🗊Презентация Преобразования. Оконное преобразование Фурье. Области применения и ограничения оконного преобразования Фурье

Фильтры, АЧХ которых равна единице на всех частотах, называются: Фильтры, АЧХ которых равна единице на всех частотах, называются: Фазовыми Всепропускающими Рекурсивными Нерекурсивными Адаптивными

Преобразования Оконное преобразование Фурье. Области применения и ограничения оконного преобразования Фурье. Вейвлет-преобразования: Масштабирующие функции. Ортогональное, непрерывное и дискретное вейвлет-преобразование.

Преобразования Пусть f(t) – сигнал непрерывного времени. Тогда его преобразование в общем виде можно представить: , где g(u) – анализирующая функция, а т.к. в общем случае она может быть комплекснозначной, то черта над ней – обозначение комплексного сопряжения. Функция F(v) – преобразование сигнала f(t) (или преобразованный сигнал).

Преобразование Фурье В случае если параметром анализирующей функции является циклическая частота сигнала , а анализирующая функция имеет вид exp(-it), преобразование является преобразованием Фурье, и преобразованный сигнал зависит от :

Преобразование Лапласа Преобразование Лапласа позволяет расширить приложение Фурье-преобразования, в частности, в область анализа и синтеза систем обработки данных, в том числе с использованием вейвлетов. Любая функция представима в виде интеграла Фурье, если только она абсолютно интегрируема. Абсолютно интегрируемая функция должна быть затухающей, т.е. f (t)→ 0 при t → ∞. Однако, для целого ряда важных в теории анализа и, особенно, теории систем, функций это условие не выполняется, в частности, для функций типа единичного скачка или незатухающих гармонических колебаний. Чтобы сделать в этих случаях преобразование Фурье возможным, умножают незатухающую функцию на экспоненту exp(−σ t) , выбрав σ> 0 таким, чтобы уже функция fo(t)= f (t)exp(−σ t) → 0 при t → ∞. Тогда условие абсолютной сходимости выполняется для функции f (t)exp(−σt): при некоторых постоянных σmin <σ < σmax .

В этом случае для функции f(t), "взвешенной" экспонентой , справедливы прямое и обратное преобразования Фурье. В этом случае для функции f(t), "взвешенной" экспонентой , справедливы прямое и обратное преобразования Фурье. Если ввести новые обозначения, s = σ + jω, то после некоторых математических преобразований получим и Т.е. прямое и обратное преобразование Лапласа. Преобразование Лапласа – это Фурье-преобразование функции , где экспоненциальный вес функций "улучшает“ функцию f(t) таким образом, чтобы преобразование Фурье стало возможным. При этом интеграл F(s) может сходиться не при всех значениях s .

Свойства преобразования Лапласа аналогичны свойствам преобразования Фурье. Свойства преобразования Лапласа аналогичны свойствам преобразования Фурье. Преобразование Лапласа позволяет значительно облегчить решение линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами, которые описывают класс линейных систем. Лапласов образ выхода линейной системы связан с Лапласовым образом входа F(s) соотношением: где носит название передаточной функции системы. Передаточная функция характеризует конструктивные особенности системы и поэтому, как правило, известна уже на этапе проектирования.

Z -преобразование Z -преобразование – обобщение дискретного во времени преобразования Фурье. Оно эффективно применяется для решения разностных уравнений и исследования дискретных систем, в частности, цифровых фильтров. Ряд

Z-преобразование может быть представлено в виде: Z-преобразование может быть представлено в виде: Свойства z -преобразования аналогичны свойствам преобразования Фурье. Применение z -преобразований значительно облегчает решение линейных разностных уравнений с постоянными коэффициентами, которыми описывается целый класс дискретных систем. Оно позволяет ввести понятие передаточной функции дискретной системы, анализ которой дает возможность судить о ее свойствах, вводить корректирующие элементы для изменения характеристик системы.

Преобразование Фурье обладает рядом замечательных свойств, например: Областью определения преобразования является пространство интегрируемых с квадратом функций (в частности, гармонических), а многие физические процессы в природе можно считать функциями, принадлежащими этому пространству. Для применения преобразования разработаны эффективные вычислительные процедуры типа быстрого преобразования Фурье (БПФ). Эти процедуры входят в состав всех пакетов прикладных математических программ и реализованы аппаратно в процессорах обработки сигналов.

Основные недостатки преобразования Фурье: Основные недостатки преобразования Фурье: Ограниченная информативность анализа нестационарных сигналов и практически полное отсутствие возможностей анализа их особенностей (сингулярностей), т.к. в частотной области происходит «размазывание» особенностей сигналов (разрывов, ступенек, пиков и т.п.) по всему частотному диапазону спектра. Гармонические базисные функции разложения не способны отображать перепады сигналов с бесконечной крутизной типа прямоугольных импульсов, т.к. для этого требуется бесконечно большое число членов ряда.

Пример: Последовательность прямоугольных импульсов

При ограничении же числа членов ряда Фурье в окрестностях скачков и разрывов при восстановлении сигнала возникают осцилляции (явление Гиббса). При ограничении же числа членов ряда Фурье в окрестностях скачков и разрывов при восстановлении сигнала возникают осцилляции (явление Гиббса). Преобразование Фурье отображает глобальные сведения о частотах исследуемого сигнала и не дает представления о локальных свойствах сигнала при быстрых временных изменениях его спектрального состава. Преобразование Фурье не имеет возможности анализировать частотные характеристики сигнала в произвольные моменты времени.

В практике обработки информации чаще всего приходится иметь дело с нестационарными процессами, в которых информативным является сам факт изменения частотно-временных характеристик сигнала. В практике обработки информации чаще всего приходится иметь дело с нестационарными процессами, в которых информативным является сам факт изменения частотно-временных характеристик сигнала. Например, спутниковые изображения Земли, рентгенограммы внутренних органов, речь, музыка, турбулентные поля различной природы и пр. Для выполнения такого анализа требуются базисные функции, обладающие способностью выявлять в анализируемом сигнале как его частотные, так и временные характеристики, т.е. обладающие свойствами частотно - временной локализации.

Плоскость частота-время Для анализа и сравнения частотно-временных локализационных свойств различных базисов используют плоскость «частота-время». Любая функция (t) может характеризоваться интервалом It на временной оси и интервалом Iω в Фурье области, в которых содержится 90% ее энергии, сосредоточенной около центра тяжести функции. Тогда в этой плоскости функцию (t) можно изобразить в виде прямоугольника. Локализованные по времени и частоте функции называют «частотно-временными атомами»

Cмещение функции на  от исходного состояния вызовет перемещение прямоугольника параллельно оси t . Модуляция этой функции комплексной экспонентой jω0t сдвигает прямоугольник параллельно оси ω. Cмещение функции на  от исходного состояния вызовет перемещение прямоугольника параллельно оси t . Модуляция этой функции комплексной экспонентой jω0t сдвигает прямоугольник параллельно оси ω. Масштабирование функции (ее сжатие или растяжение) приводит к развороту прямоугольника.

Рассмотрим δ -функцию Дирака и Фурье-базис. Рассмотрим δ -функцию Дирака и Фурье-базис. δ -Функция является идеальным базисом для временного анализа сигналов. Результатом такого анализа являются отсчеты, которые можно рассматривать как временной спектр сигнала. На плоскости время-частота δ -функция δ(t −k0) выглядит как показано на рисунке:

Базисные функции exp( jωt) Фурье-анализа, наоборот, обладают хорошей частотной локализацией, в то время как во временной области они имеют бесконечную протяженность: Базисные функции exp( jωt) Фурье-анализа, наоборот, обладают хорошей частотной локализацией, в то время как во временной области они имеют бесконечную протяженность:

Ограниченное во времени Фурье-преобразование Локальность преобразования Фурье достигается путем ограничения анализируемого сигнала с помощью движущегося окна. Результатом такого анализа будет функция двух переменных – положения окна τ и частоты ω :

Спектральный анализ в окне данных производится вычислением скалярного произведения сигнала и базисной функции Спектральный анализ в окне данных производится вычислением скалярного произведения сигнала и базисной функции т.е. Таким образом в спектральный анализ, кроме частоты, вводится еще один параметр – время.

Ограниченное во времени преобразование Фурье на плоскости время-частота Ограниченное во времени преобразование Фурье на плоскости время-частота При сдвиге окна или изменении частоты модуляции ширина прямоугольника сохраняется неизменной. Это вызвано тем обстоятельством, что при всех этих операциях ширина самого окна не изменяется.

Оконное преобразование Фурье Частичным решением проблемы частотно-временного разрешения является оконное преобразование Фурье с движущейся по сигналу оконной функцией, имеющей компактный носитель. Временной интервал сигнала разделяется на подинтервалы и преобразование выполняется последовательно для каждого подинтервала в отдельности. Тем самым осуществляется переход к частотно-временному (частотно-координатному) представлению сигналов, при этом в пределах каждого подинтервала сигнал считается стационарным.

Оконное преобразование выполняется в соответствии с выражением: Оконное преобразование выполняется в соответствии с выражением: Функция w(t-) представляет собой функцию окна сдвига преобразования по координате t, где параметром  задаются фиксированные значения сдвига. При сдвиге окон с равномерным шагом значения  принимаются равными k.

Результатом оконного преобразования является семейство спектров, которым отображается изменение спектра сигнала по интервалам сдвига окна преобразования. Это позволяет выделять на координатной оси и анализировать особенности нестационарных сигналов. Результатом оконного преобразования является семейство спектров, которым отображается изменение спектра сигнала по интервалам сдвига окна преобразования. Это позволяет выделять на координатной оси и анализировать особенности нестационарных сигналов. Размер носителя оконной функции w(t) обычно устанавливается соизмеримым с интервалом стационарности сигнала.

В качестве окна преобразования может использоваться простейшее прямоугольное окно (при этом w(t)=1 в пределах окна и 0 за его границами), а также специальные весовые окна (Бартлетта, Гаусса, и пр.), обеспечивающие малые искажения спектра при вырезке оконных отрезков сигналов, т.е. нейтрализующие явление Гиббса. В качестве окна преобразования может использоваться простейшее прямоугольное окно (при этом w(t)=1 в пределах окна и 0 за его границами), а также специальные весовые окна (Бартлетта, Гаусса, и пр.), обеспечивающие малые искажения спектра при вырезке оконных отрезков сигналов, т.е. нейтрализующие явление Гиббса.

Частотно-временное оконное преобразование Фурье Функция оконного преобразования может быть переведена в вариант с независимыми переменными и по времени, и по частоте: Иначе говоря, спектральный анализ в окне данных производится вычислением скалярного произведения сигнала и базисной функции, таким образом в спектральный анализ, кроме частоты, вводится еще один параметр – время.

Координатная разрешающая способность оконного преобразования определяется шириной оконной функции и, в силу принципа неопределенности Гейзенберга () , Координатная разрешающая способность оконного преобразования определяется шириной оконной функции и, в силу принципа неопределенности Гейзенберга () , обратно пропорциональна частотной разрешающей способности: Хорошая разрешающая способность по времени подразумевает небольшое окно времени, которому соответствует плохая частотная разрешающая способность и наоборот. Оптимальным считается ОПФ с гауссовым окном, которое получило название преобразование Габора (Gabor).

Гаусово окно имеет вид: α  0 – некоторое фиксированное число. Хотя эта функция имеет некомпактный носитель, она экспоненциально убывает на бесконечности. Ширину окна можно охарактеризовать стандартным отклонением , считая  дисперсией. Таким образом, ширина окна равна 2. Формула: называется преобразованием Габора функции f(t).

Итак, частотно-временной анализ предназначен для выявления локальных частотно-временных возмущений сигнала. Итак, частотно-временной анализ предназначен для выявления локальных частотно-временных возмущений сигнала. Вследствие кратковременности таких возмущений, сам сигнал может рассматриваться как заданный в пространстве интегрируемых с квадратом функций, т.е. для одномерных сигналов – на всей действительной оси R(−∞,∞) с нормой ОПФ не обладает свойством изменять свой масштаб при необходимости изучения более мелких деталей спектра, т.е. свойством масштабируемости

Вейвлетные преобразования Вейвлет-преобразование обладает свойством масштабируемости. В отличие от преобразования Фурье, при вейвлет-преобразовании не осуществляется поиск циклических частот, а определяются размеры деталей a в некоторое время t. Вместо выражения «размеры деталей» обычно, правда, употребляется термин «коэффициенты масштабирования».

Термин "вейвлет" (wavelet) в переводе с английского означает "маленькая (короткая) волна". Термин "вейвлет" (wavelet) в переводе с английского означает "маленькая (короткая) волна". Вейвлеты - это обобщенное название семейств математических функций определенной формы, которые локальны во времени и по частоте, и в которых все функции получаются из одной базовой (порождающей) посредством ее сдвигов и растяжений по оси времени. Вейвлет-преобразования рассматривают анализируемые временные функции в терминах колебаний, локализованных по времени и частоте. Пример такого всплеска – вейвлет Хаара, известный еще с начала прошлого века:

Базисные функции, которые получили название вейвлетов, также должны принадлежать пространству интегрируемых с квадратом функций и быстро убывать при t →∞. Базисные функции, которые получили название вейвлетов, также должны принадлежать пространству интегрируемых с квадратом функций и быстро убывать при t →∞. Тогда чтобы перекрыть такими базисными функциями все возможные временные положения сигнала, необходимо, чтобы они (базисные функции) представляли собой набор смещенных во времени функций. Удобнее всего, если этот набор образуется из одной и той же "материнской" функции ψ(t) (прототипа), сдвинутой по оси t , т.е.{ψ(t −b)}.

Чтобы обеспечить частотный анализ, базисная функция должна иметь еще один аргумент – масштабный коэффициент, который является аналогом частоты в Фурье-анализе. Тогда базисные функции для частотно-временного анализа будут иметь вид: Чтобы обеспечить частотный анализ, базисная функция должна иметь еще один аргумент – масштабный коэффициент, который является аналогом частоты в Фурье-анализе. Тогда базисные функции для частотно-временного анализа будут иметь вид: a, b ∈ R.

Базисные функции для частотно-временного анализа должны обладать следующими свойствами: Базисные функции для частотно-временного анализа должны обладать следующими свойствами: Ограниченность, т.е. принадлежность к пространству интегрируемых с квадратом функций; Локализация. Базисные функции вейвлет-анализа, в отличие от преобразования Фурье, должны быть локализованы, т.е. определены на конечном интервале как во временной, так и в частотной областях.

Нулевое среднее. Равенство нулю нулевого момента, т.е. график исходной функции должен осциллировать (быть знакопеременным) вокруг нуля на оси времени и иметь нулевую площадь : Нулевое среднее. Равенство нулю нулевого момента, т.е. график исходной функции должен осциллировать (быть знакопеременным) вокруг нуля на оси времени и иметь нулевую площадь : или, что иногда необходимо – равенство нулю всех моментов до m-го порядка включительно: Это – вейвлеты m-го порядка, позволяющие анализировать более тонкую структуру сигнала, подавляя медленно изменяющиеся его составляющие.

В случае анализа Фурье каждой частоте соответствует всего одна гармоническая составляющая. В случае анализа Фурье каждой частоте соответствует всего одна гармоническая составляющая. В случае вейвлет-анализа каждой частоте соответствует множество сдвинутых друг относительно друга функций. Если сигнал имеет особенности, например разрыв, то на его наличие укажут относительно высокие значения амплитуд при высоких частотах Фурье-представления этого сигнала. При вейвлет-представлении высокие амплитуды будут только у тех вейвлетов, экстремумы которых окажутся вблизи точки разрыва, т.е. можно не только определить наличие особенности, но и ту точку, в которой она имеет место.

Примеры материнских вейвлетов Наиболее распространенные вещественные базисы конструируются на основе производных функции Гаусса Это обусловлено тем обстоятельством, что функция Гаусса имеет наилучшие показатели локализации как во временной, так и в частотной областях.

Примеры материнских вейвлетов Вейвлеты первых четырех порядков Гауссианов и модули их спектральной плотности:

При n=1 получаем вейвлет первого порядка, называемый WAVE-вейвлетом с равным нулю нулевым моментом. При n=1 получаем вейвлет первого порядка, называемый WAVE-вейвлетом с равным нулю нулевым моментом. При n=2 получаем MHAT-вейвлет, называемый «мексиканская шляпа» (mexican hat – похож на сомбреро). У него нулевой и первый моменты равны нулю. Он имеет лучшее разрешение, чем WAVE-вейвлет.

Это небольшой перечень типов вейвлетов, описываемых аналитически в явном виде. Однако большинство типов вейвлетов не имеют аналитического описания в виде одной формулы, а задаются итерационными выражениями, легко вычисляемыми компьютерами. Примером таких вейвлетов являются функции Добеши (Daubechies). Это небольшой перечень типов вейвлетов, описываемых аналитически в явном виде. Однако большинство типов вейвлетов не имеют аналитического описания в виде одной формулы, а задаются итерационными выражениями, легко вычисляемыми компьютерами. Примером таких вейвлетов являются функции Добеши (Daubechies).

В настоящее время выбор вейвлетов довольно обширен. Только в пакете Wavelet Toolbox 2.0/2.1 (MATLAB 6) представлено полтора десятка материнских вейвлетов; при этом для ряда из них дано ещё множество вариантов. Для получения справки по какому-либо типу вейвлета при работе в командном режиме MATLAB достаточно исполнить команду waveinfo (‘type’), указав тип вейвлета. В настоящее время выбор вейвлетов довольно обширен. Только в пакете Wavelet Toolbox 2.0/2.1 (MATLAB 6) представлено полтора десятка материнских вейвлетов; при этом для ряда из них дано ещё множество вариантов. Для получения справки по какому-либо типу вейвлета при работе в командном режиме MATLAB достаточно исполнить команду waveinfo (‘type’), указав тип вейвлета. Для просмотра же вейвлетов достаточно исполнить команду wavemenu и в появившемся окне со списком разделов вейвлет-преобразований нажать кнопку Wavelet Display. Нажатие этой кнопки выводит окно просмотра вейвлетов, в котором имеется возможность просмотра: общей информации о вейвлетах, о выбранном вейвлете (с именем ‘Name’) и информации о нем.

основы Вейвлет - преобразования В основе вейвлет-преобразований, в общем случае, лежит использование двух непрерывных, взаимозависимых и интегрируемых по независимой переменной функций: Вейвлет-функции (t), как psi-функции времени с нулевым значением интеграла и частотным фурье-образом (ω). Этой функцией, которую обычно и называют вейвлетом, выделяются локальные особенности сигнала. В качестве вейвлетов обычно выбираются функции, хорошо локализованные и во временной, и в частотной области. Масштабирующей функции (t), как временнόй phi-функции с единичным значением интеграла, которой выполняется грубое приближение (аппроксимация) сигнала.

Пример временного и частотного образа функции

Непрерывное вейвлет-преобразование (НВП, CWT- Continious Wavelet Transform). Непрерывное вейвлет-преобразование (НВП, CWT- Continious Wavelet Transform). Допустим, что мы имеем функции s(t) с конечной энергией в пространстве интегрируемых с квадратом функций (L2(R)), определенные по всей действительной оси R(-, ). Для финитных сигналов с конечной энергией средние значения сигналов должны стремиться к нулю на ±. Непрерывным вейвлет-преобразованием (или вейвлетным образом) функции s(t)  L2(R) называют функцию двух переменных a, b  R, a ≠ 0: , где вейвлеты  (a,b,t)  ab(t) – масштабированные и сдвинутые копии порождающего вейвлета  (t)  L2(R), совокупность которых создает базис пространства L2(R).

Порождающими функциями могут быть самые различные функции с компактным носителем - ограниченные по времени и местоположению на временной оси, и имеющие спектральный образ, локализованный на частотной оси. Порождающими функциями могут быть самые различные функции с компактным носителем - ограниченные по времени и местоположению на временной оси, и имеющие спектральный образ, локализованный на частотной оси. Базис пространства L2(R) целесообразно конструировать из одной порождающей функции, норма которой должна быть равна 1. Для перекрытия функцией вейвлета всей временной оси пространства используется операция сдвига (смещения по временной оси):  (t,b) = (t-b), где значение b для НВП является величиной непрерывной.

Для перекрытия всего частотного диапазона пространства L2(R) используется операция временного масштабирования вейвлета с непрерывным изменением независимой переменной: Для перекрытия всего частотного диапазона пространства L2(R) используется операция временного масштабирования вейвлета с непрерывным изменением независимой переменной:

Понятие масштаба ВП имеет аналогию с масштабом географических карт. Понятие масштаба ВП имеет аналогию с масштабом географических карт. Большие значения масштаба cоответствуют глобальному представлению сигнала, а низкие значения масштаба позволяют различить детали. В терминах частоты низкие частоты соответствуют глобальной информации о сигнале, а высокие частоты - детальной информации и особенностям, которые имеют малую протяженность, т.е. масштаб вейвлета, как единица шкалы частотно-временного представления сигналов, обратен частоте.

Масштабирование, как математическая операция, расширяет или сжимает сигнал. Большие значения масштабов соответствуют расширениям сигнала, а малые значения - сжатым версиям. Масштабирование, как математическая операция, расширяет или сжимает сигнал. Большие значения масштабов соответствуют расширениям сигнала, а малые значения - сжатым версиям. В определении вейвлета коэффициент масштаба а стоит в знаменателе. Соответственно, а > 1 расширяет сигнал, а < 1 сжимает его.

Процедура преобразования Стартует с масштаба а=1 и продолжается при увеличивающихся значениях а, т.e. анализ начинается с высоких частот и проводится в сторону низких частот. Первое значение 'а' соответствует наиболее сжатому вейвлету. При увеличении значения 'а' вейвлет расширяется.

Вейвлет помещается в начало сигнала (t=0), перемножается с сигналом, интегрируется на интервале своего задания и нормализуется на 1/. Результат вычисления С(a,b) помещается в точку (a=1, b=0) масштабно-временного спектра преобразования. Сдвиг b может рассматриваться как время с момента t=0, при этом координатная ось b повторяет временную ось сигнала. Вейвлет помещается в начало сигнала (t=0), перемножается с сигналом, интегрируется на интервале своего задания и нормализуется на 1/. Результат вычисления С(a,b) помещается в точку (a=1, b=0) масштабно-временного спектра преобразования. Сдвиг b может рассматриваться как время с момента t=0, при этом координатная ось b повторяет временную ось сигнала.

Затем вейвлет масштаба а=1 сдвигается вправо на значение b и процедура повторяется. Получаем значение, соответствующее t=b в строке а=1 на частотно-временном плане. Процедура повторяется до тех пор, пока вейвлет не достигнет конца сигнала. Таким образом получаем строку точек на масштабно-временном плане для масштаба а=1. Затем вейвлет масштаба а=1 сдвигается вправо на значение b и процедура повторяется. Получаем значение, соответствующее t=b в строке а=1 на частотно-временном плане. Процедура повторяется до тех пор, пока вейвлет не достигнет конца сигнала. Таким образом получаем строку точек на масштабно-временном плане для масштаба а=1.

Для вычисления следующей масштабной строки значение а увеличивается на некоторое значение. При НВП в аналитической форме b0 и a0. Для вычисления следующей масштабной строки значение а увеличивается на некоторое значение. При НВП в аналитической форме b0 и a0. При выполнении преобразования в компьютере выполняется увеличение обоих параметров с определенным шагом. Тем самым осуществляется дискретизация масштабно-временной плоскости.

Начальное значение масштабного коэффициента может быть и меньше 1. Для детализации самых высоких частот сигнала минимальный размер окна вейвлета не должен превышать периода самой высокочастотной гармоники анализируемого сигнала Начальное значение масштабного коэффициента может быть и меньше 1. Для детализации самых высоких частот сигнала минимальный размер окна вейвлета не должен превышать периода самой высокочастотной гармоники анализируемого сигнала

Если в сигнале присутствуют спектральные компоненты, соответствующие текущему значению а, то интеграл произведения вейвлета с сигналом в интервале, где эта спектральная компонента присутствует, дает относительно большое значение. Если в сигнале присутствуют спектральные компоненты, соответствующие текущему значению а, то интеграл произведения вейвлета с сигналом в интервале, где эта спектральная компонента присутствует, дает относительно большое значение. В противном случае - произведение мало или равно нулю, т.к. среднее значение вейвлетной функции равно нулю. С увеличением масштаба (ширины окна) вейвлета преобразование выделяет все более низкие частоты.

Обратное преобразование Так как форма базисных функций (a,b,t) зафиксирована, то вся информация о сигнале переносится на значения функции С(a,b). Точность обратного интегрального вейвлет-преобразования зависит от выбора базисного вейвлета и способа построения базиса, т.е. от значений базисных параметров a, b.

Строго теоретически вейвлет может считаться базисной функцией L2(R) только в случае его ортонормированности. Строго теоретически вейвлет может считаться базисной функцией L2(R) только в случае его ортонормированности. Для практических целей непрерывного преобразования часто бывает вполне достаточна устойчивость и "приблизительность" ортогональности системы разложения функций. Под устойчивостью понимается достаточно точная реконструкция произвольных сигналов.

Для ортонормированных вейвлетов обратное вейвлет-преобразование записывается с помощью того же базиса, что и прямое: Для ортонормированных вейвлетов обратное вейвлет-преобразование записывается с помощью того же базиса, что и прямое: где C - нормализующий коэффициент: C = (|()|2 /) d < . Условие конечности C ограничивает класс функций, которые можно использовать в качестве вейвлетов.

Таким образом, непрерывное вейвлет-преобразование представляет собой разложение сигнала по всем возможным сдвигам и сжатиям/растяжениям некоторой локализованной финитной функции - вейвлета. При этом переменная 'a' определяет масштаб вейвлета и эквивалентна частоте в преобразованиях Фурье, а переменная 'b' – сдвиг вейвлета по сигналу от начальной точки в области его определения, шкала которого повторяет временную шкалу анализируемого сигнала. Таким образом, непрерывное вейвлет-преобразование представляет собой разложение сигнала по всем возможным сдвигам и сжатиям/растяжениям некоторой локализованной финитной функции - вейвлета. При этом переменная 'a' определяет масштаб вейвлета и эквивалентна частоте в преобразованиях Фурье, а переменная 'b' – сдвиг вейвлета по сигналу от начальной точки в области его определения, шкала которого повторяет временную шкалу анализируемого сигнала. Вейвлетный анализ является частотно-пространственным анализом сигналов.