🗊Презентация Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию

Категория: Математика
Нажмите для полного просмотра!
Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №1Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №2Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №3Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №4Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №5Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №6Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №7Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №8Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №9Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №10Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №11Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №12Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №13Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №14Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №15Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №16Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №17Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №18Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №19Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №20Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №21Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №22Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №23Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №24Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №25Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №26Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №27Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №28Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №29Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №30Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №31Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №32Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №33

Содержание

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию. Доклад-сообщение содержит 33 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации


Слайд 1






Рентгеновское излучение
Основы КТ
Описание слайда:
Рентгеновское излучение Основы КТ

Слайд 2





Лучевая диагностика
1895 Вильгельм К.Рентген обнаружил и в 1896 опубликовал первое сообщение «О новом виде лучей»
Начало 20 века – совершенствование «теневой» визуализации, развитие ренгеноскопии и рентгенографии
1959 невропатолог Олднендорф (США) построил опытный образец медицинского рентгеновского томографа для исследований головного мозга
1973 первый коммерческий КТ
1979 нобелевская премия в области медицины математику А.МакКормаку (ЮАР) и инженеру Годфри Хаунсфилду
Описание слайда:
Лучевая диагностика 1895 Вильгельм К.Рентген обнаружил и в 1896 опубликовал первое сообщение «О новом виде лучей» Начало 20 века – совершенствование «теневой» визуализации, развитие ренгеноскопии и рентгенографии 1959 невропатолог Олднендорф (США) построил опытный образец медицинского рентгеновского томографа для исследований головного мозга 1973 первый коммерческий КТ 1979 нобелевская премия в области медицины математику А.МакКормаку (ЮАР) и инженеру Годфри Хаунсфилду

Слайд 3





Табл. 1. Характеристики электромагнитных излучений. 

Энергия, эВ 	Длина волны, м 	Частота, Гц 	Источник излучения 
109 		10-16 		1024 		Тормозное излучение 
105 		10-12 		1020 		Гамма излучение ядер 
103 		10-10 		1018 		Рентгеновское излучение 101 		10-8 		1016 		Ультрафиолетовое 							излучение 
10-1 		10-6 		1014 		Видимый свет 
10-3 		10-4 		1012 		Инфракрасное излучение 10-5 		10-2 		1010 		Микроволновое излучение 
10-7 		1 		108 		СВЧ 		
10-9 		102 		106 		Радиоволны  ВЧ 
10-11 		104 		104 		Радиоволны НЧ
Описание слайда:
Табл. 1. Характеристики электромагнитных излучений. Энергия, эВ Длина волны, м Частота, Гц Источник излучения 109 10-16 1024 Тормозное излучение 105 10-12 1020 Гамма излучение ядер 103 10-10 1018 Рентгеновское излучение 101 10-8 1016 Ультрафиолетовое излучение 10-1 10-6 1014 Видимый свет 10-3 10-4 1012 Инфракрасное излучение 10-5 10-2 1010 Микроволновое излучение 10-7 1 108 СВЧ 10-9 102 106 Радиоволны  ВЧ 10-11 104 104 Радиоволны НЧ

Слайд 4





Рентгеновское излучение - невидимое электромагнитное излучение с длинной волны 10-3 – 100 нм; образуется в результате торможения движущихся электронов в веществе, а так же при некоторых переходах электронов в облачках атомов; способно проникать сквозь твердые тела. Энергетический диапазон от 100 эВ до 0,1 МэВ. Открыто В.Рентгеном в 1895 году . 
Рентгеновское излучение - невидимое электромагнитное излучение с длинной волны 10-3 – 100 нм; образуется в результате торможения движущихся электронов в веществе, а так же при некоторых переходах электронов в облачках атомов; способно проникать сквозь твердые тела. Энергетический диапазон от 100 эВ до 0,1 МэВ. Открыто В.Рентгеном в 1895 году . 
Характеристическое рентгеновское излучение – электромагнитное излучение, испускаемое при переходах электронов с внешних электронных оболочек атома на внутренние (характеристический спектр). Характеристический спектр – линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов верхних оболочек атома на более близко расположенные к ядру K-, L-, M-, N – оболочки. Частоты линий характеристического спектра химических элементов подчиняется закону Мозели.
Закон Мозели – линейная зависимость квадратного корня из частоты характеристического рентгеновского излучения от атомного номера химического элемента. Установлен экспериментально Г.Мозели в 1913 году. Закон Мозели – основа рентгеновского спектрального анализа. 
Тормозное рентгеновское излучение с непрерывным энергетическим спектром - коротковолновое электромагнитное излучение. Диапазон частот, 3·1016 – 3·1019 Гц, диапазон длин волн 10-8 – 10-12 м. Образуется при уменьшении кинетической энергии (торможении, рассеянии) быстрых заряженных частиц, например, при торможении в кулоновском поле ускоренных электронов. Существенно для легких частиц электронов и позитронов. Спектр тормозного излучения непрерывен, максимальная энергия равна начальной энергии частицы. При больших энергиях заряженных частиц, тормозное рентг. излучение переходит в энергетический диапазон гамма– излучения.
Описание слайда:
Рентгеновское излучение - невидимое электромагнитное излучение с длинной волны 10-3 – 100 нм; образуется в результате торможения движущихся электронов в веществе, а так же при некоторых переходах электронов в облачках атомов; способно проникать сквозь твердые тела. Энергетический диапазон от 100 эВ до 0,1 МэВ. Открыто В.Рентгеном в 1895 году . Рентгеновское излучение - невидимое электромагнитное излучение с длинной волны 10-3 – 100 нм; образуется в результате торможения движущихся электронов в веществе, а так же при некоторых переходах электронов в облачках атомов; способно проникать сквозь твердые тела. Энергетический диапазон от 100 эВ до 0,1 МэВ. Открыто В.Рентгеном в 1895 году . Характеристическое рентгеновское излучение – электромагнитное излучение, испускаемое при переходах электронов с внешних электронных оболочек атома на внутренние (характеристический спектр). Характеристический спектр – линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов верхних оболочек атома на более близко расположенные к ядру K-, L-, M-, N – оболочки. Частоты линий характеристического спектра химических элементов подчиняется закону Мозели. Закон Мозели – линейная зависимость квадратного корня из частоты характеристического рентгеновского излучения от атомного номера химического элемента. Установлен экспериментально Г.Мозели в 1913 году. Закон Мозели – основа рентгеновского спектрального анализа. Тормозное рентгеновское излучение с непрерывным энергетическим спектром - коротковолновое электромагнитное излучение. Диапазон частот, 3·1016 – 3·1019 Гц, диапазон длин волн 10-8 – 10-12 м. Образуется при уменьшении кинетической энергии (торможении, рассеянии) быстрых заряженных частиц, например, при торможении в кулоновском поле ускоренных электронов. Существенно для легких частиц электронов и позитронов. Спектр тормозного излучения непрерывен, максимальная энергия равна начальной энергии частицы. При больших энергиях заряженных частиц, тормозное рентг. излучение переходит в энергетический диапазон гамма– излучения.

Слайд 5





Источники рентгеновского излучения

Источниками рентгеновского излучения является рентгеновская трубка, некоторые радиоактивные изотопы, ускорители (бетатрон) и накопители электронов (синхротронное излучение), лазеры и др.
Бетатрон – циклический ускоритель электронов, в котором электроны ускоряются вихревым электрическим полем, порожденным переменным магнитным полем. Обычно энергия электронов в бетатроне не выше 50 МэВ.
Линейный ускоритель - ускоритель заряженных частиц, в котором траектории частиц близки к прямой линии. Максимальная энергия электронов, полученная в линейном ускорителе, 20 ГэВ, протонов до 800 МэВ. В линейном ускорителе электронов электроны впрыскиваются в трубку ускорителя и разгоняются там с помощью электромагнитного поля высокой частоты. Может быть использован как источник рентгеновское излучения. С этой целью пучок электронов направляется на мишень, изготовленного из тяжелого тугоплавкого металла. В результате взаимодействия электрона с ядром атома мишени образуется фотон, а электрон отражается с меньшей энергией. Пучок фотонов, с энергией соответствующей рентгеновскому излучению, проходит через выравнивающий фильтр, лучу придается нужная форма с помощью коллиматора до попадания на больного.
Рентгеновская трубка - электровакуумный прибор для получения рентгеновских лучей.
	Простейшая рентгеновская трубка состоит из стеклянного баллона с впаянными электродами - катодом и анодом (антикатодом). Электроны, испускаемые катодом, ускоряются сильным электрическим полем в пространстве между электродами и бомбардируют анод. При ударе электронов об анод их кинетическая энергия частично преобразуется в энергию рентгеновского излучения. Важным компонентом рентгеновской трубки является электронная пушка (электронный прожектор), устройство для создания направленного потока электронов; применяется в телевизионных трубках, рентгеновской аппаратуре, электронных микроскопах.
Описание слайда:
Источники рентгеновского излучения Источниками рентгеновского излучения является рентгеновская трубка, некоторые радиоактивные изотопы, ускорители (бетатрон) и накопители электронов (синхротронное излучение), лазеры и др. Бетатрон – циклический ускоритель электронов, в котором электроны ускоряются вихревым электрическим полем, порожденным переменным магнитным полем. Обычно энергия электронов в бетатроне не выше 50 МэВ. Линейный ускоритель - ускоритель заряженных частиц, в котором траектории частиц близки к прямой линии. Максимальная энергия электронов, полученная в линейном ускорителе, 20 ГэВ, протонов до 800 МэВ. В линейном ускорителе электронов электроны впрыскиваются в трубку ускорителя и разгоняются там с помощью электромагнитного поля высокой частоты. Может быть использован как источник рентгеновское излучения. С этой целью пучок электронов направляется на мишень, изготовленного из тяжелого тугоплавкого металла. В результате взаимодействия электрона с ядром атома мишени образуется фотон, а электрон отражается с меньшей энергией. Пучок фотонов, с энергией соответствующей рентгеновскому излучению, проходит через выравнивающий фильтр, лучу придается нужная форма с помощью коллиматора до попадания на больного. Рентгеновская трубка - электровакуумный прибор для получения рентгеновских лучей. Простейшая рентгеновская трубка состоит из стеклянного баллона с впаянными электродами - катодом и анодом (антикатодом). Электроны, испускаемые катодом, ускоряются сильным электрическим полем в пространстве между электродами и бомбардируют анод. При ударе электронов об анод их кинетическая энергия частично преобразуется в энергию рентгеновского излучения. Важным компонентом рентгеновской трубки является электронная пушка (электронный прожектор), устройство для создания направленного потока электронов; применяется в телевизионных трубках, рентгеновской аппаратуре, электронных микроскопах.

Слайд 6


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №6
Описание слайда:

Слайд 7


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №7
Описание слайда:

Слайд 8





Спектр рентгеновских лучей молибдена  для разных напряжений, приложенных к трубке.
Описание слайда:
Спектр рентгеновских лучей молибдена для разных напряжений, приложенных к трубке.

Слайд 9





Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом
 Взаимодействие рентгеновского и гамма излучения с веществом происходит посредством трех основных процессов: фотоэлектрического поглощения (фотоэффекта), рассеяния и эффекта образования пар. 
В случае если величина передаваемого импульса при столкновении кванта с электроном мала, рассеяние фотонов на атомных электронах происходит без потери энергии (Рэлеевское или когерентное рассеяние).
Для низких энергий основную роль играет фотопоглощение фотонов. Вероятность фотоэффекта быстро падает с ростом энергии фотона. 
При увеличении энергии рентгеновского излучения основным механизмом взаимодействия фотонов с веществом становится комптоновское рассеяние.
Описание слайда:
Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом Взаимодействие рентгеновского и гамма излучения с веществом происходит посредством трех основных процессов: фотоэлектрического поглощения (фотоэффекта), рассеяния и эффекта образования пар. В случае если величина передаваемого импульса при столкновении кванта с электроном мала, рассеяние фотонов на атомных электронах происходит без потери энергии (Рэлеевское или когерентное рассеяние). Для низких энергий основную роль играет фотопоглощение фотонов. Вероятность фотоэффекта быстро падает с ростом энергии фотона. При увеличении энергии рентгеновского излучения основным механизмом взаимодействия фотонов с веществом становится комптоновское рассеяние.

Слайд 10





Рассеяние рентгеновского излучения
Различают два основных процесса рассеяния: комптоновское или некогерентное рассеяние (Комптон эффект) и когерентное (Рэлеевское) рассеяние:
При когерентном рассеянии hv < φсв, взаимодействие происходит с электронами оболочки атома. Pассеивающий  электрон начинает совершать колебательные движения с частотой кванта и излучает энергию в виде рассеянной волны hv'= hv. Энергия кванта при этом не изменяется, а изменяется только его направление. Движение электронов в атоме взаимосвязано, и излучение, рассеянное одним электроном, будет интерферировать с излучениями, рассеянными другими электронами того же атома, что применяется для исследования структуры вещества и т.п. 
При некогерентном рассеянии взаимодействие происходит с внешними слабо связанными электронами. Pассеянный квант hv' характеризуется большей длиной волны и отклоняется от первоначального направления. Получивший энергию электрон отдачи  (комптоновский электрон) начинает двигаться под углом к направлению движения кванта. Комптоновские электроны характеризуются непрерывным спектром. 	hv = hv + + φсв
 
Описание слайда:
Рассеяние рентгеновского излучения Различают два основных процесса рассеяния: комптоновское или некогерентное рассеяние (Комптон эффект) и когерентное (Рэлеевское) рассеяние: При когерентном рассеянии hv < φсв, взаимодействие происходит с электронами оболочки атома. Pассеивающий электрон начинает совершать колебательные движения с частотой кванта и излучает энергию в виде рассеянной волны hv'= hv. Энергия кванта при этом не изменяется, а изменяется только его направление. Движение электронов в атоме взаимосвязано, и излучение, рассеянное одним электроном, будет интерферировать с излучениями, рассеянными другими электронами того же атома, что применяется для исследования структуры вещества и т.п. При некогерентном рассеянии взаимодействие происходит с внешними слабо связанными электронами. Pассеянный квант hv' характеризуется большей длиной волны и отклоняется от первоначального направления. Получивший энергию электрон отдачи (комптоновский электрон) начинает двигаться под углом к направлению движения кванта. Комптоновские электроны характеризуются непрерывным спектром. hv = hv + + φсв  

Слайд 11





Так как каждый атом рассеивающего тела содержит Z электронов, то, принимая, что рассеяние отдельными электронами происходит независимо друг от друга, можно считать что общее рассеяние, производимое одним атомом, равно сумме рассеяние отдельных электронов, и   атомный коэффициент рассеяния выразится формулой:
Так как каждый атом рассеивающего тела содержит Z электронов, то, принимая, что рассеяние отдельными электронами происходит независимо друг от друга, можно считать что общее рассеяние, производимое одним атомом, равно сумме рассеяние отдельных электронов, и   атомный коэффициент рассеяния выразится формулой:
n – число атомов в единице объема.
для массового коэффициента рассеяния:
т.е. массовый коэффициент рассеяния не зависит ни от длины волны первичных лучей, ни от рода рассеивающего вещества, так как отношение Z к атомному весу А для всех элементов, кроме водорода, сохраняет почти постоянное значение ½.
Согласно теории Комптона коэффициент рассеяния σ связан с классическим      коэффициентом рассеяния σо формулой:
коэффициент рассеяния σ следует рассматривать как сумму двух коэффициентов – так называемого электронного коэффициента отдачи σе, учитывающего передачу энергии электрону отдачи, и коэффициента истинного рассеяния   σs:
Описание слайда:
Так как каждый атом рассеивающего тела содержит Z электронов, то, принимая, что рассеяние отдельными электронами происходит независимо друг от друга, можно считать что общее рассеяние, производимое одним атомом, равно сумме рассеяние отдельных электронов, и   атомный коэффициент рассеяния выразится формулой: Так как каждый атом рассеивающего тела содержит Z электронов, то, принимая, что рассеяние отдельными электронами происходит независимо друг от друга, можно считать что общее рассеяние, производимое одним атомом, равно сумме рассеяние отдельных электронов, и   атомный коэффициент рассеяния выразится формулой: n – число атомов в единице объема. для массового коэффициента рассеяния: т.е. массовый коэффициент рассеяния не зависит ни от длины волны первичных лучей, ни от рода рассеивающего вещества, так как отношение Z к атомному весу А для всех элементов, кроме водорода, сохраняет почти постоянное значение ½. Согласно теории Комптона коэффициент рассеяния σ связан с классическим коэффициентом рассеяния σо формулой: коэффициент рассеяния σ следует рассматривать как сумму двух коэффициентов – так называемого электронного коэффициента отдачи σе, учитывающего передачу энергии электрону отдачи, и коэффициента истинного рассеяния   σs:

Слайд 12





Фотоэффект
При фотоэффекте, рентгеновский или гамма квант передает всю энергию электрону атома. Соответственно, если энергия кванта, больше, чем энергия связи электрона в атоме: hv > φсв, электрон (фотоэлектрон) вылетает из атома: hv =   + φсв, а освободившиеся места в электронных оболочках в дальнейшем заполняются электронами с внешних оболочек. Переход электронов на более близкую к ядру оболочку сопровождается испусканием кванта характеристического излучения.
Вторичные процессы: 		
а) рентгенолюминисценция (видимый спектр)
б) появление вторичных электронов (ионизация)
в) разрыв химических связей (мутагенный эффект)
Описание слайда:
Фотоэффект При фотоэффекте, рентгеновский или гамма квант передает всю энергию электрону атома. Соответственно, если энергия кванта, больше, чем энергия связи электрона в атоме: hv > φсв, электрон (фотоэлектрон) вылетает из атома: hv = + φсв, а освободившиеся места в электронных оболочках в дальнейшем заполняются электронами с внешних оболочек. Переход электронов на более близкую к ядру оболочку сопровождается испусканием кванта характеристического излучения. Вторичные процессы: а) рентгенолюминисценция (видимый спектр) б) появление вторичных электронов (ионизация) в) разрыв химических связей (мутагенный эффект)

Слайд 13





Вообще можно различать следующие три случая вырывания электронов:
Вообще можно различать следующие три случая вырывания электронов:
1. Вырывание электронов, слабо связанных с атомами (периферические электроны), т.е. ионизация в наружном слое. Эти фотоэлектроны обладают наибольшими энергиями, так как работа удаления их мала (несколько электронвольт).
2. Когда кванты  рентгеновских лучей достаточно велики, они могут вырвать электроны из внутренних слоев атомов поглощающего вещества.  Возникают фотоэлектроны, обладающие значительно меньшими энергиями, и одновременно возникает характеристическое рентгеновское излучение. Поглощение рентгеновских лучей и вырывание электронов этого рода происходит особенно сильно тогда, когда длина волны первичных лучей немного меньше длины волны характеристического излучения атомов поглощающего тела. С дальнейшим уменьшением длины волны падающих лучей поглощение и интенсивность вторичного характеристического излучения ослабевают.
3. Анализ распределения (числа) фотоэлектронов по скоростям показал, что относительное число фотоэлектронов второго рода слишком велико, того же порядка, как и число фотоэлектронов первого рода.
Описание слайда:
Вообще можно различать следующие три случая вырывания электронов: Вообще можно различать следующие три случая вырывания электронов: 1. Вырывание электронов, слабо связанных с атомами (периферические электроны), т.е. ионизация в наружном слое. Эти фотоэлектроны обладают наибольшими энергиями, так как работа удаления их мала (несколько электронвольт). 2. Когда кванты  рентгеновских лучей достаточно велики, они могут вырвать электроны из внутренних слоев атомов поглощающего вещества. Возникают фотоэлектроны, обладающие значительно меньшими энергиями, и одновременно возникает характеристическое рентгеновское излучение. Поглощение рентгеновских лучей и вырывание электронов этого рода происходит особенно сильно тогда, когда длина волны первичных лучей немного меньше длины волны характеристического излучения атомов поглощающего тела. С дальнейшим уменьшением длины волны падающих лучей поглощение и интенсивность вторичного характеристического излучения ослабевают. 3. Анализ распределения (числа) фотоэлектронов по скоростям показал, что относительное число фотоэлектронов второго рода слишком велико, того же порядка, как и число фотоэлектронов первого рода.

Слайд 14





Это противоречие было разъяснено опытами Оже и др., которые фотографировали пути фотоэлектронов в камере Вильсона. Они обнаружили, что очень часто из одной точки (на фотографии) выходит несколько (два или четыре) фотоэлектрона, причем траектория (длина пробега) одного из них зависит, а траектории остальных не зависят от частоты падающего излучения и малы по сравнению с длиной пути первичных фотоэлектронов.
Это противоречие было разъяснено опытами Оже и др., которые фотографировали пути фотоэлектронов в камере Вильсона. Они обнаружили, что очень часто из одной точки (на фотографии) выходит несколько (два или четыре) фотоэлектрона, причем траектория (длина пробега) одного из них зависит, а траектории остальных не зависят от частоты падающего излучения и малы по сравнению с длиной пути первичных фотоэлектронов.
Появление парных траекторий Оже объяснил многократной ионизацией атомов. Теория сложного фотоэффекта подтверждается измерениями Оже и других не только качественно, но и количественно.
Оказывается, что сложный фотоэффект происходит очень часто, причем в атомах с малым атомным номером многократная ионизация наблюдается чаще, и переходы электронов из удаленных уровней на внутренний в большинстве случаев происходят без испускания рентгеновских лучей.
Описание слайда:
Это противоречие было разъяснено опытами Оже и др., которые фотографировали пути фотоэлектронов в камере Вильсона. Они обнаружили, что очень часто из одной точки (на фотографии) выходит несколько (два или четыре) фотоэлектрона, причем траектория (длина пробега) одного из них зависит, а траектории остальных не зависят от частоты падающего излучения и малы по сравнению с длиной пути первичных фотоэлектронов. Это противоречие было разъяснено опытами Оже и др., которые фотографировали пути фотоэлектронов в камере Вильсона. Они обнаружили, что очень часто из одной точки (на фотографии) выходит несколько (два или четыре) фотоэлектрона, причем траектория (длина пробега) одного из них зависит, а траектории остальных не зависят от частоты падающего излучения и малы по сравнению с длиной пути первичных фотоэлектронов. Появление парных траекторий Оже объяснил многократной ионизацией атомов. Теория сложного фотоэффекта подтверждается измерениями Оже и других не только качественно, но и количественно. Оказывается, что сложный фотоэффект происходит очень часто, причем в атомах с малым атомным номером многократная ионизация наблюдается чаще, и переходы электронов из удаленных уровней на внутренний в большинстве случаев происходят без испускания рентгеновских лучей.

Слайд 15





Образование пар
При взаимодействии с ядрами атомов квантов рентгеновского или гамма излучения достаточно высокой энергии (не менее 1, 02 Мэв) происходит процесс формирования электронно-позитронных пар: hv = е-­­­ + β+.  Позитрон существует лишь очень короткий промежуток времени; вслед за образованием пары наблюдается явление аннигиляции, сопровождаемое излучением двух противоположно направленных квантов с энергией 0, 51 Мэв.
 
	Суммарный коэффициент поглощения:
Описание слайда:
Образование пар При взаимодействии с ядрами атомов квантов рентгеновского или гамма излучения достаточно высокой энергии (не менее 1, 02 Мэв) происходит процесс формирования электронно-позитронных пар: hv = е-­­­ + β+. Позитрон существует лишь очень короткий промежуток времени; вслед за образованием пары наблюдается явление аннигиляции, сопровождаемое излучением двух противоположно направленных квантов с энергией 0, 51 Мэв.   Суммарный коэффициент поглощения:

Слайд 16





Полная цепь превращения энергии
Описание слайда:
Полная цепь превращения энергии

Слайд 17





Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом
Описание слайда:
Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом

Слайд 18





Коэффициент линейного ослабления
Эффект ослабления излучения (attenuation) возникает в результате прохождения излучения через среду и потерю энергии в результате взаимодействия с ней.
Величина коэффициента линейного ослабления μ зависит от начальной энергии фотона, химического состава и физической плотности вещества. 
Массовой коэффициент поглощения   μ/ρ
сильно зависит от длины волны лучей и от атомного номера вещества Z поглощающего тела.
Описание слайда:
Коэффициент линейного ослабления Эффект ослабления излучения (attenuation) возникает в результате прохождения излучения через среду и потерю энергии в результате взаимодействия с ней. Величина коэффициента линейного ослабления μ зависит от начальной энергии фотона, химического состава и физической плотности вещества. Массовой коэффициент поглощения   μ/ρ сильно зависит от длины волны лучей и от атомного номера вещества Z поглощающего тела.

Слайд 19


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №19
Описание слайда:

Слайд 20


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №20
Описание слайда:

Слайд 21


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №21
Описание слайда:

Слайд 22


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №22
Описание слайда:

Слайд 23


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №23
Описание слайда:

Слайд 24





В системах второго и последующих поколений сбор данных ведется с применением веерного источника рентгеновских излучений.
Описание слайда:
В системах второго и последующих поколений сбор данных ведется с применением веерного источника рентгеновских излучений.

Слайд 25


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №25
Описание слайда:

Слайд 26


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №26
Описание слайда:

Слайд 27


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №27
Описание слайда:

Слайд 28


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №28
Описание слайда:

Слайд 29


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №29
Описание слайда:

Слайд 30


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №30
Описание слайда:

Слайд 31


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №31
Описание слайда:

Слайд 32


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №32
Описание слайда:

Слайд 33


Рентгеновское излучение. Основы компьютерной томографии. Введение в интроскопию, слайд №33
Описание слайда:



Похожие презентации
Mypresentation.ru
Загрузить презентацию