Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия

Нажмите для полного просмотра!

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №2

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №3

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №4

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №5

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №6

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №7

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №8

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №9

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №10

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №11

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №12

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №13

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №14

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №15

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №16

Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия, слайд №17

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Второе начало термодинамики. Циклические процессы и энтропия. Доклад-сообщение содержит 17 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

2-е начало термодинамики Циклические процессы и энтропия

Слайд 2

Описание слайда:

1. Энтропия как функция состояния. Ее свойства.

Слайд 3

Описание слайда:

Энтропией системы S называется функция состояния, полный дифференциал которой при обратимых процессах равен приведенному количеству теплоты

Слайд 4

Описание слайда:

3) Энтропия определяется с точностью до произвольной постоянной, как и внутренняя энергия. Т.е. начало ее отсчета выбирается произвольно. 4) При равновесных адиабатических процессах энтропия системы остается постоянной:

Слайд 5

Описание слайда:

Слайд 6

Описание слайда:

2. Второе начало термодинамики. (закон возрастания энтропии)

Слайд 7

Описание слайда:

Пример необратимого процесса Покажем, что в замкнутой системе в процессе теплообмена между двумя телами с разными температурами энтропия системы возрастает.

Слайд 8

Описание слайда:

3. Статистический смысл энтропии и 2-го начала термодинамики.

Слайд 9

Описание слайда:

Рассмотрим несколько соображений. 1) Энтропия механического движения. Если движение тела или системы абсолютно упорядочено, как например движение поршня в цилиндре или камня, брошенного в воздух, и может осуществляться одним только способом, то

Слайд 10

Описание слайда:

3) Изменение энтропии является количественной мерой необратимости процесса. Система всегда стремится перейти в равновесное состояние и при этом энтропия достигает максимального значения. Все самопроизвольные тепловые процессы в изолированной системе идут в сторону возрастания энтропии.

Слайд 11

Описание слайда:

4. Тепловые машины. Коэффициент полезного действия.

Слайд 12

Описание слайда:

Для выполнения последнего условия р.т. должно в ходе расширения принимать тепло (обозначим его Q1 ), а в ходе сжатия отдавать тепло (Q2 ) холодильнику.

Слайд 13

Описание слайда:

Следствие о невозможности создания вечного двигателя 2-го рода: Невозможно создать периодически действующий двигатель, который все получаемое тепло превращал бы в работу (т.е. невозможно создать машину с ) .

Слайд 14

Описание слайда:

5. Цикл Карно. Теорема Карно

Слайд 15

Описание слайда:

Т. о. единственным обратимым процессом, сопровождаемым теплообменом с нагревателем, является изотермический процесс, протекающий при постоянной температуре нагревателя.

Слайд 16

Описание слайда:

При адиабатическом процессе энтропия остается постоянной: S = const. Вид цикла Карно на диаграмме состояний в координатах S,Т изображен на рис. 4.

Слайд 17

Описание слайда:

теорема Карно: «КПД обратимой тепловой машины: 1) не зависит от природы рабочего тела и определяется только температурами нагревателя и холодильника; 2) всегда больше КПД необратимой тепловой машины , работающей с теми же температурами нагревателя и холодильника.