  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №21  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №22  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №23  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №24

Содержание

Вы можете ознакомиться и скачать Школа № 625 Н.М.Турлакова . Презентация содержит 24 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации


Слайд 1






Школа № 625
Н.М.Турлакова
Описание слайда:
Школа № 625 Н.М.Турлакова

Слайд 2





§66. Деление ядер урана.
§66. Деление ядер урана.
§67. Цепная реакция.
§68. Ядерный реактор. 
§69. Атомная энергетика.
§70. Биологическое действие радиации.
§71. Получение и применение радиоактивных изотопов.
§72. Термоядерная реакция.
§73. Элементарные частицы. Античастицы.
Описание слайда:
§66. Деление ядер урана. §66. Деление ядер урана. §67. Цепная реакция. §68. Ядерный реактор. §69. Атомная энергетика. §70. Биологическое действие радиации. §71. Получение и применение радиоактивных изотопов. §72. Термоядерная реакция. §73. Элементарные частицы. Античастицы.

Слайд 3





Кто и когда открыл деление ядер урана?
Кто и когда открыл деление ядер урана?
Каков механизм деления ядра?
Какие силы действуют в ядре? Что происходит при делении ядра?
Что происходит с энергией при делении ядра урана?
Как изменяется температура окружающей среды при делении ядер урана?
Как велика выделенная энергия?
Описание слайда:
Кто и когда открыл деление ядер урана? Кто и когда открыл деление ядер урана? Каков механизм деления ядра? Какие силы действуют в ядре? Что происходит при делении ядра? Что происходит с энергией при делении ядра урана? Как изменяется температура окружающей среды при делении ядер урана? Как велика выделенная энергия?

Слайд 4





В отличие от радиоактивного распада ядер, сопровождающегося испусканием α- или β-частиц, реакции деления – это процесс, при котором нестабильное ядро делится на два крупных фрагмента сравнимых масс.
В отличие от радиоактивного распада ядер, сопровождающегося испусканием α- или β-частиц, реакции деления – это процесс, при котором нестабильное ядро делится на два крупных фрагмента сравнимых масс.
В 1939 году немецкими учеными О. Ганом и Ф. Штрассманом было открыто деление ядер урана. Продолжая исследования, начатые Ферми, они установили, что при бомбардировке урана нейтронами возникают элементы средней части периодической системы – радиоактивные изотопы бария (Z = 56), криптона (Z = 36) и др.
Уран встречается в природе в виде двух изотопов: урана-238 и урана-235 (99,3 %) и (0,7 %). При бомбардировке нейтронами ядра обоих изотопов могут расщепляться на два осколка. При этом реакция деления урана-235 наиболее интенсивно идет на медленных (тепловых) нейтронах, в то время как ядра урана-238 вступают в реакцию деления только с быстрыми нейтронами с энергией порядка 1 МэВ.
Описание слайда:
В отличие от радиоактивного распада ядер, сопровождающегося испусканием α- или β-частиц, реакции деления – это процесс, при котором нестабильное ядро делится на два крупных фрагмента сравнимых масс. В отличие от радиоактивного распада ядер, сопровождающегося испусканием α- или β-частиц, реакции деления – это процесс, при котором нестабильное ядро делится на два крупных фрагмента сравнимых масс. В 1939 году немецкими учеными О. Ганом и Ф. Штрассманом было открыто деление ядер урана. Продолжая исследования, начатые Ферми, они установили, что при бомбардировке урана нейтронами возникают элементы средней части периодической системы – радиоактивные изотопы бария (Z = 56), криптона (Z = 36) и др. Уран встречается в природе в виде двух изотопов: урана-238 и урана-235 (99,3 %) и (0,7 %). При бомбардировке нейтронами ядра обоих изотопов могут расщепляться на два осколка. При этом реакция деления урана-235 наиболее интенсивно идет на медленных (тепловых) нейтронах, в то время как ядра урана-238 вступают в реакцию деления только с быстрыми нейтронами с энергией порядка 1 МэВ.

Слайд 5





Основной интерес для ядерной энергетики представляет реакция деления ядра урана-235.
Основной интерес для ядерной энергетики представляет реакция деления ядра урана-235.
В настоящее время известны около 100 различных изотопов с массовыми числами примерно от 90 до 145, возникающих при делении этого ядра. Две типичные реакции деления этого ядра имеют вид: 
Обратите внимание, что в результате деления ядра, инициированного нейтроном, возникают новые нейтроны, способные вызвать реакции деления других ядер. Продуктами деления ядер урана-235 могут быть и другие изотопы бария, ксенона, стронция, рубидия и т. д.
Описание слайда:
Основной интерес для ядерной энергетики представляет реакция деления ядра урана-235. Основной интерес для ядерной энергетики представляет реакция деления ядра урана-235. В настоящее время известны около 100 различных изотопов с массовыми числами примерно от 90 до 145, возникающих при делении этого ядра. Две типичные реакции деления этого ядра имеют вид: Обратите внимание, что в результате деления ядра, инициированного нейтроном, возникают новые нейтроны, способные вызвать реакции деления других ядер. Продуктами деления ядер урана-235 могут быть и другие изотопы бария, ксенона, стронция, рубидия и т. д.

Слайд 6





Схема развития цепной реакции деления ядер урана представлена на рисунке 
Схема развития цепной реакции деления ядер урана представлена на рисунке
Описание слайда:
Схема развития цепной реакции деления ядер урана представлена на рисунке Схема развития цепной реакции деления ядер урана представлена на рисунке

Слайд 7





Для осуществления цепной реакции необходимо, чтобы так называемый коэффициент размножения нейтронов был больше единицы. Другими словами, в каждом последующем поколении нейтронов должно быть больше, чем в предыдущем. 
Для осуществления цепной реакции необходимо, чтобы так называемый коэффициент размножения нейтронов был больше единицы. Другими словами, в каждом последующем поколении нейтронов должно быть больше, чем в предыдущем. 
Коэффициент размножения определяется не только числом нейтронов, образующихся в каждом элементарном акте, но и условиями, в которых протекает реакция – часть нейтронов может поглощаться другими ядрами или выходить из зоны реакции. Нейтроны, освободившиеся при делении ядер урана-235, способны вызвать деление лишь ядер этого же урана, на долю которого в природном уране приходится всего лишь 0,7 %.
Описание слайда:
Для осуществления цепной реакции необходимо, чтобы так называемый коэффициент размножения нейтронов был больше единицы. Другими словами, в каждом последующем поколении нейтронов должно быть больше, чем в предыдущем. Для осуществления цепной реакции необходимо, чтобы так называемый коэффициент размножения нейтронов был больше единицы. Другими словами, в каждом последующем поколении нейтронов должно быть больше, чем в предыдущем. Коэффициент размножения определяется не только числом нейтронов, образующихся в каждом элементарном акте, но и условиями, в которых протекает реакция – часть нейтронов может поглощаться другими ядрами или выходить из зоны реакции. Нейтроны, освободившиеся при делении ядер урана-235, способны вызвать деление лишь ядер этого же урана, на долю которого в природном уране приходится всего лишь 0,7 %.

Слайд 8





Наименьшая масса урана, при которой возможно протекание цепной реакции, называется критической массой.
Наименьшая масса урана, при которой возможно протекание цепной реакции, называется критической массой.
Способы уменьшения потери нейтронов:
Использование отражающей оболочки (из бериллия),
Уменьшение количества примесей,
Применение замедлителя нейтронов (графит, тяжелая вода),
Для урана-235 -  M кр = 50 кг (r=9 см).
Описание слайда:
Наименьшая масса урана, при которой возможно протекание цепной реакции, называется критической массой. Наименьшая масса урана, при которой возможно протекание цепной реакции, называется критической массой. Способы уменьшения потери нейтронов: Использование отражающей оболочки (из бериллия), Уменьшение количества примесей, Применение замедлителя нейтронов (графит, тяжелая вода), Для урана-235 - M кр = 50 кг (r=9 см).

Слайд 9


  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №9
Описание слайда:

Слайд 10


  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №10
Описание слайда:

Слайд 11





§66. Деление ядер урана.
§66. Деление ядер урана.
§67. Цепная реакция.
§68. Ядерный реактор.
Ответить на вопросы.
Нарисовать схему реактора.
Какие вещества и как применяются в ядерном реакторе? (письменно)
Описание слайда:
§66. Деление ядер урана. §66. Деление ядер урана. §67. Цепная реакция. §68. Ядерный реактор. Ответить на вопросы. Нарисовать схему реактора. Какие вещества и как применяются в ядерном реакторе? (письменно)

Слайд 12





Реакции слияния легких ядер носят название термоядерных реакций, так как они могут протекать только при очень высоких температурах. 
Реакции слияния легких ядер носят название термоядерных реакций, так как они могут протекать только при очень высоких температурах.
Описание слайда:
Реакции слияния легких ядер носят название термоядерных реакций, так как они могут протекать только при очень высоких температурах. Реакции слияния легких ядер носят название термоядерных реакций, так как они могут протекать только при очень высоких температурах.

Слайд 13





. Второй путь освобождения ядерной энергии связан с реакциями синтеза. При слиянии легких ядер и образовании нового ядра должно выделяться большое количество энергии.
. Второй путь освобождения ядерной энергии связан с реакциями синтеза. При слиянии легких ядер и образовании нового ядра должно выделяться большое количество энергии.
Описание слайда:
. Второй путь освобождения ядерной энергии связан с реакциями синтеза. При слиянии легких ядер и образовании нового ядра должно выделяться большое количество энергии. . Второй путь освобождения ядерной энергии связан с реакциями синтеза. При слиянии легких ядер и образовании нового ядра должно выделяться большое количество энергии.

Слайд 14





Чтобы два ядра вступили в реакцию синтеза, они должны сблизится на расстояние действия ядерных сил порядка 2·10–15 м, преодолев электрическое отталкивание их положительных зарядов. Для этого средняя кинетическая энергия теплового движения молекул должна превосходить потенциальную энергию кулоновского взаимодействия. Расчет необходимой для этого температуры T приводит к величине порядка 108–109 К. Это чрезвычайно высокая температура. При такой температуре вещество находится в полностью ионизированном состоянии, которое называется плазмой.
Чтобы два ядра вступили в реакцию синтеза, они должны сблизится на расстояние действия ядерных сил порядка 2·10–15 м, преодолев электрическое отталкивание их положительных зарядов. Для этого средняя кинетическая энергия теплового движения молекул должна превосходить потенциальную энергию кулоновского взаимодействия. Расчет необходимой для этого температуры T приводит к величине порядка 108–109 К. Это чрезвычайно высокая температура. При такой температуре вещество находится в полностью ионизированном состоянии, которое называется плазмой.
Описание слайда:
Чтобы два ядра вступили в реакцию синтеза, они должны сблизится на расстояние действия ядерных сил порядка 2·10–15 м, преодолев электрическое отталкивание их положительных зарядов. Для этого средняя кинетическая энергия теплового движения молекул должна превосходить потенциальную энергию кулоновского взаимодействия. Расчет необходимой для этого температуры T приводит к величине порядка 108–109 К. Это чрезвычайно высокая температура. При такой температуре вещество находится в полностью ионизированном состоянии, которое называется плазмой. Чтобы два ядра вступили в реакцию синтеза, они должны сблизится на расстояние действия ядерных сил порядка 2·10–15 м, преодолев электрическое отталкивание их положительных зарядов. Для этого средняя кинетическая энергия теплового движения молекул должна превосходить потенциальную энергию кулоновского взаимодействия. Расчет необходимой для этого температуры T приводит к величине порядка 108–109 К. Это чрезвычайно высокая температура. При такой температуре вещество находится в полностью ионизированном состоянии, которое называется плазмой.

Слайд 15





- энергетически выгодная реакция. Однако она может идти лишь при очень высоких температурах (порядка несколько сотен млн. градусов). 
При большой плотности вещества такая температура может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. При этом возникает проблема - трудно удержать плазму.
- энергетически выгодная реакция. Однако она может идти лишь при очень высоких температурах (порядка несколько сотен млн. градусов). 
При большой плотности вещества такая температура может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. При этом возникает проблема - трудно удержать плазму.
Описание слайда:
- энергетически выгодная реакция. Однако она может идти лишь при очень высоких температурах (порядка несколько сотен млн. градусов). При большой плотности вещества такая температура может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. При этом возникает проблема - трудно удержать плазму. - энергетически выгодная реакция. Однако она может идти лишь при очень высоких температурах (порядка несколько сотен млн. градусов). При большой плотности вещества такая температура может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. При этом возникает проблема - трудно удержать плазму.

Слайд 16





стал реальной угрозой для человечества. В связи с этим ученые предложили добывать изотоп тяжелого водорода - дейтерий - из морской воды и подвергать реакции ядерного расплава при температурах около 100 миллионов градусов Цельсия. При ядерном расплаве дейтерий, полученный из одного килограмма морской воды будет способен произвести столько же энергии, сколько выделяется при сжигании 300 литров бензина
стал реальной угрозой для человечества. В связи с этим ученые предложили добывать изотоп тяжелого водорода - дейтерий - из морской воды и подвергать реакции ядерного расплава при температурах около 100 миллионов градусов Цельсия. При ядерном расплаве дейтерий, полученный из одного килограмма морской воды будет способен произвести столько же энергии, сколько выделяется при сжигании 300 литров бензина
___
Описание слайда:
стал реальной угрозой для человечества. В связи с этим ученые предложили добывать изотоп тяжелого водорода - дейтерий - из морской воды и подвергать реакции ядерного расплава при температурах около 100 миллионов градусов Цельсия. При ядерном расплаве дейтерий, полученный из одного килограмма морской воды будет способен произвести столько же энергии, сколько выделяется при сжигании 300 литров бензина стал реальной угрозой для человечества. В связи с этим ученые предложили добывать изотоп тяжелого водорода - дейтерий - из морской воды и подвергать реакции ядерного расплава при температурах около 100 миллионов градусов Цельсия. При ядерном расплаве дейтерий, полученный из одного килограмма морской воды будет способен произвести столько же энергии, сколько выделяется при сжигании 300 литров бензина ___

Слайд 17


  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №17
Описание слайда:

Слайд 18





это электрофизическое устройство, основное назначение которого – формирование плазмы.
это электрофизическое устройство, основное назначение которого – формирование плазмы.
 Плазма удерживается не стенками камеры, которые не способны выдержать её температуру, а специально создаваемым магнитным полем,  что возможно при температурах около 100 млн. градусов, и сохранение её достаточно долгое время в заданном объеме. Возможность получения плазмы при сверхвысоких температурах позволяет осуществить термоядерную реакцию синтеза ядер гелия из исходного сырья, изотопов водорода (дейтерия итрития
Описание слайда:
это электрофизическое устройство, основное назначение которого – формирование плазмы. это электрофизическое устройство, основное назначение которого – формирование плазмы. Плазма удерживается не стенками камеры, которые не способны выдержать её температуру, а специально создаваемым магнитным полем, что возможно при температурах около 100 млн. градусов, и сохранение её достаточно долгое время в заданном объеме. Возможность получения плазмы при сверхвысоких температурах позволяет осуществить термоядерную реакцию синтеза ядер гелия из исходного сырья, изотопов водорода (дейтерия итрития

Слайд 19


  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №19
Описание слайда:

Слайд 20


  
    Школа № 625  Н.М.Турлакова  , слайд №20
Описание слайда:

Слайд 21





Основы теории управляемого термоядерного синтеза заложили в 1950 году И. Е. Тамм и А. Д. Сахаров, предложив удерживать магнитным полем горячую плазму, образовавшуюся в результате реакций.
Эта идея и привела к созданию термоядерных реакторов - токамаков.
При большой плотности вещества требуемая высокая температура в сотни млн. градусов может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. Проблема: трудно удержать плазму. 
Современные установки токамак - не термоядерные реакторы, а исследовательские установки, 
в которых возможно лишь на некоторое время существование и сохранение плазмы. 

Основы теории управляемого термоядерного синтеза заложили в 1950 году И. Е. Тамм и А. Д. Сахаров, предложив удерживать магнитным полем горячую плазму, образовавшуюся в результате реакций.
Эта идея и привела к созданию термоядерных реакторов - токамаков.
При большой плотности вещества требуемая высокая температура в сотни млн. градусов может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. Проблема: трудно удержать плазму. 
Современные установки токамак - не термоядерные реакторы, а исследовательские установки, 
в которых возможно лишь на некоторое время существование и сохранение плазмы.
Описание слайда:
Основы теории управляемого термоядерного синтеза заложили в 1950 году И. Е. Тамм и А. Д. Сахаров, предложив удерживать магнитным полем горячую плазму, образовавшуюся в результате реакций. Эта идея и привела к созданию термоядерных реакторов - токамаков. При большой плотности вещества требуемая высокая температура в сотни млн. градусов может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. Проблема: трудно удержать плазму. Современные установки токамак - не термоядерные реакторы, а исследовательские установки, в которых возможно лишь на некоторое время существование и сохранение плазмы. Основы теории управляемого термоядерного синтеза заложили в 1950 году И. Е. Тамм и А. Д. Сахаров, предложив удерживать магнитным полем горячую плазму, образовавшуюся в результате реакций. Эта идея и привела к созданию термоядерных реакторов - токамаков. При большой плотности вещества требуемая высокая температура в сотни млн. градусов может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. Проблема: трудно удержать плазму. Современные установки токамак - не термоядерные реакторы, а исследовательские установки, в которых возможно лишь на некоторое время существование и сохранение плазмы.

Слайд 22






Отцами-основателями советского мирного термояда стали академики Андрей Сахаров (слева), создатель водородной бомбы, и Евгений Велихов (справа), один из разработчиков токамака - прообраза термоядерного реактора
Описание слайда:
Отцами-основателями советского мирного термояда стали академики Андрей Сахаров (слева), создатель водородной бомбы, и Евгений Велихов (справа), один из разработчиков токамака - прообраза термоядерного реактора

Слайд 23





Сферический токамак Глобус-М – новая крупная физическая установка, сооруженная в Физико-техническом институте им. А.Ф.Иоффе Российской Академии наук в 1999 г. 
Сферический токамак Глобус-М – новая крупная физическая установка, сооруженная в Физико-техническом институте им. А.Ф.Иоффе Российской Академии наук в 1999 г.
Описание слайда:
Сферический токамак Глобус-М – новая крупная физическая установка, сооруженная в Физико-техническом институте им. А.Ф.Иоффе Российской Академии наук в 1999 г. Сферический токамак Глобус-М – новая крупная физическая установка, сооруженная в Физико-техническом институте им. А.Ф.Иоффе Российской Академии наук в 1999 г.

Слайд 24





§72. Термоядерная реакция.
§72. Термоядерная реакция.
Ответить на вопросы.
§70. Биологическое действие радиации.
§71. Получение и применение радиоактивных изотопов.
Доклады.
Описание слайда:
§72. Термоядерная реакция. §72. Термоядерная реакция. Ответить на вопросы. §70. Биологическое действие радиации. §71. Получение и применение радиоактивных изотопов. Доклады.



Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию