Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале

Нажмите для полного просмотра!

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №2

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №3

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №4

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №5

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №6

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №7

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №8

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №9

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №10

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №11

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №12

Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале, слайд №13

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале. Доклад-сообщение содержит 13 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 1 Темы лекции Сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Сечение рассеяния в обратноквадратичном потенциале.

Слайд 2

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 2 Кулоновский потенциал взаимодействия U(r) = /r (где  = q1q2) – один из немногих потенциалов, для которого можно вычислить аналитически дифференциальное сечение рассеяния.  = m1m2/(m1+m2) Решение этого уравнения Одному значению прицельного параметра  в общем случае соответствуют два значения rmin.

Слайд 3

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 3 Выражение для 0 представим в виде

Слайд 4

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 4 получим табличный интеграл где Представив получим Так как 0 = ( – )/2, то

Слайд 5

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 5 В соответствии с общим определением дифференциального сечения Так как 2v2 = 4(m1v2/2)m2/(m1+m2) = 4E0 /(1+), а элемент телесного угла d = sindd, то Это Резерфордовское дифференциальное сечение рассеяния в кулоновском потенциале. Оно не зависит от знаков зарядов взаимодейст-вующих частиц. Переход в л.с.к. осуществляется в соответствии с общим правилом.

Слайд 6

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 6 Для того чтобы выразить sin4() через угол  воспользуемся тригонометрическим равенством где оба знака перед корнем соответствуют случаю  > 1, при  < 1 остается только верхний знак. При  > 1 Резерфордовское дифференциальное сечение рассеяния в лабораторной системе координат имеет вид

Слайд 7

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 7 при  < 1 для   1 данное выражение существенно упрощается Угол рассеяния в л.с.к.  = 135о. Как видно из рисунка, даже при  = 0,1 использование приближенного выражения приводит к ошибке  15%.

Слайд 8

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 8 Дифференциальное сечения рассеяния как функция переданной энергии E2 частице m2 , т.е. d(E2)/dE2. из которых Подставим полученные выражения в Резерфордовское дифференциальное сечение рассеяния

Слайд 9

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 9 окончательно, имеем При упругом рассеянии в кулоновском потенциале наиболее вероятны малые углы рассеяния столкновения с малой передачей энергии

Слайд 10

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 10

Слайд 11

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 11 Для описания рассеяния пучка используется понятие дифференциального сечения рассеяния d, определяемого следующим образом. Пусть dN – число частиц, рассеиваемых в с.ц.м. в единицу времени на углы, лежащие в диапазоне    + d. Дифференциальное сечение рассеяния для однородного по сечению потока частиц d = dN/j, где j – плотность потока частиц. Из данного определения следует, что d имеет размерность площади (в дальнейшем будем использовать см2). Если связь между  и  взаимно однозначная, то в диапазон углов    + d будут рассеяны только те частицы, у которых прицельные параметры находятся в диапазоне ()  () + d().

Слайд 12

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 12 В случае однородного пучка и сферически симметричного потенциала взаимодействия число таких частиц равно числу частиц, прошедших через кольцо площадью 2d. Поэтому dN = j2d и Полученное выражение определяет дифференциальное сечение рассеяния, проинтегрированное по азимутальному углу  (именно в силу сферической симметричности потенциала в результате интегрирования появился множитель 2). В дальнейшем нам будет необходимо дифференциальное сечение рассеяния в единицу телесного угла d = sindd, которое имеет вид

Слайд 13

Описание слайда:

Лекция 3 Слайд 13 Переход от дифференциального сечение рассеяния в единицу телесного угла d в с.ц.м. к дифференциальному сечению рассеяния в единицу телесного угла d в л.с.к. следует из равенства потоков рассеянных частиц в с.ц.м. и л.с.к. Представив d = sindd и d = sindd, получим следующее соотношение