Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б) - презентация, доклад, проект скачать

Нажмите для полного просмотра!

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №1

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №2

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №3

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №4

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №5

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №6

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №7

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №8

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №9

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №10

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №11

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №12

Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б), слайд №13

Содержание ▲

Вы можете ознакомиться и скачать презентацию на тему Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б). Доклад-сообщение содержит 13 слайдов. Презентации для любого класса можно скачать бесплатно. Если материал и наш сайт презентаций Mypresentation Вам понравились – поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте в закладки в своем браузере.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1

Описание слайда:

Лекция 3б. Явление электромагнитной индукции Курс физики для студентов БГТУ Заочный факультет для специальностей ХТОМС, ХТНМС Кафедра физики БГТУ доцент Крылов Андрей Борисович

Слайд 2

Описание слайда:

1. Внешний вид установки Фарадея Суть опыта 1: постоянный магнит вводился / выводился в/из соленоид(а), подключенный к амперметру (гальванометру). При этом наблюдался электрический ток в цепи, исчезавший при прекращении движения магнита. Суть опыта 2: соленоид, подключенный к амперметру (гальванометру) , приближался / удалялся к/от постоянному магниту вводился в. При этом наблюдался электрический ток в цепи, исчезавший при прекращении движения соленоида. Направление тока при сближении/ удалении пары «соленоид-магнит» было различным.

Слайд 3

Описание слайда:

Закон электромагнитной индукции Фарадея (первичная формула) Способы получения индукционного тока: 1-й способ: перемещение соединенной с гальванометром катушки, в магнитном поле, создаваемом другой катушкой с током. 2-й способ: Ток также появляется при движении катушки с током относительно первой катушки, при внесении сердечника в катушку с током, или вследствие изменения силы тока в ней. В обоих этих случаях гальванометр будет показывать наличие индукционного тока за счет индуцируемой ЭДС. Закон Фарадея: ЭДС индукции в замкнутом контуре равна быстроте изменения магнитного потока Фm в этом контуре: Вывод из закона Фарадея: изменяющееся магнитное поле порождает в замкнутом проводнике ЭДС, т. е. электрическое поле. Вывод: электрическое поле порождается не только зарядами, но и изменяющимся магнитным полем. В данной формулировке остается открытым вопрос о знаке производной dФ/dt .

Слайд 4

Описание слайда:

Закон электромагнитной индукции Фарадея-Ленца Правило Ленца: направление индукционного тока и, соответственно, знак ЭДС индукции определяются правилом Ленца, которое получено экспериментально: индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей. Другими словами, индукционный ток создает магнитный поток, препятствующий изменению магнитного потока, вызывающего ЭДС индукции.

Слайд 5

Описание слайда:

Механизмы появления ЭДС индукции

Слайд 6

Описание слайда:

Выводы: ЭДС индукции зависит прямо пропорционально от:

Слайд 7

Описание слайда:

2. Формулировка явления самоиндукции Ток I, текущий в любом контуре, создает магнитный поток Ψ, пронизывающий этот же контур. При изменении I будет изменятся Ψ, следовательно в контуре будет наводится ЭДС индукции.

Слайд 8

Описание слайда:

Потокосцепление и индуктивность Если в пространстве, где находится контур с током I, нет ферромагнетиков, то поле В, а значит, и полный магнитный поток Ψ через контур будут пропорциональны силе тока I, и можно написать: Ψ=NФ=LI где L − коэффициент, называемый индуктивностью контура. Индуктивность L − величина существенно положительная, так как Ψ и I всегда имеют одинаковые знаки. Вспомним, что полный магнитный поток Ψ называют потокосцеплением. Индуктивность L зависит от формы и размеров контура, а также от магнитных свойств окружающей среды. Если контур жесткий и поблизости от него нет ферромагнетиков, индуктивность является величиной постоянной, не зависящей от силы тока I. Единицей индуктивности является Генри (Гн). Индуктивностью 1 Гн обладает контур, магнитный поток через который при токе 1 А равен 1 Вб, значит 1 Гн =1 Вб/А.

Слайд 9

Описание слайда:

Индуктивность соленоида Найдем индуктивность соленоида, пренебрегая краевыми эффектами. Пусть V − объем соленоида, n − число витков на единицу его длины,  − магнитная проницаемость вещества внутри соленоида.

Слайд 10

Описание слайда:

ЭДС самоиндукции εiS При изменении тока в контуре в нем возникает ЭДС самоиндукции: Знак минус в этой формуле обусловлен правилом Ленца. Если: контур жесткий и нет ферромагнетика как сердечника Если наблюдается ферромагнетик:

Слайд 11

Описание слайда:

3. Энергия магнитного поля Выразим энергию через параметры магнитного поля

Слайд 12

Описание слайда:

Плотность энергии магнитного поля Обозначим w – плотность энергии, или энергия в объеме V.

Слайд 13

Описание слайда:

Спасибо за внимание! Курс физики для студентов БГТУ Заочный факультет для специальностей ЛИД, ТДП, ТДПС, МОЛК, МОЛКС Кафедра физики БГТУ доцент Крылов Андрей Борисович