Лекция 3 - презентация, доклад, проект скачать

Нажмите для полного просмотра!

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Лекция 3. Доклад-сообщение содержит 9 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Лекция 3

Слайд 2

Описание слайда:

Прямая задача кинематики криволинейного движения. Критерии: угол поворота, угловая скорость, угловое ускорение. Прямая задача кинематики криволинейного движения. Критерии: угол поворота, угловая скорость, угловое ускорение. Обратная задача кинематики криволинейного движения – определение параметров движения.

Слайд 3

Описание слайда:

Движение по окружности и его кинематические характеристики. Описание движения по окружности. Для начала рассмотрим один из простых случаев криволинейного движения частицы - движение, при котором меняется только направление ее радиус-вектора r(t). Уравнение, характеризующее изменение положения частицы со временем, будет иметь вид: r(t) = r·er(t), где r = const. В декартовой системе координат уравнения движения примут вид: x(t) = ·cos (t); y(t) = ·sin (t). В случае равномерного движения по окружности угол изменяется со временем по закону (t) = ·t + 0

Слайд 4

Описание слайда:

Движение частицы по окружности в декартовой системе координат. Движение частицы по окружности в декартовой системе координат.

Слайд 5

Описание слайда:

Угловые кинематические характеристики. Рассмотрим движение частицы в плоскости XY в полярных координатах:  = const,  = (t). При таком движении она обладает одной степенью свободы. Движение такой частицы удобно характеризовать величиной углового перемещения:  = (t + t) - (t).

Слайд 6

Описание слайда:

Вектор угловой скорости и ускорения. То, что величина элементарного углового перемещения действительно является вектором, можно доказать, выразив ее как комбинацию других известных нам векторных величин. Докажем это на примере вектора угловой скорости , который параллелен d. Используя определение угловой скорости как производной от угла по времени:  = d/dt уравнение для нахождения угловой скорости, как комбинации известных нам векторов v и :  = [·v]/2.

Слайд 7

Описание слайда:

Вектор углового ускорения вводится по аналогии с поступательным движением, т.е. как производная от угловой скорости по времени: Вектор углового ускорения вводится по аналогии с поступательным движением, т.е. как производная от угловой скорости по времени:  = d/dt. Вектор углового ускорения в случае движения частицы при неизменной ориентации ее оси вращения в пространстве сонаправлен этой оси (направлен по или против вектора ). В случае произвольного движения частицы вокруг неподвижного центра в трехмерном пространстве направление оси вращения, а, следовательно, и вектора  может изменяться. Вектор угловой скорости в любой момент времени при этом будет иметь три независимых компонента:  = {x, y, z}.

Слайд 8

Описание слайда:

Криволинейное движение. Нормальное и тангенциальное ускорения. Нормальное ускорение. Поскольку вектор ускорения при криволинейном движении сориентирован по отношению к скорости под произвольным углом, то разложим его на нормальную и тангенциальную составляющие: a = an + a = an·n + a·. an = d/dt = 2/R Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению. Вектор нормального ускорения равен an = 2/R·n.

Слайд 9

Описание слайда:

Тангенциальное ускорение. Тангенциальное ускорение характеризует изменение скорости по величине. Вектор тангенциального ускорения равен: a = d/dt·. Сам вектор полного ускорения состоит из суммы двух слагаемых: a = d(·)/dt = d/dt· + ·d/dt. Первое слагаемое представляет собой его тангенциальную составляющую, а второе - нормальную составляющую, причем d/dt = /R·n.

Теги Лекция

Похожие презентации